Скорость выделения энергии

Неупругое столкновение сопровождается рождением новых частиц с кинетической энергией Q. Найти скорость выделения энергии. [c.105]

На рис. 12.2 приведены скорости выделения энергии в водородном и углеродном циклах в зависимости от температуры в условиях недр Солнца. Как видно из этого рисунка, скорость выделения энергии в углеродном цикле с ростом температуры растет значительно сильнее (как Т ), чем скорость выделения энергии в водородном цикле (как Т ). Это связано в конечном счете с тем, что сечение фундаментальной для водородного цикла реакции (12.13) ограничено сверху аномально малой величиной 10 барн. Поэтому уже при температурах вещества 10 К скорость выделения энергии в водородном цикле достигает насыщения. Напротив, сечения реакций углеродного цикла ограничены сверху типично ядерными сечениями ( 10 барн), уменьшенными на порядок величины константы а = 1/137 электромагнитного взаимодействия, т. е. сечениями по- [c.606]

Рис. 12.2. Зависимость от температуры скоростей выделения энергии е (эрг/(г -с)) в водородном (кривая /) и углеродном (кривая 2) циклах.

Чтобы скорость выделения энергии соответствовала скорости выделения энергии при химических реакциях, необходимо использовать дейтерий и тритий плотностью примерно в 10 раз меньше плотности бензина. Однако реальное осуществление реакций (7.1) и (7.2) является исключительно сложной задачей. Термоядерная реакция оказывается энергетически выгодной, если [c.281]

Как показывают опыты, технологическая эффективность разряда в жидкости зависит от начальной скорости выделения энергии установлено, что скорость выделения энергии повышается главным образом [c.239]

К факторам, влияющим на работоспособность камеры, относятся тип топлива (к примеру, топливная пара жидкий кислород— жидкий водород имеет высокую температуру горения, а азотная кислота реагирует со многими металлами), кинетические эффекты и геометрические параметры, определяющие скорость газа. Распределение компонентов вблизи смесительной головки и скорости испарения оказывают влияние на скорость выделения энергии и теплообмен. Поэтому конструкция смесительной головки является определяющим фактором в отношении работоспособности камеры. [c.178]

Классическое исследование структуры звезд построено нё так называемой стандартной модели , в которой считается постоянным по всей звезде произведение щ [16], где х — коэффициент поглощения, а ц — отношение средней скорости выделения энергии внутренней частью звезды (вплоть до точки, в которой определяется т]) к средней скорости выделения энергии [c.408]

Выбор параметров разрядной цепи и напряжения, до которого заряжается конденсатор, зависит от выполняемого технологического процесса. Во второй стадии при расширении искрового канала образуется ударная волна, представляющая возмущение в среде, которое распространяется в виде зоны сжатия с крутым передним фронтом. Давление на фронте ударной волны достигает нескольких десятков тысяч атмосфер и определяется скоростью выделения энергии в канале разряда. Исследования показали, что толщина фронта ударной волны определяется величиной свободного пробега молекулы в жидкости и имеет порядок 10 — 10 м.ц. [c.283]

Разность между активными мощностями, определяемыми по формулам (36) и (39), дает скорость выделения энергии в объеме V = а X Ь X I. Отношение этой разности к мощности, определенной по формуле (36), дает степень концентрации энергии в нагреваемых кромках трубной заготовки. С ростом частоты тока концентрация непрерывно растет. [c.79]

Изучение реакций, происходящих в высокотемпературной дейтериевой плазме (И1.3.6.1°), является теоретической основой получения искусственных управляемых термоядерных реакций. Основной трудностью является поддержание условий, необходимых для осуществления самоподдерживающейся термоядерной реакции. Для такой реакции необходимо, чтобы скорость выделения энергии в системе, где происходит реакция, была не меньше, чем скорость отвода энергии от системы. При температурах порядка 10 К термоядерные реакции в дейтериевой плазме обладают заметной интенсивностью и сопровождаются выделением большой энергии. В единице объема плазмы при соединении ядер дейтерия выделяется мощность 3 кВт/м . При температурах порядка 10 К мощность составляет всего лишь 10 Вт/м . [c.501]

Данные Грина по топливам, содержащим перхлорат аммония и не содержащим таких присадок, показывают, что скорость выделения энергии с единицы поверхности (произведение скорости горения, плотности топлива и его теплотворности) более правильно характеризует относительную склонность топлив различного химического состава к резонансному горению, чем одна лишь скорость горения или только энергосодержание. В его опытах со смесевыми топливами, имевшими постоянное энергосодержание, но различное распределение частиц окислителя по их размерам, было обнаружено увеличение склонности к аномальному горению [c.355]

Оптимальная ракета производит высокую тягу на единицу расхода массы. При постоянной тяге скорость истечения выбрасываемой массы меняется обратно пропорционально скорости расхода массы, или секундному массовому расходу. Эффективная ракета должна экономно расходовать массу и поэтому интенсивно расточать энергию. Эта высокая скорость выделения энергии подразумевает, что выбрасываемое вещество нагревается до высокой температуры. Задача ракетного двигателя состоит в преобразовании хаотической тепловой энергии рабочего газообразного вещества в упорядоченное состояние, в котором скорости многих молекул настолько, насколько это возможно, ориентированы в определенном направлении. В идеальных условиях полное количество движения этих молекул в выбранном направлении будет максимальным, но их температура и давление, измеренные наблюдателем, движущимся вместе с потоком, будут равны нулю. [c.399]

Использование радиоизотопов в качестве источников тепла затруднено тем, что невозможно контролировать скорость выделения энергии таким образом, необходимо предусматривать вспомогательную систему охлаждения с целью предотвращения разрушения (плавления или испарения) источника тепла в то время, когда он не используется. Другой недостаток связан с ограниченными возможностями производства радиоизотопов [31]. При таком высоком значении коэффициента полезного действия преобразования, как 1%, потребовался бы реактор с установленной мощностью 10 Мет, чтобы получить источники тепла для двигателей большого ракетного летательного аппарата, действующих в течение месяца. Такая мощность па порядок выше мощности всех силовых установок США, действующих в настоящее время. Основной недостаток рассматриваемого метода состоит в том, что удельная выходная мощность почти любого из пригодных к использованию радиоактивных изотопов очень низка с точки зрения стандартных характеристик ракетного дви- [c.534]

Если электрону в валентной зоне сообщить энергию, превышающую ширину запрещенной зоны, то он, покидая валентную зону, перейдет в зону проводимости (рис, 16.4, /), При движении по зоне проводимости электрон, потеряв часть своей энергии, опускается к ее дну (рис. 16.4, 2), а в дальнейшем переходит на локальный уровень активатора (рис, 16.4, < ). При уходе электрона из валентной зоны возникает дырка, которая ведет себя подобно положительному заряду. Дырка, двигаясь по валентной зоне, рекомбинирует (рис. 16.4, 4) с электроном, попавшим на уровень активатора из зоны проводимости. Выделенная энергия при рекомбинации электрона и дырки возбуждает ион активатора, являющийся центром высвечивания. Поскольку движение электрона в зоне проводимости происходит с большой скоростью, то процесс люминесценции в данном случае является весьма кратковременным. [c.362]

В термоядерной (водородной) бомбе выделение энергии происходит с большой скоростью и примерно через 1 мксек после начала реакции происходит тепловой взрыв и разлетание содержимого бомбы. Поэтому стационарный режим в водородной бомбе не устанавливается. [c.328]

Как уже отмечалось в гл. П, пластическая деформация кристаллических тел может осуществляться не только скольжением, но и двойникованием. Двойникование для кристаллов с о. ц. к., г. ц. к. и г. п. у. решетками можно наблюдать при особых условиях деформирования. При этом металлографическими способами выявляются области, иначе травящиеся, чем окружающий матричный кристалл. Отличительными признаками этих областей являются прямолинейность и строгая кристаллографическая направленность двух параллельных границ. Дифракционными (рентгеновскими и др.) методами установлено, что эти области закономерно отличаются своей ориентировкой и расположением атомов относительно матрицы. Расположение атомов внутри этой области представляет собой зеркальное отражение расположения атомов в матричном кристалле (см. рис. 77,а). Плоскости зеркального отражения, пересечение которых с плоскостью шлифа имеют вид прямолинейных границ, являются плоскостями двойникования. Так, на рис. 77,а п б плоскостью двойникования является плоскость (112). Переориентированные области называют двойниками, а процесс их образования двойникованием. Двойники в кристаллах делятся на двойники роста (рост кристалла из расплава, в процессе рекристаллизации и отжига) и деформационные двойники. Двойникование при деформации — один из механизмов сдвиговой деформации. Для деформационного двойникования характерны высокие скорости и выделение энергии в форме звука с характерным потрескиванием в процессе деформации кристалла. Двойникование сопровождается скачкообразным изменением деформирующего усилия, [c.131]

Экспериментально показано [311, что независимо от характера деформации (растяжение, сжатие, кручение) и скорости нагрева при температуре рекристаллизации происходит выделение энергии, обусловленное исчезновением, дислокаций, образовавшихся в процессе деформации. Важно, что если дислокации образуют плоские дислокационные скопления из п копланарных дислокаций, то энергия, приходящаяся-на каждую дислокацию, пропорциональна их числу п в одном скоплении ([31]. Напротив, после отжига выстраивание дислокаций в субграницы значи- [c.43]

С уменьшением степени деформации небольшая часть скрытой эцергии наклепа выделяется и до рекристаллизации, и тем большая, чем меньше степень деформации. При этом скорость выделения энергии на стадии возврата вначале максимальна, а затем уменьшается. При рекристаллизации скорость релаксации накопленной энергии вначале мала, затем растет до максимума и вновь падает. [c.139]

Ранее уже упоминалось о возможности использования радиоизотопных генераторов электрической или тепловой энергий в космонавтике Однако, помимо бортовых энергоустановок, радиоактивные источники с успехом могут применяться и в космических двигателях. Такие радиоизотопные ракетные двигатели, использующие энергию радиоактивного распада, в настоящее время уже разработаны (правда, все они развивают довольно малую тягу). Причем наиболее перспективным в этом отношении является применение в качестве радиоактивных источников изотопов трансурановых элементов. Среди них наибольшее распространение получили кюрий-244 (период полураспада 18 лет) и уже упоминавшийся нами плутоний-238 (см. стр. 126). Оказывается, слишком большой период полураспада некоторых радиоизотопов является таким же недостатком, как и слишком малый период полураспада, поскольку от скорости распада зависит скорость выделения энергии. Следовательно, радиоизотоп, выбранный для ра-диоизотопного ракетного двигателя, должен распадаться достаточно быстро, чтобы обеспечить приемлемую скорость выделения энергии (на единицу массы). Вот почему в космонавтике получили широкое распространение трансурановые элементы, в среднем имеющие меньшие периоды полураспада, чем другие радиоизотопы. В частности, поэтому они неоднократно привлекались как вспомогательные радиоактивные источники и при проведении научных экспериментов в космосе. Так, кюрий-242 (период полураспада около 5 месяцев) и эйнштейний-254 служили источниками альфа-частиц в аппаратуре, использовавшейся американскими учеными для химического анализа лунного грунта. Эта аппара- [c.131]

Эффект электроимпульсного разрушения материалов при одинаковых затратах энергии зависит от характера энерговыделения в канале разряда. Об эффективности разрушения можно судить по таким его параметрам, как максимальная длина трещин, суммарная длина и поверхность трещин, размер зоны трещинообразования и др. Наиболее общим случаем зависимости указанных параметров от скорости выделения энергии при неизменной ее величине является кривая с оптимумом. В зависимости от характера материала (хрупкие, пластичные) оптимум значительно сдвигается в область малых или больших значений мощности так, что при разрушении определенно пластичного органического стекла решающим является факт роста показателей эффекта с уменьшением мощности в разряде и соответствующем увеличении длительности выделения энергии, а для силикатного стекла, наоборот, оптимальной для разрушения является высокая скорость энерговыдлеления (рис. 1.29). Эффект разгрузки канала разряда (истечение энергии канала через устья канала пробоя и вышедшие на поверхность трещины) приводит к сокращению времени эффективного нагружения, а потому величина разрядного промежутка и глубина внедрения разряда оказывают заметное корректирующее влияние на характер зависимости эффекта разрушения от мощности разряда. При больших промежутках для горных пород действует зависимость, свойственная пластичным материалам, при малых промежутках - свойственная хрупким материалам. [c.67]

На рисунке 4.4 представлены зависимости коэффициента динамической концентрации напряжений от отношения диаметра отверстий к длине падающей волны, в качестве теоретической зависимости использованы данные /89/. На рисунке 4.5 представлены значения максимального порядка полос и максимального напряжения на контуре отверстий от величины индуктивности разрядного контура генератора импульсов. При наличии отвфстий в электроде-классификаторе при воздействии на него электрического импульсного разряда коэффициент динамической концентрации напряжений увеличивается по фавнению с электродом без отверстий на 60%, величина максимального напряжения на контуре может достигать 625 кГ/см и с увеличением индуктивности разрядного контура резко падает, что связано с уменьшением скорости выделения энергии в канале разряда и, соответственно, уменьшением амплитуды давления в волне сжатия. [c.167]

Протозвёздные оболочки существуют в течение характерного времени ц, т. е. при обычных условиях, - 10 — 10 лет. Они определяют наблюдаемые проявления П., поскольку непрозрачны в видимом диапазоне и перерабатывают б. ч. излучения молодых звёзд в ИК-излучение (рас. 3). Поэтому такие оболочки наз. также коконами. Непрозрачность обусловлена пылью, темп-ра к-рой для силикатных частиц не превышает 1000 К, а б. ч. пыли ещё холоднее (=ss 100 К). Вследствие этого П. излучают оси. долю энергии в диапазоне, недоступном для наземных наблюдений, и изучаются методами внеатмосферной астрономии. Вокруг достаточно массивных звёзд по мере увеличения их эфф. темп-ры образуются зоны НИ. Коконы Поглощают видимое излучение зон НИ, и эти зоны (т. н. компактные зоны НН) обнаруживаются по радиоизлучению и пику излучения в ИК-области, Градиент давления излучения и ио-визов. водорода препятствует коллапсу оболочки и в конечном итоге приводит к разлёту оболочки. Более раннюю стадию эволюции П. (коллапс) наблюдать трудно вследствие малой скорости выделения энергии на этой стадии. [c.164]

При большинстве способов реализации обращения оно является следствием нелинейных процессов, требующих для своего протекания больших плотностей излучения скорость выделения энергии даже в малопоглощаю-щих нелинейных средах оказывается столь высокой, что качественные [c.251]

Электрический разряд в жидкости характеризуется следующими основными величинами выделяемой при разряде энергией, изменением мгнове 1ной мощности во времени и длительностью разряда в его лидерной стадии. Эти величины зависят от многих факторов напряжения на конденсаторе в начале разряда, емкости конденсатора, величины межэлектродного промежутка, проводимости жидкости, индуктивности разрядной цепи и др. С уменьшением индуктивности разрядной цепи увеличивается скорость выделения энергии в разрядном канале. [c.283]

На рис. 1 приведены данные Гордона [8] о выделении энергии из хо-лоднодеформированной (на 17,7%) меди в процессе отжига при различных температурах. Первоначальное быстрое падение скорости выделения энергии связано с возвратом, [c.9]

Рассмотрим два наиболее интересных случая достижение коэффициента усиления мишени равного 1 (или выполнение, так называемого, критерия Лоуссона) и достижение предельно возможных коэффициентов усиления. Минимальная температура плазмы необходимая для зажигания мишени определяется двумя условиями 1) скорость термоядерной реакции должна быть достаточно высокой и 2) скорость выделения энергии в реакциях синтеза должна превышать потери на собственное излучение плазмы. Для DT-реакции первое условие выполняется при Т > 5-10 кэВ, второе — при температуре плазмы Т > > 1 кэВ. Поэтому будем полагать, что начальная температура плазмы составляет 10 кэВ. Подставляя в выражение для степени выгорания значения скорости термоядерной реакции и скорости звука при температуре Т = 0 кэВ легко получить [c.39]

Многостадийный процесс преобразования электрической энергии в акустическую по необходимости зависит от электрических свойств жидкости, в которой протекает разряд теплофизических параметров нагреваемой среды упругих свойств жидкости в скважине и окружающем ее пространстве скорости выделения энергии в разрядном промежутке и, следовательно, от электрических параметров всей цепи, по которой передается энергия. Таким образом, при разработке электроискрового источника возникает ряд внутренних задач выбор элементов электрической цепи, величин энергий, напряжений, геометрии разрядного промежутка, оптимальных электрических и, возможно, теплофиаи-ческих свойств жидкости в локальном объеме, существенном для развития разряда. [c.9]

Необходимо отметить тот факт, что при наличии непроводящей (полиэтиленовой) обсадки скважины электроискровой источник перестает работать как источник упругих волн при таких Л1, когда в необсаженной скважине параметры упругих волн выходят на асимптоту. Эффект такого рода ожидался по известным причинам - сопротивление заземления в цилиндрической полости резко возрастает по сравнению с безграничной средой, скорость выделения энергии уменьшается до таких значений, при которых не возникает лавинообразного нарастания тока в цепи разряда, а интенсивность упругих волн падает до пренебрежимо малых значений, [c.62]

При условии, что вся потенциальная энергия ВВ переходит в кинетическую энергию движоння тел и продуктов взрыва, выделение энергии мгновенное, н частицы продуктов взрыва имеют скорость, изменяющуюся но дли[1е 13В но лииеииому закону, определить скорости метания тел. 2) Определить скорость мета-, ПИЯ первого тела в случае отсутствия второго. Использовать обо- [c.144]

Гидродинамический режим распространения волны поглощения, вызванной ионизацией за ударной волной, со скоростью, превышающей скорость нормальной детонации (5.34), невозможен. Такому случаю соответствовало бы сжатие за ударной волной до состояния А на ударной адиабате с последующим расширением газа во время поглощения лазерного излучения вдоль отрезка прямой А 1 до точки В на ударной адиабате волны поглощения. Но в состоянии В скорость распространения волны по нагретому газу О оказывается дозвуковой. Расширение нагретого газа за такой волной тотчас бы ослабило и замедлило волну, переводя ее в режим нормальной детонации (из точки В в точку 2). Такой режим аналогичен пересжатбй детонации. Для того чтобы светодетонационная волна распространялась со скоростью большей, чем это может обеспечить поглощение лазерного излучения, должно быть дополнительное выделение энергии. Однако в условиях опытов таких дополнительных факторов нет, и, следовательно, отклонения от режима нормальной детонации невозможны. [c.110]

В ИПХТ-М может наблюдаться ряд дополнительных физических явлений, отражающихся на рассчитываемых величинах. Наиболее существенны следующие наличие контактного электрического сопротивления между расплавом и прилегающей к нему поверхностью тигля Лк > турбулентный характер течения с зонами существенно разной завихренности МГД-неустойчивость, вызывающая, в частности, появление вертикальных складок на поверхности ( рифы ), отражающихся на выделении энергии кавитация, усиливаемая наличием сжимающих ЭМС и влияющая на поле скоростей поверхностные явления (образование пленок окислов, поверхностное натяжение), оказьшающие влияние на конфигурацию мениска и рифов. [c.78]

Гриффитс облучал поликристаллическую MgO протонами с энергией 500 эв и обнаружил, как в случае с AI9O3, что проводимость MgO сильно увеличивается во время облучения. Восстановление свойств при комнатной температуре оказалось пропорциональным корню квадратному из времени. На этом основании было сделано предположение, что восстановление исходной проводимости зависит от диффузионных процессов. Померанц и др. [167] измеряли ток, возникающий в тонком монокристалле MgO, облучаемом импульсами электронов с энергией 1,3 Мэе. Авторы обнаружили, что он (как и предполагалось) пропорционален приложенному напряжению. Время жизни носителей зарядов составляло примерно 3-10 1 сек. Тонкие пленки MgO также подвергали бомбардировке электронами с энергией 1 кэв, чтобы обнаружить выделение кислорода из MgO вследствие облучения. Кислород выделялся из MgO, если использовались электроны с энергией выше 16,9 эв. Установлена пропорциональность между скоростью выделения кислорода и квадратом плотности тока бомбардирующих электронов. [c.168]

Огромная масса Икара, к тому же движущаяся с космической скоростью, бесспорно, вызовет взрыв гигантской силы. Этот взрыв произойдет не потому, что в состав Икара входят какие-либо огнеопасные, взрывающиеся вещества. Взрыв — мгновенное выделение энергии — произойдет потому, что огром.ная кинетическая энергия тела стремительно перейдет в тепловую энергию. Расчеты [c.253]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...