Френеля зонная пластинка

Зонную пластинку Френеля можно изготовить и другим более простым способом — вычерчивая на белой бумаге концентрические окружности, радиусы которых пропорциональны квадратным [c.126]

Совершенно аналогично вместо простейшего плоского поля можно рассмотреть голограмму сферической волны. В случае плоского опорного фронта получающаяся голограмма имеет вид синусоидальной зонной пластинки Френеля, которая (см. 6.1) при облучении плоской волной дает изображение точки — источника сферической волны. Разбивая произвольный объект на совокупность независимых точечных источников, для каждого [c.357]

Хорошей иллюстрацией, подтверждающей приведенный метод рассуждения Френеля, может служить опыт с зонной пластинкой. Как следует из сказанного выше, радиус т-й зоны Френеля равен [c.155]

В отличие от линзы, зонная пластинка дает не одно, а много изображений источника. В самом деле, сместим точку наблюдения в такое положение чтобы в пределах каждого прозрачного кольца зонной пластинки укладывалась не одна, а три зоны Френеля. Действие двух из них будет взаимно скомпенсировано, и амплитуда колебаний в точке определяется лишь третьей зоной. Вместе с тем, волны, приходящие в 5 от нескомпенсированных зон всех колец пластинки, остаются синфазными, т. е. амплитуда колебаний в выбранной точке В также имеет повышенное значение. Разность фаз между волнами от нескомпенсированных зон соседних колец увеличивается в три раза (в сравнении с точкой В), [c.157]

Указание. Вычислить амплитуду поля на оси зонной пластинки (падает плоская волна) с помощью принципа Гюйгенса — Френеля [c.881]

Голограмма точечного источника. Предположим теперь, что источники излучения, представленные на рис. 1, находятся на столь большом расстоянии друг от друга, что при рассмотрении одного из них лучи света от другого можно считать параллельными и фронт волны — плоским. В. этом случае образуется интерференционная картина, где интерференционные поверхности имеют вид параболоидов вращения. Поместив позади источника фотопластинку и сфотографировав на нее интерференционную картину, после обработки фотопластинки получим негатив, представляющий собой систему концентрических окружностей (рис. 3, а). Рассматривая негатив, можно заметить, что при движении от центра расстояние между окружностями уменьшается. Такая система окружностей называется зонной решеткой (или зонной пластинкой) Френеля. [c.15]

Рис. 3. Голограмма точечного источника а — зонная пластинка Френеля б — прохождение плоской волны через зонную пластинку Френеля

Голограмму можно рассматривать не только как результат записи волнового, поля, но также как изображающий оптический элемент. Известно, что свойства линзы проявляют зонные пластинки (решетки). Под термином зонная пластинка обычно понимают зонную пластинку Френеля, состоящую из чередующихся свет 1ых и темных колец, которые ограничены окружностями с [c.56]

Это выражение представляет собой параксиальное приближение интерференционной картины, образованной плоской и коаксиальной с ней сферической волнами. Восстановление такой голограммы с помощью плоской волны с длиной волны 2 приведет к появлению двух сопряженных изображений точечного объекта, расположенных в главных фокусах зонной пластинки Френеля. Это можно показать математически, восстанавливая голограмму, описываемую выражением (3). Действительно, освещение голограммы плоской волной, как показано на рис. 1, б, создает непосредственно за ней амплитудное распределение, пропорциональное выражению (3). Сформированное голограммой волновое поле состоит из четырех членов двух констант и двух сферических волновых фронтов, распространяющихся вдоль направления распространения плоской освещающей волны. Одна из сферических волн выходит из мнимой точки, расположенной на оптической оси за голограммой, и является расходящейся, в то время как другая сферическая волна является сходящейся и фокусируется в точку на оптической оси в направлении распространения восстанавливающей плоской волны. Волновое поле в плоскости наблюдения, расположенной [c.157]

Условие, описываемое выражением (1.2.9), идентично условию, описывающему распределение прозрачных зон зонной пластинки Френеля. Поскольку выражение (1.2.9) описывает периодичность как зонной пластинки, так и голограммы точечного источника, следует ожидать сходства их дифракционных свойств с тем исключением, что кривая пропускания голограммы имеет синусоидальную форму. При дифракции волн на синусоидальной решетке возникают только волны +1 и—1 порядков, тогда как на решетке с прямоугольной модуляцией возникают спектры высших порядков. [c.20]

Голограмма точечного источника, как и зонная пластинка Френеля, представляет собой дифракционную решетку с фокусирующими свойствами. Она одновременно является положительной и отрицательной линзой (рис. 1.7). Величина f в выражении (1.2.9) есть фокусное расстояние голографической решетки. Выражение (1.2.7) аналогично формуле линзы, определяющей расстояние от линзы до изображения с 2 в зависимости от фокусного расстояния / и расстояния от линзы до объекта di. Если такую решетку освещать точечным источником S, то возникают два изображения мнимое Р, из которого исходит рас- [c.20]

Под термином зонная пластинка обычно понимают зонную пластинку Френеля, состоящую из чередующихся светлых и темных колец, которые ограничены окружностями с радиусами [c.169]

Эль-Сама с сотрудниками [14, 15, 22, 23] и других авторов [8— 20, 22—27]. Например, в 1950 г. Роджерс [24] подметил оптическую эквивалентность линзы и голограммы в форме зонной пластинки Френеля. [c.29]

Объяснение свойств голограммы с помощью зонной пластинки Френеля уже использовал Габор [1, 2,] а затем это представление позднее было развито и другими авторами, например Роджерсом [13] и Эль-Самом [14]. [c.123]

Зонные пластинки Френеля [c.191]

Наличие сопряженной волны приводит к серьезному искажению лишь в исключительных случаях большей частью сопряженные волны могут быть эффективно разделены. Возможность разделения видна на примере зонных пластинок Френеля. В самом [c.224]

Наконец, голограмма явится серьезным конкурентом линзе. Обладая не худшим разрешением в фокальном пятне, голограммы в отличие от линз не нарушают трехмерности изображений. Вместе с тем они проще в изготовлении и легки. Так, голограммы точки — зонные пластинки Френеля — можно применить для фокусировки широких пучков — до 10 Л1 в диаметре, тогда как делать линзы или зеркала такого размера просто неразумно. Применение голограмм в сочетании с линзами позволит создавать несложные безаберрационные системы. [c.307]

Последнее особенно характерно для линзовой оптики, где сложившаяся методика доведена до совершенства, и новичку, каким является голограмма, трудно пробить себе дорогу. Тем не менее уже ясно, что голограмма в ряде случаев окажется полезной и даже может вытеснить линзу. Например, разработан фотоаппарат без единой линзы, в котором фокусировка осуществляется зонными пластинками Френеля [67]. Для проведения астрономических экспериментов желательно устанавливать на спутниках большие телескопы. Стеклянная линза диаметром 3 м весит 3 т. Зонная пластинка таких же размеров из тонкого пластика почти невесома. К тому же ее можно сложить и развернуть на орбите в большой лист [69]. Для изготовления зонных пластинок достаточно сфотографировать интерференционную картину. Это значительно проще, чем провести притирку, доводку и полировку оптической линзы. [c.336]

Изготовим пластинку, состоящую из последовательно чередующихся прозрачных и непрозрачных колец с радиусами р , определяемыми из выражения (6.12) (/ = О, 2, 4, 6,. .. для прозрачных и / = 1, 3, 5, 7. .. для непрозрачных колец). Поместим эту пластинку перпендикулярно линии SB на расстоянии R от источника S и на расстоянии от точки В с центром в точке ТИц-На осрюванин сделанных выше замечаний мы должны получить интенсивность в точке В (при освещении той же длиной волны) значительно больше, чем в отсутствие пластинки. Опыт блестяще подтвердил этот ожидаемый результат. Пластинку изготовили с помощью картины колец Ньютона. Так как последователыгость радиусов колец Ньютона подчиняется тому же закону (6.12), то приготовление такой пластинки стало возможным путем фотографирования колец Ньютона в соответствующем масштабе. Приготовленная таким образом пластинка носит название зонной пластинки Френеля (рис. 6.3 а— открыты четные зоны б— открыты нечетные зоны). [c.126]

При перемещении вдоль Л1П1нн SB услоБие максимума последовательно удовлетворяется для бесконечного количества точек. Это означает, что зо1П1ая пластинка Френеля ведет себя подобно лннзе, 110 с бесконечным числом фокусов. Вычисление фокусных расстояний зонной пластинки поручается самим студентам. [c.127]

В дифракционном рентгеновском микроскопе осн. элементом является зонная пластинка Френеля, к-рая для монохроматич. излучения представляет собой линзу с фокусным расстоянием f = г /Ят, где — радиус первой зоны Френеля, Я — длина волны, т — порядок спектра. Дифракц. разрешение зонной пластинки Френеля определяется шириной крайней зоны = [c.368]

Дг. /л1 = 0,61 г /my n, где п — номер крайней зоны. Светосила определяется диаметром й = 2r п. Эффективность дифракции для зонных пластинок Френеля е амплитудной модуляцией составляет ок. 10% в первом, 2%— во втором и 1%— в третьем порядках спектра, Дифракц. Р. м. обычно работает в области [c.368]

Рис. 4. Схема дифракционного рентгеновоного микроскопа с зонными пластинками Френеля И — источник излучения Д1 и Д, — диафрагмы М — монохроматор с дифракционной решёткой К — зонная пластинка Френеля — конденсор МЗП — микрозонная пластинка О — объект П — приёмник излучения.

Основное внимание авторы уделили ДОЭ как компонентам оптических систем, формирующих изображение (объективов), и практически не рассматривали решетки, тем более, что этот вид ДОЭ наиболее изучен [35] и применяется достаточно широко. Из фокусирующих дифракционных элементов давно известна зонная пластинка Френеля, способность которой формировать изображение впервые была отмечена Ш. Соре в 1875 г. [1]. Однако в силу большого хроматизма и многофокусности зонных пластинок, а также ввиду отсутствия технологии их изготовления с шириной зон порядка нескольких микрон зонные пластинки в течение долгого времени использовали только в микроволновом диапазоне. [c.6]

В качестве конкретного примера рассмотрим асферику, входящую в состав дифракционного дублета линза — асферика (см. п. 4.2). Коэффициенты асферической деформации этого элемента в первых двух порядках малости Ьз = 1// , Ps = 1// . Можно показать, что если силовой линзой в дублете будет зонная пластинка Френеля, то и в седьмом порядке коэффициент асферической деформации асферики 67= 1/р. Подставляя приведенные значения bi в формулу (7.21), получим уравнение структуры [c.210]

В работах Уотерса [217—219] жесткое ограничение использовалось для получения бинарных зонных пластинок Френеля, рас-считагных для каждой точки объекта, а суммарная голограмма объекта получалась наложением всех таких пластинок. [c.79]

Преобразование Френеля тесно связано с преобразованием Фурье. Разложением ядра преобразования Френеля можно показать, что функции (x)exp(—/nsA V ) и f y) exp jnsy lX) связаны друг с другом преобразованием Фурье. Наоборот, если f y) и g(x) — пары преобразования Фурье, то можно показать, что пара g (х) ехр(/язл /Х) и /(г/) ехр(—jnsy lK) связана преобразованием Френеля. В этих выражениях умножение на квадратичный фазовый множитель аналогично виду преобразования, осуществляемого тонкой линзой над комплексной амплитудой падающего на нее светового поля [14, гл. 5]. То, что распространение электромагнитного поля между линзами можно описать, с помощью преобразования Френеля (или свертки с фазовым множителем), позволяет изучать свойства когерентных оптических процессоров, в которых основными операциями являются умножение и свертка [7], на основе алгебраических соотношений. Преобразование Френеля применяется также при исследовании голограмм Френеля и анализе систем воспроизведения с апертурами, кодированными зонной пластинкой. [c.34]

Сферическая дифракционная решетка с переменным расстоянием между штрихами. Другой путь устранения астигматизма вогнутой дпфракцнопной решетки состоит в том, что расстояние между штрихами решеткп делают не постоянным, а изменяющимся по некоторому закону. Подобную решетку можно рассматривать как совокупность дифракционной решетки, сферического зеркала и зонной пластинки Френеля [1.2]. Разность хода между соседними штрпхами у нее становится величиной переменной, зависящей от закона изменения расстояния между штрихами d вдоль оси г/, т.е. d — d (у). Этот закон может быть выбран так, чтобы происходила компенсация астигматизма. Теория показывает [1.11], что [c.293]

Смотреть страницы где упоминается термин Френеля зонная пластинка : [c.128] [c.212] [c.215] [c.260] [c.361] [c.157] [c.482] [c.347] [c.349] [c.368] [c.12] [c.208] [c.17] [c.362] [c.363] [c.459] [c.153] [c.155] [c.157] [c.14] [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...