Основы теории волн

Есть еще один человек, которому я безмерно благодарен от всей души. Все эти годы он делал для меня так много, не требуя взамен ничего, кроме дружбы, и так помог мне, что не посвятить ему пару строчек просто преступление. Его неуклонная вера в мои идеи и прекрасная реклама моего подхода к анализу на основе Теории Волн у непосвященных могли создать впечатление, что этот человек полностью отвечает за мои связи с общественностью, причем отвечает головой. Его имя - Тим Вест. Тим, огромное спасибо за все - за помощь в переговорах в Нью-Йорке и Чикаго в 1989, за корректуру моих рукописей, которых было так много в последние три года, за ценные мысли относительно рекламы и за все Твои потрясающие идеи для Главы 3. Тим Вест - настоящий друг и даже больше. Хотя мы с ним живем на противоположных берегах Америки и ни разу в жизни не встречались, я знаю, Тим Вест обладает всеми теми прекрасными качествами, о которых многие могут только мечтать. Спасибо, Тим (я надеюсь этим компенсировать все недоразумения, прошлые и будущие, когда забывал поблагодарить Тебя). [c.5]

Анализ рынка на основе Теории волн Эллиота приводит исследователя к конкретным заключениям, основанным не на эмоциях или мнении о поведении рынка, а на тщательном и беспристрастном изучении этого поведения. Прогнозы составляются на базе наиболее вероятного исхода в основу кладется исторический прецедент. Должным образом применяемая Теория волн может обеспечить аналитика кратко- и долгосрочными прогнозами рынка, порой очень точными. [c.319]

Глава 1 ОСНОВЫ ТЕОРИИ ВОЛН [c.258]

Выполнено много исследований [477] отложения и эрозии донного осадка, происходящих вследствие волнового движения с размыванием и образованием дюн. Рейнольдс [631] изучал образование волн на подверженном эрозии слое полуэмпирическим путем на основе теории Бенджамина о течении жидкости вдоль волнистой стенки [47] и идеи Кеннеди о запаздывании эрозионного про- [c.393]

Проникновение электромагнитной волны внутрь металла приводит к возникновению тока проводимости ] = аЕ и соответствующих потерь на джоулеву теплоту. Поэтому при рассмотрении данного вопроса на основе теории Максвелла задача сводится к учету проводимости металла, которой при исследовании диэлектриков мы пренебрегали. Следует отметить, что полная электронная теория металлов, описывающая все их оптические свойства, должна быть квантовой. [c.25]

Во второй части — основы теории теплообмена и методы теплового расчета теплообменных аппаратов, а также вопросы нестационарного теплообмена, тепловые волны. [c.2]

Напомним ( 7), что в тг-компонентах электрический вектор световой волны совершает линейные колебания, параллельные направлению вектора магнитной напряженности Н, а в а-компонентах — круговые колебания в плоскости, перпендикулярной направлению Н. Таким образом, получается результат, в точности совпадающий с тем, к которому пришел Лоренц и который на основе теории Бора несколько иным путем был нами уже получен в 7. [c.332]

В этих двух томах рассмотрены одиннадцать основных вопросов 1) основы теории упругости анизотропного тела 2) критерии разрушения и анализ разрушения элементов из композиционных материалов 3) расчет ферм, балок, рам и тонкостенных элементов 4) расчет пластин 5) расчет оболочек 6) распространение волн и удар 7) анализ конструкций из композиционных материа-лов методом конечных элементов 8) вероятностный расчет и на-дежность 9) экспериментальные характеристики композиционных материалов 10) анализ напряжений в окрестностях концентраторов напряжений, кромок и узлов соединений 11) проектирование элементов конструкций из композиционных материалов. [c.9]

Быстрый прогресс в решении волновых задач теории пластичности тесно связан с запросами современной техники применением импульсного нагружения, созданием полостей в грунтах, действием землетрясений на конструкции, сейсморазведкой. Книга известного польского специалиста содержит обзор и современное изложение методов решения волновых задач на основе различных вариантов теории пластичности. Рассматриваются основные уравнения динамики неупругих сред, математические основы теории распространения волн, сферические и цилиндрические волны в различных средах. Подробно обсуждаются численные методы решения задач, приведены числовые примеры по распространению волн в пластических средах. [c.487]

Зависимость (1.5г) в виде а(е) используется в теории пластичности и предполагает нечувствительность материала к скорости деформации. Существование такой зависимости положено в основу теории распространения упруго-пластических волн в работах Кармана, а также [212, 226, 227, 317—319] и др. [c.21]

На основе теории капиллярных волн Рэлеем [Л. 10] были определены условия распада струи невязкой жидкости. Решение аналогичной задачи с учетом воздействия воздуха на струю топлива дано Г. И. Петровым и Т. Д. Калининой. [c.6]

Основы теории устойчивости ламинарного течения тонкого слоя вязкой жидкости, имеющей свободную поверхность, были разработаны П. Л. Капицей [56], который показал, что при числах Рейнольдса, больших некоторого критического значения, энергетически более выгодным является ламинарно-волновое течение. Поставленное П. Л. Капицей и С. П. Капицей экспериментальное исследование [57] подтвердило это положение, показав, что существует некоторый минимальный расход, при котором на поверхности жидкости возникают волны. При расходах, меньших минимального, волновой режим течения не развивается, причем в этих условиях искусственно созданные волны затухают. В последующие годы вопросы устойчивости ламинарного движения по отношению к малым внешним возмущениям, которые,, наложившись на основное течение, могут либо усиливаться, либо затухать, аналитически изучались рядом авторов [3, 10, 11, 45, 46, 49, 86, 91, 96, 126, 147, 149, 156, 180, 214-217]. Появилось также большое число работ, в которых развитие волнообразования на поверхности жидких пленок изучалось экспериментально [4, 15, 16, 22, 25, 28, 29, 31, 32, 40, 51, 53-55, 57, 62, 63, 66,. 67, 75, 79, 84, 85, 92-94, 97, 106, 108, ИЗ, 116, 117, 120, 133, 137,, 139, 145, 151-154, 158, 167, 169, 172, 179, 187, 188, 190, 192, 200, 206, 208, 209]. [c.190]

Для проволоки из отожженной меди длиной 100 дюймов и 0,071 дюйма в диаметре, которую изучал Дюве, взаимодействие волн нагрузки на закрепленном конце затрудняло интерпретацию результатов при ударах большей чем 1,5—2 мс продолжительности i). На рис. 4.128 показаны распределения остаточной деформации, измеренной после удара по наблюдениям за изменениями положений отметок на проволоке, первоначально (до деформаций) находившихся на расстоянии одного дюйма друг от друга. Также показана ударная скорость в фут/с, которая вызвала наблюдаемую деформацию. В каждом случае наблюдаемый пологий участок согласовывался с ожидаемым на основе теории волн конечной амплитуды это поведение не зависело от частного вида функции напряжение — деформация ), как было отмечено выше. Для теории оказалось несущественным, была ли угаданная квазистатическая функция напряжение — деформация удачной. [c.222]

Рис. 4.171. Опыты Белла (1961). Графики экспериментальных зависимостей деформаций от времени, полученные с использованием электротензометрнческнх датчиков сопротивления. Длина образца L=10 дюймов, вертикальные стрелки отмечают расчетное время прибытия отраженной волны разгрузки при пределе текучести (Jj,= 1100 фунт/дюйм (0,774 кгс/мм ). Заметим, что при x=iD = 0,iL волна была полностью поглощена в Соответствии с расчетами иа основе теории волны разгрузки Ли. В точку, расположенную на расстоянии 0,6 L (а), 0,0 L (б) от ударяемого торца, волна разгрузки приходит соответственно через 70 мкс н 75 мкс от момента начала удара. Через 80 мкс волна разгрузки достигает точки, удаленной от ударяемого торца на расстояние 0,43L (в). По оси абсцисс отложено время в мкс, по оси ординат —

Сейсмология — одна из важных отраслей знания, где широко используется теория волн, где она является основой. Возмущение, начавшееся в ограниченном объеме земной коры, распространяется затем во всех направлениях, убывая по интенсивности с увеличением расстояния. Распространение этих возмуш.ений, отражение их, взаимодействие с естественными препятствиями (горные массивы, уш,елья, моря и океаны) изучается на основе теории волн. [c.278]

Основы теории волн в упругом цилиндрическом стержне были созданы Похгаммером и Кри еще в конце прошлого века. Было установлено наличие различных форм собственных волн. В дальнейшем исследования по распространению нестационарных волн в элементах упругих конструкций проводились, как правило, на основе приближенных уравнений, которые получали из соответствующих уравнений статики. Добавление к этим уравнениям инерционных членов позволило построить решения задач о распространении волн, однако некоторые выводы при этом оказались в противоречии с результатами теории упругости. Так, скорость распространения возмущений при динамическом изгибе стержня, определенная по уравнению Бернулли — Эйлера, не имеет верхнего предела, в то время как по теории упругости она должна быть ограничена скоростью продольных волн в сплошной среде. Упомянутое уравнение вообще не позволяет установить наличия фронтов волн. Скорость продольной волны, определяемая приближенным уравнением продольных колебаний стержня, хотя и ограничена, но не совпадает с соответствующей скоростью из теории упругости (см. 35). [c.10]

Основы теории упругости были разработаны почти одновременно Навье (1821), Коши (1822), Пуассоном (1829). Независимо друг от друга они получили по существу все основные уравнения этой теории. Особо выделялись работы Коши. В отличие от Навье и Пуассона, привлекавших гипотезу молекулярных сил, Коши, опираясь на метод, в котором используется статика твердого тела, ввел понятия деформации и нагфяжения, установил дифференциальные уравнения равновесия, граничные условия, зависимости между деформациями и перемещениями, а также соотношения между напряжениями и деформациями для изотропного тела, первоначально содержавшие две упругие постоянные. В эти же годы появились исследования М. В. Остроградского о распространении волн в упругом теле при возмущении в его малой области. На эти исследования ссылается в своих работах Пуассон, впервые (1830) доказавший существование в однородной изотропной среде двух типов волн (волны расширения и искажения). [c.5]

Развитие технической механики жидкости (гидравлики) в XIX в. за рубежом. Зародившееся во Франции техническое (гидравлическое) направление механики жидкости быстро начало развиваться как в самой Франции, так и в других странах. В этот период в той или другой мере были разработаны или решены следующие проблемы основы теории плавно изменяющегося неравномерного движения жидкости в открытых руслах (Беланже, Кориолис, Сен-Венан, Дюпюи, Буден, Бресс, Буссинеск) вопрос о гидравлическом прыжке (Бидоне, Беланже, Бресс, Буссинеск) экспериментальное определение параметров, входящих в формулу Шези (Базен, Маннинг, Гангилье, Куттер) составление эмпирических и полуэмпирических формул для оаределения гидравлических сопротивлений в различных случаях (Кулон, Хаген, Сен-Венан, Пуазейль, Дарси, Вейсбах, Буссинеск) открытие двух режимов движения жидкости (Хаген, Рейнольдс) получение так называемых уравнений Навье — Стокса, а также уравнений Рейнольдса на основе использования модели осредненного турбулентного потока (Сен-Венан, Рейнольдс, Буссинеск) установление принципов гидродинамического подобия, а также критериев подобия (Коши, Риич, Фруд, Гельмгольц, Рейнольдс) основы учения о движении грунтовых вод (Дарси, Дюпюи, Буссинеск) теория волн (Герстнер, Сен-Венан, Риич, Фруд, [c.28]

Ниже мы не будем касаться всего комплекса названных выше вопросов, возникающих при проектировании устройств нижнего бьефа плотины. Далее осветим только основы теории сопряжения бьефов, ограничившись в основном так называемой плоской задачей, причем вовсе не будем затрагивать вопросов, отмеченных выше в пп. б и в , а также вопросов сбойности, аэращ1и, кавитации, косых волн, косых и пространственных прыжков. [c.453]

Разделы, содержащие информацию, реобходимую для решения этой задачи, включают основы теории упругости анизотропного тела и механики разрушения композиционных материалов, результаты исследования напряженного состояния стержней, пластин и оболочек, анализа распространения волн и ударных воздействий, определения концентрации напряжений в окрестности линий возмущения и узлов соединений, оценки надежности, описания процессов автоматизированного проектирования и некоторых экспериментальных методов. [c.9]

Изгибные краевые волны в изотропных пластинах исследовались на основе теории пластин Миндлина в работе Кейна [81]. Автору не известны работы, посвященные этой проблеме и относящиеся к анизотропным пластинам. Для иллюстрации схемы решения рассмотрим классическое уравнение теории ортотроп-ных пластин, описывающее в качестве искомой функции поперечное перемещение (прогиб) и = и х,, Хд, ), [c.280]

В отличие от дисперсии, которая вызывает перераспределение энергии в искаженном импульсе напряжений при сохранении энергии волны, рассеяние связано с энергетическими потерями. Потери энергии в задачах динамики композиционных материалов определяются по крайней мере четырьмя явлениями 1) вязко-упругими или неупругими эффектами в структурных компонентах 2) рассеянием волн 3) появлением микроразрушения 4) трением между неполностью связанными компонентами. Важная для приложений задача о вязкоупругом демпфировании в слоистых балках и пластинах была рассмотрена, например, в работах Кервина [82] и Яна [198], где исследовались трехслойные системы, состоящие из вязкоупругого слоя, заключенного между двумя жесткими упругими слоями. Теория вязкоупругого поведения слоистых композиционных материалов была разработана на основе теории смесей Гротом и Ахенбахом [67], Био [33], а также Бедфордом и Штерном [22, 23], Бедфордом [21]. В первых двух работах волновые явления не рассматривались, а Бедфорд и Стерн определили коэффициент рассеяния для волн, распространяющихся вдоль волокон, и выразили его через вязкоупругие характеристики материала. [c.297]

Отражение волн от препятствий или неоднородностей лежит в основе теории виброизоляции конструкций и изучается во многих книгах [73, 173, 216, 239, 266]. Известны формулы Френеля, позволяющие вычислять амплитуды отраженных и прошедших волн для плоского однородного препятствия в воде или в воздухе. Однако в твердых телах, например в пластинах, стержнях и вообще в средах, где может существовать несколько типов волн, расчет коэффициентов отражения является громоздким. Ниже излагается теория, предложенная в [124], обобщающая формулы Френеля на среды с произвольным числом волн и позволяющая представить коэффициенты отражения в компактном виде, удобиом для расчетов на ЭЦВМ. В приводимых далее иллюстративных примерах анализируются потоки энергии в различных структурах. [c.169]

S поперечного сечения потока к смоченному периметру X, т. е. периметру части русла, находящейся под уровнем жидкости R=Slx. Г. р. служит обобщённой характеристикой размера сечения трубы некруглой формы или открытого русла. Для круглой трубы диаметром d Г. р. R dli, для прямоугольного открытого канала большой ширины он равен глубине воды, т. е. R=h для трапецеидальных каналов величина Г. р. изменяется от Л = А/2 в глубоких и узких каналах до в широких и мелких для течения между параллельными стенками с расстоянием Ь между ними R=b/2. ГИДРАВЛИЧЕСКИЙ УДАР — резкое повышение дав-ЛСШ1Я в трубопроводе с движущейся жидкостью, возникающее при быстром перекрытии запорных устройств, к-рос распространяется по трубопроводу в виде упругой волны со скоростью а. Г. у. может вызвать разрыв стенок труб и повреждение арматуры трубопровода. Основы теории F. у. дал Н. Е. Жуковский (18У8). [c.460]

Поскольку уровне (1) основано на лучевых понята-ях, в нём акцентируется лишь корпускулярная сторона дуализма волна — частица. Поэтому ур-ыие (1) служит также основой теории переноса нейтронов, где вместо яркости I фигурирует одночастичная ф-ция распределения нейтронов по скоростям, а ур-ние аналогично линеаризованному кинетическому уравнению Больцмана. При квантовой интерпретации излучения яркость 1 пропорциональна ф-ции распределения фотонов по направлениям и по частотам. [c.566]

Смотреть страницы где упоминается термин Основы теории волн : [c.137] [c.15] [c.10] [c.118] [c.2] [c.532] [c.548] [c.566] [c.141] [c.667] [c.675] [c.677] [c.59] [c.370] [c.403] [c.322] [c.332] [c.50] [c.424] [c.542] [c.311] [c.616]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...