Движение Движение вихревое

На рис. 2.6 дана система, состоящая из трех прямолинейных вихрей, расстояние между которыми в продольном и поперечном направлениях h = 50 см. Найдите скорости, сообщаемые вихрями друг другу, и определите характер движения заданной вихревой системы в двух случаях 1) интенсивности всех вихрей одинаковы по абсолютной величине и знаку (Pi = Tj = Г3 = Г) 2) интенсивность нижнего вихря одинакова по величине, но противоположна по знаку двум верхним вихревым жгутам абсолютная величина циркуляции Г1 = 100 м /с. [c.43]

Движение вихревых нитей. Мы уже видели (п. 13.10), что изолированный круговой вихрь не может перемещаться в жидкости, то же самое, следовательно, справедливо и в случае вихревой нити. Таким образом, если существует несколько вихревых нитей, то движение нити, расположенной в точке Р, совпадает с движением, которое создавали бы в точке Р остальные вихри, если бы вихрь в точке Р отсутствовал. Однако следует заметить, что общее движение жидкости может существовать не только вследствие наличия вихрей, но также вследствие наличия источников, потоков или других причин. Тогда скорость в точке Р будет равна сумме скорости, индуцированной другими вихрями, как только что было описано, и общей скорости жидкости в точке Р вследствие всех причин. [c.338]

Когерентность таких КВС связана с тем, что они рождаются строго периодически в области соплового ввода, где уровень осевых скоростей наиболее высок. Поскольку в противоточной вихревой трубе на фанице раздела свободного и вынужденного вихрей имеется разрыв осевой составляющей скорости и соответственно производная dV dr максимальна, то именно там и происходит сворачивание соприкасающихся слоев газа в спиралевидные жгуты, опоясывающие вынужденный вихрь и вращающиеся вместе с ним. Вихревые жгуты могут образовываться в несколько рядов (по радиусу) и по мере движения вдоль вихревой трубы попарно сливаться. При этом будет происходить их укрупнение и соответственно уменьшение частоты появления. Именно это и подтвердили опыты [109, 245]. Аналогичная ситуация наблюдалась и в слое смешения струй [216]. [c.124]

Полученные результаты могут быть использованы при разработке конкретной математической модели вихревого энергоразделения, в частности, при формулировке выражений, соответствующих замыканию системы уравнений турбулентного движения в вихревой трубе, а также выражений, моделирующих явления переноса энтальпии, кинетической энергии и т. п. [c.143]

Сафонов ВЛ. О распределении молекул при криволинейном движении газа // Вихревой эфс кт и его промышленное применение Материалы III Всесоюзной научно-технической конференции. Куйбышев, 1981. .S2—36. [c.408]

От линии отрыва отходит, как мы знаем, уходящая в глубь жидкости поверхность, ограничивающая область турбулентного движения. Движение во всей турбулентной области является вихревым, между тем как при отсутствии отрыва оно было бы вихревым лишь в пограничном слое, где существенна вязкость жидкости, а в основном потоке ротор скорости отсутствовал бы. Поэтому можно сказать, что при отрыве происходит проникновение ротора скорости из пограничного слоя в глубь жидкости. Но в силу закона сохранения циркуляции скорости такое проникновение может произойти только путем непосредственного перемещения движущейся вблизи поверхности тела (в пограничном слое) жидкости в глубь основного потока. Другими словами, должен произойти как бы отрыв течения в пограничном слое от поверхности тела, в результате чего линии тока выходят из пристеночного слоя в глубь жидкости. (Поэтому и называют это явление отрывом или отрывом пограничного слоя.) [c.231]

Если потенциала скорости не существует, т. е. движение является вихревым, то уравнения движения идеальной жидкости (81) также можно проинтегрировать, но только вдоль линии тока и при условии установившегося движения. [c.94]

Для плоского потока проекции компонентов вихря 5 и т) равны нулю и в том случае, если бы движение было вихревым [это [c.109]

Существенно отметить, что ламинарное движение является вихревым. Чтобы убедиться в этом, найдем величину компонентов вихря Т1 и для этого движения. Для ламинарного потока в цилиндрической трубе [c.159]

Нетрудно представить, что если в а жидкости единственным источником движения является вихревой слой, то по одну его сторону движение направлено вправо (скорость и ), а по другую — влево (скорость и ). Выделив малым замкнутым контуром (11 (см. рис. 116) элемент вихревого слоя /э и вычисляя циркуляцию, находим [c.237]

На рис. 2.23 показан характер движения вихревой системы в соответствии с полученными значениями скорости. [c.64]

Рис. 2.23, Схема движения вихревой систем ы

При расчете охлаждения индуктора следует проверить, является ли характер движения воды вихревым (турбулентным), обеспечивающим хороший отвод тепла с поверхности трубки. Турбулентное движение соответствует условию, что критерий Рейнольдса превышает 2300 [c.207]

Нетрудно убедиться, что рассматриваемое движение жидкости вихревое, несмотря на то, что линии тока являются прямыми вектор вихря О) можно вычислить по формуле [c.239]

Сила, действующая со стороны жидкости на внешние тела, обусловливающие. заданное движение вихревых шнуров, равна ) [c.301]

Процессы теплоотдачи неразрывно связаны с условиями движения жидкости. Как известно, имеются два основных режима течения ламинарный и турбулентный. При ламинарном режиме течение имеет спокойный, струйчатый характер. При турбулентном— движение неупорядоченное, вихревое (рис. 2-1). Изменение режима движения происходит при некоторой критической скорости, которая в каждом конкретном случае различна. [c.35]

Очень легко определяется движение вихревых нитей, когда таковых имеется только две. Возьмем их центр тяжести за начало координат тогда будем иметь [c.219]

Я замечу еще, что движения круглых вихревых колец легко наблюдать в действительности, если быстро продвинуть на небольшое расстояние параллельно поверхности воды на половину погруженный в нее кружок (или имеющей приблизительно форму полукруга кончик ложки) и затем быстро его вынуть тогда в жидкости остаются половины вихревых колец, ось которых лежит на свободной поверхности. Таким образом, свободная поверхность образует плоскость, проходящую через ось и ограничивающую массу воды, что не вызывает никакого существенного изменения в движении. Вихревые кольца передвигаются поступательно, расширяются или суживаются под влиянием других вихревых колец совершенно так же, как мы это вывели теоретически . [c.229]

Двигатель-генератор — Определение 467 Движение вихревое 677 Движение жидкости — см. Жидкости — Движение [c.708]

Полученные соотношения позволяют вывести уравнение движения жидкости вихревой структуры. [c.51]

Предельная величина постоянного электрич. тока, протекающего в С. без диссипации энергии, наз. критическим током /(.. В массивном С. 1-го рода величина 1с определяется током, создающим на поверхности С. поля Нс. В С. 2-го рода значение определяется образованием и движением вихревых токов. [c.441]

Некоторые авторы предполагают, что пульсации давления связаны с движением вихревого шнура в отсасывающей трубе, однако возникновение вихревого шнура нигде не связывается с отрывными явлениями, возможными при обтекании лопастей. Нам представляется, что вихревой шнур получается в результате неустойчивости вихревой пелены, образующейся при отрывном обтекании лопастей. [c.11]

При больших числах Re влияние вязкости сосредоточивается в области потока, непосредственно прилегающей к поверхности тела. Эта область имеет малую протяженность в направлении нормали к поверхности тела и называется пограничным слоем. В пограничном слое движение вихревое. Вне пограничного слоя поток имеет пренебрежимо малую завихренность и на этом основании рассматривается как потенциальный (идеальная жидкость). [c.140]

Рассмотрим теперь хара <тер движения жидкости вокруг ко-леблюш,егося тела в случае выиолнення условий (24,11). В тонком слое вблизи поверхности тела движение является вихревым. [c.125]

Турбулент[1ое движение является, вообще говоря, вихревым. Однако распределение завихренности вдоль объема жидкости обнаруживает при турбулентном движении (при очень больших R) существенные особенности. Именно, при стационарном турбулентном обтекании тел весь объем жидкости можно обычно разделить на две области, отграниченные одна от другой. В одной из них движение является вихревым, а в другой завихренность отсутствует, и движение потенцнально. Завихренность оказывается, таким образом, распределенной не по всему объему жидкости, а лишь по его части (вообще говоря, тоже бесконечной). [c.207]

Мы видели, что диссипация энергии при турбулентном движении связана с наиболее мелг омасштабными пульсациями крупномасштабные движения заметной диссипацией не сопровождаются, с чем и связана возможность применения к ним уравнения Эйлера. Ввиду сказанного выше мы приходим к су-ш,ественному результату, что диссипация энергии происходит в основном лишь в области вихревого турбулентного движения и практически не имеет места вне этой области. [c.209]

В определениях понятия турбулентность , сформулированных разными авторами, в той или иной степени отражаются рассмотренные выше особенности турбулентного движения. Дж. И. Тейлор и Т. Карман /287, 371/ дают следующее определение турбулентности Турбу-лентность - это неупорядоченное движение, которое в общем случае возникает в жидкостях, газообразных или капельных, когда они обтекают непроницаемые поверхности или же когда соседние друг с другом потоки одной и той же жидкости следуют рядом или проникают одн[н в другой . И. О. Хинце несколько уточняет определение турбулентности /253/ Турбулентное движение жидкости предполагает наличие неупорядоченного течения, в котором различные величины претерпевают хаотическое изменение во времени и по пространственным координатам и при этом могут быть выделены статистически точные их осред-ненные значения . Р. Р. Чуг аев дает такое определение /256/ Движение турбулентное - движение кидкости, при котором частицы жидкости перемешиваются по случайным неопределенно искривленным траекториям, имеющим пространственную форму при этом движение траекторий частиц, проходящих в разные моменты времени через неподвижную точку пространства, имеют различный вид данное движение носит беспорядочный, хаотичный характер и сопровождается постоянным как бы поперечным перемешиванием жидкости, причем это движение характеризуется наличием пульсаций скорости и пульсаций давления . В терминологии АН СССР Гидромеханика /10/ определение турбулентного движения дается так Турбулентное движение - движение жидкости с пульсацией скоростей, приводящей к перемешиванию ее часггиц . Более емким является определение, данное М. Д. Миллионщи-ковым Турбулентный режим - это статистически упорядоченный обмен, вызванный вихревыми образованиями различного масштаба /148/. [c.13]

Влияние воронкообразовання на истечение жидкости. При асимметричном подходе потока к отверстию жидкость приобретает вращательное движение, возникает вихревая воронка с воздушным ядром, проникающая в сливное отверстие. При этом коэффициент расхода может в несколько раз уменьшаться по сравнению с течением без воронки. В технике используются сооружения и устройства (например, гидроциклоны-классификаторы, циклоны для очистки воздуха от пыли и др,), работа которых основана на гидродинамических закономерностях вращающейся жидкости. [c.320]

Подчеркнем, что в рассматриваемом случае ламинарное движение является вихревым (см. 3-5), не имеющим потенциала скорости. В связи с тем, что и Ф onst (по живому сечению), отдельные частицы жидкости, благодаря наличию сил трения при своем перемещении вдоль трубы должны вращаться (даже на бесконечно малом перемещении их). [c.140]

Воздух, [Перетекающий в процессе сжатия из полости цилиндра в вихревую камеру, вследствие тангенциального расположения соединительного канала приобретает в этой камере интенсивное вращательное движение. Когда вращательное движение воздуха достигает максимальной эффективности, в камеру вводится топливо, которое, воспламеняясь, повышает температуру и давление в ней. При этом начинается перетекание горящих газов в основную камеру сгорания, сопровождающееся интенсивным перемешиванием топлива, не сгоревшего в вихревой камере, с зарядом воздуха в основной камере. Широкий канал, соедин ющий обе полости камеры, позволяет избежать дросселирования воздуха во время процессов сжатия и горящих газов во время расширения. [c.427]

Рассматривая баланс объемных сил, обычно замечают, что ответственная за движение вихревая компонента ЭМС уравновешивается силами вязкого и турбулентного трения, также имеющими вихревой характер, и учитывают в условиях равновесия мениска только потенциальное гравитационное поле и потенциальную часть ЭМС. При этом для упрощения задачи пренебрегают силами инерции-спутниками циркуляции, порождаемой вихревой частью ЭМС (см., например, [22]). При стационарном замкнутом движении эти силы проявляются в виде центробежных сил, поле которых потенциально и органично балансируется с перечисленными вьпце потенциальными силовыми полями. Численные оценки показывают, что если при относительно слабом движении силами инерции действительно можно пренебречь (например, при скорости движения расплава г = 0,3 м/с центробежные силы способны скомпенсировать гидростатическое давление столба металла йр лишь высотой 0,005 м), то при интенсивной циркуляции учет этих сил необходим (так, например, при у = 2,0 м/с получаем = 0,2 м). [c.24]

Вихревое движение. Прямые и параллельные вихревые нити. Движение нескольких подобных нитей бесконечно малых сечений. Прямые вихревые нити, запол-нчч)и ие г.плтины.ч образом цилиндр эл.тптического сечения. Круговые вихревые нити с общей осью. Движение вихревого кольца и двух вихревых колец бесконечно малого сечения) [c.212]

Вихревое движение. Движение жидкости, при котором внхрь вектора скорости 2 = rot и отличен от нуля по крайней мере в некоторой рассматриваемой части, называется вихрр.вым движением жидкости. [c.513]

В топках циклонного типа требования к футеровоч-ному покрытию возрастают в связи с увеличением скорости движения факела в пристенной области до 60— 120 м сек и ростом вследствие этого эрозии футеровки от воздействия частиц шлака и недогоревшего кокса. В современных камерах интенсивного горения твердого топлива, в особенности с вихревым движением факела, плотность теплового потока в шиповом экране достигает (150—200) 10 ккал1м -ч, и толщина шлаковой корки поэтому получается незначительной. Кроме того, такая корка шлака при изношенной футеровке непрочно связывается с металлом трубы и шипов, пропускает газы и легко отскакивает при изменении тепловой нагрузки, обнажая трубы. [c.50]

Тангенциальная подача горячего воздуха при завих-рителе с прямоугольными лопатками на Кумертауской ТЭЦ улучшила воспламенение топлива. Пыль воснла-меняется непосредственно на выходе из горелки по поверхности всей струи. При этом температура в этой зоне повышается на 70°С. Измерения температуры горячего воздуха и пылегазовой смеси в кольцевом пространстве вдоль пути движения вихревого воздуха показали, что его температура быстро падает, снижаясь у входа в горелку практически до температуры сушильного агента. Это дает основание полагать, что температура вихревого воздуха г.в=523 К (350°С) и "м= =353—373 К (80—100°С) в значительной мере тратилась на досушку пыли. [c.100]

Структура атмосферы, профила темп-ры и давления похожи на юпитерианские, Темп-ра в тропосфере на уровне с давлением 1 атм составляет ок. 145 К и медленно понижается с высотой (с адиабатвч. градиентом 0,85К км 1). В тропопаузе при давлении ок. 0,1 атм вемп-ра прибл. 80 К. Ниже неё расположены облака, к-рые, вероятно, состоят на веек, слоёв считается, что верхний видимый слой образовав в осн. кристаллами аммиака, хотя этот факт нельзя считать окончательно установленным. Для атмосферы С. характерно наличие ряда динамич. образований (полос типа зон и поясов, пятен), роднящих его с Юпитером. Вместе с тем упорядоченная структура зон и поясов (отражающих систему планетарной циркуляции), а также наблюдаемых крупных пятен — овалов (ассоциируемых с крупными атм. вихрями) на С. выражена менее чётко из-за протяжённого слоя надоблачной мелкодисперсной дымки. Размеры динамич. образований (вихрей и струй) велики по сравнению со шкалой высот ( 60 км), но малы по сравнению с и меньше аналогичных образований на Юпитере. В то же время скорости ветра на экваторе С. в неск. раз превышают скорости атм. движений в приэкваториальной зоне Юпитера, достигая почти 500 м/с. Возможно, это связано с тем, что в систему циркуляции на С. вовлекаются более глубокие области атмосферы, где интенсивность передачи момента кол-ва движения в область экваториальных широт выше. Заметные различия динамики атмосфер С. и Юпитера определяются различием интенсивностей источников тепла в недрах этих планет, меньшим значением ускорения силы тяжести и большей толщиной наруншой непроводящей молекулярной оболочки С. По этой же причине для атмосферы С, характерна меньшая по сравнению с Юпитером роль в передаче кинетич. энергии Вихревых движений упорядоченным зональным течениям. [c.420]

Вертикальные двигатели 694 Весовая концентрация 77 Взаимная растворимость жидкости 241 Взры.ваемость угольной пыли 376 Висмут 269 Витрен 346 Вихревая линия 119 Вихревое движение 119 Вихревые реакторы 533 [c.719]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...