Вихревое движение в сильном

Вихревое движение в сильном смысле 20 [c.236]

Обычно соединительный канал направлен так, что воздух входит в камеру касательно к ее поверхности, благодаря чему он приобретает в ней правильное вихревое движение. В камере сгорания по пути движения воздуха сначала помещается форсунка, а затем свеча, чтобы сильный поток воздуха мог отбрасывать часть топлива на запальную свечу и тем самым обеспечивать надежность воспламенения топлива свечой при пуске двигателя. Общее количество воздуха по объему в конце сжатия распределяется между отдельными полостями примерно так в полости вихревой камеры заключается количество воздуха, доходящее до 70—80% всего его количества, в соединительном канале — 10—15%, а остальное — в полости между поршнем и головкой двигателя. [c.166]

Всякий термодинамический процесс может возникнуть только при нарушении механического или термического равновесия, т. е. при сжатии или расширении газа (давление среды больше или меньше давления газа), при нагреве или охлаждении газа (температура среды больше или меньше температуры газа). Чем сильнее нарушается равновесие, тем быстрее в общем случае проходит процесс и тем более резко будет нарушаться состояние покоя газа в газе возникают конвекционные токи, вызываемые разностью температур в массе газа, и вихревые движения, вызываемые разностью давлений. Для газа, находящегося в таком неустойчивом состоянии, уравнение состояния не может быть применено до тех пор, пока газ не придет в состояние равновесия. Для того чтобы во время этих изменений уравнение состояния было бы справедливо, необходимо, чтобы газ во всей своей массе имел одинаковые давления и температуры, а для этого необходимо, чтобы изменения его состояния происходили очень медленно, вернее, даже бесконечно медленно. Бесконечно медленные изменения состояния газа возможны только при условии наличия бесконечно малых разностей давлений и температур газа и окружающей среды. Процессы, происходящие при бесконечно малых разностях давлений и температур, называются равновесными процессами, а так как они протекают бесконечно медленно, то их называют иногда квазистатическими (дословный перевод с латинского почти равновесными). [c.48]

Теорема 4. Сильный минимум полной энергии во вращающемся цилиндрическом потоке при заданных значениях момента количества движения и расхода q = 1 достигается в вихревом потоке, в котором осевая скорость постоянна, а окружная пропорциональна кубу радиуса. [c.41]

Результаты опытов авторы объясняют пониженной температурой внутри вихрей, рассчитанной по методу К- И. Страховича, но при адиабатном процессе. При этом циркуляция вихрей определялась в предположении, что вся завихренность потока жидкости, обтекающего пластину, локализуется в пограничном слое и переносится на дискретные вихри в следе. При этом циркуляция скорости в вихрях достаточно высока, чтобы образовалась зона пониженных давлений. При сделанных допущениях температура в вихрях настолько снижается, что наступает переохлаждение и затем интенсивная конденсация пара. Таким образом авторы объясняют повышенную концентрацию влаги в следе, несмотря на перегрев пара. Заметим, что эта оригинальная гипотеза требует подтверждения адиабатного вихревого движения пара и возможности достаточно длительного существования вихревой дорожки Кармана в сильно турбулизирован-ном потоке в турбине. [c.229]

Паровая пленка при кипении на вертикальной поверхности представляется в виде набора больших паровых пузырей разнообразной формы, близкой к грушевидной, разделенных короткими участками очень тонкой пленки пара (рис. 3,6). При большом увеличении можно наблюдать в пузырях сильное вихревое движение пара. С повышением нагрузки паровые пузыри увеличивают свой горизонтальный размер, увеличивается и скорость подъема их. [c.130]

Наличие сильного вихревого движения при малых размерах цилиндра усиливает теплоотдачу в воду. [c.161]

Углубление в дне поршня обеспечивает интенсивное завихрение воздуха в период впрыска топлива. Топливо, впрыскиваемое в цилиндр, благодаря вихревому движению сильно нагретого воздуха почти полностью испаряется, не достигая днища поршня. Пары топлива интенсивно перемешиваются с воздухом, самовоспламеняются и сгорают. [c.47]

Вихреобразования в камере сгорания особенно сильно влияют на степень использования воздуха и на полноту сгорания. Увеличение интенсивности вихревых движений повышает скорость распространения пламени. При этом направление завихрений должно быть согласовано с условиями распыливания струй топлива форсункой. В действительности в дизелях ввиду ограниченности времени, отводимого для смесеобразования, получить совершенно однородную смесь по всему объему камеры сгорания не удается, наличие зон с большей и меньшей концентрацией топлива является пока что неизбежностью. [c.177]

С уменьшением производительности лопаточного компрессора давление воздуха (напор) растет до некоторого максимума. Дальнейшее уменьшение производительности вначале приводит к некоторому снижению давления сжатого воздуха, а затем наступает так называемый помпаж, т. е. процесс вихревого движения воздуха на лопатках с отрывом струи воздуха от их поверхности. Помпаж сопровождается сильным шумом и ударами воздуха в компрессорах. Производительность его при этом резко падает. Г0 недопустимый режим работы. [c.201]

Рассмотим теперь стационарные движения сплошной среды, когда все характеристики движения не зависят явно от времени. Предположим сначала, что их V ф О (вихревые движения в сильном смысле). [c.20]

Процесс сгорания зависит от интенсивности вихревого движения в камере сгорания и температуры ее стенок. При наличии в камере сгорания сильных вихрей скорость распространения фронта пламени З величивается. Эта скорость увеличивается и в направлении стенок с высокой температурой и уменьшается в направлении стенок с относительно низкой температурой, а также вблизи стенок. [c.103]

При зажигании электрической свечой смесь в зоне разряда нагревается мгновенно. Скорость химических реакций приобретает самоускоряющейся характер, завершающийся возникновением пламени. Распространение пламени может быть ламинарным или турбулентным в зависимости от характера движения смеси. Наполнение цилиндра смесью происходит с большими скоростями, при этом создается сильное вихревое движение. В этих условиях горение носит турбулентный характер, а нормальная скорость распространения фронта пламени составляют 10-40 м/с. Эта скорость зависргг от частоты вращения коленчатого вала (рисунок 17) и состава ТВС. [c.122]

Альфвеновские волны — самая распространенная ветвь колебаний в лабораторной и космической плазме. Они играют вджную роль в процессах ускорения частиц в магнитосфере Земли, турбулентном перемешивании плазмы и Т.Д. При учете дисперсии эта мода зацепляется за дрейфовую, что приводит к обменному взаимодействию между волной и плаз мой из-за неоднородности. В результате свободная энергия плазмы, связанная с неоднородностью, под влиянием диссипации переходит в вихревые движения. В области пересечения мод эффектами конечного ларморовского радиуса ионов можно пренебречь, как не влияющими на зацепление, а учесть только эффекты продольного электрического поля. Выше бьши получены уравнения, учитывающие такие эффекты. С помощью этих уравнений выше было показано, что альфвеновские волны организуются в виде вихревых трубок с экспоненциально сильной локализацией. Проведенное здесь исследоващ1е их энергии показывает, что в неоднородной плазме она может стать отрицательной. Поэтому их образование выгодно энергетически подобно конденсации пара в капле жидкости. Такие вихри могут существовать и расти в плазме с широм, ус- [c.148]

СИЛОЙ, которая, согласно нестационарной теории профиля, в свою очередь зависит от движения лопасти и величины циркуляции. Поэтому уравнение махового движения лопасти позволяет связать коэффициенты гармоник циркуляции с коэффициентами махового движения, что замыкает определяющую их систему уравнений. Решение ищется методом последовательных приближений, а индуктивные скорости подсчитываются при заданной циркуляции. После этого вычисляются коэффициенты гармоник нагрузки и махового движения, что позволяет уточнить циркуляцию. Процедура повторяется до достижения сходимости приближений. Поскольку высшие гармоники индуктивных скоростей в основном зависят от структуры вихревого следа, в качестве первого приближения можно использовать среднее для заданной силы тяги значение циркуляции. Миллер обнаружил, что гармоники нагрузок сильно зависят от шага винтовых поверхностей, и предположил, что для расчета влияния концевого вихря, приближающегося к лопасти, требуются нелинейная вихревая теория и представление лопасти несущей поверхностью. Он ввел также концепцию полужесткого следа, каждый элемент которого имеет вертикальную скорость, равную скорости протекания в соответствующей точке диска винта в момент схода этого элемента с лопасти. [c.665]

Электрогидродинамический эффект — появление в ЖК непрозрачных областей (доменов), образуюш,их регулярную периодическую структуру, параметры которой зависят от напряженности электрического поля. В области непрозрачности возникает вихревое движение анизометричиых молекул, так ак сильное электрическое поле приводит к неустойчивости ЖК-фазы, изменяя локальную проводимость и поляризованность вещества. [c.34]

Вихревое смесеобразование отличается от струйного созданием в цилиндре двигателя сильного организованного вихревого движения воздуха. Вихри способствуют лучшему перемешиванию топлива с воздухом и равномерному распределению топлн-во-воздушной смеси в камере сгорания. [c.284]

В вихревых камерах (фиг. 120) смесеобразование осуществляется при помощи сильных вихревых движений воздуха, получаемых в результате придания камере специальной формы. При этом способе смесеобразования камера сгорания делится на две части первая, составляющая от 50 до 80% от всего объема камеры, расположена в крышке цилиндра, а вторая —в цилиндре двигателя. Обе части.соединены между собой широким каналом. Процесс вихреобразования в этих камерах закономерен и достаточно устойчив. При интенсивном вихревом движении сокращается период задержки воспламенения. Давление распылива-ния топлива у вихрекамерных дизелей невелико (100-ь 120 ата). [c.284]

След за круговым цилиндром во многих аспектах подобен следу за плоской пластиной. Когда число Рейнольдса превышает некоторое критическое значение, за цилиндром формируется пара вихрей. Эта пара растягивается в направлении потока, становится несимметричной и в конце концов разрушается и сносится вниз по патоку, распространяя завихренность попеременно на обе стороны следа. При умеренно больших числах Рейнольдса не всегда существует начальная пара вихрей, и так как поверхность разрыва, сходящая с поверхности цилиндра, неустойчива, она свертывается в отдельные вихри с образованием вихревой пелены. Таким образом, вихревое движение определенной частоты существует при любом числе Рейнольдса, и вниз по потоку распространяется двойной ряд вихрей. При ббльших числах Рейнольдса, скажем более Ке = 2500, вихри рассеиваются по мере образования, поэтому двойной ряд вихрей не может существовать. На задней стороне цилиндра вихри периодически отрываются, пока число Рейнольдса не достигнет значения Ке = 4 -10 — 5 -10 . При этих значениях числа Рейнольдса течение в следе становится турбулентным. Как и в случае плоской пластины, хвостовая пластина за цилиндром предотвращает отрыв вихрей и оказывает сильное влияние на сопротивление цилиндра, уменьшая коэффициент сопротивления от 1,1 до 0,9 [11, 12]. Пластина эффективна на расстоянии первых четырех-пяти диаметров вниз по потоку. Если два вязких слоя на каждой стороне следа не взаимодействуют друг с другом в области, гдо они имеют тенденцию к свертыванию в вихрь, то не возникает стабилизирующего механизма, закрепляющего определенвое периодическое образование вихрей. Поэтому вязкие спои разрушаются независимо друг от друга [121. Давление за пластиной или цилиндром мевьше, чем давление [c.85]

На кормовой части обтекаемого тела всегда происходит отрыв пограничного слоя с выносом газа во внешнее течение с образованием вихрей и большой потерей энергии. Явление отрыва пограничного слоя при ленточном шлифовании наблюдается в местах огибания бесконечной лентой роликов лентопротяжных механизмов и сложнофасонных копиров. В результате за кормовой частью этих элементов образуется область, в которой распределение давления сильно отличается от распределения давления, соответствующего участкам прямолинейного движения абразивной ленты. За роликами на некотором расстоянии образуются определенная последовательность вихрей, которую называют вихревой дорожкой Кармана . Вихревые дорожки в общем случае не устойчивы. [c.194]

Топлпво из бункера подается питателем / в топку. Падая, оно встречает на своем пути выступ 2 на передней стенке топкн. Ударяясь о выступ, топливо отлетает, образуя вихри. При этом мелкие частицы топлива сгорают во взвешенном состоянии, а более крупные падают на наклонную часть <3 передней стенки камеры. Сильная струя воздуха из сопла 5 отбрасывает частицы топлигза назад при этом создается вихревое движение потоков воздуха с топливом. Топливо перемешивается с горячим газом, высыхает и, выделяя летучие вещества, сгорает. Несгоревшие частицы падают на заднюю [c.158]

Эллиптическое распределение. Установленные выше формулы основаны на равномерном распределении циркуляции вдоль размаха. Практически результаты будут те же для любого распределения, которое не слишком сильно отличается от реального. Чтобы доказать это, возьмем эллиптическое изменение циркуляции. Автоиндуцированная скорость Шо на уровне крыла постоянна, и в этом случае потенциал движения в плоскости, нормальной к вихревой пелене, будет [раздел 16.4.1 (16.33)] [c.469]

Локализованные вихри, связанные с вихревым движением отдельных зерен, могут наблюдаться и в условиях слабо протекающего проскальзывания по границам зерен или его полного отсутствия, если существенно облегчена локализация деформации в приграничных зонах. Типичным примером такой деформации является ползучесть поликристаллов сплава РЬ — 1,9 % Зп с сильно выраженной сдвиговой неустойчивостью [5]. Картина такой деформации приведена на фото 4, г. Поворот зерна А сопровождается экструзией в приграничной зоне смежного зерна субструктурных элементов, которые (фото 4, д) имеют форму ячеек. Экструдироваться в приграничных зонах локализованной деформации могут ламели (фото 5, а), трубки (фото 5,6) и микровихри (фото 5, б). Это обеспечивает вихревое движение отдельных зерен и при слабо выраженном зернограничном проскальзывании. [c.103]

Процесс горения смеси при принудительном зажигании от электрической искры протекает фронтально, т. е. распространяется в горючей смеси от источника зажигания в виде фронта пламени, движущегося к удаленным частям камеры сгорания. Вихревые движения заряда нарушают равномерное распространенпе фронта пламени и этим сильно влияют на ход химических реакций процесса сгорания. Активные продукты промежуточных ре- [c.129]

При заметном неравенстве давления газа и внешнего давления газ стремительно расширяется или сжимается, в результате чего в нем возникают вихревые движения, которые с течением времени успокаиваются, а их энергия переходит в теплоту, воспринимаемую газом наряду с внешним теплом. Что такой процесс необратим, можег быть отчетливо выяснено на следующем примере. Положим, что имеем два сосуда одинакового объема V, соединенных трубкой с краном (рис. 2-7) в левом находится газ с давлением р и температурой /ь а в правом имеется практически полное разрежение и, следовательно, давление равно нулю. При открытии крана газ, стремительно расширяясь, с большой скоростью будет перетекать из левого сосуда в правый, пока в обоих сосудах не установится одинаковое давление. Сильные вихревые движения газа, получаюшиеся в результате перетекания, с течением вре-.52 [c.52]

Необходимо указать, что температура поршней в сильной степени зависит ОТ вихревых движений воздуха и газов и от местных концентраций тепла на днии1е поршня. Оба эти обстоятельства особенно сильно сказываются в предкамерных конструкциях. [c.375]

КОРРАЗИЯ, процесс обтачивания, шлифования горных пород твердыми минеральными частицами, увлекаемыми сильным ветром. Этот процесс, параллельный процессу дефляции (см.), ведет к созданию новых форм рельефа механическ. путем в противоположность процессу коррозии — химич. воздействию воды на породы. Характер и скорость обтачивания зависят от формы залегания обтачиваемых пород, их твердости и. однородности, от силы ветра и формы обтачивающих частиц. В слоистых неоднородных породах более мягкие слои вытачиваются быстрее, причем получается ребристая поверхность в твердых же и однородных породах при вытачивании получается ряд небольших углублений (ячеистая структура) эти углубления часТо удлиняются в направлении господствующего ветра и червеобразно изгибаются. Иногда углубления расходятся в виде лучей от какой-либо центральной точки или Mte располагаются иа поверхности породы в виде сетки или узора. В глинистых слоях песок прорывает длинные борозды—каналы, разделенные крупными ребровидными выступами (я р д а и г и) нетронутой корразией породы ширина каналов достигает 10—40 м, глубина—до б м. При вращательном вихревом движении песка образуются вертикальные цилиндрич. и конические углубления наподобие котлов . [c.34]

В дизеле продолжительность приготовления смеси чрезвычайно мала и ограничивается тем промежутком времени, в течение которого топливо впрыскивается через форсунку в камеру сгорания двигателя. Это время соответствует повороту вала всего па 12—20°. Хорошее смесеобразование в чрезвы-ча11но короткий промежуток времени в дизелях обеспечивается очень тонким распыливанием топлива форсункой, а также созданием в камере сгорания сильных вихревых движений сжимаемого воздуха. [c.38]

Смотреть страницы где упоминается термин Вихревое движение в сильном : [c.166] [c.178] [c.60] [c.201] [c.152] [c.302] [c.527] [c.870] [c.191] [c.168] [c.474] [c.61] [c.400] [c.644] [c.324] [c.147] [c.442] [c.537] [c.116] [c.434] [c.39] [c.518]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...