Интенсивность источников тепла

W — интенсивность источника тепла. [c.170]

Применение формулы (1.15) предполагает, что функция допускает перестановку порядка суммирования в ряде (1.14). Исследование показывает, что это возможно, если производные интенсивности источников тепла по времени удовлетворяют довольно широкому условию [c.145]

Электронный луч является легко управляемым источником тепла, он позволяет в широких пределах и очень точно регулировать температуру нагрева изделия, легко перемещать зону нагрева по изделию и переносить энергию на значительные расстояния. Ранее было показано, что электронный луч является значительно более интенсивным источником тепла по сравнению с известными источниками при сварке. Другой важной особенностью электронного луча является то, что плотность энергии в нем можно плавно изменять путем изменения напряженности магнитного поля фокусирующей линзы. Это дает возможность без особых затруднений производить нагрев изделий в значительно более широком диапазоне температур, чем дугой или газовым пламенем. [c.65]

При отсутствии интенсивных источников тепла и наличии обильной масляной ванны корпусные детали подвергаются общему равномерному нагреву. [c.282]

Интенсивность источника тепла можно регулировать (фокусирующей линзой) в более широком диапазоне, чем при дуговой сварке, что позволяет получать соответственно разную степень нагрева металла и проплавлять его на значительную глубину при малой ширине шва. [c.172]

Очевидно, при сварке металлов различных толщин ковочное усилие надо прикладывать в тот момент, когда металл центральной области точки имеет близкую температуру. Это состояние достигается при постоянстве критериев 1 и 2. Однако при сохранении равенства критерия Фурье интенсивность источников тепла для различных толщин значительно отличается и для достижения аналогичных температур необходимо уменьшать значение критерия Фурье с ростом толщины свариваемых деталей. При этом время запаздывания ковочного усилия подчиняется следующему приближенному соотношению [c.169]

Рост и величина температуры зависят от интенсивности источников тепла, которые определяются энергией деформации и работой сил трения на режущих гранях инструмента. [c.26]

Для этого случая справедливо дифференциальное уравнение (IV. 186). Учтя граничные условия и приняв интенсивность источника тепла 5 кал см , где Q — общее количество тепла, введенного источником, а Р — площадь, на которой это тепло распределилось, можно решить уравнение (IV. 186), в результате чего получить выражение для Т (х, () [c.110]

Однако бедные смеси плохо воспламеняются, и поэтому для их зажигания требуется более интенсивный источник тепла, чем электрическая искра. [c.35]

S — интенсивность источников тепла (ср. (III.6-4) и (1П.6-2)),. а W — собственная скорость совершения работы — имеет вид [c.430]

А. Н. Резников [73, 74] предложил точные формулы, учитывающие как переменную интенсивность источника тепла на передней поверхности и теплообмен с инструментом, так и наличие теплового источника на задней поверхности, а также ряд других обстоятельств, не учтенных при упрощенном выводе. [c.161]

Перед началом эксперимента необходимо убедиться в том, что дифференциальная термопара показывает о, т. е. что начальная температура всей системы одинакова. Затем образец в держателе устанавливается на подставку прибора. На поверхность нанесенного покрытия в тот момент времени, который принимается за начало отсчета (т=0), начинает непрерывно действовать изотермический источник тепла (термостатированный поток жидкого теплоносителя) с температурой Тс на 8— 10Х выше начальной температуры системы. Так как сам образец сравнительно мал и его теплоемкость не соизмерима с теплоемкостью интенсивно омывающей его термостатированной жидкости, а время эксперимента 15—60 с, то можно считать, что на границе образец — жидкость коэффициент теплоотдачи а— -оо (соблюдение граничных условий первого рода). [c.152]

В физических задачах о распределении температуры при наличии источников тепла интенсивность последних обычно сама задается в виде функции температуры. Если функция Q T) достаточно быстро возрастает с увеличением Т, то установление стационарного распределения температуры в теле, границы которого поддерживаются при заданных условиях (например, при заданной температуре), может оказаться невозможным. Теплоотвод через внешнюю поверхность тела пропорционален некоторому среднему значению разности температур T—Tq тела и внешней среды вне зависимости от закона тепловыделения внутри тела. Ясно, что если последнее достаточно быстро возрастает с температурой, то теплоотвод может оказаться недостаточным для осуществления равновесного состояния. [c.279]

В слое вещества между двумя параллельными плоскостями распределены источники тепла с объемной интенсивностью (50,11). Граничные плоскости поддерживаются при постоянной температуре. Найти условие, определяющее возможность установления стационарного распределения температуры (Д. А. Франк-Каменецкий, 1939) ). [c.280]

Пусть дан стержень длиной б. Теплофизические свойства материала, из которого он изготовлен, постоянны (не зависят от температуры). Температура его при t = Q равна Tq, одинакова во всех его точках, тепловой поток q равен нулю. В момент времени / = О в стержне включаются внутренние источники тепла постоянной интенсивности Концы стержня в течение всего процесса поддерживаются при температуре То- Таким образом, температуру и тепловые потоки требуется определить в полу-полосе О < X <6 / > О (рис. 7.6). [c.243]

Рассмотрим цилиндрическую систему координат г, <р, z, ось Z которой совпадает с продольной осью бесконечного сплошного цилиндра с внешним кольцевым разрезом b r R) в плос кости Z = 0. Пусть на части поверхности разреза (а г Д,, а>Ь) действуют равномерно распределенные источники тепла с интенсивностью q (рис. 46.1). Предполагается, что боковая по- [c.363]

На практике могут встретиться случаи, когда тепло возникает внутри объема тела за счет внутренних источников тепла, например за счет прохождения электрического тока, химических реакций, ядерного распада и др. Поскольку объемное тепловыделение может быть не только равномерным, но и неравномерным, для таких процессов важным является понятие удельной интенсивности объемного тепловыделения или мощности внутренних источников. Эта величина, обозначаемая q , определяет собой количество тепла, выделяемого единицей объема тела в единицу времени она имеет размерность Вт/м . При поглощении тепла внутри объема тела, например, при эндотермической реакции величина отрицательна она характеризует интенсивность объемного стока тепла. [c.26]

Рассмотрим еще один пример возникновения нарастающей с каждым циклом односторонней деформации при повторных воздействиях движущегося источника тепла. Представим себе бесконечную пластину и два симметрично расположенных относительно ее срединной поверхности точечных источника тепла, обеспечивающих равномерный по толщине локальный нагрев (это возможно, например, при сварке). Значительные сжимающие напряжения, возникающие в результате интенсивного нагрева, при соответствующих условиях приведут к пластическому обжатию материала внутри окружности некоторого радиуса, чему способствует также соответствующее уменьшение предела текучести. Если периодически включаемый источник тепла неподвижен, результатом повторных нагревов, вследствие возникновения при охлаждении остаточных напряжений растяжения, будет знакопеременное течение. Положение изменится при нере-мещении источника тепла относительно пластинки по некоторой траектории. В этом случае деформация, реализуемая за проход, может оказаться кинематически возможной. Тогда каждый последующий проход будет оказывать действие, не отличающееся [c.224]

Пластическую зону у вершины трещины можно рассматривать как источник тепла, интенсивность которого изменяется в зависимости от скорости пластической деформации. [c.117]

Тогда задача сводится к движению по поверхности x = 0 полупространства со скоростью 1/(т) в направлении оси ОУ линейного источника тепла у переменной интенсивности. [c.169]

Исследования воздействия лазерного излучения на различные материалы [37, 78, 177 ] определили необходимые плотности мощности для отдельных видов технологических операций. При плотностях мощности приблизительно до 10 Вт/см происходит интенсивный локальный разогрев материала, с которым связаны технологические операции сварки и термообработки, и при этом не происходит разрушения обрабатываемого материала. Интенсивность нагрева зависит от соотношения глубины проникновения излучения в материал б и толщины прогретого путем теплопроводности слоя V kt, где k — температуропроводность материала t—-длительность воздействия лазерного излучения. Для металлов, где 6 Ykt, источник тепла всегда можно считать поверхностным. При обработке неметаллических материалов это условие не выполняется. [c.108]

Первый из них содержит информацию, характеризующую всю систему элементов количество узлов и элементов, а также их расположение, т. е. топологию области, ширину полуполосы и число элементов результирующей матрицы, шаг и количество шагов по времени, номера узлов, для которых могут быть заданы температуры в начальный и последующие моменты времени, и другую информацию. Во втором массиве формируется информация для каждого элемента разбиения идентификатор типа элемента, номера узлов и их координаты,теплофизические свойства материала или коэффициенты сплайновой аппроксимации их зависимостей от температуры [2], коды и значения интенсивности распределенного источника тепла, теплового потока и параметров конвективного теплообмена, заданных на границе, или коэффициенты аппроксимации их зависимостей от времени. [c.153]

На первом этапе работы сегмента происходит считывание информаций, характеризующей схему дискретизации системы (ВНУ 1), а затем в нервом поэлементном цикле I производится считывание информации из второго массива и вычисляются матрицы [К]1, [Н]1 и [N]i отдельных элементов при единичных значениях тепловых параметров. Кроме того вычисляются векторы определяющие мощность узловых источников элемента при задании единичных значений соответственно интенсивности распределенного источника тепла, теплового потока и параметров конвективного теплообмена (/ = 1, 2, 3). Результаты вычислений выводятся на ВНУ 2. [c.154]

Результаты расчета представлены на рис. 14-4, из которого виден экстремальный ход исследуемой зависимости. Как и следовало ожидать, при значениях Ви = 0 и оо отношение 9т (/)/ об(0 = 1. - е. имеет место чисто кондуктивная теплоотдача от слоя к границе. Однако в области Ви 2,5 имеет место минимум кондуктивного и максимум радиационного тепловосприятия. Этот факт хорошо корреспондирует с полученными ранее результатами исследования радиационного теплообмена в движущейся среде и радиационно-кондуктивного теплообмена iB слое без источников тепла. Во всех случаях обращает на себя внимание то обстоятельство, что интенсивность радиационного теплообмена, если этот процесс протекает совокупно с другими видами переноса энергии, является экстремальной функцией от оптической плотности среды. При этом оптимальные значения критерия Бугера, при которых радиационный теплообмен имеет максимальную интенсивность, невелики и для исследованных случаев составляют величину примерно 1,5—3,0. [c.396]

Примечание. Дополнительный ряд предназначается для подшипников, работающих а) в тяя ел)11Х условиях нагружения, когда оба кольца подшипника устанавливаются с более высокими натягами, чем натяги посадок для вала, П для корпуса б) при интенсивном нагревании шейки вала внешним источником тепла и принудительном охлаждении корпуса. [c.259]

Передача тепла от пламени к расположенным на стенах топочной камеры поверхностям нагрева является одним из наиболее сложных случаев теплообмена. Здесь теплопередача идет параллельно с процессом горения, который создает в излучающей среде внутренние источники теплоты. Соотношение между интенсивностью источников тепловыделения и интенсивностью теплоотдачи к ограничивающим топку поверхностям определяет уровень и характер изменения по ходу выгорания факела температуры топочных газов. [c.188]

Тонкое круглое кольцо, поверхность которого непроницаема для тепла, нагревается непрерывно действующим источником тепла с интенсивностью Q. Показать, что в момент t температура его выразится так [c.266]

Выделение летучих веществ топлива и образование кокса происходят по мере дальнейшего разогрева топлива, за счет тех же источников тепла. Оно протекает особенно интенсивно лри достижении топливом температуры порядка 250—300° С и продолжается до температур 1 000° С и выше. Таким образом, исходное топливо, представляющее собой сложное вещество, разлагается на ряд более простых,, в дальнейшем сгорающих в слое или в топочном пространстве. [c.45]

Если в теле имеются сосредоточенные источники и стоки тепла, описываемые линейным дифференциальным уравнением, причем граничное условие теплообмена также линейно, то температурные поля, создаваемые отдельными источниками, независимы друг от друга. Следовательно, результирующее температурное поле является суммой температурных полей, создаваемых отдельными источниками и стоками тепла. Это свойство подобных полей позволяет сравнительно просто решать ряд задач путем введения в расчет фиктивных стоков или источников тепла. В качестве примера применения этого метода рассмотрим задачу о тепловых потерях неизолированного круглого трубопровода, заложенного в грунт. Схема задачи показана на фиг. 14. В полубесконечный массив (грунт) на глубину h заложен трубопровод диаметром D. На поверхности трубопровода t = ti, на всей поверхности грунта t = Последнее условие означает весьма интенсивное охлаждение поверхности грунта или достаточное заглубление трубы, так как в противном случае поверхность массива над трубопроводом была бы заметно более прогрета, чем более удаленные области. [c.86]

Д.-ф. незаменима при матем. описании идеализиров. ситуаци , когда фия. величина (.масса, заряд, интенсивность источников тепла и т, п.) сосредоточена в точке Д.-ф. задаёт распределеппе плотности такой величины. Напр., плотность р(.т) = б(л ) отвечает заряду е н точке х. [c.582]

Структура атмосферы, профила темп-ры и давления похожи на юпитерианские, Темп-ра в тропосфере на уровне с давлением 1 атм составляет ок. 145 К и медленно понижается с высотой (с адиабатвч. градиентом 0,85К км 1). В тропопаузе при давлении ок. 0,1 атм вемп-ра прибл. 80 К. Ниже неё расположены облака, к-рые, вероятно, состоят на веек, слоёв считается, что верхний видимый слой образовав в осн. кристаллами аммиака, хотя этот факт нельзя считать окончательно установленным. Для атмосферы С. характерно наличие ряда динамич. образований (полос типа зон и поясов, пятен), роднящих его с Юпитером. Вместе с тем упорядоченная структура зон и поясов (отражающих систему планетарной циркуляции), а также наблюдаемых крупных пятен — овалов (ассоциируемых с крупными атм. вихрями) на С. выражена менее чётко из-за протяжённого слоя надоблачной мелкодисперсной дымки. Размеры динамич. образований (вихрей и струй) велики по сравнению со шкалой высот ( 60 км), но малы по сравнению с и меньше аналогичных образований на Юпитере. В то же время скорости ветра на экваторе С. в неск. раз превышают скорости атм. движений в приэкваториальной зоне Юпитера, достигая почти 500 м/с. Возможно, это связано с тем, что в систему циркуляции на С. вовлекаются более глубокие области атмосферы, где интенсивность передачи момента кол-ва движения в область экваториальных широт выше. Заметные различия динамики атмосфер С. и Юпитера определяются различием интенсивностей источников тепла в недрах этих планет, меньшим значением ускорения силы тяжести и большей толщиной наруншой непроводящей молекулярной оболочки С. По этой же причине для атмосферы С, характерна меньшая по сравнению с Юпитером роль в передаче кинетич. энергии Вихревых движений упорядоченным зональным течениям. [c.420]

Здесь W(N, Н) — безразмерная функция интенсивности источников тепла, связанная с абсолютной интенсивностью w n, -z), ккал1м -час соотношением [1] [c.143]

Сварка плазменной струей (рис. 2, е). При пропускании электрического тока большой плотности через газовую среду, находящуюся под повышенным давлением, последняя переходит в особое состояние, которое отличается от твердого, жидкого и газообразного. Это состояние вещества называется плазмой и представляет собой массу хаотически движущихся атомных ядер и электронов. Плазменная струя служит интенсивным источником тепла, и ее температура достигает 15.000° С. Она создается дуговым разрядом 3, возбуждаемым между вольфрамовым электродом 5 и медным еодоохлаждаемым соплом 2. Разряд происходит в узком канале 4, также снаружи охлаждаемом водой. В канал 4 подается инертный газ, который, проходя вдоль дуги, ионизируется и выходит из сопла в виде яркосветящейся плазменной струи 1. Плазменная струя может быть использована как для сварки, так и для резки металлов, в том числе тугоплавких. [c.11]

Однако простые оценки и многочисленные расчеты (3, 5] показьшают энергетическую неэффективность такого подхода (энергия, которую нужно вложить в источник тепла, оказывается больше экономии энергии, идущей на преодоление сопротивления). Эти оценки показьшают, что энергетически выгодное уменьшение сопротивления можно получить, если источник тепла представляет собой "тепловую иглу". Наличие небольшого источника тепла на линии тока, идущей в критическую точку тела, уменьшает давление в этой точке, что, при достаточной интенсивности источника тепла, приводит к образованию зоны медленного течения или отрывной застойной области перед телом, заменяющей собой физическую иглу перед телом, которая, как уже давно известно, при сверхзвуковых скоростях набегающего потока уменьшает сопротивление. Высокая энергетическая эффективность достигается для плохо обтекаемых тел (например цилиндр, сфера и т.п.). Для хорошо обтекаемых тел практическая организация энергоэффективного уменьшения сопротивления значительно сложнее и более проблематична. [c.134]

Увеличение вкладьшаемой энергии в источник ведет к уменьшению сопротивления. В то же время рост интенсивности источника тепла приводит к нагреву обтекаемого тела (3, 6]. Поэтому одновременно с оптимизацией подвода тепла в набегающий [c.134]

Понятие регулярного режима применимо также к телам внутренними источниками или стоками тепла постоянной интенсивности. Все приведенные выше соотношения и зависимости спра-зедливы и в этих случаях. Различие лишь в том, что при простом эхлаждении закон формулируется для избыточной температуры =1 — ж , а при наличии источников тепла — для разности температур д= /— о при стационарном ( о) и нестационарном (t) зежимах системы в одной и той же точке. [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...