Вихревое и безвихревое движения

Вихревые и безвихревые движения. [c.85]

Вихревое и безвихревое движение. Различают движение жидкости с вращением и без вращения частиц. Если вихрь [c.65]

ПОНЯТИЕ ВИХРЕВОГО И БЕЗВИХРЕВОГО ДВИЖЕНИЙ [c.77]

ВИХРЕВОЕ И БЕЗВИХРЕВОЕ ДВИЖЕНИЕ. [c.55]

ВИХРЕВОЕ И БЕЗВИХРЕВОЕ ДВИЖЕНИЯ [c.117]

Теорему Кельвина можно доказать, основываясь на том, что скорости в безвихревом движении представляются градиентом потенциала скоростей, и что дивергенция скорости несжимаемой жидкости равна нулю как для безвихревого, так и для вихревого движения. В самом деле, условимся обозначать символом А разность между соответствующими элементами вихревого и безвихревого движения. Тогда будем иметь следующее выражение для разности кинетических энергий [c.165]

КИНЕМАТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВИХРЕВЫХ И БЕЗВИХРЕВЫХ ДВИЖЕНИЙ [c.64]

Вихревое и безвихревое движение [c.109]

ОПРЕДЕЛЕНИЯ ВИХРЕВОГО И БЕЗВИХРЕВОГО ДВИЖЕНИЙ Движение жидкости называется вихревым, если [c.29]

Границей применимости этих уравнений к турбулентному движению являются расстояния порядка Х . Поэтому и о резкой границе между областями вихревого и безвихревого движений можно говорить только с точностью до таких расстояний. [c.161]

Понятие вихревого и безвихревого движений [c.60]

Другой тип течения жидкости, сопровождающегося вращательным движением, можно получить в цилиндрическом сосуде при опорожнении сосуда через отверстие Б дне. Силами, вызывающими движение в данном случае, являются давление и сила тяжести. Два эти типа вращательного движения иллюстрируют вышеизложенные замечания о вихревом и безвихревом течениях и будут детально проанализированы в 6-8. [c.135]

Различают вихревые и безвихревые (потенциальные) движения газа. В реальных условиях из-за действия сил вязкого трен Я постоянно образуются вихревые движения, характерные тем, что элементарные частицы вращаются вокруг своих осей. Во многих случаях близкая к истинной картина течения получается при рассмотрении движения как безвихревого. В общем случае для определения скорости v каждой частицы по величине и направлению нужно знать три величины — проекции Vy, вектора скорости v на оси координат х, у, 2 эти координаты могут быть функциями времени t. Исследование течений жидкости в предположении, что движение является безвихревым, упрощается в связи с тем, что для определения скорости по величине и направлению достаточно знание лишь одной функции — потенциала скорости, частные производные от которой по координатам х, у. z дают значения соответствующих проекций скорости и, Vy и V,. Понятие вихревого и потенциального движений относятся как к вязкой, так и к идеальной жидкости, сжимаемой и несжимаемой. [c.455]

Характерным, отличительным признаком пограничного слоя во всех случаях является непременное существование двух граничащих друг с другом областей различных по природе движений вихревого движения вязкой жидкости в пограничном слое и безвихревого движения идеаль- ной жидкости во внешней области. При малых рейнольдсовых числах такое разделение областей было бы невозможным. [c.557]

Имея в виду все эти особенности вихревого и безвихревого турбулентного движений, мы будем в дальнейшем для краткости называть область вихревого турбулентного движения просто областью тур-булентного движения или турбулентной областью. В следующих параграфах будет рассмотрена форма этой области для различных случаев. [c.162]

Из аэродинамики сверхзвуковых потенциальных течений газа известно, что при плоском безвихревом обтекании поверхности все характеристики одного семейства — прямые линии, если хотя бы одна из них прямая (АВ, на рис. 5.6, а). При этом следует иметь в виду, что всякое течение за криволинейным скачком уплотнения непотенциальное (вихревое) и принятая схема потока с прямолинейными характеристиками является расчетной моделью, которая не учитывает вихревого характера движения. [c.151]

Иногда вихревое движение отождествляют с турбулентным. Это разные понятия. Вихревое движение может быть и ламинарным, и турбулентным, а ламинарное и турбулентное (осредненное) движения в свою очередь могут быть как вихревыми, так и безвихревыми. [c.45]

Необходимо еще подчеркнуть, что при рассмотрении вихревого движения жидкости под скоростью и, входящей в уравнение Бернулли, следует понимать (также как и в случае безвихревого движения) скорость, относящуюся к действительному векторному полю скоростей, отражающему рассматриваемое движение жидкости к разложению движения на три его вида, поясненные в 3-4, здесь обращаться не следует. [c.98]

Это уравнение называется уравнением Бернулли. Определитель может обращаться в нуль вдоль линии тока, вдоль вихревой линии, в случае совпадения линий тока с вихревыми линиями и в случае безвихревого движения. Для безвихревого движения постоянная С будет одной и той же для всей жидкости. В первых трех случаях постоянная С может меняться при переходе от одной линии тока к другой или от одной вихревой линии к другой. В случае несжимаемой идеальной жидкости, когда массовые силы являются силами тяжести и движение — установившееся и безвихревое, уравнение Бернулли вдоль каждой элементарной трубки тока имеет вид, , р [c.669]

Понятие Т. возникло в 19 в. в связи с изучением течений жидкостей и газов. Впоследствии было осознано, что переход от регулярного (ламинарного) движения к хаотическому, определяемый нелинейными процессами, характерен и для др. сред и полей (акустич. полей в твёрдых телах и газах, эл.-магн. полей в плазме и т, п.). Ныне это понятие вошло практически во все области физики и используется по отношению как к вихревым, так и безвихревым (в т. ч. волновым) полям. [c.178]

В этих случаях задачи об устойчивости и колебаниях твердого тела с жидкостью естественно ставить как задачи об устойчивости по Ляпунову и колебаниях для систем с конечным числом степеней свободы. Постановка и решение задачи устойчивости при безвихревом движении дана в работе [31], а при однородном вихревом движении — в работе [27]. [c.285]

Если на частицы жидкости действуют только сила тяжести и давление (т. е. жидкость предполагается невязкой. Прим. ред.), то безвихревое движение никогда не может стать вихревым. В качестве довольно грубого, ориентировочного правила можно считать, что течения, близкие к безвихревым, возникают в реальных жидкостях, если главными силами, под действием которых происходит движение, являются силы давления и тяготения. [c.134]

Если циркуляция скорости по некоторому замкнутому контуру равна нулю, то отсюда еще нельзя сделать заключение, что контур не опоясывает вихревые трубки, так как интенсивности трубок представляют величины алгебраические и могут в сумме дать нуль, хотя интенсивности отдельных трубок и отличны от нуля. Только в том случае, когда циркуляция скорости по любому замкнутому контуру, как угодно проведенному в области, занятой движущейся жидкостью, равна нулю, можно судить об отсутствии вихревых трубок. Такое движение называется, как уже ранее упоминалось, безвихревым и характеризуется равенством rot F = О во всей области течения. [c.45]

Из формулы (6) мы видим, что если 5о = 0. то = 0, так что если движение было безвихревым, то оно таким и остается. Следовательно, частица, имеющая вихрь в какой-либо момент времени, будет продолзкать иметь вихрь. Таким образом, как вихревое, так и безвихревое движения сохраняются ). [c.90]

Удобно камеры сгорания делить на однодолостные и двух-иолостные в зависимости от конфигурации самой камеры с другой стороны, камеры сгорания можно делить на безвихревые и вихревые в зависимости от того, находится ли воздух в камере в относительно спокойном состоянии, или искусственно принятыми мерами он находится в состоянии более или менее интенсивного вихревого движения. В двухполостных камерах сгорания воздух неизбежно приходит в состояние вихревого движения, поскольку в этих камерах всегда имеет место перетекание содержимого одной полости в другую полость. Таким образом, будем различать однополостные (вихревые и безвихревые) и двухполостные (вихревые) камеры сгорания. Есть, ирав-да, случаи, когда, по соображениям облегчения запуска или для улучшения сгорания, камера сгорания выполнена трехполостной >, но эти схемы не имеют развития, и их можно не иметь в виду при классификации. [c.85]

В гл. 3 были установлены признаки потенциального движения. Следует отметить, что движение, строго соответствующее условиям безвихревого (потенциального) движения, в природе и технике отсутствует. Но в ряде случаев можно применить понятие потенциальное движение, условно идеализируя реально происходящее движение вязкой жидкости. Во многих задачах значительная часть области, занятой движущейся жидкостью, находится в условиях практически безвихревого движения. При обтекании твердых тел реальной жидкостью всю область движения делят на две тонкий пограничный слой, примыкающий непосредственно к телу, и внещнюю область, где пренебрегают силами вязкости и движение считают потенциальным. Как будет показано ниже, движение жидкости через оголовок водослива и из-под затвора при больщих скоростях также можно считать потенциальным. Движение вязкой жидкости в пористой среде, если рассматривать индивидуально поровые к.аналы, является вихревым, с уменьшающимися к стенкам местными скоростями в каждом норовом канале. Но, рассматривая осредненное по пространству, как было указано в гл. 27, движение (при линейном законе фильтрации), справедливо можно считать его потенциальным. [c.279]

ЛИНИЙ тока с вихревыми линиями и в случае безвихревого движения. Для безвихревого движения постоянная С будет одной и той же для всей жидкости. В первых трех случаях постоянная С может меняться ири переходе от одной лин>п1 тока к другой или от одной вихревой линии к другой. В случае несжимаемой идеальной жидкости, когда мас-соные силы являются силами тяжести и движение — установившееся и безвихревое, уравнение Бернулли вдоль каждой элементарной трубки тока будет [c.506]

Если жидкость несжимаемая, движение установившееся и безвихревое (потенциальное), то определитель равен нулю для всех линий тока. Определитель также равен нулю при условии dxlu=dylv=dzlw, т. е. для данной линии тока. Для вихревой линии, для которой dxl< x=dyl(iiy=dzl(i>z, определитель также обращается в нуль. [c.16]

Рассмотрим идеальную однородную несжимаемую жидкость и предположим, что массовые силы потенциальные. Тогда при безвихревом движении жидкости (v= grad Ф) в произвольной полости или однородном вихревом движении жидкости в эллипсоидальной полости" система тело — жидкость оказывается динамическп [c.284]

В оригинале книги здесь применяется термин. vortex motion . В отечественной литературе такое движение жидкости часто также называется вихревым [хотя, как будет видно ниже, в некоторых случаях завихренность (п, 6-3.1) в поле такого течения может быть равной нулю, за исключением особых точек]. Для того чтобы не происходило смешения указанных понятий, в переводе рассматриваемые здесь движения называются вращательными, причем в силу сказанного вращательное движение жидкости может быть и безвихревым, (Прим. ред.) [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...