Моменты и объемы

Чаще всего червячные колеса изготовляют составными центр — из серого чугуна или из стали, зубчатый венец—из бронзы. Соединение венца с центром должно обеспечивать передачу большого вращающего момента и сравнительно небольшой осевой силы. Конструкция червячного колеса и способ соединения венца с центром зависят от объема выпуска. При единичном и мелкосерийном производстве, когда годовой объем выпуска <50 шт., и небольших размерах колес иМ2< [c.52]

Аксиома 6.1.1. Количество движения, кинетический момент и кинетическая энергия твердого тела могут быть получены интегрированием по объему твердого тела в предположении, что каждый элемент объема движется как материальная точка. [c.443]

Итак, для вывода зависимости показателя преломления от длины волны найдем, как зависит диэлектрическая проницаемость от частоты переменного электрического поля, и затем перейдем к показателю преломления п на основании соотношения п = ф е. В соответствии с теорией электронов будем рассматривать молекулы или атомы диэлектрика как системы, в состав которых входят электроны, находящиеся внутри молекул в положении равновесия. Под влиянием внешнего поля эти заряды смещаются из положения равновесия на расстояние г, превращая таким образом атом в электрическую систему с моментом величиной р = ге, направленным вдоль поля (диполь). Если в единице объема нашей среды находится N атомов, которые испытывают поляризацию, то электрический момент единицы объема, или поляризация среды, будет равняться Р = Np = Net. При этом мы для простоты полагали, что в среде имеется лишь один сорт атомов и в каждом из них способен смещаться только один электрон. В противном случае поляризация среды записывалась бы в виде [c.549]

К группе размерных расчетов, выполняемых при конструировании ЭМУ, следует отнести также расчеты масс деталей и узлов объекта, моментов инерции и центров масс вращающихся частей, площадей и объемов конструктивных элементов. Все эти расчеты носят характер поверочных, когда бывают заданы необходимые размеры и данные материалов. [c.188]

Здесь М — намагниченность (т. е. магнитный момент единицы объема), — величина приложенного поля, которое мы считаем однородным в отсутствие образца, и Hj.—поле, создаваемое токами Мейснера. При втором способе описания [c.621]

Ограничимся случаем плоской границы и предположим, как мы уже делали в других случаях, что магнитное поле направлено вдоль границы по оси Z. Ось X выберем перпендикулярно границе. Тогда отлична от нуля только г/-компонента векторного потенциала (х) = А (х), и обе неизвестные функции А и W зависят лишь от переменной х. Магнитный момент единицы объема равен (Н — Н )/4т , и выражение для разности свободных энергий, отнесенное к единице площади поверхности границы раздела, сводится к следующему [c.734]

На основе своих исследований Сен-Венан сделал общие выводы, представляющие практический интерес. Он показал, что в случае односвязных сечений при заданной площади поперечного сечения крутильная жесткость увеличивается при уменьшении полярного момента инерции сечения. Отсюда следует, что при заданном объеме материала круглый вал будет обладать максимальной крутильной жесткостью. Подобные выводы можно сделать, и рассматривая максимальное касательное напряжение. При заданном крутящем моменте и площади поперечного сечения максимальное напряжение будет наименьшим для поперечного сечения с минимальным моментом инерции. [c.308]

Пусть поверхностная плотность связанных зарядов, выявившихся в результате поляризации на поверхностях диэлектрика, которые прилегают к обкладкам, равна ст. Поскольку, как видно из рис. 4.1, в глубине диэлектрика положительные и отрицательные заряды взаимно компенсируют друг друга, электрический момент всего объема диэлектрика равен произведению заряда у каждой обкладки, равного о8, на расстояние между обкладками к. Деление этой величины на объем диэлектрика Зк дает модуль поляризованности Р=ст. Таким образом, поляризованность равна поверхностной плотности связанных зарядов в диэлектрике. [c.86]

Поляризованное состояние диэлектрика характеризуется еще и электрическим моментом единицы объема — поляризованностью Р (Кл/м ), которая связана с диэлектрической проницаемостью соот- [c.152]

Поляризация есть процесс смещения и упорядочения зарядов в диэлектрике под действием внешнего электрического поля. Этот процесс зависит оТ поляризуемости частиц диэлектрика, которая определяется как величина поляризации атома, молекулы или иона. Состояние вещества при электрической поляризации характеризуется тем, что электрический момент некоторого объема этого вещества имеет значение, отличное от нуля. [c.5]

В этом параграфе рассмотрена задача о выборе формы стержня минимального объема, при которой нормальные напряжения в арматуре и основном материале не превосходят заданных значений. Установлены соотношения, определяющие оптимальную форму. Изучена зависимость оптимальной формы от величины изгибающего момента и функции, характеризующей неоднородность старения. Приведены результаты численных расчетов [133]. [c.181]

Если положить р = 1, то элементы с массами р будут заменены элементами й <о самого объема V, и мы приходим, таким образом, к тому, что называют моментом инерции объема V. [c.64]

Моменты И и С, вычисленные таким способом, представляют собой моменты инерции объема тора. Если тор однородный и имеет плотность р, то при вычислении его моментов инерции придется умножать элементы объема на эту плотность. Это сведется к умножению полного объема на р, т. е. к замене объема V массой М тора. Таким образом, получаем [c.68]

Основываясь на этом соображении, обратим внимание на число молекул в единице объема (в заданном месте Р и в заданный момент /), т. е. на отношение между полным числом молекул, находящихся в момент t внутри любого объема Д5, окружающего Р, и объемом этой элементарной области, который будем обозначать также через Д5. Это отношение, которое мы обозначим через N, вообще говоря, будет функцией от Р и Л Но если речь идет о явлениях (макроскопически) стационарных и однородных, то оно оказывается постоянным и называется числом Авогадро, впервые заметившим, что речь идет о постоянной, общей для всех газов, находящихся в одинаковых условиях температуры и давления. Значение этой постоянной имеет порядок величины 2,7 на кубический сантиметр (при давлении в одну атмосферу и при температуре 0°). [c.532]

Диаграмма т = т(у). Для расчета круглого скручиваемого цилиндра на чистое кручение в любой стадии работы материала необходимо иметь для материала вала диаграмму т = т(у). Эту диаграмму можно построить, либо используя непосредственно опыт с тонкостенной осесимметричной цилиндрической трубкой, изготовленной из исследуемого материала и подвергаемой чистому кручению, либо путем пересчета результатов опыта с осевым растяжениям образца. В первом случае в опыте замеряются — крутящий момент и —угол закручивания. Учитывая при этом практическую однородность напряженного состояния во всем объеме трубки, вследствие ее малой толщины и, следовательно, вследствие практически равномерного распределения напряжений по толщине трубки, определим т и у из уравнений одинаково справедливых в рассматриваемом случае (однородность поля напряжений) и в упругой и в пластической стадиях работы материала [c.36]

Применимость таких унифицированных узлов приспособлений при изготовлении деталей различных конструкций является основной предпосылкой агрегатирования приспособлений. В свою очередь, унификация является отправным моментом в деле пересмотра традиционно установившейся зависимости между масштабом производства и объемом оснастки, в результате чего индивидуальное и мелкосерийное производство оставалось, как правило, за пределами экономических границ оснащения. Система агрегатирования, выражающая универсализацию специальных приспособлений на основе конструктивной преемственности их деталей и узлов, должна расширить область использования таких приспособлений за счет резкого сокращения стоимости оснастки и сделать экономичным их применение также при значительно меньших масштабах производства, чем это имеет место в настоящее время. [c.276]

Выражение (43) — основное соотношение термодинамики, содержащее в себе закон сохранения и превращения энергии, существование однозначной функции состояния—внутренней энергии и существование координат состояния энтропии, объема, массы, количества движения, магнитного момента и т. п. [c.45]

НАКАЧКА — процесс возбуждения активной среды лазеров и других квантовых генераторов и усилителей, в результате которого нарушается равновесное распределение микрочастиц среды по их энергетическим уровням НАМАГНИЧЕННОСТЬ <—векторная физическая величина, характеризующая состояние вещества и равная отношению магнитного момента малого объема вещества к величине этого объема насыщения характеризует состояние ферромагнетика, при котором увеличение абсолютного значения напряженности внешнего магнитного поля не ведет к увеличению намагниченности ферромагнетика остаточная определяется намагниченностью, которую имеет ферромагнетик при напряженности внешнего магнитного поля, равной нулю) НАМАГНИЧИВАНИЕ- возрастание намагниченности магнетика при увеличении напряженности магнитного поля НАПОР в гидравлике -линейная величина, выражающая удельную механическую энергию жидкости в данной точке потока [c.252]

Мы уже заметили, что во многих случаях область фазовой протяженности может быть разложена на две других области, произведением которых она является одной области в протяженности конфигураций и другой — в протяженности моментов. Это имеет место и в рассматриваемом случае и, так как первый множитель не зависит от энергии, а второй от объема, то можно ограничиться рассмотрением только первого, если мы хотим знать только соотношение между энтропией и объемом. [c.31]

УИ и Ms—магнитные моменты единицы объема нормальной и сверхпроводящей фазы. [c.195]

Ремонт по техническому состоянию — плановый ремонт, при котором контроль технического состояния выполняется с периодичностью и объемом, установленными в нормативно-технической документации, а объем и момент начала ремонта определяются техническим состоянием изделия. [c.9]

Введем функцию N A,r) распределения примесных молекул по расстройкам и в пространстве. Если примеси распределены равномерно, то Л (Д,г) = N A)/V, где V — объем образца. Тогда для дипольного момента единицы объема, наводимого тремя лазерными импульсами, находим такое выражение [c.223]

Здесь к есть угол между дипольным моментом и вектором поляризации. Возьмем объем V в форме куба с ребром длинны L. Форма объема не влияет на конечный результат, если этот этот объем стремится к бесконечности. В кубе могут существовать стоячие волны только с определенной длиной волны, которая связана с длиной ребра следующим соотношением [c.300]

Между этими модулями необходим обмен информацией о геометрии расчетной области и температурах точек тела в заданный момент времени. Объемы этой информации велики и поэтому необходимо управлять процессами ее передачи с помощью системы управления базой данных. [c.262]

Доказательство этой теоремы, основанное на свойстве несжимаемости газа изображающих точек — теореме Лиувилля, — почти очевидно. Будем рассматривать такие макроскопические системы, для которых гиперповерхности постоянной энергии в Г-пространстве замкнуты и фазовый объем состояний с энергией, не превышающей Е, конечен и равен Г( ). Для реальных физических систем это условие практически всегда выполняется. Выделим внутри Г( ) малый элемент фазового объема у <кГ( ) и допустим, что за единицу времени из этого объема вытекают изображающие точки, причем некая конечная доля этих точек Uy никогда не возвращается в объем у. При этом мы немедленно приходим к противоречию, так как за достаточно большое время t фазовый объем, занимаемый этими точками Uyt, станет больше Г( ) —у, что невозможно вследствие несжимаемости газа изображающих точек. Следовательно, все фазовые траектории, исходящие в начальный момент из объема у (за исключением, может быть, части траекторий, начальные точки которых образуют множество меры нуль), с течением времени должны снова и снова возвращаться в объем у, и макропроцессы так же, как и микропроцессы, казалось бы, должны быть строго обратимыми. [c.544]

Рассмотренная методика требует наличия сведени о моменте и объеме внедрения изобретения, о технике экономических его показателях, которые, как правиле в патенте отсутствуют. Такие данные можно получит с помощью дополнительных исследований и сопоставле ния патентов друг с другом и с другими видами научне 204 [c.204]

Основными параметрами деталей, вычисляемыми при решении метрических задач геометрического моделирования, являются площади, массы, моменты инерции, объемы, центры масс и т. д. Для определения этих параметров исходный геометрический объект (ГО) разбивается иа элементарные геометрические объекты. Например, в плоской с )нгуре выделяются секторы (если в контуре имеются дуги окружности), треугольники и трапеции. Приведем формулы для вычисления метрических параметров некоторых элементарных геометрических объектов. Площадь -го сектора радиуса Г/, [c.45]

Отметим крестиками частицы, находящиеся в момент = в объеме W, так, как это показано на рис. III.21, а. Пусть, далее, в момент = + частицы, занимавшие в момент объем W и отмеченныг крестиками, занимают некоторый другой объем (рис. 111.21,6). Тогда в этот момент объем W будет [c.110]

Рассмотрим поляризацию среды под действием внешнего электромагнитного поля (см. 16.1). Согласно электронной теории электроны в атомах и молекулах диэлектрика находятся в положении равновесия. Под действием внешнего поля они смещаются из положения равновесия на некоторое расстояние г, превращая атом в электрический диполь с моментом р = ег. Если в единице объема среды имеется N атомов одного сорта и в каждом атоме смещается только один электрон, тогда электрический момент единицы объема (поляризованность среды) равен Р = Л р = Л ег. Если в среде имеются разные заряженные частицы, то поляризованност1з [c.90]

Обратимое изменение состояния сложной изолированной системы означает следующее. Изолированная система состоит в самом общем случае из отдельных, отличающихся друг от друга частей (например, по температуре, давлению, составу и т. д.), которые в общем случае могут быть даже не связаны между собой. Энтропия, внутренняя энергия и объем системы в целом равны соответственно сумме энтропий, внутренних энергий и объемов, составляющих систему частей. Когда температура, давление, состав или какие-либо другие свойства разных частей системы различны, то состояние системы не является, естественно, состоянием полного термодинамического равновесия и должно поддерживаться действием различных регуляторов адиабатических перегородок, жестких стенок, полупроницаемых перегородок н т. п. Если действие регуляторов осуществляется достаточно медленно, т. е. квазистатически, так чтобы в любой момент времени каждая из частей системы находилась в локальном равновесии, а общая энтропия и объем системы сохраняли неизменные значения, то состояние системы будет изменяться обратимым образом. [c.98]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Намагниченность и магнитная индукция. Магнитный момент единицы объема магнетика называют на-нагничепностью. Намагниченность J, А/м, магнитная индукция В, Тл, и напряженность магнитного поля Н, А/м, связаны известным соотношением [c.613]

При переходах, связанных с исчезновением и возникновением магнитной структуры, napaMeipoM порядка может служить макроскопический магнитный момент единицы объема ферромагнетика. [c.243]

Для оценки состояния газа имеет еще значение соотношение между объемом газа и объемом самих молекул, составляющих газ при этом под объемом газа разужют тот объем, в котором движутся его молекулы, т. е. тот объем, в котором заключен газ. При переходе жидкости в газообразное состояние объем увеличивается во много раз. При этом объем самих молекул в сравнении с объемом газа оказывается очень малым. Еще меньший по сравнению с объемом газа будет объем самих молекул, если после превращения в газообразное состояние продолжать нагревание газа так, чтобы объем его становился все больше и больше. Из этого ясно, что чем больше состояние газа удаляется от состояния, в котором он был в момент образования из жидкости, тем меньше становится объем молекул по сравнению с объемом газа. [c.17]

В самом деле, всякий равновесный процесс изменения состояния тела представляет собой совокупность последовательно проходимых телом состояний равновесия, и поэтому в любой момент времени термодинамические параметры, в частности термические параметры тела р, Т и V, имеют вполне определенные значения, равные значениям их в состоянии равновесия. Благодаря этому каждое из состояни й тела в равновесном процессе может быть изображено в термодинамическом пространстве в виде точки с координатами, равными значениям давления, температуры и объема тела в данный момент. Совокупность этих точек образует в термодинамическом пространстве непрерывную линию, которая и представляет собой графическое изображение равновесного процесса вид этой линии зависит от закона, по которому происходит изменение состояния тела. [c.20]

Двойные интегрмы применяются при вычислении объемов тел, площадей плоских и прос1 ранственных фигур, статических моментов и моментов инерции тел, координат центров тяжести тел и др. [c.15]

В электронной теории в разное время были созданы три модели атома модель Томсона, модель Нильса Бора и модель Гейзенберга— Шредингера. По модели Томсона электрон с зарядом —е движется внутри равномерно заполненного положительным зарядом шара, радиус которого равен а, а заряд +е. Из вычислений следует, что радиус положительного шара в этой модели примерно равен 10 см. Однако опыты Э. Резерфорда показали, что положительный заряд сосредоточен в объеме, радиус которого 10 —см. По модели атома Н. Бора электроны двилсутся по круговым орбитам, создавая орбитальный магнитный момент и орбитальный механический момент. Отношение магнитного момента к механическому называется гиромагнитным отношением, оно равно —ejUm. Кроме орбитального, электрон обладает собственным механическим и магнитным моментами, для которых гиромагнитное отношение равно —elm и совпадает со значениями, полученными в опытах ио магнетизму С. Барнетта, а также А. Эйнштейна и В. де Хааза. Магнитные свойства железа обусловлены собственным магнитным моментом. [c.9]

Обозначим через G количество пара, заполняющего в данный момент сосуд объемом V мгновенное значение удельной внутренней энергии обозначим через и. Пусть энтальпия поступающего пара перед сосудом равна если поступление происходит из неограниченного по сравнению с сосудом объема, то на протяжении процесса == = onst. Величины, относящиеся к моменту начала наполнения по предыдущему будем отмечать индексом О . [c.255]

Рассмотрим элемент жидкости, который в некоторый момент занимает объем а (рис. 18-4), а iB последующий момент занимает при мьжаю-щий к нему объем Ь. Границы объема справа и объема Ь слева будуг совпадать, за исключением некоторых участков, значительно меньших, чем толщина а (если и в одной точке нет прерывного изменения скорости). Жидкость, первоначально занимавшая объем Ь, займет примыкающий объем с, в то время 1как жидкость из первого элемента переместится йа место Ь. Рассуждая таким же образом, можно проследить серию элементарных объемов а, Ь, с и т. д., которые вместе составляюг трубку тока . [c.175]

Решение о том, пожертвовать ли универсальностью человека ради быстродействия машины и исключения субъективных ошибок, обычно зависит от того, будет ли получена экономия от введения автоматических проверок при известном в данный момент времени объеме будущей деловой деятельности, при которой будет использоваться автоматическая аппаратура. Решающим фактором является характер деловой деятельности. Например, фирма по обработке пищевых продуктов вполне может распределить возмещени. затрат на такую аппаратуру на десятки лет, тогда как изготовите- [c.293]

В теории Лоренца все заряды разделяются на свободные и связанные (входящие в состав электрически нейтральных атомов и молекул). Можно показать, что мак-роскопнч. плотность связанных зарядов Рсвяз определяется вектором электрич. поляризации i- (электрич. дипольпым моментом единицы объема среды) [c.612]

Для вычисления М в М необходимо выразить еф и ш через смещения атомов решётки. Связь ф со смещениями атомов находят из Пуассона уравнения у = = 4л(11уР, где Р — дипольный момент единицы объема, возникший при однородной статич. деформации решётки из-за смещений ядер и связанного с этим смещения электронов. Для деформации, созданной акустич, фононами Р, = и/1(, где и/сс — тензор деформация, [c.275]

В моделях, разрабатываемых в ИВТАН, принципиальной особенностью является наличие жидкостной пленки в паровом канале. Необходимо было проверить, существуют ли жидкостные пленки в докризисном режиме кипения. Для этого был поставлен эксперимент по обнаружению микропленок в пористой структуре при барботаже через нее перегретого пара в водный раствор GaSOi, находящийся при Г = [6.26]. В качестве пористой среды использовались фильтры Шотта из кварцевого стекла. Наличие или отсутствие пленки фиксировалось электрическим контактом между поверхностью фильтра со стороны пара и объемом раствора со стороны жидкости. Это устанавливалось с помощью щупа, подводимого со стороны пара к разным точкам поверхности. Диаметр максимальных пор (паровых каналов) составлял 50 мкм. Измерялись расход пара, температуры пара и жидкости, температуры обеих поверхностей фильтров. В опытах фиксировался момент исчезновения контакта, т. е. срыва пленки или уменьшения ее предельной длины до размеров, меньших толщины фильтра (3,5 мм). [c.257]

Кривые распределения С. Н. Крицкого и М. Ф. Менкеля были предложены для описания фазово-однородных стоковых величин, таких, как годовые объемы стока, максимальные расходы реки, объемы стока в отдельные сезоны года и т. п. При построении диспетчерских графиков нас интересуют месячные и даже декадные или пентадные расходы реки, законы распределения которых являются более сложными (особенно для интервалов времени, находящихся на стыке разных сезонов года, где приходится обрабатывать фазово-неоднородные стоковые величины). Однако опыт применения кривых С, Н. Крицкого и М. Ф. Менкеля для месячных и декадных расходов ряда рек (Камы, Оби, Днестра, Днепра и др.) показал, что они в состоянии обеспечить приемлемую точность построения диспетчерских графиков. Обусловлено это, как указывалось ранее, тем, что диспетчерские графики зависят главным образом от первых двух статистических моментов и в меньшей степени от типа теоретической кривой распределения. Поэтому часто оказывается целесообразным (для упрощения и идентичности расчета) брать кривые Пирсона П1 типа даже в тех случаях, когда этот тип теоретических кривых не лучшим образом аппроксимирует эмпирическую кривую распределения. [c.92]

Сечение поглощения и вероятность испускания света примесным центром. Выражения для вероятностей вынужденных переходов в единицу времени с испусканием и поглощением кванта света были выведены в гл. 3 при переходе от бесконечномерной системы уравнений для матрицы плотности к оптическим уравнениям Блоха. Для такого перехода мы заменили эти вероятности, описываемые формулами (7.39), лоренцианом с полушириной 2/Т2. Подставим в формулы (7.39) явное выражение для квадрата частоты Раби = (47ra k/ft)(nk/V)d os at, где к — угол между дипольным моментом и вектором поляризации. Выразив с помощью формулы Пк/V — I/с число фотонов в единице объема через число фотонов I, приходящих на единичную площадку в единицу времени, мы можем выразить квадрат частоты Раби через интенсивность I падающего света [c.122]

КОМПАС-ГРАФИК позволяет осуществлять расчеты массы и объема детали (сборки), координаты центра масс, плоскостных, осевых и центробежных моментов инерции. Возможен расчет плоских фигур, тел вращения (или секторов тел вращения) и тел выдавливания. При расчете объемных тел можно выбирать значения плотности материала из справочной базы или вводить их с клавиатуры. Все расчеты производятся в текущей или специально назначенной системе координат. Все команды для вычисления массоцентровочных характеристик (МЦХ) объектов вызываются с помощью соответствующих кнопок инструментальной панели измерений и по работе схожи между собой. Рассмотрим для примера одну из них. Команда Вычислить массоцентровочные характеристики тела выдавливания позволяет вычислить массу и объем детали (сборки), координаты центра масс, плоскостные, осевые и центробежные моменты инерции. Так как на плоском чертеже невозможно задать объемное тело, то для задания тела выдавливания указывают сечение тела плоскостью, перпендикулярной направлению выдавливания, и толщину тела. [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...