Интенсивность поляризации

Из предыдущего изложения следует, что квантовые свойства должны наиболее отчетливо проявляться н опытах с коротковолновым излучением. К такого рода опытам относятся эксперименты с рентгеновским излучением, в частности исследование рассеяния рентгеновских лучей. Некоторые свойства рассеянного рентгеновского излучения (интенсивность, поляризация) довольно легко объясняются с волновой точки зрения, тогда как другие свойства (изменение частоты при рассеянии) могут быть объяснены только при условии, если считать, что рентгеновские лучи имеют квантовую природу. Недостаток волновой теории рассеяния рентгеновских лучей обнаруживается при изучении интенсивности рассеяния и измерения частоты рентгеновских лучей. [c.178]

Кроме того, теория Бора недостаточна она позволяет определить лишь энергии стационарных состояний и частоты испускаемых линий, ничего не говоря об их интенсивности, поляризации и когерентности. Принцип соответствия только отчасти восполняет этот недостаток он скорее указывает, что классическая электродинамика и квантовая теория Бора являются лишь двумя приближениями, оправдывающимися в ограниченных областях, в то время как истинная микромеханика, охватывающая всю совокупность явлений, остается невыясненной. [c.57]

Поляризованность (интенсивность поляризации). Диэлектрик, находящийся в электрическом поле, поляризуется, причем каждый элемент его объема представляет собой диполь, обладающий определенным электрическим моментом. Под поляризованностью диэлектрика Р понимают электрический момент, которым обладает единица объема поляризованного диэлектрика. Если объем обладает моментом Рз, то [c.246]

Поляризованность (интенсивность поляризации) — электрический момент единицы объема поляризованного диэлектрика [c.265]

Поляризованность (интенсивность поляризации) Поляризуемость [c.361]

Поляризованность (интенсивность поляризации) [c.220]

Первая глава содержит введение в проблему термометрии твердого тела, обоснование необходимости новых методов для развития микротехнологии и постановку задачи по разработке лазерной термометрии. Во второй главе приведены сведения о взаимодействии света с твердыми телами, об оптических свойствах металлов, полупроводников и диэлектриков и о температурных зависимостях, лежащих в основе ЛТ. Глава 3 содержит данные по температурным зависимостям оптических параметров твердых тел. Главы 4-7 посвящены рассмотрению методов ЛТ, основанных на измерении интенсивности, поляризации, расходимости светового пучка, времени высвечивания, особенностей спектра после взаимодействия излучения с исследуемым объектом. В гл. 8 обсуждаются преимущества и недостатки методов ЛТ, сравниваются их измерительные характеристики. [c.6]

При взаимодействии излучения с твердым телом происходят изменения интенсивности, поляризации, углового и спектрального состава света. Регистрация этих изменений лежит в основе диагностических методов, позволяющих определять оптические параметры, состав и структуру материалов. Наиболее информативными и распространенными методами диагностики твердых тел являются спектрометрия пропускания-отражения, эллипсометрия отражения, спектрометрия рассеяния и фотолюминесценции, нелинейно-оптическая спектрометрия. Информативность метода связана с его чувствительностью к изменениям регистрируемого параметра. [c.69]

Поляризованность (интенсивность поляризации). Диэлектрик, находящийся в электрическом поле, поляри- [c.201]

Поляризованность (интенсивность поляризации) Р Р = Рэ1 Ь- Т1 [c.302]

Поляризованность (вектор поляризации, интенсивность поляризации). Диэлектрик, помещенный в электрическое поле, поляризуется. При этом любой элемент диэлектрика приобретает электрический момент. Степень поляризации диэлектрика характеризуется поляризованностью. Поляризованность Р — величина, равная отношению электрического момента dp элемента диэлектрика к объему dV этого элемента [c.70]

По характеру действия оптические затворы условно можно разделить на две большие группы — затворы, основанные на модуляции интенсивности, поляризации и других параметров излучения без изменения направления его распространения, и дефлекторы,, изменяющие это направление. По физическому принципу действия затворы подразделяются на несколько типов оптико-механические, электрооптические, акустооптические и некоторые другие. [c.210]

В веществах со спонтанной поляризацией имеются отдельные области (домены), в которых заряженные частицы располагаются несимметрично еще в отсутствие внешнего поля (подробнее см. 19). Однако при этом направление ориентации электрических моментов в разных доменах различно. Наложение внешнего поля способствует преимущественной ориентации электрических моментов доменов в направлении поля, что дает эффект очень сильной поляризации. В отличие от других видов поляризации, при некотором значении напряженности внешнего поля наступает насыщение, и дальнейшее усиление поля уже не вызывает возрастания интенсивности поляризации. [c.45]

Плотность заряда на поверхности диэлектрика, граничащего со сферой, связана с интенсивностью поляризации вещества J и углом 6 между нормалью к поверхности сферы и направлением поля [c.23]

Поляризованность (интенсивность поляризации, вектор поляризации) 18. Диэлектрическая восприимчивость р. ФО L- TI купон на квадратный метр Кл/м" /m" У.4.24 [c.3]

V.4.24. Поляризованность, вектор поляризации, интенсивность поляризации, плотность электрического момента однородного равномерно поляризованного диэлектрика [c.58]

Сумма элементарных электрических моментов в единице объема данного поляризованного диэлектрика численно определяет собой так называемую интенсивность поляризации или поляризованность. Она является векторной величиной, пропорциональной величине напряженности электрического поля [c.24]

Возбуждение волн со стоксовыми и антистоксовыми частотами в фокусированном лазерном луче высокой интенсивности является замечательным явлением, однако экспериментальные условия не обладают достаточной определенностью для того, чтобы проверить теорию и выяснить природу различных физических механизмов этого явления. Возникшую здесь ситуацию можно сравнить с изучением работы и характеристик электронной лампы. В первую очередь лампа исследуется как усилитель слабых сигналов, а не как мощный генератор. С этой точки зрения свойства веществ, использующихся в комбинационном лазере, должны исследоваться в тонких кюветах такой толщины, при которой невозможно самовозбуждение колебаний на комбинационных частотах под действием интенсивного лазерного излучения с частотой мь- В этом случае можно измерить усиление, если направить в кювету также излучение малой интенсивности с частотами со,, или о а. Экспериментально всегда можно поддерживать усиление на уровне меньшем чем 2—3 раза. При этом не будет ни уменьшения интенсивности лазерного излучения, ни заметного возбуждения стоксовых и антистоксовых линий высших порядков. При такой постановке опыта можно независимо контролировать интенсивность, поляризацию, направление и частоту луча лазера и луча стоксовой частоты. В идеальном случае каждый из лучей состоял бы только из одной моды, т. е. был бы монохроматичным и имел бы только дифракционную расходимость. Такие эксперименты могли бы дать надежные значения комбинационных восприимчивостей и обеспечить детальную проверку теории, изложенной в гл. 2 и 4. Схема возможной экспериментальной установки приведена на Фиг. 31. [c.248]

Таким образом, метод комбинационного рассеяния света дает возможность, работая в видимой области, исследовать колебания и вращение молекул, частоты которых расположены в инфракрасной части спектра. Частота, интенсивность, поляризация линий комбинационного рассеяния непосредственно характеризуют строение и свойства исследуемых веществ. Поэтому комбинационное рассеяние нащло широкое применение в качественном и количественном анализе химических соединений. [c.129]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Резкое повышение чувствительности методов Л. с. позволило регистрировать спектральпыс линии по наблюдению изменеьшя характеристик излучеиия при его взаимодействии со средой по изменению интенсивности, поляризации и фазы излучения, а также по поглощённой анергии), Паибольп1ей чувствительностью обладают методы, основанные на регистрации поглощённой энергии. В видимой об.ласти спектра очень эффективно наблюдение флуоресценции, дающее во.чмож-пость регистрировать отд. атомы, резонансные линии к-рых лежат в видимой области спектра (Na, К и др.). [c.555]

Спектроскопия трёх- и четырёхволнового смешения — один из наиб, распространённых методов Н. с.— представляет собой варианты когерентной активной лазерной спектроскопии поглощения и (или) рассеяния света, В этих методах регистрируется частотная зависимость интенсивности (поляризации, фазы) световой волны, генерируемой в исследуемой среде за счёт трёх- или четырёхволнового смешения (с участием нелинейной восприимчивости 2-го и 3-го порядков соответственно), т. е. за счёт нелинейных оптич. процессов, при к-рых [c.308]

Поляризационная О. б. Распространение интенсивного излучения в среде сопровождается изменением его поляризации. Это происходит даже при распространении вдоль оптич. оси, когда для излучения малой интенсивности поляризация не меняется в отсутствие гиротро-пии. Для распространяющегося вдоль оптич. оси вм-сокоинтенсивного излучения, поляризованного, напр., в плоскости симметрии, часто возникает поляризац. неустойчивость малые поперечные добавки к вектору Б усиливаются по мере распространения излучения. Такая неустойчивость появляется, в частности, в прозрачной изотропной среде с кубич. нелинейностью, где нелинейная поляризация имеет вид [c.429]

V отличного от нуля индуцированного электрического момента, равного геометрической сумме моментов, Кл-м, всех поляризованных молекул диэлектрика, находящихся в объеме V. Поляризозанность Р, Кл/м , — величина, численно характеризующая интенсивность поляризации диэлектрика и равная пределу отношения электрического момента некоторого объема диэлектрика к этому объему, когда последний стремится к нулю. В наиболее про- [c.23]

При взаимодействии светового пучка с твердым телом изменяются параметры пучка (интенсивность, поляризация, частотный и угловой спектры и т. д.). Степень изменения каждого из этих параметров определяется свойствами как твердого тела, так и пучка, а также условиями взаимодействия. Изменение температуры твердого тела сопровождается изменением амплитуды колебаний атомов в узлах решетки и, вследствие этого, изменением межатомных расстояний, что приводит к температурной зависимости оптических параметров. Известны температурные зависимости ширины запреш енной зоны полупроводниковых и диэлектрических кристаллов, действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления, концентрации и подвижности свободных носителей заряда, плотности фононов для каждой разрешенной моды колебаний решетки [1.41, 1.42]. Выбор характеристик пучка, условий взаимодействия пучка с объектом, а также условий регистрации сигнала позволяет проводить измерение многих температурно-зависимых параметров твердого тела. Оптическая термометрия включает последовательность преобразований в соответствии с температурой устанавливается значение физического параметра, проводится его измерение оптическим методом, затем на основе известных соотношений между температурой, физическим параметром и регистрируемым оптическим сигналом определяется температура. Эта последовательность предполагает использование внешнего зондируюш его излучения, т. е. диагностика является активной. [c.19]

Физические символы изображения количественных факторов информации представляют некоторые физические состояния вещества, а именно интенсивность одноцветной краски, интенсивность почернения фотографического материала, интенсивность свечения люминофора, цвет окраски вещества, интенсивность поляризации диэлектрика, интенсивность намагничивания ферромагнитного материала и т.д. Физические символы могут оцениваться по непрерывной шкале. [c.33]

При взаимодеР1Ствии света с веществом, наряду с другими явлениями, возникает также рассеяние света, представляющее значительный научный и практический интерес. Детальное изучение свойств рассеянного света—его интенсивности, поляризации, спектрального состава — иозволяет не только объяснить многие явления природы, но и получить ценные сведения, касающиеся структуры молекул, молекулярных кристаллов и жидкостей, величины и природы межмолекулярных и внутримолекулярных сил, в ряде случаев успешно вести качественный и количественный анализы довольно сложных органических и неорганических соединений. [c.705]

Кроме электронно поляризации, не связанной с появлением активного тока, в некоторых твердых диэлектриках может быть и другой вид поляризации — ионная, также не вызывающая появления активного тока. Наиболее характерна ионная поляризация ионных кристаллов. Сущность ее заключается в смещении ионов электрическим полем положительных — в сторону отрицательного электрода, отрицательных — в сторону положительного. Эго смещение происходит на незначительные расстояния от полол ения равновесия при отсутствии электрического поля и носит упругий характер, чем и объясняется тот факт, что ионная поляризация создает чисто реактивный ток, добавочный к току электронной поляризации. Следовательно, ионная поляризация, накладывающаяся на электронную, приводит к увеличению емкостного тока в диэлектрике, а значит — к увеличению емкости, к увеличению диэлектрической проницаемости. В ионных кристаллах с рыхлой структурой, с так называемой неплотной упаковкой частиц, когда расстояния между ионами в узлах кристаллической решетки велики по сравнению с радиусами самих ионов, смещение последних мо1кет быть довольно велико. При этом возникают значительные суммарные электрические моменты в единице объема, наблюдается значительное возрастание емкости. Следовательно, такой диэлектрик будет иметь диэлектрическую проницаемость, намного превосходящую ее значение, обусловленное одной электронной поляризацией. Проф. Г. И. Сканави, изучая явление ионной поляризации, обнаружил у минерала перовскита диэлектрическую проницаемость, равную 160. Позднее им же были получены керамические материалы, у которых вследствие интенсивной поляризации ионного смешения диэлектрическая проницаемость имеет еще большие значения. Такие материалы представляют большой интерес для практики, так как дают возможность получать конденсаторы с большой удельной емкостью, т. е, с большой емкостью в единице объема. [c.27]

Рассмотрим теперь поляриэованность или, как ее иногда называют, интенсивность поляризации Р. Это — величина, численно характеризующая явление поляризации диэлектрика во внешнем электрическом поле. При отсутствии внешнего электрического поля каждый элемент объема диэлектрика (мы предполагаем, что этот элемент объема весьма велик по сравнению с размерами молекулы, так что в нем содержится весьма большое число молекул поведение отдельных молекул диэлектрика под действием электрического поля мы рассмотрим, ниже) не имеет электрического момента, так как алгебраическая сумма зарядов во всех молекулах диэлектрика в даином объеме равна нулю, и центры тяжести положительных и отрицательных зарядов совпадают в пространстве. Под действием внешнего электрического поля происходит некоторое упорядочение расположения в пространстве зарядов молекул диэлектрика, как это (схематически) представлено на рис. 2-2. При этом рассматриваемый объект диэлектрика уже будет иметь некоторый отличный от нуля электрический момент, равный геометрической сумме Ер моментов всех поляризованных молекул диэлектрика, находящихся в этом объеме. Поляриэованность Р равна пределу отношения электрического момента некоторого объема диэлек-6—1200 81 [c.81]

Поляризационная кривая стали и бетона в 3%-ном растворе Na l на портландцементе, представленная на рис. 62, характеризуется следующими участками на катоде /—2 — наличие пассивирующих пленок интенсивная поляризация из-за диффузионного ограничения подвода кислорода [c.126]

Перейдем теперь к случаю, когда примесный ион находится в кубическом кристалле в локальном поле кубической симметрии. В этом случае расщепление спектральных линий обусловлено истинным расщеплением вырожденных электронных уровней иона при деформационном понижении симметрии поля, действующего на ион. В [65] путем теоретикогруппового расчета и использования теории возмущений были получены основные характеристики расщепления спектральных полос (число, относительная интенсивность, поляризация и величина смещения компонент расщепления) для всех возможных электрических и магнитных дипольных переходов между различными уровнями ионов, находящихся в полях симметрии Oh и Тц, при одноосном С5катии кристаллов вдоль <100>, <110>. Кратность [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...