Линейные диэлектрики

У обычных ( линейных ) диэлектриков поляризованность пропорциональна напряженности внешнего поля Е [c.86]

Зависимость е от давления. Как правило, г линейных диэлектриков при увеличении действующего на диэлектрик давления р возрастает, так как при всестороннем сжатии растет плотность и, следовательно, число способных поляризоваться молекул в единице объема вещества. Поэтому относительное увеличение при повышении давления р на единицу давления (барический коэффициент) диэлектрической проницаемости [c.95]

Рио. 3 1. Зависимость заряда от напряжения для линейного диэлектрика без потерь (а), о потерями (б) [c.44]

Для большинства диэлектриков, а именно для так называемых линейных диэлектриков, поляризованность Р прямо пропорциональна напряженности электрического поля Е в данной точке диэлектрика и равна [c.24]

Если рассматривать не макроскопический (т. е. содержащий весьма большое число молекул) объем диэлектрика, а отдельную молекулу или другую способную поляризоваться частицу ( микроскопическое рассмотрение), можно отметить, что у линейных диэлектриков индуцированный электрический момент частицы р равен произведению напряженности электрического поля Е на поляризуемость частицы а, Ф [c.112]

Под пироэлектриками в собственном смысле этого слова понимаются линейные диэлектрики, обладающие спонтанной поляризацией. Слово линейные здесь имеет тот смысл, что в таких диэлектриках поляризация линейно (прямо пропорционально) зависит от поля [c.32]

Данные об абсолютном значении спонтанной поляризации для некоторых линейных диэлектриков приводились в конце гл. I. [c.105]

Электрострикционные свойства кристаллов, Электро-стрикционные деформации кристаллов линейных диэлектриков чрезвычайно малы. Этим обусловлен тот факт, что вплоть до недавнего времени в научной литературе отсутствовали значения электрострикционных коэффициентов кристаллов. [c.151]

Квадратичный электрооптический эффект (как, [например, электрострикция), являясь эффектом второго порядка, дает, вообще говоря, малые (по сравнению с линейным электрооптическим эффектом) изменения оптических свойств диэлектриков. Вместе с тем для полярных жидкостей (квадратичный электрооптический эффект в этом случае, как уже указывалось, носит название эффекта Керра) и для сегнетоэлектриков этот эффект (так же как и электрострикция) может быть значителен. В кристаллах линейных диэлектриков, обладающих пьезоэффектом, квадратичным электрооптическим эффектом можно пренебречь по сравнению с линейным. Укажем, что в переменном электрическом поле частоты / за счет квадратичного электрооптического эффекта оптические свойства кристалла меняются с частотой 2/. [c.195]

Электрооптические коэффициенты некоторых линейных диэлектриков [c.199]

На рис. 66 представлена зависимость е титаната бария от температуры. Температура в данном случае около -1-120° С, при которой е имеет резко выраженный максимум, называется точкой Кюри при температурах ниже точки Кюри материал обладает особыми с е г н е т о э л е к-трическими свойствами (сильная зависимость е от напряженности поля, т. е. нелинейность емкости гистерезис, т. е. отставание изменений заряда от изменений напряжения, аналогичный магнитному гистерезису, упомянутому в 51, и др.). При повыщении температуры выще точки Кюри сегнетоэлектрические свойства сразу исчезают, и материал становится обычным, линейным , диэлектриком. Добавлением к титанату бария некоторых других материалов (как сегнетоэлектрических, так и не сегнетоэлектриче-ских) удается существенно изменять его свойства и, в частности, сильно смещать точку Кюри как область более нпз- [c.191]

Для большинства диэлектриков, а именно для так называемых линейных диэлектриков, к которым относятся все применяемые в современной технике электроизоляционные материалы, поляризованность Р прямо пропорциональна напряженности электрического поля Е в данной точке диэлектрика и равна [c.24]

У линейных диэлектриков существует прямая пропорциональность между приобретаемым поляризующейся частицей при поляризации электрическим моментом р ( индуктированным моментом ) и величиной напряженности Е электрического поля, действующей на рассматриваемую частицу [c.102]

В 5 обсуждается нелинейный аналог явления полного отражение, имеющего место в линейном диэлектрике. Круг нелинейных явлений, в том числе появление экспоненциально затухающих волн, оказывается здесь весьма широким. Ниже будет показано, что полностью отраженная волна основной частоты может создавать как отраженную, так и прошедшую волны гармоники, в то время как две обычные преломленные волны могут привести к появлению затухающей волны на разностной частоте. [c.334]

Полный поток мощности на границе недиссипативной нелинейной среды, конечно, сохраняется, так как интенсивности отраженной и прошедшей волн на основной частоте будут несколько меньше, чем в случае строго линейного диэлектрика. Формально это следует из учета поляризации возникающей в результате [c.342]

Экспоненциальное затухание (или исчезновение) волн может иметь место и в недиссипативных средах. Это явление в линейных диэлектриках называют полным внутренним отражением [8]. Оно имеет место, если значение sin 0г, полученное из закона преломления, оказывается больше единицы. В целом ряде случаев для нелинейной среды один или более из углов 0 , 0 и 0 можно рассматривать как комплексные величины, несмотря на то что диэлектрическая проницаемость является действительной величиной. В этом параграфе мы рассмотрим поведение волн с суммарной (0)3 = 0)1 + 032) и разностной (о)-з = 0)1 — 0)2) частотами. [c.359]

Рассмотрим бесконечно широкую пластину М из нелинейного диэлектрика, ограниченную плоскостями 2 = = О и г = I и помещенную между двумя линейными диэлектриками R VI Т. Пусть две волны с частотами ooi и 0)2 падают из среды R, 2 < О, как схематически изображено на фиг. 7. Они возбуждают в нелинейной среде две прямые волны ( , ,м и Еч,м) и Две обратные волны Е, м и Е уМ )- Эти волны, которые могут быть рассчитаны с помощью обычной линейной теории, возбуждают волну нелинейной поляризации с суммарной частотой 0)3. [c.364]

С микроскопической точки зрения существует только поле падающего излучения в вакууме и микроскопические поля в вакууме, излучаемые атомными диполями. Эвальд и О ин п-оказали, что для случая линейного диэлектрика рассмотрение запаздывающих полей атомных диполей приводит после интегрирования к тем же результатам, что и комбинация уравнений Максвелла с лоренцевой моделью квазистатических действующих полей. Точно так же результаты, полученные в работе [6] путем применения уравнений Максвелла (с учетом лорен- [c.372]

Эту зависимость угла, при котором наблюдается линейная поляризация отраженной волны, от отношения показателей преломления двух исследуемых диэлектриков называют законом Брюстера, а соответствующий угол — углом Брюстера (фвр) В этих обозначениях [c.85]

Наложение внешнего однородного поля вдоль оси л изменяет зависимость U(x). Потенциальная энергия иона в этом поле должна изменяться с расстоянием линейно. Таким образом, кривая V (х) представляет собой результат наложения зависимости, изображенной на рис. 8.5, и наклонной прямой (рис. 8.6). Из рис. 8.6 следует, что вероятность перескока иона из положения / в положение 2 увеличивается, а вероятность обратных перескоков уменьшается. Это происходит потому, что за счет наложения поля потенциальный барьер в первом случае уменьшается на AL/, а во-втором — увеличивается на AU. Если заряд иона равен е, то AU= =еЕд/2. Естественно, что число перескоков в единичное время в направлении J- 2 теперь больше, чем в обратном направлении. В результате этого в диэлектрике устанавливается асимметричное распределение зарядов, т. е. создается некоторый дипольный момент. [c.285]

Этот результат не является неожиданным. Из электродинамического определения энергии поля видно, что величина е /(8т1) является не энергией, а свободной энергией поля в диэлектрике. Как показывают соотношения (10.25), она как раз совпадает со свободной энергией поляризованного диэлектрика. Внутренняя же энергия поля в термодинамическом смысле совпадает с внутренней энергией диэлектрика в поле (10.27). Легко видеть, что интегрирование уравнения (10.22) для dU при заданных энтропии и объеме не дает для изменения энергии диэлектрика с линейной связью П = гЕ величины D /(8ne) [c.192]

Интегрируя уравнение (10.28) при постоянных температуре и объеме для диэлектриков с линейной связью D = E, находим (опуская величины, не зависящие от поля) [c.192]

Мы уже рассмотрели зависящую непосредственно от решетки электропроводность диэлектриков после облучения. Для работы изоляторов в условиях облучений и для ряда других вопросов важно знать электропроводность диэлектрика во время облучения. Эта радиационная электропроводность детально изучена для действия v-излучения из радиоактивных источников и реакторов. Оказалось, что при напряжениях, достаточно далеких от пробоя, радиационная электропроводность линейно растет с интенсивностью облучения. Этот результат естествен. Облучение непрерывно создает свободные электроны посредством фотоэффекта и комптон-эффекта, причем число электронов, создаваемых в единицу времени, пропорционально интенсивности облучения. [c.655]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Природа диэлектрических потерь в электроизоляционных материалах различна в зависимости от агрегатного состояния вещества. Диэлектрические потерн могут обусловливаться сквозным током или, как указывалось при рассмотрении явления поляризации, активными составляющими токов смещения. При изучении диэлектрических потерь, непосредственно связанных с поляризацией диэлектрика, можно характеризовать это явление поляризации кривыми, представляющими зависимость электрического заряда на электродах конденсатора с даниы.м диэлектриком от приложенного к конденсатору напряжения (рис. 3-1). При отсутствии потерь, вызываемых явлением поляризации, заряд линейно зависит от напряжения (рис, 3-1, а) и такой диэлектрик называется линейным. Если в линейном диэлектрике наблюдается замедленная поляризация, связанная с потерями энергии, то кривая зависимости заряда от напрял<ения приобретает вид эллипса (рис. 3-1,6). Площадь 31 ого [c.44]

Измерения спонтанной поляризации линейных диэлектриков довольно затруднительны, так как заряды Реп быстро нейтрализуются в обычных условиях. Чтобы избежать этого, делались, например, попытки измерить поверхностный заряд на свежем разломе турмалина, перпендикулярном оси 3. Однако при этом получали сильно заниженные значения Реп (из-за утечки заряда, неровности разлома и т. д.). Значения спонтанной поляризации лине11ных пироэлектриков могут быть измерены и опосредственно через пьезоэффект (см. гл. IV). Такие измерения дают следующие значения Реп при комнатной температуре (в 1к/см ) турмалин — 17 сульфат лития — 6 калий виннокислый 86. Эти значения близки в приведенному выше оценочному значению Реп. [c.35]

В области комнатных температур, как правило, в линейных диэлектриках пирокоэффициент р мало зависит от температуры, что свидетельствует о малой зависимости [c.104]

Такое соотношение в области комнатных температур имеет место для турмалина, сульфата лития ц пиюторых других линейных диэлектриков. [c.104]

Как правило, пьезоэлектрические свойства в сегнетоэлектриках выражены более сильно, чем в линейных пьезоэлектриках. Это особенно проявляется в области фазового перехода. Аномалии пьезосвойств сегнетоэлектриков в области фазового перехода — их вторая особенность по сравнению со свойствами линейных диэлектриков. [c.138]

В подавляющем большинстве случаев (у так называемых линейных диэлектриков, которые мы только и будем рассматривать в настоящей главе) величина по-ляризованности прямо пропорциональна напряженности [c.82]

Зависимость е от напряжения. Сильно выраженная зависимость диэлектрической проницаемости е от приложенного к диэлектрику напряжения характерна для сегнетоэлектриков. Что же касается линейных диэлектриков, которые рассматриваются в настоящей главе, то для них е в большинстве случаев может считаться практически независящей от напряжения. Однако, как было показано в теориях Дебая и Онсагера, существенно уточненных впоследствии Я. И. Френкелем и А, И. Ансельмом, для полярных жидкостей и газов следует ожидать эффекта насыщения , т. е. у этих веществ величина диэлектрической проницаемости в очень сильном поле должна быть на некоторую незначительную величину Де меньше, чем диэлектрическая проницаемость е в очень слабом поле. Например, для воды Ае/е порядка 0,11%. Таким образом, эффект насыщения в диэлектриках выражен значительно слабее, чем аналогичное явление у ферромагнитных веществ в магнитном ноле. [c.135]

Обычные, линейные диэлектрики характеризуются тем, что в них поляриэованность Р и смещение О прямо пропорциональны напряженности электрического поля Е [c.236]

Сдвиг фаз на 180° в 0 = Akz -f 2 pi — ф2 можно получить несколькими способами. Можно, например, пропус тить волну сквозь фазовый корректор, изготовленный в виде пластины из диспергирующего линейного диэлектрика. С экспериментальной точки зрения более выгодно пропустить световые волны сквозь другой кристалл KDP, ориентация которого обратна ориентации первого кри- [c.321]

Мы уже знакомы с некоторыми методами получения плоско-поляризованного света. При отражении падающего под углом Брюстера света от границы раздела двух диэлектриков происходит полная линейная поляризация. Образуя стопу из многих пластин, можно получить практически полную линейную поляризацию и при преломлении. Однако сильное ослабление интеисивностн поляризованного света делает эти методы невыгодными. [c.231]

Свободная энергия единицы объема диэлектрика, находящегося в электрическом поле. В условиях, когда независимой переменной является элекгрическое смещение D (например, при перемещении зарядов, создающих поле), выражение для дифференциала свободной энергии надо взять из (10.22). Интегрируя это выражение при постоянных температуре и объеме для диэлектриков с линейным термическим уравнением состояния (относящимся к электрическим величинам D и F) D = sE, получаем [c.190]

В качестве примера нелинейной консервативной колебательной системы с одной степенью свободы рассмотрим электрический колебательный контур без затухания с конденсатором, в котором нет линейной зависимости напряжения от заряда. Подобными нелинейными свойствами обладают конденсаторы, в которых в качестве диэлектрика используются материалы, имеющие сег-нетоэлектрические свойства, и емкости, возникающие в р п-переходах (например, в полупроводниковых диодах) при обратном напряжении смещения. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...