Модель Гейзенберга

Более детальные исследования показывают, что применимость теории М. п. связана с характером взаимодействия между частицами — носителями магн. момента. Для дальнодействующих сил теория даёт более хорошие результаты. Так, в модели Гейзенберга поправки к результатам теории М. п. пропорциональны 1/и, где п — число соседних частиц, взаимодействие с к-рыми ещё достаточно велико. [c.196]

Из числа успешно исследуемых в последние годы проблем следует упомянуть весьма важную проблему спиновой модели Гейзенберга, описывающей магнитные кристаллы [c.308]

Проявляет свойства, характерные для двумерной модели Гейзенберга. [c.625]

Анизотропная ХУг-модель Гейзенберга [c.292]

Эта система (6.7) называется анизотропной XYZ-моделью Гейзенберга (см. 2 гл. 3). [c.293]

Ларедо [106] нашел, что в интервале температур от z 0,15 до / =1,0 )лектронпый вклад в теплопроводность х только приблизительно согласуется с предсказаниями двухжидкостной модели Гейзенберга—Копне. Он обнаружил также, что в олове теплопроводность анизотропна, а именно вдоль тетрагональной оси она больше, чем в направлении, перпендикуляр-пом к ней. [c.666]

VO l Орторомбическая КС, i [a] 80,5 Ру (4 К) = 1,48 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 2 [60] [c.655]

RbMn Is Г ексагональная ц С (анизотропия типа ЛП) 95 6 = — 204 К Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга Да II (4,2 К) = = 4-10-8 А-м /моль при = 0,63 Тл [6, 17] [c.666]

ВаМпр4 Орторомбическая НКС 26 (х(4,7 К) = 4,8(Хд Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 2 [6, 120] [c.667]

SaMn U Тетрагональная оЦ Л НС (2а, 2а, с) 52 р = 5,9 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 2 [3] [c.668]

H3)4N. МпС1з (ТММС) Гексагональная (моноклинные искажения при Т< 171 К) структурный переход при Г = 45 К КС 0,84 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 1 J lk = = 6,7К, J IJ = 10- =1,14 Тл p-of E = 49,9 Тл fio Яд = 1,30-10-2 Тл (6, 71] [c.671]

RbNi Ia Гексагональная ГС 11 в = - 101 К Н-№ + (4-2 К) = 1,5 1д 1 J lJ 1=2- 10-" Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, rf=l [3, 6, 17] [c.685]

TlNi lg Гексагональная Dg,, нкс 13 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 1 J /J 1 = = 2-10-2 [6] [c.686]

KjNiFi Тетрагональная ft II С 97 в = — 600 К II (4,2 К) = 18,0 Тл Н /Н =2. 10-3 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 2 1J /J1 SS = 10- 16, 17] [c.686]

RbaNiFi Тетрагональная d J fj-li 91 7 /v/6( = 0,41 ( оН, (4,2 К) = 35,0 Тл = 10- Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 2 1 J и 1= = 10- 16, 17] [c.686]

Tl2NiF4 Тетрагональная 101 Г / е = -0,42 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 2 1 J /J = = 10- 16, 17] [c.686]

Ba NiFe Тетрагональная оЦ Ц с (2с, 2а, с) 93 (4,2 К) = 1,9 1 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 2 178] [c.686]

NHiNi la Гексагональная НКС 9 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = [6] [c.687]

СиСЬ Л оноклинная — 23,9 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d= 1 [92] [c.688]

СиВгг Моноклинная 74 Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = -, J и = = 7 Ю- [92] [c.688]

Си(НСОг)а 4Н2О Моноклинная 17 0 = -175 К, а (0 К) = = 0,15 А - /моль Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 2 [17] [c.689]

В электронной теории в разное время были созданы три модели атома модель Томсона, модель Нильса Бора и модель Гейзенберга— Шредингера. По модели Томсона электрон с зарядом —е движется внутри равномерно заполненного положительным зарядом шара, радиус которого равен а, а заряд +е. Из вычислений следует, что радиус положительного шара в этой модели примерно равен 10 см. Однако опыты Э. Резерфорда показали, что положительный заряд сосредоточен в объеме, радиус которого 10 —см. По модели атома Н. Бора электроны двилсутся по круговым орбитам, создавая орбитальный магнитный момент и орбитальный механический момент. Отношение магнитного момента к механическому называется гиромагнитным отношением, оно равно —ejUm. Кроме орбитального, электрон обладает собственным механическим и магнитным моментами, для которых гиромагнитное отношение равно —elm и совпадает со значениями, полученными в опытах ио магнетизму С. Барнетта, а также А. Эйнштейна и В. де Хааза. Магнитные свойства железа обусловлены собственным магнитным моментом. [c.9]

С. в. в низкоразиерных системах, в кристаллах с большой энергией магнитной анизотропии, в поликристаллах. В двумерных и одномерных системах, описываемых моделью Гейзенберга, С. в. нельзя трактовать как малое колебание, т. к. даже при Т = маги. упорядочение не наступает (в согласии с Мёрмина — Вагнера теоремой). В подобных магнетиках при Г возникают бесщелевые возбуждения — С. в., у к-рых скорость (если <в сл й) или масса (если ю сл к ) [c.640]

А А А -модель (J = Jy=J = J) — изотропная модель Гейзенберга. Решение получено Г. Бете в 1931 [I]. Использованный им метод решения в дальнейшем получил назв. анзатц или подстановка Бете. Следуя этому методу, рассмотрим состояние цепочки с т спинами, ориентированными вниз, и N m спинами, ориентированными вверх. Пусть Х [c.151]

Л А г-модсль J = J,), или модель Гейзенберга — Изинга, точно решается методом анзатца Бете и сводится к двумерной, т.н. шестивершинной, модели, к-рая, в свою очередь, известна также как модель типа льда на квадратной решётке (см. Двумерные решёточные модели). Связь этих моделей позволяет использовать результаты, полученные для шестивершинной модели в случае XXZ-модели. Преимущество классич. двумерной шестивершинной модели перед одномерной квантовой A A Z-моделью заключается в том, что для решения двумерной модели удобно использовать метод трансфер-матрицы. [c.151]

Хотя гамильтониан (10.2.1) уже достаточно прост, соответствующие термодина1шческие свойства могут быть точно вычислены лишь при специальном выборе параметров. Наиболее реалистическим является случай с d = D = 3. Этот случай называется моделью Гейзенберга. Точное решение для нее, однако, не может быть получено, а лишь может быть аппроксимировано численными расчетами. Чтобы получить точные результаты, следует сначала допустить, что система однородна и изотропна. Интересен случай, когда D оо. Стенли показал, что в этом пределе задачу можно полностью репгать для d = 1, 2, 3 в присутствии произ- [c.358]

Случай А = О соответствует так называемой двухспиновой XYZ модели, случай адз = bgg = О соответствует обобщенной двухспиновой XY модели (модели Гейзенберга, см. 6 гл. 5). [c.185]

Смотреть страницы где упоминается термин Модель Гейзенберга : [c.666] [c.670] [c.670] [c.670] [c.671] [c.671] [c.671] [c.685] [c.685] [c.687] [c.690] [c.690] [c.642] [c.152] [c.154] [c.254] [c.371] [c.372] [c.208] [c.17] [c.375] [c.547] [c.560]

Динамика твёрдого тела (2001) -- [ c.292 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.0 , c.294 , c.296 ]

Модели беспорядка Теоретическая физика однородно-неупорядоченных систем (1982) -- [ c.0 , c.60 , c.215 , c.238 , c.294 , c.296 ]

Физика твердого тела Т.1 (0) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...