Природа пористой среды

Природа пористой среды. Дадим краткое напоминание общих свойств пористой среды, с которой мы будем встречаться в дальнейшем. Важнейшими параметрами, которые будут нами детально рассмотрены ниже, являются [c.21]

Уравнения (3) и (5) можно рассматривать как обобщенный закон Дарси. Их можно принять за динамическую основу для всех проблем, связанных с течением вязкой, а также всех остальных типов однородных жидкостей в пористой среде. Они являются нашим заменителем уравнения (1), гл. III, п. 2 Стокса-Навье и могут рассматриваться как их макроскопический эквивалент. Следует заметить, что зависимость потенциальной функции Ф от вязкости жидкости ju выражается совершенно определенно. Поэтому нет необходимости вводить ее в значение проницаемости к, даже если оба эти фактора принимаются за постоянные величины. Как уже было отмечено в гл. II, п. 3, это разделение освобождает к от любой связи с природой жидкости и делает ее зависящей только от природы пористой среды. Фактически о шой константы к вполне достаточно, чтобы охарактеризовать однородную пористую среду как носитель любой однородной жидкости. [c.114]

Используя указанные предположения, выведем определяющие соотношения для течения газа в присутствии пены. Они могут быть сразу же выписаны, если только известно, как эффективная сила, действующая в данной точке пористой среды, может быть вычислена на основе модели каравана пузырей. Данная задача идейно близка проблеме вычисления эффективных напряжений в физике упругости каучука. В случае течения караванов пузырей упругая сила, действующая вдоль цепочки, играет роль внутримолекулярных сил энтропийной природы. [c.149]

Характерной особенностью пен в пористых средах с реологической точки зрения является их псевдопластичность , которая зависит как от внутренней структуры самой пены, так и от доли пор, блокированных ламеллами. Физическая природа кажущейся псевдопластичности различается для пен с разным [c.160]

Скорость пульсации является случайной функцией времени т движения частицы, как и в турбулентном потоке жидкости, хотя природа случайных пульсаций скоростей различна. В турбулентном потоке случайность вызвана неустойчивостью течений при больших числах Рейнольдса, скорость в каждой его точке случайно меняется во времени, тогда как в пористых средах пульсации реализуются в пространстве и вызываются устойчивой случайностью микроструктуры среды [c.17]

Те же явления могут наблюдаться, если твердая фаза неподвижна, а роль движущейся фазы играет сам раствор (например, насыщенная электролитом пористая среда с жестким скелетом). При этом значение имеет только относительное движение фаз оба явления — движение частиц относительно раствора и раствора относительно неподвижных стенок под действием внешнего электрического поля — одинаковы по своей физической природе. Движение раствора в электрическом поле называется электроосмосом. При течении раствора электролита в пористой среде под действием градиента давления возникает электрическое поле потенциал протекания). Последний эффект, по существу, ничем не отличается от потенциала падения. [c.105]

В гл. 3 были установлены признаки потенциального движения. Следует отметить, что движение, строго соответствующее условиям безвихревого (потенциального) движения, в природе и технике отсутствует. Но в ряде случаев можно применить понятие потенциальное движение, условно идеализируя реально происходящее движение вязкой жидкости. Во многих задачах значительная часть области, занятой движущейся жидкостью, находится в условиях практически безвихревого движения. При обтекании твердых тел реальной жидкостью всю область движения делят на две тонкий пограничный слой, примыкающий непосредственно к телу, и внешнюю область, где пренебрегают силами вязкости и движение считают потенциальным. Как будет показано ниже, движение жидкости через оголовок водослива и из-под затвора при больших скоростях также можно считать потенциальным. Движение вязкой жидкости в пористой среде, если рассматривать индивидуально поровые каналы, является вихревым, с уменьшающимися к стенкам местными скоростями в каждом поровом канале. Но, рассматривая осредненное по пространству, как было указано в гл. 27, движение (при линейном законе фильтрации), справедливо можно считать его потенциальным. [c.558]

Как известно, фильтрационный перенос примеси в той или иной степени сопровождается взаимодействием частиц примеси с твердой поверхностью пористой среды. Это взаимодействие может иметь различную физическую и химическую природу в зависимости от свойств примеси и характера поверхности и жидкости. При определенных условиях адсорбция, т. е. поглощение или выделение частиц примеси твердой фазой, может считаться равновесной и линейной. В этом случае уравнения фильтрационного переноса с учетом адсорбционного обмена имеют вид [c.256]

Этого вполне достаточно, чтобы показать природу вторичной пористости, характеризующей некоторые известняки. Принимая во внимание также восприимчивость известняков к трещинообразованию во время упомянутого выше складкообразования, ясно, что подобные залежи могут показать заметное отклонение от идеальной пористой среды, принятой в настоящем исследовании. Так как соответствующие характеристики породы не могут быть установлены изучением небольших образцов, взятых из залежи (даже в большом количестве), как это обычно делается для решения практических проблем, отклонение от идеальной пористой среды в данном случае не имеет серьезного значения. Даже при соединяющейся сети многочисленных трещин аналогия будет постоянно сохранена. Только в том случае, когда относительно непроницаемая порода будет пересечена несколькими, далеко простирающимися трещинами, будет существовать серьезное отклонение от идеальной среды 1. Нами было обращено специальное внимание на вторичную пористость, так как именно за ее счет следует отнести обычно встречаемую высокую проницаемость. Вместе с тем многие карбонатные породы могут иметь значительную пористость и проницаемость в своем, не подвергшемся изменению первоначальном состоянии. Такие известняки, состоящие из сцементированных карбонатных обломочных частиц, совершенно сопоставимы с песчаниками как в отношении их структуры, так и порового пространства. Иные породы могут быть пористы вследствие наличия в них остатков от скелетов мельчайших организмов, даже в больших структурах, какими отличаются коралловые образования. [c.30]

На этом основании проницаемость пористой среды равна объему жидкости с вязкостью, равной единице, проходящей через поперечное сечение пористой среды, равное единице, в единицу времени под действием перепада давления, также равного единице. Эта постоянная определяется, несомненно, только структурой среды и совершенно не зависит от природы жидкости. [c.72]

Существующая абсолютная система единиц СОЗ требует, чтобы единицей давления была принята длина на см . Это привело бы к неудобным в обращении малым численным значениям проницаемости пористой среды, встречающейся в природе. В табл. 4 даны коэ фициенты перевода между различными предложенными единицами проницаемости, включая сюда и такие, которые применяются обычно в инженерной гидравлике и гидравлической литературе. Большая часть [c.74]

Заключение. Раньше чем дать решение какой-нибудь частной проблемы движения жидкостей в пористой среде, следует разработать общую формулировку гидродинамики рассматриваемого течения. Любое такое исследование можно представить себе как формулировку в новой редакции хорошо известных основных определений и закономерностей механики, выраженных гидродинамическими значениями так, чтобы их можно было приложить к течению жидкостей. Это требует раньше всего, чтобы течение полностью подчинялось закону сохранения материи. Поэтому оно должно удовлетворять уравнению неразрывности [(1), гл. III, п. 1], которое является аналитическим утверждением закона сохранения материи. После этого необходимо определить термодинамическую природу интересующей нас жидкости и режим течения. Природа жидкости в общем виде может быть представлена зависимостью между давлением, плотностью и температурой его [уравнение (3), гл. Ill, п. 1], которое является уравнением состояния жидкости. Постоянство плотности в уравнении состояния характеризует собой несжимаемую жидкость. Так, закон Бойля может быть принят в. качестве уравнения состояния для течения идеального газа. Термодинамический режим течения может быть охарактеризован аналогичным путем зависимостью между давлением, плотностью и температурой. Так, температура потока постоянна при изотермическом режиме и изменяется от известного показателя степени плотности для адиабатического режима. Наконец, необходимо установить динамические связи жидкости с градиентом давления и внешними силами. В основном это дается гидродинамическим подтверждением первого закона движения Ньютона. Из всех характеристик течения, требуемых формулировками, эта характеристика является наиболее специфичней. В то время как все жидкости должны удовлетворять уравнению неразрывности, и большие группы их могут контролироваться единичным уравнением состояния, одна и та же жидкость может иметь различные динамические характеристики в зависимости от условий, при которых происходит движение, и среды, в которой поток движется. [c.125]

Хотя по определению коэффициент проницаемости не должен зависеть от природы жидкости (т. е. от того, будет ли это вода, нефть, воздух, природный газ и т. д.), опыты указывают на определенное влияние жидкости на результат лабораторных исследований образцов породы на проницаемость. Оказалось, например, что скорость течения дистиллированной воды, нефти и керосина через песчаники со временем уменьшалась. Объясняется это физико-химическим взаимодействием между жидкостью и пористой средой или изменением поперечных сечений поровых каналов вследствие перегруппировки зерен породы в рыхлых коллекторах. При лабораторных испытаниях образцов породы на проницаемость следует использовать газ, в процессе фильтрации которого не происходит указанных физико-химических взаимодействий. [c.25]

Поскольку проницаемость пористой среды для газа зависит от средней длины свободного пробега молекул, она обусловлена давлением, температурой и природой газа. [c.26]

Прежде всего, следует отметить, что фрактальные свойства действительно присущи в ряде случаев реальным геологическим средам и системам, имеющим сложную пространственную и структурную организацию. Это проявляется и в ряде сейсмических и сейсмоакустических явлений, детерминированных происходящими в них процессами, связанными с возбуждением и распространением волн в таких средах. По-видимому, они проявляются и в ряде других свойств и процессов, характерных для геологических сред, таких как механические свойства горных пород, особенности процессов фильтрации флюидов в них и тому подобное. Фрактальные свойства геологических систем наблюдаются и проявляются в геофизике на разных временных и масштабных уровнях - от распределения неоднородностей в литосфере [1,2], до высокочастотного сейсмического шума [3]. Фрактальными свойствами обладают также распределения в объеме пористой среды фильтрующихся сквозь неё несмешивающихся флюидов. Уже перечисленные примеры имеют разную по происхождению физическую природу, но подтверждают широкое распространение фрактальных объектов в геосреде и применимость идей и методов, основанных на особенностях и свойствах таких объектов, при изучении и объяснении протекающих в них, или с их участием, волновых процессов. Внимание к такого рода подходу в различных областях физики и её приложений выросло из стремления ... к установлению связи между микроскопической структурой и макроскопическим поведением сложных систем , как отмечено в отношении всего многообразия исследований по изучению фрактальных структур в волновых процессах авторами обзора [4]. [c.124]

За последние 20 лет создано много новых композиционных материалов разнообразного назначения [1—3]. Среди них особое место занимают облегченные теплозащитные материалы неметаллической природы. Наряду с комплексом ценных теплофизических и технических свойств для них характерна высокая пористость, относительно низкая эрозионная устойчивость, а для бескислородных материалов — недостаточная жаростойкость в окислительных условиях при высоких температурах. Этим обусловлена необходимость разработки для таких материалов защитных покрытий. [c.135]

Примерами моделирования различных явлений на моделях той же физической природы могут служить явления в моделях гидротехнических сооружений, моделях фильтрационных пористых систем для исследования закономерностей массопереноса, моделирование аэродинамических процессов на моделях самолетов в аэродинамических трубах, моделирования газоходов парогенераторов, моделирование работы турбинных лопаток в подвижных газовых средах, в том числе химически активных, и т. д. [c.118]

Вместе с тем очевидно, что при этом производится идеализация материала в очень высокой степени, поскольку по природе своей такие материалы являются консолидированными дисперсными средами. При изготовлении композитов необходимо также учитывать флуктуации и случайные взаимодействия технологических факторов. Для адекватного описания теория пористых [c.190]

Следует отметить, что интенсивность химической и электрохимической коррозии зависит не только от природы металла, его состояния и состава окружающей среды, но и от характера продуктов коррозии. Так, если условия коррозии не изменяются и образовавшаяся пленка рыхлая, пористая и никакой защитной роли не играет, то зависимость интенсивности коррозии от времени будет прямолинейной (см. рис. 69, а, штриховая кривая). Имеется ряд коррозионных процессов, протекающих с ускорением, которые выражаются на графике восходящей кривой (см. рис. 70, а) это может быть либо за счет разрушения защитных пленок, либо при повышении температу-туры, либо за счет увеличения числа микропар и т. д. В реальных условиях может быть комбинация этих условий протекания коррозионных процессов, тогда рассматриваемая зависимость будет иметь более сложный характер. [c.227]

Общие положения аналитической теории. Аналитическая работа, заключенная в настоящем исследовании, базируется, как это было уже показано, на определенных необходимых допущениях и ограничениях, относящихся к типу жидкости и природе пористой среды. Вполне очевидно, что при рассмотрении проблем, связанных с естественными осадочными образованиями или горными породами, можно встретиться с неопределенностью, возникающей от непостоянства и незнания параметров, характеризующих структуру таких пористых разностей. Поэтому первое впечатление может привести к ошибочному заключению, что принятые ограничения настолько серьезны, а допущения настолько идеальны, что могут воспрепятствовать приложению аналитических выводов к проблемам, представляющим практический интерес. Только этим обстоятельством можно объяснить то сопротивление, которое имело место до сравнительно недавнего времени со стороны гидрологов и инженеров при решении практических задач в отнощении применения закона Дарси, аналитических формулировок Форгеймера или Слихтера. Неопределенность некоторых условий, имеющих место при рассмотрении практических проблем движения жидкости через пористую среду, не допускает приложения точных математических решений. Однако весьма ценно подвергнуть анализу эти проблемы как идеальные системы, так как это единственный путь, каким можно определить основные свойства пористых сред и установить их поведение при благоприятных условиях. То обстоятельство, что реальная система не является идеальной по отно- [c.19]

Отсюда, в принципе подробное знание природы пористой среды и вязкости жидкости должно позволить заранее предугадать численное значение постоянной в уравнении (1). Определение зависимости, с помощью которой можно получить эффективное познание последней, было предметом. многочисленных исследований. Однако, к несчастью, единственной общей чертой всех этих выводов является то, что константа должна Р зменяться соответственно квадрату некоего среднего диаметра зерна пористой среды, т. е. условие, требуемое уравнением (2) . Эти исследования проводились в очень широких размерах, начиная от классического анализа Слихтера где поток подсчитывался через индивидуальные поры укладки одинаковых по размеру шаров на основе закона Пуазейля, измененного так, чтобы принять в расчет отдельную форму и длину пор, до обширных экспериментов Фэнчер, Льюиса и Бэрнеса . Последними была сделана попытка классифицировать различные пески по их положению на линии, дающей изменения коэфициента трения по отношению к числу Рейнольдса среди аналогичных линий на графике единичных коэфициентов трения (фиг. 8). [c.71]

Шейдеггер [84] предложил обзор исследований многофазных течений. Таких исследований несколько меньше и благодаря более сложной природе затрагиваемых явлений они основаны по большей части на сравнительно простых гидродинамических моделях, которые позволяют получить в лучшем случае лишь качественные результаты. В многофазном течении важно, являются ли жидкости смешиваемыми или несмешиваемыми, причем оказывается, что исследование несмешиваемых жидкостей значительно проще, чем смешиваемых. В литературе рассматриваются в основном несме-шиваемые жидкости, причем используются модели, основанные на теории Козени или на представлении пористой среды в виде системы капилляров. Вытеснение смешиваемых жидкостей в пористых средах представляет собой разновидность двухфазного течения, в котором обе фазы полностью растворимы одна в другой. Поэтому капиллярные силы между двумя жидкостями не оказывают влияния на течение, в противоположность случаю несмешиваемых жидкостей, и представляется, что такое вытеснение можно описать очень простым способом. [c.475]

Исследованию собственно хаотической микроструктуры пористой среды, закономерностей реализуемого в природе перемешивания твердых и жидких частиц посвящено большое число работ, обзор части которых можно, например, найти в монографитг [8]. Здесь отметим только работу П. Дебая и др. [274] по рассеиванию рентгеновских лучей в пористых средах. [c.14]

Сведения о наличии заметного начального градиента при фильтрации воды, в том числе и в не слишком мелкозернистой среде, встречаются в литературе сравнительно давно (см., например, Л. В. Казанская, 1931 Т. Н. Пу-зыревская, 1931). Этим сведениям противоречат данные других опытов по изучению фильтрации воды в песках, позволяюш ие считать сообш ения о наличии начального градиента йри фильтрации чистой воды в недеформируемой (поверхностно неактивной) пористой среде основанными, по крайней мере в значительном ряде случаев, на нечистоте экспериментов ). Отдельно следует рассматривать сведения о начальном градиенте при фильтрации воды в глинах (см., например, С. А. Роза, 1953), где его природа может быть связана со сложными физико-химическими изменениями тонких минеральных частиц однако и в этом случае вопрос о начальном градиенте до конца не изучен. [c.591]

Число Рейнольдса, при котором имеет место перелом, показанный на фиг. 9, очевидно, едва дает указание на порядок величины зоны перехода между струйным течением, подчиняющимся закону Дарси R С = onst), и тем, которое подчиняется уравнению (12). Благодаря -неправильной и капиллярной природе токопроводящих каналов в пористой среде отклонение от струйного типа течения, согласно уравнению (10), будет развиваться постепенно и не проявится внезапно, как а случае течения в сосудах, свободных от песка Без сомнения. [c.65]

Хотя проницаемость пористой среды (как это было видно из предыдущих глав) является константой, определяе.мой только структурой среды, и не зависит от природы однородной жидкости, проходящей, через нее,—это обстоятельство только недавно нашло свое признание в литературе. Фактическое ознакомление с литературой, посвященной этому вопросу, оставляет впечатление, что если кто-либо займется практической проблемой движения определенной жидкости в пористой среде, определение проницаемосги последней он должен делать только этой жидкостью. Проницаемость любой среды выражается обычно терминологически как проницаемость по отношению к определенной, представляющей интерес жидкости . Так, практически во всей литературе, посвященной измерениям проницаемости в керамической промышленности, в связи с возникающими проблемами принято применение вовдуха без всякого упоминания о приложимости выводов с внесением поправки (даде на вязкость жидкости) к движению иной жидкости в среде. Определение проницаемости в гидрологической литературе почти исключительно выражается в величинах ее по отношению к воде жидкости, которая применяется в этом случае почти без исключения. Однако в свете того обстоятельства, что измерение проницаемости пористой среды с помощью газа дает динамическую характеристику среды, приложимую к потоку газов или жидкостей сквозь последнюю, представляет собой практический интерес отметить, что в действительности существуют вполне определенные преимущества измерения проницаемости с помощью газов . Эти преимущества заключаются в устранении [c.88]

Тогда, очевидно, становится необходимым дать характеристику интересующей нас жидкости с динамической и термодинамической стороны и установить вполне определенно, как она реагирует на градиенты давления и внешние усилия. Следует также сформулировать гидродинамический эквивалент закона Ньютона сила, воздействующая на любое тело, равняется произведению массы этого тела на его ускорение. Более детально эта формулировка будет зависить от природы жидкости и условий, при которых она движется. Хотя мы, в конечном итоге, заинтересованы только в движении жидкости в пористой среде, будет полезно рассмотреть вначале динамическую характеристику жидкости, как она дается в классической гидродинамике струйного потока. [c.110]

Эта конечная усередненная зависимость течения в пористой среде подвергалась изучению эмпирическим путем. Проведенные исследования дали весьма простой вывод — закон Дарси, а именно скорость жидкости в любой точке пористой среды прямо пропорциональна градиенту давления в этой точке. При этом все полученные количества усереднены по большому числу пор [уравнение (1), гл. Ill, п. 3] Это уравнение является макроскопическим эквивалентом динамического определения природы течения вязких жидкостей, лежащего в основе классической гидродинамики, и образует динамический базис для гидродинамики струйного течения однородных жидкостей в пористой среде. Обобщая первичные результаты опытов Дарси, чтобы получить пространственную форму течения и включить в нее влияние силы тяжести [уравнение (2), гл. Ill, п. 3], а также прилагая уравнение неразрывности и уравнение состояния к различного типа жидкостям, получаем, что давление и плотности должны удовлетворять следующим уравнениям. Для несжимаемых жидкостей [c.126]

Основные свойства течения, например, общая природа свободной поверхности и расхода через систему, определяются в значительной степени скорее граничными условиями, чем тщательным изображениег.5 теометрической формы граничных поверхностей Хотя для обоих уравнений (10) и (16) было принято допущение, что пористая среда имеет в действительности бесконечную мощность, эти уравнения предполагают резко отличные типы распределения потенциала на больших глубинах от поверхности. Так, из уравнения (И) следует, что потенциалы на больших глубинах представлены горизонтальными параллельными линиями [c.274]

На пористом керне (образец № 1, таблицы 8.2) осуществлялись фильтрационные исследования с применением глинистых растворов. Кольматация кернов осуществлялась в процессе прямой фильтрации глинистых растворов в объеме равном 50 объемам пор. Проницаемость керна № 1 снизилась в результате кольматации с 0,25 мкм до 0,0015 мкм . Затем осуществлялась сначала прямая, а затем обратная фильтрация чистой воды под воздействием поля колебаний. Результаты исследований представлены на рис. 8.156 и рис. 8.15в. Приращения проницаемости заглинизированных кернов во время фильтрации под колебательным воздействием имеют характер близкий к тому, который был уже выявлен в вышеописанной серии опытов. Заметно выражены амплитудное насыщение и низкочастотная избирательность максимальных приращений величины АА / о- Однако при фильтрационном деформировании глинистых кольматантов в поле колебаний обнаруживаются и некоторые характерные отличия, по-видимому, связанные с их природой и более сложным их взаимодействием с пористой средой кернов. Выявляется пороговый по амплитудам колебательного воздействия характер эффекта приращения проницаемости, причем амплитудный порог данного эффекта повышается с увеличением частоты воздействия. В отличие от предыдущих результатов, степень приращения проницаемости при прямой фильтрации под вибрацией весьма существенна и может даже превышать аналогичное вибрационное изменение, наблюдаемое при обратной фильтрации. [c.258]

Экранирующий эффект покрытий связан в основном с их водородо-проницаемостью, зависящей от природы металла, его пористости и особенностей технологических условий нанесения. Поэтому водопроницаемость — один из основных критериев при выборе материала покрытий для защиты стали в наводороживающих средах, которая зависит от растворимости водорода в металле и диффузии его через покрытие. [c.63]

Рассмотрено разрушение тугоплавких соединений (силицидов, алюмй-нидов, бериллидов и т. п.), называемое чумой , которое наблюдается в окислительных средах при относительно низких температурах (400—1000°). Описана феноменология явления чумы и обсуждаются его возможные механизмы. Предполагается, что разрушение обусловлено природой окисных пленок и хрупкостью материалов в области низких температур. Отсутствие разрушения беспористых образцов и сильная зависимость времени до разрушения от пористости свидетельствуют о важной роли макродефектности материалов. Перечислены возможные способы предотвращения низкотемпературного разрушения. Библ. — 28 назв., рис. — 4, табл. — 3. [c.349]

При исследовании процессов затвердевания отливок и образования структур литого материала, а также процессов образования в отливках усадочных раковин, рыхлоты, усадочной и газовой пористости, химической неоднородности, неслитин, и т. п., т. е. процессов, сущность которых определяется свойствами и природой конкретных сплавов, литейная форма может раосматриваться как окружающая отливку среда, обладающая той или иной способностью отводить теплоту. Главной задачей в этом исследовании должно быть изучение законов затвердевания отливок, кинетики кристаллизации конкретных сплавов и выяснение склонности их к образованию перечисленных дефектов при различной интенсивности теплового взаимодействия отливки и формы. Цель этого исследования — определение основных параметров рациональной технологии (температуры перегрева расплава в печи, температуры заливки, режимов заполнения формы жидким металлом, режимов вентиляции формы, длительности отдельных этапов охлаждения отливки, температуры формы, материала формы и отдельных ее частей, режимов питания отливки в процессе затвердевания), а также установление требований к ряду литейных свойств сплавов (жидкотекучести, объемной и линейной усадке, склонности к образованию усадочной пористости, ликвационных зон и т. п.) с точки зрения особенностей того или иного способа литья. [c.147]

При наличии открытой пористости, обеспечивающей газопроницаемость изделий, решающее влияние на формирование насьпценного слоя оказывает проникновение насыщающей среды вглубь изделия по открытым порам. В этом случае насыщение происходит практически по всему объему изделия, однако степень насыщения весьма неравномерна, и наиболее насьпценными, безусловно, являются поверхности пор. Так как процесс насыщения начинается в устьях пор, то по мере течения процесса насыщения, площадь их сечения уменьшается, что затрудняет процесс проникновения активной среды вглубь детали, и процесс постепенно затухает. Наиболее полно процесс залечивания пор протекает в условиях насыщения детали элементами, близкими по своей природе к железу, — хромом, никелем, ванадием, марганцем, другими переходньпйи металлами и медью. Насыщение элементами, резко отличающимися от железа, — алюминием, кремнием, углеродом и азотом, не приводит к полному залечиванию пор, а лишь несколько уменьшает их сечение. [c.482]

Существует еще один экспериментальный факт, говорящий в пользу концепции пассивности, обусловленной фазовым окислом. Г. В. Акимов [40] измерял потенциалы ряда металлов в нескольких растворах. Измерения производились как при непрерывной зачистке поверхности металла, погруженного в электролит, карборундовым диском, так и без обработки. Предполагается, что стационарные потенциалы многих металлов имеют определенную величину, связанную с наличием на поверхности электродов сплошной или пористой окисной пленки. Постоянное удаление пленки шлифовкой должно сдвигать потенциалы в отрицательную сторону. Это предположение подтвердилось, что видно из табл. VI,5 [15], где металлы расположены в порядке уменьшения изменения потенциалов в каждой из сред. Отсутствие изменений (нуль) относится к случаям, когда потенциал действительно не менялся при зачистке или когда наблюдалось некоторое облагораживание его за счет улучшения аэрации. Величины Дф в известной степени совпадают с химической природой окислов. Так, в 0,1 н. NaOH у алюминия, цинка, олова и свинца, окислы которых амфотерны и не стабильны в щелочных растворах, Аф мало. Труднее объяснить поведение некоторых металлов в 0,1 н. НКОз. [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...