Эффекты диссипации

Наибольший эффект диссипации подводимой энергии от механизма объединения дислокаций можно достичь в том случае, когда все дислокации будут параллельны друг другу. Достижение значения очередной критической плотности дислокаций приводит к тому, что границы ячеистой структуры становятся неустойчивыми, и дальнейший сток возникающих дислокаций в эти границы невозможен. Тогда происходит еще одна перестройка структуры металла и возникает полосовая структура (рис. 6.11,г). [c.288]

Исследовать влияние коэффициента температуропроводности на уровень и распределение температур в носовом профиле стреловидного крыла сверхзвукового летательного аппарата кратковременного действия, имеющего форму затупленного клина (рис. 17.2). Аэродинамический нагрев тел, обтекаемых потоком воздуха, обусловлен эффектами диссипации энергии, повышением температуры в зонах динамического сжатия потока и высокой интенсивностью теплоотдачи, характер- р с 172 ной для носовых частей затупленных тел. Информация о тепловом режиме элементов конструкции необходима для прочностных расчетов. Температурное поле в носовом профиле помимо условий обтекания, формы и геометрических размеров тела в условиях неустановившегося полета зависит также от физических свойств материала, из которого изготовлен профиль. В частности, неравномерность распределения температур и, следовательно, величины термических деформаций зависят от коэффициента температуропроводности материала а = = Х/(ср). [c.263]

Рассмотрим процесс адиабатного дросселирования при прохождении потоком местного сопротивления (рис. 7.5,а). В месте наибольшего сгущения линий тока имеется максимум скорости в силу условия постоянства массового расхода и минимум давления в силу уравнения Бернулли скорость затем полностью восстанавливается, а давление восстанавливается лишь до уровня р2=р1— Ар , при этом величина Ар обусловлена эффектом диссипации. [c.184]

На практике теплообмен при высоких скоростях встречается при течении газовых потоков в турбинах, соплах, а также при полете самолетов и ракет в атмосфере. Для капельных жидкостей одним из примеров значительного проявления эффекта диссипации энергии может служить процесс разогрева слоя жидкой смазки в подшипниках при высоких скоростях вращения. [c.268]

Для определения возмущения энтропии необходимо рассмотреть одномерное уравнение энтропии (96). Рассмотрим случай, когда выделение тепла вследствие диссипации кинетической энергии много меньше по сравнению с теплом, передаваемым посредством теплообмена. В этом случае, пренебрегая эффектами диссипации, уравнение энтропии (96) относительно возмущенных параметров в линейном приближении запишем в виде [c.53]

В системах с несколькими степенями свободы возможен дестабилизирующий эффект диссипации. Он состоит в расширении малых комбинационных областей при введении в систему без диссипации диссипативных сил с существенно различными парциальными коэффициентами. Этот эффект виден непосредственно из формулы (51). В самом деле, коэффициент перед радикалом может быть сколь угодно большим. Для этого достаточно принять, например, что На рис. 7 показаны результаты [c.132]

Еще один эффект диссипации —образование конечных (ограниченных) областей неустойчивости в системах с полигармоническим и кусочно-постоянным возбуждением. На рис. 8 видно, как изменяются области неустойчивости при введении в систему Мейсснера диссипации с коэффициентом 7 = е/ш [c.132]

Рис. 7. Дестабилизирующий эффект диссипации при / = V = 0,01

Рис. 31. Сравнение различных видов динамических гасителей, использующих эффект диссипации энергии

Уравнения Бюргерса и Кортевега-де Фриза. Учет линейных эффектов диссипации и дисперсии приводит к появлению в уравнении простых волн (3.15) дополнительных членов, в результате [c.31]

Очевидно, представленное поведение обусловлено наличием многих путей эволюции мартенситной структуры в конфигурационном пространстве. С особой наглядностью эта множественность проявляется в несовпадении линий е(р) для прямого и обратного мартенситного превращения, хотя здесь в отличие от зависимости р Т), исследованной в п. 7.1, исключены эффекты диссипации энергии, приводящие [c.200]

Рассмотрение этих диаграмм также показывает, что при рациональном размещении реальной обслуживаемой зоны в теоретической обслуживаемой зоне можно снизить эффект диссипации энергии. [c.146]

Издавна полагают, что неравенство (26) или, более общим образом, (25) 2 должно быть обосновано в какой-либо термодинамической теории (как это имеет место в соответствующих частных случаях с (25) i). Все эффекты диссипации , а не только потери механической работы должны описываться достаточно полной термодинамической теорией. [c.429]

Из этого уравнения следует, что диссипация может иметь место как вследствие механических эффектов (первые два члена), так и благодаря термическим эффектам (последний член). Мы можем определить скорость механической диссипации Dm и термической диссипации Di как [c.153]

К сожалению, механические и термические эффекты не могут в данном случае быть несвязанными, поскольку нет способа доказать, что т не зависит от или что q не зависит от D. Разумеется, если мы захотим ввести дополнительное допущение о состоянии, что т не зависит от Т, то из этого будет следовать, что скорость механической диссипации должна быть неотрицательной. В общем случае можно утверждать, что Ощ О лишь в изотермических процессах (V7 = 0). Из этого следует, что изотермические (т. е. чисто механические) уравнения состояния для чисто вязких жидкостей всегда должны давать положительные значения для >м- В частности, оправданы рассуждения в разд. 2-3. [c.165]

В литературе часто встречается несколько иная точка зрения, основанная на концепции утолщения пограничного слоя в жидкостях с пониженным сопротивлением. В этом подходе внимание сосредоточивается на структуре пристенной турбулентности, а не на скорости диссипации во всем ноле течения. Для обоснования такого подхода очевидна важность экспериментов по снижению лобового сопротивления в шероховатых трубах, однако опубликованные до сих пор результаты до некоторой степени противоречивы. Корреляции, основанные на этом подходе, часто появляются в литературе и представляются обычно в терминах критического касательного напряжения на стенке Ткр, ниже которого снижение сопротивления не наблюдается. Если для коэффициента трения при отсутствии эффекта снижения сопротивления использовать [c.284]

В связи с уравнениями для и аналогично 4 может потребоваться уточнение выражений для средних величин, например, с помощью поправочного коэффициента ячеечной схемы %, чтобы соблюдалась малость и В случае вязкого мелкомасштабного движения, когда мала его кинетическая энергия к , когда несущественны тепловые эффекты (нагрев) из-за его диссипации, указанное уточнение не очень существенно. [c.169]

На радиусах, меньших критического, эффективность вихревого эф кта существенно снижается. По мере увеличения радиуса, начиная от нижнего критического, будет возрастать превышение генерации над диссипацией, которое реализуется в виде переноса турбулентности на другие радиальные позиции (по отношению к месту зарождения) и в виде роста эффектов энергоразделения. Существует второй верхний критический радиус, при достижении которого вновь наступает равенство, а его превышение приводит к снижению темпа генерации сравнительно с диссипацией. Из этих рассуждений вытекает, что существует некоторый оптимальный диаметр вихревой трубы, обеспечивающий наибольшую эффективность процесса энергоразделения за счет максимума превышения генерации над диссипацией (Г — [c.174]

Процесс энергоразделения неотделим от процесса диссипации части механической энергии в тепло, возникающего из-за совершения работы по преодолению турбулентных напряжений. Вследствие энергетической изолированности течения в предположении незначительности абсолютной величины гидравлических потерь преодоление потоком турбулентного трения однозначно связано со снижением давления в потоке. Это снижение давления, трактуемое как потеря энергии, вызывает снижение эффекта температурного разделения в вихревой трубе по отношению к эффекту, который возникал бы в случае идеального течения без трения. Поэтому термодинамическая эффективность процесса энергоразделения в вихревой трубе может быть оценена внутренним адиабатным КПД [c.182]

Как уже говорилось, исходный металл, не подвергавшийся еще никаким нагрузкам, содержит в себе начальную плотность дислокаций, которая возрастает при нагружении. На границе перехода металла из упругого в пластическое состояние достигается критическое значение плотности дислокаций, но сами дислокации в металле располагаются хаотически (рис. 70, а). Один из механизмов диссипации подводимой энергии - преобразование ее в энергию образования дислокаций. За счет этого каждая вновь возникающая одиночная дислокация запасает определенную порцию энергии Е (см. рис 69, а). Следующий механизм диссипации позволяет избавляться от части энергии, запасенной одиночными дислокациями, за счет их перемещения и объединения (см. рис. 69, б). Оба этих механизма действуют на всех масштабных уровнях. Но если в масштабе отдельных дислокаций они приводят к формированию дисклинаций (см. рис. 69, в), то в больших масштабах в действие вступают коллективные эффекты. Они позволяют целым коллективам дислокаций действовать как единое целое и формировать более крупные и сложные структуры. [c.109]

Основное свойство времени - это его трансформация в энергию при взаимодействии с пространством. Возможно обратимое выделение времени при насыщении пространства энергией, что чрезвычайно важно в обоих случаях происходит изменение мерности пространства. Доказательства этого очевидны. Например, внесение тепловой энергии в химический реактор ускоряет время протекания реакции. При замораживании, то есть при отборе тепловой энергии, процессы распада, старения и диссипации замедляются (эффект холодильника). [c.46]

Эта ситуация не уникальна напомним эффект Холла в электродинамике проводящих тел он тоже не связан с диссипацией. [c.213]

Современное состояние термодинамики позволяет производить исчерпывающий анализ всех этапов реального процесса превращения энергии тел в полезную работу. Термодинамика равновесных состояний дает возможность характеризовать особенности каждого из возможных состояний равновесия и общий энергетический эффект равновесного процесса, а термодинамика необратимых процессов — оценить диссипацию энергии в любом из реальных процессов, а следовательно, и действительный к. п. д. (или коэффициент использования энергии) данного процесса. [c.5]

Развитие термодинамики необратимых процессов сделало возможным изучение сложных явлений, состоящих из шюкольких одновременно происходящих процессов разной природы, и привело к созданию единого способа феноменологического описания их. Это в свою очередь сделало правомерным, а возможно и обязательным, совместное рассмотрение явлений, которые изучались ранее независимо одно от другого. Исходя из этого в книге эффекты диссипации энергии при движении жидкости или газа, т. е. перенос импульса и теплоты, рассматриваются как составные части термодинамики. Едва ли кто-нибудь в настоящее время будет оспаривать, что теплопередача является одним из разделов динамики теплоты, т. е. термодинамики. [c.5]

При использовании соотношений (6), (7) для распространения света в среде следует иметь в виду, что они получены в предположении вещественности (о(А ), т. е. в пренебрежении эффектами диссипации. Эти соотношения могут оказаться неправильными при их формальном использовании в случае В. п. с частотами, лежащими вблизи области т. и. аномальной дисперсии данной среды, где диссипац, эффектами пренебрегать нельзя. В этой области частот понятие групповой скорости теряет смысл, поскольку при движении В. п. [c.314]

Второе направление связано с концепцией создания интегральных виброопор, предполагающих использование для гашения вибрации иных физических принципов. В частности, это совмещение в одной конструкции элементов структурного демпфирования и элементов, дисси-пирующих энергию колебаний в средах с реологическими свойствами, с помощью специально организованных дроссельных каналов. Впервые эффект диссипации энергии колебаний в средах с реологическими свойствами нашел применение в гидравлических виброопорах силовых [c.8]

В кШ1ге с позиций современной теории нелинейных волн рассматриваются процессы распространения, взаимодействия и генерации интенсивных звуковых полей. Последователыю обсуждается влияние на эти процессы эффектов диссипации, дисперсии, геометрической расходимости и дифракции. Описаны разнообразные модели нелинейных сред в акустике (жидкость с пузырьками газа, структурно-неоднородная упругая среда и др.). [c.2]

Полученные результаты исследования динамики конкретных механических систем имеют, на наш взгляд, самостоятельный прикладной интерес. В задаче о движении системы жёсткое колесо — деформируемый рельс (заметка 21) обнаружено некое псевдоскольжение (на пройденном пути действительное число оборотов колеса меньше, чем геометрическое число оборотов). В отличие от известного классического крипа reep) [136], обусловленного продольными деформациями основания и (или) периферии колеса, причиной псевдоскольжения является поперечная деформация изгиба. В динамике колеса с деформируемым ободом (заметка 22) наблюдается эффект диссипации, являющийся причиной сопротивления качению. Свойства деформируемого стержня изучаются в заметках 23-25. Рассматривается схема перспективного волнового редуктора. [c.14]

Говоря о гидродинамике сверхтекучей жидкости, будем иметь в виду гидродинамику Hell без учета эффектов диссипации. [c.111]

В скобках в (72,2) должен был бы стоять еще и член вида XrotU, выражающий сс ой тривиальное обстоятельство если деформация приводит к повороту элемента с ъема решетки (rot и 9 0), то меняется направление осей (обратной решетки), относительно которых должен определяться квазиимпульс фонона в законе дисперсии член >,rotU выражал бы соответствующий пересчет к. Мы не пишем этот член в (72,2), так как заранее очевидно, что он не может отразиться на интересующей нас диссипации энергии в звуковой волне реальный физический эффект—диссипация—не может зависеть от вектора rot U, отличного от нуля уже для простого поворота тела как целого. [c.367]

Критерий иг < 2 для оспдллирующего решения переходит в неравенство Р — 1 31 8Ъ ). Критическое значение Фавра = 1,2 дает Ъ 1,4, что, возможно, в десять раз превосходит ожидаемое для турбулентной вязкости значение. Но мы привели здесь только грубую модель реальной физической ситуации. Общий качественный эффект диссипации энергии, но-видимому, отражен правильно [c.465]

Расчетным путем также оценивалось отношение скоростей диссипации энергии в дисперсном чистом потоках вп/е. При значительном изменении турбулентной диффузии еп/е = 3- 5. Обнаружено, что с увеличением Re в 2,5 раза при прочих равных условиях (например, для стеклянных шариков 0 0,38 мм при р=1,5—2,5%) относительный коэффициент турбулентной диффузии Еа/Е падает более чем в два раза. Этот эффект, объяс- [c.112]

Рассмотрим механизм энергопереноса крупными вихрями более подробно. Вследствие радиального фадиента осевой скорости возникают тороидальные вихри, в которых локализуется энергия осевого движения как приосевого, так и периферийного потоков. Под воздействием гироскопического эффекта эти вихри разворачиваются относительно своей криволинейной оси и взаимодействуют с окружным движением, создавая положительный фадиент избыточного давления, что приводит к смещению их на периферию и к последующей диссипации. Для изменения направления момента импульса элемента вихревого кольца необходима энергия, производимая моментом сил. Очевидно, таким моментом может являться вязкий момент сил трения, возникающий между вращающимися приосевым и периферийным вихря- [c.132]

Процессы посткристаллизации при дальнейшем охлаждении твердой фазы являются следующим этапом эволюции системы. Посткристаллизация по сути является неравновесным диссипативным процессом, который возникает в результате необходимости компенсировать температурный градиент от дальнейшего охлаждения системы. В предыдущем разделе рассматривалось одно из свойств фрактальных кластеров - аккумуляция части энергии, выделяющейся при образовании связей между атомами. Благодаря этому свойств фрактальные кластеры новой фазы, образующиеся в процессе кристаллизации сплавов, содержат значительное количество дополнительной энергии, что создает напряжения во фрактальном кластере и, в итоге, приводит к его нестабильности. Можно сказать, что при этом система еще раз включает механизм диссипации энергии, которая была накоплена, но не рассеяна в процессе фазового перехода первого рода. Диссипация этой энергии и проявляется в качестве эффекта посткристаллизацни [c.95]

Подобным же образом можно интерпретировать и термомеханичоский эффект. Поскольку в этой модели температура какого-либо объема жидкого Не II определяется относительной концентрацией двух жидкостей, изменение этой концентрации проявляется либо как нагрев, либо как охлаждение жидкости. Аномалии теплоемкости гелия, возникающие при испарении конденсата Бозе—Эйннзтейна, соответствуют, по Тисса, тепловой энергии, необходимой для перевода атомов гелия из сверхтекучего в нормальное состояние. Когда одному из двух объемов жидкости, соединенных между собой капилляром, сообщается тепло, температура этого объема повышается, или, другими словами, в нем возрастает относительная концентрация нормальной компоненты. Это вынуждает сверхтекучую компоненту из другого сосуда перетекать по соединительному капилляру для того, чтобы выравнять возникшую разность концентраций (фиг. 20). Течение сверхтекучей части по капилляру не сопровождается диссипацией и происходит без сопротивления, течение же нормальной жидкости подвержено трению, и потому ее поток в достаточно узком капилляре будет пренебрен имо мал. Таким образом, в этом случае должен наблюдаться перенос гелия из холодного сосуда к подогреваемому, что и имеет место в действительности. Этот процесс подобен осмотическому давлению, причем роль полупроницаемой мембраны играет здесь капилляр или трубка, заполненная порошком. Очевидным следствием этого объяснения, принадлежащего Тисса, является предсказание обратного эффекта, состоящего в том, что при продавливании гелия через тонкий капилляр он должен обогащаться сверхтекучей компонентой и температура его должна падать. Следует отметить, что это предсказание действительно предшествовало открытию механокалорического эффекта, о котором шла речь ранее. [c.802]

При увеличении ширины канала, но которому происходит перенос тепла, торможение вытекающей из сосуда нормальной компоненты, обусловленное стенками, уменьшается и основной величиной, определяющей теплопроводность, становится диссипация, вызываемая взаимным трением обеих комионент. Формула Г. Лондона для термомеханического эффекта основана на допущении полной обратимости, и поэтому появление трения должно уменьшить разность давлений, соответствующую данной разности температур АГ в этой формуле. Если взаимное трение иронорциональпо третьей степени относительной скорости, то уравнение (32.7) принимает вид [c.844]

Рис. 4.2.2. Вклад различных нестационарных эффектов в днснерсню и диссипацию малых возмущений в пароводяной капельной смеси при давлении ро = 1,0 МПа (p2/Pj = 172). Кривые 1 — с учетом всех нестацпонарных эффектов, 2 — с учетом нестационарных эффектов только в силе межфазного взаимодействия /, 5 — с учетом только в межфазном теплообмене qji, 4 — без учета нестационарных эффектов. Массовое содержание капель

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...