Об энергетическом спектре неупорядоченных систем

Отмечено, что возможная стохастичность квантовой хромодинамики (КХД) может привести к явлению, подобному локализации в неупорядоченных макроскопических средах. Как следствие, в системе кварк-антикварк возникает дискретный энергетический спектр, отвечающий линейно растущему потенциалу. [c.199]

Настоящее обсуждение отрицательных температур подчеркивает тот факт, что мы должны отбросить привычное представление о температуре, связанной только с кинетической энергией неупорядоченного движения. Обычное понятие положительной-температуры, к которому мы привыкли, следует, по-видимому, рассматривать как частный случай более общего понятия, относящийся к системе, энергетический спектр которой не имеет верхней границы. Системы с обычной положительной температурой, конечно, настолько преобладают в природе (сюда относятся все системы с тепловыми колебаниями и тепловым излучением), что системы, в которых возможны отрицательные температуры, оказываются крайне немногочисленными, хотя он№- [c.287]

Принципиальное отличие подхода теории неупорядоченных систем к построению энергетического спектра электронов состоит в следующем. В классической зонной теории идеального кристалла потенциальная энергия электрона является строго периодической функцией координат. В неупорядоченной системе из-за нарушения дальнего, а иногда и ближнего порядка в расположении атомов потенциальная энергия свободного носителя заряда включает в себя случайную компоненту. Для описания случайных полей в теории не- [c.114]

Связанные с беспорядком, можно рассматривать во всем диапазоне относительных концентраций компонент. Сверх того, уравнения (9.27) — (9.31) правильно описывают некоторые физические черты рассматриваемой модели ( 9.4).Однако этот метод приводит к некоторым нефизическим результатам так, энергетический спектр системы в модели неупорядоченного бинарного сп.пава всегда оказывается расщепленным на две зоны. Это происходит даже тогда, когда атомные уровни Яд и Яв расположены очень близко друг к другу. [c.386]

Как будет ясно из дальнейшего, в поверхностных фазах зачастую нарушается дальний порядок в расположении атомов кристаллической решетки. Присутствие в приповерхностной области переходных слоев, примесных (в частности, адсорбированных) атомов и молекул, повышенная концентрация точечных дефектов и их комплексов, реконструкция атомной сетки — все это приводит к тому, что силовые поля, в которых находятся электроны вблизи поверхности, могут сильно отличаться от периодических, характерных для идеальной кристаллической решетки. Поэтому ряд исследователей (Бонч-Бруевич, Звягин) обосновали точку зрения, согласно которой поверхность твердого тела по существу яатяется неупорядоченной системой со всеми вытекающими отсюда последствиями. Целесообразно напомнить читателю некоторые особенности формирования энергетического спектра неупорядоченных систем, ограничиваясь лишь фрагментарным изложением основных положений и выводов теории неупорядоченных систем. Заинтересованного читателя мы отсылаем к нескольким вышедшим в последние годы превосходным монографиям, посвященным этой проблеме (см. [16—18] в списке рекомендованной литературы). [c.114]

Таким образом, современная экспериментальная техника позволяет путем регистрации мощных ударных волн и волн разрежения в металлических образцах единым методом проводить исследование разнообразных состояний вещества—от сильносжатой металлической плазмы, где ионы разупорядочены, а электроны вырождены, до квазинеидеальной больцмановской плазмы и разреженного металлического пара. По мере расширения в системе происходят многообразные малоизученные физические процессы—снимается вырождение электронов, коренным образом перестраивается электронный энергетический спектр, осуществляется частичная рекомбинация плотной плазмы, реализуется переход металл-диэлектрик в электронной неупорядоченной структуре и возникает неидеальная по отношению к различным видам межчастичного взаимодействия плазма. Полученные результаты дали возможность впервые объединить участки фазовой диаграммы, соответствующие радикально отличающимся физическим состояниям [74]. [c.370]

Закономерности электронного переноса в неупорядоченных системах определяются особенностями их энергетического спектра, которые мы еще будем обсуждать в разделе 3.9. Здесь же отметим только, что некоторые представления зонной теории можно использовать и для неупорядоченных систем (Андерсон, Мотт, Бонч-Бруевич, Эфрос, Шкловский, Звягин). В частности, под зоной проводимости и валентной зоной аморфного полупроводника понимают свободную и заполненную энергетические зоны делокализованных состояний с высокой плотностью (приблизительно такой же, как в кристаллах). Отсутствие дальнего порядка приводит к появлению дополнительных разрешенных электронных состояний, плотность которых р( ) спадает по мере удаления от зон делокализованных состояний, образуя "хвосты" плотности состояний — рис.2.16, а — в. Если электрон находится в состояниях "хвоста", его волновая функция локализована в области, размер которой Ь называется длиной (или радиусом) локализации. В одномерной неупорядоченной системе все электронные состояния локализованы, каким бы слабым ни был случайный потенциал радиус локализации по порядку величины равен длине свободного [c.74]

Характер энергетического спектра зависит от "степени нару-шенности" периодичности потенциала в системе, т.е. от величины вклада в потенциальную энергию электрона случайной компоненты ь(г). Проследим на качественном уровне трансформацию энергетического спектра кристалла полупроводника при возрастании амплитуды случайного силового поля — например, при добавлении в кристалл хоатически распределенных атомов примеси. Очевидно, из-за вариаций величины потенциальной энергии электронов в поле примесных атомов в исследуемом образце возникнут беспорядочно распределенные в пространстве потенциальные "ямы" и "горбы" различной глубины (высоты) и ширины. В достаточно глубоких и широких потенциальных ямах могут возникнуть локализованные состояния, точно так же, как они возникают вблизи атомов легирующей примеси кристалла. В отличие от кристалла, в неупорядоченной системе энергетические уровни электронов в разных ямах различны и, кроме того, случайным образом распределены в пространстве. В соответствии с принятой терминологией, мы будем называть такие уровни флуктуа-ционными. [c.115]

В ряде случаев по своему виду интегральный энергетический спектр ПЭС (см., например, спектр с атомарно-чистой поверхности Si(lll)) удивительно напоминает квазинепрерывные спектры ПЭС на реальных неупорядоченных поверхностях Ge и Si — на них также наблюдаются размытые экстремумы дефектов, свойственные неупорядоченной системе. Мысль, что атомарно-чистая поверхность в той или иной степени разупорядочена, подтверждается и рядом рассмотренных выше независимых данных (о ее многодоменности см. п.5.1.1). С этой точки зрения весьма спорной является привязка спектра собственных ПЭС (например, на рис. 5.12) к зонам Бриллюэна кристалла и его поверхности — рис.5.13. Образование последних целиком связано с симметрией волновых функций, которая нарушена (или полностью отсутствует) на частично неупорядоченной поверх- [c.173]

Следует подчеркнуть, однако, что ни аналитическая теория, ни опыт машинных расчетов не указывают на то, что между двумя рассмотренными выше режимами существует строгое разграничение. Создается впечатление, что при переходе переменной из полностью разрешенной зоны в псевдозапрещенную зону постоянная локализации у (A) изменяется довольно плавно. Принципиально это обстоятельство очень важно. В самом деле, есть основания думать ( 9.8), что в двумерных и трехмерных неупорядоченных системах энергетический спектр делится порогами подвижности на части, отвечающие локализованным и делокализо-ванным состояниям. Кинетические характеристики возбуждений, занимающих эти части спектра, в корне различны. Однако [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...