Спектр простой

Поэтому ИК - спектр может дать точную информацию о структуре молекулы только для простых случаев. Интерпретация РЖ - спектров для сложных молекул в общем случае требует сравнения таких спектров со спектрами простых соединений. При записи ИК - спектров поглощения параметром длины волны являются частоты в обратных сантиметрах (см ). [c.215]

В качестве примера рассмотрим спектр простейшей системы (см. рис. 1.4). При отсутствии возмущения квадраты ее собственных частот определяются из выражения [c.133]

В последние годы стало развиваться четвертое направление, называемое спектральным и ставящее своей целью объединить указанные три направления в единое целое и разработать на этой основе всеобъемлющую теорию волнообразования [71, 102]. Спектральный метод исследования предполагает [61, 102], что основной внутренней характеристикой процесса волнообразования является энергетический спектр простых волн, на которые может быть математически разложена любая реальная волновая поверхность. В [71] показано, что с помощью энергетического спектра могут быть рассчитаны все основные геометрические а, L) и кинематические (ш, с) характеристики волн. Вместе с тем необходимо отметить, что построение энергетических спектров волн на основании данных фактических измерений представляет собой весьма сложную задачу даже при наличии ЭЦВМ [71]. В связи с этим, по-видимому, пройдет еще значительный отрезок времени, прежде чем результаты подобных разработок начнут использоваться на практике. [c.183]

Ударные спектры простого осциллятора. Ударный спектром колебательной системы называют [158] зависимость пикового значения ее реакции от частоты системы, периода, отношения периода к длительности ударного импульса или какого-нибудь иного подобного параметра. [c.273]

Любой звук может быть разложен в спектр простых гармонических синусоидальных волн, каждая из которых имеет свои частоту колебаний и амплитуду. Спектральный состав является важной характеристикой звука. [c.47]

В конденсированных средах свойства электронно-колебательных состояний молекул в значительной мере определяются соотношением межмолекулярных и внутримолекулярных взаимодействий. Эти особенности можно наблюдать в электронных спектрах простых и сложных молекул. Высокая стабильность колебательной системы сложных молекул по отношению к внешним возмущениям и, в частности, влиянию среды проявляется в ряде их спектральных свойств (отсутствие индивидуальности в распределении интенсивности, сохранение формы контуров полос поглощения и испускания при фазовых переходах, замене растворителя и др.). Быстрые процессы обмена колебательной энергии внутри молекулы и со средой способствуют проявлению в электронных спектрах сложных молекул статистических закономерностей универсального характера. [c.7]

Особое место при качественном анализе но инфракрасным спектрам занимает так называемый групповой анализ. Дело в том, что из рассмотрения колебательных спектров простейших молекул (например, двухатомных) известно, что они дают характерные инфракрасные полосы поглощения в определенных узких областях спектра. Эти молекулы в виде атомных конфигураций типа О—И, N—Н, С—Н, =N, С=0, С=С, >С=0 и т. д. входят часто в состав более сложных органических соединений в виде радикалов, которые слабо связаны с остальной частью сложной молекулы. Поэтому наличие или отсутствие в соответствующих участках спектра определенных колебательных полос позволяет судить об отсутствии или наличии анализируемых веществ, которые содержат эти радикалы. [c.665]

Сравнение интенсивностей. Если один спектр просто менее интенсивен, чем другой, тогда все пики должны отличаться по интенсивности в одинаковой степени. Лучше всего такое сравнение проводить в логарифмической шкале, в которой поглощение линейно зависит от концентрации. [c.19]

Необходимо подчеркнуть, что подобные выводы следует делать с осторожностью. Даже в совершенно несимметричных молекулах различные основные частоты не все обладают одинаковой интенсивностью, и некоторые из них могут не наблюдаться в инфракрасном или в комбинационном спектрах просто потому, что они слишком слабы. Таким образом, отсутствие в спектре некоторых частот не дает достаточных оснований утверждать, что они запрещены, и делать заключения о свойствах симметрии молекулы. Однако в данном случае полученный вывод подтверждается рядом других фактов и, [c.295]

В качественном отношении энергетический спектр сложных атомных систем не отличается от спектра простейшей. [c.100]

Здесь приводится необходимое для дальнейшего рассмотрения разложение полного КВ-гамильтониана по порядкам малости. Пока речь идет только о колебательном и вращательном движении системы ядер в молекуле. Предполагается, что потенциальная функция не зависит от внешних переменных и в общем случае может быть представлена в виде разложения по внутренним координатам. Для ИК-спектров простых молекул при нормальных условиях эти требования выполняются достаточно хорошо. КВ-со-стояния молекулы определяются из уравнения Шредингера [c.28]

Соотношения (5.466) и (5.48) позволяют теперь вычислить фононные спектры простых металлов, исходя непосредственно из основных уравнений квантовой механики. Такой расчет представляет значительный интерес, ибо, как мы видели в гл. И, в настоящее время эти спектры непосредственно измерены на опыте. Наиболее трудным является, по-видимому, вычисление величины Оно было выполнено Бардином [7] для одновалентных металлов и будет рассмотрено в 7 настоящей главы, Результаты этого расчета были использованы в работе [4] при исследовании поведения фононов в натрии в пределе больших длин волн. Сравнение теории с опытом в этой области значительно облегчается, если рассматривать не просто 0)2, а сумму 2 кц- предельном случае длинных волн мы получаем [c.319]

Спектры простых, уни- и бимодальных особенностей содержатся в следующей таблице [73]. Здесь число переменных п=3, для каждой критической точки указаны числа Ь М, определяющие спектр (а формулой аа= Ь./М)—1. В силу симметрии спектра относительно точ ки п/2—1 — 1/2 все спектры, кроме особенностей [c.119]

Найти спектр простой волны в нелинейной среде, если на входе волна задана как и(0,г) = идФ(ит), где Ф — функция, периодическая по своему аргументу с периодом 7 = 2п. Решение Вычислим коэффициенты разложения в ряд Фурье [c.132]

В условиях задачи 5 5 8 найти спектр простой волны на начальной стадии для сигнала с ограниченными и малыми фа- [c.169]

Найти спектр простой волны на начальной стадии ДЛЯ ВХОДНОГО сигнала с малыми амплитудными флуктуациями [c.169]

Найти спектр простой волны, используя выражение для ее фурье-образа (см,задачу 1,16,4), считая, что на входе задан стационарный шум с характеристической функцией [c.170]

Найти спектр простой волны, считая, что иа входе задан стационарный гауссов шум с нулевым средним и корреляционной функцией [c.171]

Первым показан спектр простой решетки, у которой отношение d/b = 7. Это видно из того, что в спектре симметрично справа и слева исчезают максимумы седьмого, четырнадцатого и так далее порядков. [c.157]

Амплитудные и фазовые спектры простого импульса (отрезка синусоиды) представлены на рис. М. Видно, что амплитудный спектр имеет четную симметрию -4(—й))=Л(<й)], а фазовый — нечетную (0(—ю)=—0(о)) . Иначе говоря, Р —(о) — комплексная [c.11]

Однако практически второй компонент последующей части с заданными величинами Р, С и С удается реализовать и при двух различных оптических средах. Действительно, если фронтальная часть объектива состоит из одной или нескольких положительных одиночных линз, то ее спектр эквивалентен спектру простой линзы. Так как первый компонент последующей части также выполнен в виде простой линзы, то требуется рассчитать и второй ее компонент со спектром, подобным спектру простой линзы. В этом случае задача исправления вторичного спектра решается довольно просто требуется лишь удовлетворить условие 8 (Р-С) п = —с18 я-С) ф, условие же йв р-0) п = —й8 р р) ф выполняется автоматически. [c.92]

Докажем, что спектр линзы, склеенной из стекол, у которых частные относительные дисперсии одинаковы, подобен спектру простой линзы. [c.92]

Рис. IV. 10. Спектры простой и склеенной линз

Можно видеть, что, согласно выражению (3.62), спектр простого жесткого ротатора состоит из серии равноотстоящих друг от друга линий. Это иллюстрирует схема уровней энергии, приведенная на рис. 3.7. [c.90]

Надежность применения метода определяется не только фактом принципиальной сходимости к корню, но и тем, каковы затраты времени Т на получение решения с требуемой точностью. Ненадежность итерационных методов проявляется либо при неудачном выборе начального приближения к корню (метод Ньютона), либо при плохой обусловленности задачи (методы релаксационные и простых итераций), либо при повышенных требованиях к точности решения (метод простых итераций), либо при высокой размерности задач (метод Гаусса при неучете разреженности). Поэтому при создании узкоспециализированных программ необходимы предварительный анализ особенностей ММ заданного класса задач (значений п, Ц, допустимых погрешностей) и соответствующий выбор конкретного метода. При создании ППП с широким спектром решаемых задач необходима реализация средств автоматической адаптации метода решения к конкретным условиям. Такая адаптация в современных ППП чаще всего применяется в рамках методов установления или продолжения решения по параметру. [c.235]

Для большинства простых металлов при Т йд действительно наблюдается близкая к линейной зависимость удельного сопротивления от температуры, однако отклонения от нее не удается полностью описать, даже если учитываются известные ан-гармоничные эффекты, тепловое расширение и особенности фононного спектра. Изменение удельного сопротивления при высоких температурах будет рассматриваться ниже при обсуждении эффектов, наблюдаемых в переходных металлах. [c.193]

ПОЛОСАТЫЕ СПЕКТРЫ — оптич. спектры молекул и кристаллов. Возникают при электронных переходах в молекулах или межзовных переходах в кристаллах. П. с. состоят из широких спектральных полос, положение к-рых характерно для данного вещества. В спектрах простых молекул электронные полосы распадаются на более или менее узкие колебат. полосы и вращат, линии. Полосы сложных молекул чаще сплошные, лишены дискретной структуры (рис.). Полосы могут уши- [c.28]

Эволюция импульса проявляется и в изменении его спектра. В качестве примера рассмотрим распространение гауссова импульса и(у) = = uoexp(-6"> "). Используя соотношение (2.25) для спектра простой вол- [c.42]

Молекулы могут поглощать свет в довольно щироком диапазоне частот. При переходах с основного уровня на возбужденные возникает несколько полос поглощения, которые иногда перекрываются, что еще больще усложняет структуру спектра. Сведения о спектрах простых многоатомных молекул содержатся в монографиях [1-6]. [c.32]

Для исследования спектральных закономерностей простых и сложных соединений используются различные методы. Расчет спектров простых и полусложных молекул сильно усложняется и не всегда возможен из-за необходимости учета индивидуальности их нормальных колебаний, которая непосредственно проявляется в характерной структуре электронных полос. [c.34]

Попытки улучшить модель Келдыша основывались также на стремлении учесть потенциал атомного остова в волновой функции конечного состояния непрерывного спектра. Простейший подход заключался в том, чтобы в координатной части вместо плоской волны вставить руками ку-лоновскую волновую функцию непрерывного спектра [2.14] (так называемое кулон-волковское приближение). Недостаток такого подхода состоит в том, что в координатной части не учитывается поле лазерного излучения, а во временной части волновой функции, наоборот, не учитывается поле атомного остова (в данном случае — кулоновского поля). [c.43]

Одио н то же частично-дырочное взаимодействие определяет и спектр простейших возбуждений замкнутой оболочки, и сечение процесса поглощения у-квантов низкой энергии, и реакции ядра на внешнее поле — магнитные моменты, эффективные заряды и т. п. Найдя взаимодействие из анализа спектра возбуждений ядер с замкнутой оболочкой, следует ос-тальны(> нроцессы рассчитывать с этим же взаимодействием. Н результате, иапр., оказывается, что вероятность поглощения у-квантов имеет широкий максимум в районе энергии 80 /1 = Мэе, известный под названием гигантского резонанса. [c.551]

РЕННЕРА ЭФФЕКТ — расщепление дважды вырожденных электронных уровней линейных многоатомных молекул, обусловленное взаимодействием электронного движения с деформационными колебаниями. Р. э. необходимо учитывать наряду со спин-орбитальным взаимодействием при интерпретации электронных спектров простейших многоатомных молекул, имеющих линейные равновесные конфигурации. Р. э. предсказан и рассчитан Р. Реннером (R. Renner) в 1934 г., обнаружен в электронных спектрах поглощения молекулы NHj Д. Рамзеем в 1956 1]. [c.418]

Интегрально-оптические фокусирующие системы, формирующие фазовый фронт оптических пучков, являются одним из наиболее важных элементов оптических интегральных схем, например в интегральных акустооптических анализаторах спектра. Простейшие планарные пленочные линзы представляют собой волноводную пленку со сферическим контуром, нанесенную на пленочный волновод (рис. 8.2, а, б). Так как фазовый фронт пучка в такой линзе изменяется за счет формы внешнего контура, а фазовая скорость в пределах контура остается неизменной, то данный тип линзы является наиболее близким аналогом объемной линзы. Такие пленочные линзы обладают всеми видами оптических аберраций. Наибольшее влияние на их разрешающую способность оказывают сферические аберрации и кома. В планарных линзах Люнеберга (рис. [c.148]

Полностью коррелированная в п р о с с т в е н а г р у 3 к а. Это противоположный случай бо.чьх сравнению с размерами конструкции) мас1ита5а пространствен реляции. П этом случае спектр прост] а 1ственных корреляции сит от к(к1рдинат. [c.533]

Найти корреляционную функцию и спектр простой волны на начальной стадии, ограничиваясь первым приближением в решении уравнения простой волиы методом возмушений Считать, что входной сигнал стационарен, гауссов, с нулевым средним, с корреляционной функцией В (р) и спектром 8 и). [c.168]

Так как возведению в квадрат корреляционной функции соответствует свертка спектров, то для спектра простой волиы нз (4) следует [c.168]

ПОЛОСАТЫЕ СПЕКТРЫ, оптич. спектры молекул и кристаллов. Возникают при электронных переходах в молекул лах или межзонных переходах в кристаллах, состоят из широких спектральных полос, положение к-рых различно для разных в-в. В спектрах простых молекул электронные полосы распадаются на б. или м. узкие колебат. полосы и вращат. линии. Полосы [c.562]

Примеры простейших спектров приведены на рис. 186,/, Для практических целей удобно представить блоки напряжений в виде ступеней с осредненными в пределах каждой ступени величинами вапряжений (рис. 186,11). [c.307]

Многообразие характерных особенностей интенсивно закрученных потоков определяет достаточно широкий спектр их технических приложений. Обладая специфическим свойством энергоразделения, имея простую и надежную конструкцию, несложную регулировку, будучи достаточно компактными, вихревые трубы весьма успешно применяются в промышленности для решения самых разнообразных задач. Это позволяет, обобщая накопленный опыт, вьшелить несколько характерных классов промышленных вихревых энергоразделителей [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...