Ионизация молекул

Эта энергия расходуется на возбуждение и ионизацию молекул газа, а также на повышение их кинетической энергии при упругих столкновениях. В конечном итоге баланс мощности для единицы длины столба дуги имеет вид [c.58]

Информация о потенциале ионизации молекул включена в табл. 19.4. В этом случае минимальная энергия отвечает переходу между нулевыми колебательными уровнями основных электронных состояний молекулы и молекулярного иона и может быть названа адиабатическим потенциалом ионизации молекулы. Основными методами экспериментального определения потенциалов ионизации молекул служат методы электронного удара, фотоионизации и спектроскопического определения предела ридберговских серий в полосатых спектрах молекул. Чтобы дать представление о точности измерения значений /Р для молекул, мы сгруппировали числовые данные по четырем классам точности А — погрешность 1% В— 3% С— 10% и, наконец, D— 30%, в соответствии с оценкой использованного метода их получения. Представленные в табл. 19.4 данные основаны на материале монографий [7,8] и многочисленных журнальных публикациях последнего десятилетия. [c.411]

Сейчас чаще используются радиотехнические схемы с активным гашением, в которых возникающий при разряде передний фронт импульса включает быстродействующие спусковые устройства, снимающие напряжение на счетчике. Совершенно иной механизм гашения возникает при добавлении в трубку многоатомных газов, например паров этилового спирта. Пары спирта сильно поглощают фотоны с энергиями, достаточными для выбивания фотоэлектронов из катода. При этом молекула спирта возбуждается и диссоциирует, но практически не испускает электронов. Поэтому повторные, лавины за счет фотоэлектронов с катода возникнуть не могут. Подавляются и повторные лавины за счет положительных ионов. Именно, положительные ионы основного газа счетчика (например, аргона), двигаясь к катоду, сталкиваются с молекулами спирта. Ионизационный потенциал спирта (11,7эВ) ниже ионизационного потенциала аргона (15,7 эВ). Поэтому при столкновении иона аргона с молекулой спирта энергетически выгодным является переход электрона к иону аргона с ионизацией молекулы спирта и нейтрализацией аргона. В результате до катода доходят только ионы спирта, которые при нейтрализации не выбивают электроны, а разваливаются. Счетчики, наполненные многоатомными газами, называются самогасящимися. В счетчиках, работающих в режиме [c.497]

При увеличении напряженности электрического поля электроны между двумя соударениями приобретают энергию Ж = еАЕ, достаточную для ионизации молекул газа (Ж, - энергия ионизации е - заряд электрона [c.117]

X - длина свободного пробега). Энергию ионизации Wu обычно характеризуют ионизационным потенциалом = WJe. Для большинства газов его значение изменяется в пределах от 4 до 25 В, что соответствует энергии ионизации 4 - 25 эВ. В результате при столкновении с атомами и молекулами они порождают новые электроны. Освобожденные при этом вторичные электроны под действием поля в свою очередь вызывают ионизацию молекул газа. В результате этого процесса число электронов в газовом промежутке, лавинообразно нарастая, очень быстро увеличивается. [c.117]

При напряженностях, больших . в газах начинается процесс ударной ионизации (рис. 5.4, участок 3). Образующиеся под действием внешних ионизаторов заряженные частицы ускоряются в электрическом поле и на длине свободного пробега приобретают энергию, достаточную для ионизации молекул газа. Плотность заряженных частиц увеличивается, ток растет, что приводит к пробою газового промежутка. Для воздуха при нормальных условиях [c.140]

Формула (3-18) справедлива при t/> и линейной зависимости tg б от Е. Ионизационное напряжение U зависит от давления, при котором находится газ, поскольку развитие ударной ионизации молекул связано с длиной свободного пробега носителей заряда. [c.50]

Диэлектрические потери в газах при напряженностях поля, ниже тех, которые необходимы для развития ударной ионизации молекул газа, очень малы. В этом случае газ можно практически рассматривать как идеальный диэлектрик. [c.50]

Добавочная энергия заряженных частиц сообщается молекулам, с которыми они сталкиваются. Если эта энергия достаточно велика, происходит возбуждение атомов и молекул, связанное с переходом электрона па более удаленную от ядра орбиту, или даже ионизация молекул, т. е. их расщепление на электроны и положительные ионы. Условие, определяющее возможность ионизации [c.59]

Быстрые нейтроны теряют свою энергию при столкновении с ядрами. В органических веществах с большим содержанием водорода ионизация молекул обусловлена в основном протонами отдачи. Возбуждение или ионизация молекул приводит к разрыву связей и образованию свободных радикалов или атомов, результатом чего и является изменение свойств вещества. [c.11]

Радиационное воздействие на силиконовые каучуки зависит от типа и времени действия излучения, от состава материала, времени вулканизации, объема облучаемых образцов и окружающей среды. Облучение влияет на силиконы непосредственно, а также косвенно, путем ионизации молекул, которая приводит к образованию свободных радикалов, этиленовой ненасыщенности и молекулярным перестройкам. В результате одновременно, хотя и с разной скоростью, происходит как сшивание, так и разрыв цепей. [c.87]

Первичными процессами, протекающими в исходном веществе под действием радиации, являются возбуждение и ионизация молекул, которые приводят к разрыву химических связей с образованием свободных радикалов. Вторичные радиационно-химические процессы представляют собой разнообразные реакции радикалов [Л. 21, 25, 68]. [c.79]

Графит с молекулярным азотом практически не взаимодействует— константа равновесия этой реакции весьма мала. При облучении возможно образование окислов азота, взаимодействие которых с графитом приводит к образованию азота и углекислого газа. Основным продуктом взаимодействия графита с водородом при температуре 300—1000° С является метан. Концентрация метана находится в равновесии с графитом, с увеличением температуры она снижается и при 1000° С и давлении 1 атм становится близкой к нулю. Ионизация молекул водорода вследствие облучения способствует образованию метана даже в той температурной области, в которой скорость такой реакции без облучения мала. Окисление реакторного графита при 900— 1000° С в атмосфере аргона с примесями водяных паров до 0,1% приводит к возрастанию скорости окисления по мере увеличения содержания паров воды [153]. [c.207]

Окисление при одновременном воздействии на систему графит — газ облучения нейтронами и у-кванта-ми вызывает ионизацию молекул газа, что наряду с образованием дефектов в графите существенно изменяет кинетику процесса. [c.209]

И, наконец, еш е один метод уменьшения ионной бомбардировки рабочей поверхности автокатода состоит в создании субмикронных зазоров анод—катод [306], с тем чтобы уменьшить рабочее напряжение до значений 10 В, т. е. меньшего потенциала ионизации молекул остаточных газов. Однако в случае автокатодов из углеродных материалов такой метод (при всей его привлекательности) сопряжен со значительными технологическими трудностями, не преодоленными к настоящему времени. [c.241]

Ионизационные преобразователи основаны на измерении ионного тока при ионизации молекул остаточных газов электронами, эмиттируемыми накаленным катодом при постоянстве тока эмиссии. [c.382]

Магнитные электроразрядные преобразователи основаны на ионизации молекул остаточного газа разрядом между помещенными в магнитное поле электродами. Мерой давления служит сила разрядного тока. Преобразователи присоединяются к вакуумной системе фланцем (ММ-13-4А) или напаиваются на стеклянную трубку (ММ-15С). [c.383]

При электрическом методе выделение частиц из запыленного газа происходит под воздействием электрического поля на одноименно заряженные частицы пыли, приобретающие заряд в результате ионизации молекул газа коронным разрядом. [c.106]

На рис. 6.9 представлена зависимость адгезии (в условных единицах, соответствующих 10-балльной шкале) покрытий из нержавеющей стали на титане от мощности разряда [71]. Покрытие, полученное при мощности порядка 7 кВт, не удается отделить от детали никакими механическими воздействиями. Высокая адгезия ионных покрытий объясняется ионизацией молекул в парах металла с последующим осаждением быстрых ионов. В процессе ионного осаждения при ионной бомбардировке происходит преимущественное распыление покрытия, образовавшегося при осаждении нейтральных частиц, в то время [c.127]

Обладая большой универсальностью и высокой точностью, масс-спектрометрический метод быстро получил широкое распространение. С его помощью рещается большой круг задач поэлементного анализа вещества в газовой, твердой и жидкой фазах. Новые измерения, позволившие получить важные результаты о закономерностях ионизации молекул и атомов, определить потенциалы ионизации и энергии связи для различных веществ, сильно расширили области использования масс-спектрометра в физических и химических исследованиях. [c.7]

Величина PQL характеризует вероятность ионизации молекул газа при бомбардировке их электронами данной энергии. Вероятность ионизации можно представить как количество образовавшихся ионов данного газа на пути Ь при прохождении одного электрона. В обычных источниках вероятность ионизации невелика. Она характеризуется ионным током порядка 10 а при потоке газа через источник не менее 10 з [л-мк)/сек. [c.66]

Следующий важный этап калибровки прибора — это экспериментальное определение эффективности источника к различным газам, которая зависит от потенциала ионизации молекул и атомов. Известно, что потенциалы ионизации, для различных элементов существенно различаются, поэтому в отличие от измерений изотопных соотношений при газовом анализе необходимо предварительно на опытах определить коэффициенты ионного выхода источника для различных газов. [c.135]

Спирты в водном растворе кислоты, по- видимому, могут существовать в виде положительно заряженных частиц. Положительная ионизация молекул этилового спирта в растворе кислоты была установлена с помощью исследования ядерного магнитного резонанса [460], и объясняется следующей схемой взаимодействия с растворителем (водой) [c.173]

Принцип действия детектора основан на селективной ионизации молекул органических соединений в пламени водорода. Если сжигать водород в атмосфере кислорода или воздуха, т он практически не образует ионов. Поэтому электропроводность чистого водородного пламени довольно низка [R Oju). При введении молекул органических соединений в водородное пламя последние легко ионизируются и электропроводность пламени резко возрастает R может уменьшиться до 10 ом). Если между двумя электродами детектора приложить известное напряжение, то можно измерить величину ионизационного тока. Поскольку установлено, что ионизационный ТОК прямо пропорционален количеству органического вещества, поступающего в пламя, можно по величине ионизационного тока определить концентрацию органического веще-ства в воздухе, предварительно прокалибровав детектор. [c.194]

Принцип действия пламенно-ионизационного детектора основан на ионизации молекул анализируемых органических соединений в водородном пламени с последующим изменением ионного тока. Сигнал детектора (ионный ток) прямо пропорционален количеству анализируемого вещества, поступающего в него в единицу времени. Пламенно-ионизационный детектор обладает большой чувствительностью и малой инерционностью. Недостатки пламенно-ионизационного детектора он применим только для анализа горючих веществ, нечувствителен к воде, муравьиной кислоте, воздуху и инертным газам, а также к газам и парам S2, OS, H2S, SO2, NO, NO2, N2O, NH3, СО, СО2, Si U, Sip4. [c.302]

Возникновение лазерной плазмы в газе происходит в результате оптического пробоя. Пробой наступает, когда интенсивность лазерного излучения / достигает пороговой величины Еп, пропорциональной /со /(тро), где / — потенциал ионизации молекулы газа, (1) — частота излучения лазера, т — длительность импульса лазера (импульс предполагается прямоугольным), ро — начальное давление газа [29]. Для воздуха при атмосферном давлении в случае рубинового лазера порог оптического пробоя составляет —10 Вт/см , а в случае СОз-лазера — 10 Вт/см . Впервые явление оптического пробоя в газах исследовали Мейкер, Терхун и Сэвидж в 1963 г. [55]. Интересно отметить, что аналогичные процессы наблюдаются при меньших значениях величины Р в газе вблизи твердой преграДы (так называемой низкопороговый пробой) для СОг-лазера интенсивность излучения при этом может быть снижена до значения Енп 10 Вт/см2. Явление низкопорогового пробоя было впервые установлено А. М. Прохоровым с сотрудниками в 1973 г. [5]. [c.102]

Механизм радиационно-химических реакций таков. Поток ядерных частиц вызывает в среде возбуждение, ионизапию, диссоциацию и диссоциативную ионизацию молекул. Возникшие при этом возбужденные молекулы и ионы вступают в химические реакции. либо непосредственно, либо через промежуточное образование химически высокоактивных свободных радикалов. В последнем случае в реакции могут вовлекаться молекулы, не подвергавшиеся непосредственному облучению. Так как энергия ядерных излучений значительно превышает энергию любых химических связей, то облучение может разрывать и очень прочные связи. Это ведет к образованию таких химически высокоактивных ионов и радикалов, которые не удается получать традиционными химическими методами. Тем самым открываются возможности осуществления сильно эндотермических реакций и реакций, запрещенных высоким активационным барьером. [c.660]

Газообразные диэлектрики обладают высокими электроизоляционными свойствами только при низких напряжениях. В сильных электрических полях, когда начинается процесс ударной ионизации, проводимость газов резко возрастает. Энергия ионизации молекул или атомов различных газов изменяется от 4 до 25эВ.Та--кую шергто имеет электрон, если скорость его движения равна 1000 км/с. Вероятность ионизации перемещающимися в газе положительными ионами намного меньше, чем электронами. Это связано -e rew, что тголожительные ионы обладают меньшей подвижностью. [c.172]

В табл. 4 приведены значения первого потенциала в ккал грамматом для большинства химических элементов, в табл. 5 — потенциалы ионизации молекул в электроновольтах. [c.273]

С повыиюпием скорости полёта темгг-ра газа за удар-н<н ВОЛНО и в пограничном слое возрастает, в результате чего происходит диссоциал,ия н ионизация молекул набегающего гаяа. Образующиеся ири этом ато.мы, ионы и злектроны диффундируют и более холодную область — к иовер. ности тела. Ta.vi происходит обратная хим. реакция — рекомбинация, идущая с выделением тепла. Это даёт дополнит, вклад в конвективный А, н. В случае диссоциации и ионизации удобно перейти от темп-р к энтальпиям [c.166]

Представления о МО используются при интерпретации разл. видов электронных молекулярных спектров. При этом учитывают след, приближённые результаты теории МО энергия ионизации молекулы при удалении электрона с орбитали ф есть энергия электрона на этой орбитали — е энергия сродства к электрону при добавлении электрона на вакантную МО есть Сд энергия электронного возбуждения, связанная с переходом электрона с заполненной МО ф1 на вакантную МО Фот есть д е . [c.194]

Изменение свойств органич. веществ связано гл. обр. с процессами возбуждения и ионизации молекул. При этом образуются вераввовесные электроны, ионы, ионные радикалы, молекулы в возбуждённом состоянии. Взаимодействие излучения с органич, веществами сопровождается газовыделением. Радиац. стойкость органич. веществ зависит от кол-ва растворённого в них О, и скорости его поступления из окружающей среды. В присутствии Оз происходит радиац.-хим. окисление вещества, В результате изменяется хим. и термин, стойкость вещества, может возрасти его хим. агрессивность по отношению к конструкц, материалам. Сшивание и деструкция полимеров — необратимые процессы, к-рые приводят к наиб, значит, изменениям структуры. [c.202]

Импульсные газоразрядные СО2-Л. работают при повышенном давлении рабочей смеси (обычно атмосферном), но генерация получена и при давлениях в несколько десятков атмосфер. Разработаны методы, позволяющие поддерживать устойчивое горение тлеющих разрядов в больших объёмах при новышениом давлении. Существует множество вариантов методов возбуждения, но все они могут быть отнесены к одному из двух типов разрядов. В первом из них в объёме разряда УФ- или ректг. излучением создаётся нач. концентрация электронов порядка —Ю см . Затем прикладывается электрич. поле, достаточное для лавинной ионизации молекул. Она продолжается до тех пор, пока не будет достигнута концентрация электронов, при к-рой разряд переходит в стадию квазистационарного горения. На этой стадии происходит осн. вклад энергии. По своему пину такой разряд относится к самостоятельным. Второй тип разряда — несамостоятельный. Он протекаег при условии, что пучком электронов с энергией 100—300 кэВ в объёме создаётся и поддерживается в течение всего импульса накачки концентрация электронов 10 —И) см . Энергия в разряд вкладывается за счёт внеш. электрич. поля, не достаточного для ионизации молекул. К преимуществам этого метода относятся возможности выбора оптимальной величины электрич. поля для колебат. возбуждения азота и антисимметричной моды, оптимального (по энергии излучения) состава рабочей смеси и возможность регулировки длительности импульса в широких пределах. Недостатки—сложность установки в изготовлении и эксплуатации, её высокая стоимость. [c.444]

Действительно положительное значение р не может быть больше единицы (р=1 при Умест=0), а отрицательные величины р могу г быть более значительными (например, при Умеет = 2У получим р = —3). При умеренных сверхзвуковых скоростях отрицательные и положительные избыточные давления примерно одинаковы (см. рис. 2.07, 2.08). Наконец, при очень больших сверхзвуковых скоростях главную роль играют положительные избыточные давления. Эти скорости принято называть г и п е р з в у к о в ы м иПри гиперзвуковых скоростях допущение, что D a, принятое нами при выводе формулы (2.04), приводит уже к очень большим ошибкам и эта формула не годится для расчета не только отрицательных, но и положительных избыточных давлений. Кроме того, сильный нагрев воздуха при гиперзвуковых скоростях приводит к диссоциации (расщеплению) и ионизации молекул, ввиду чего свойства воздуха существенно меняются. Если не учитывать это, в расчетам появятся дополнительные ошибки. Существует приближенный способ определения избыточных давлений при гиперзвуковых скоростях, согласно которому на затененных участках поверхности тела получается вакуум, а положительный коэффициент давления равен [c.51]

В газоразрядных источниках с горячим катодом типа Пеннинга ионизация молекул и атомов осуществляется электронным ударом. Источники такого типа характеризуются значительным (менее 100 эВ) разбросом ионов по энергиям. В составе пучка находятся ионы материалов электродов, подвергнутых ионной бомбардировке и распылению. Такие источники используются в установках для обработки материалов ионными пучками, нанесения покрытий. [c.441]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...