Кратность рассеяния

Е.С. Кузнецов одним из первых понял особо важную роль облачности не только для оптики атмосферы, но и в лучистом теплообмене. Он указал на необходимость преодоления серьезных трудностей в расчете переноса излучения в оптически плотных средах — облаках. Перенос излучения в облаках в силу высокой кратности рассеяния и сильной анизотропии рассеяния требует разработки спе- [c.774]

Разложения по кратностям рассеяния. Разложим функции Грина по степеням вероятности выживания фотона [49] [c.234]

Итерации уравнений (2.35) могут быть записаны в виде ряда по кратностям рассеяния с простой физической интерпретацией [c.57]

Флуктуации интенсивности рассеянного излучения. Расчет флуктуационных характеристик рассеянного фона в приближении однократного рассеяния выполнен в работе [16]. Трудности теоретического учета многих кратностей рассеяния уже для вторых моментов поля и широкий диапазон экспериментальных условий, для которых учет однократного рассеяния достаточен, оправдывает целесообразность указанного относительно простого расчета. [c.216]

Дутьевые вентиляторы подают холодный воздух в воздухоподогреватель котлоагрегата, засасывая его из верхней части котельной, где температура из-за потерь рассеяния тепла котлоагрегатом может достичь 30° С и выше. Тем самым тепло, выделяемое наружными поверхностями котельного агрегата, частично используется. Одновременно осуществляется некоторая вентиляция котельного помещения. При проектировании котельной установки необходимо рассчитать получаемую при такой вентиляции кратность обмена воздуха в помещении п — —т. е. отношение расхода возду- [c.233]

Условие, связанное с эффектами многократного рассеяния, теоретически исследованное Г. В. Розенбергом [24], следует непосредственно из уравнений переноса излучения. При этом необходимо иметь в виду, что роль эффектов многократного рассеяния зависит не только от оптических свойств аэрозоля, но и от параметров эксперимента. При небольших оптических толщах соответствующее рассмотрение может быть проведено на основании формул теории однократного рассеяния. При больших оптических толщах становится существенным влияние рассеяния более высоких кратностей, когда введение поправок к закону Бугера по формулам однократного рассеяния теряет смысл. В этом случае закон затухания интенсивности оптического излучения следует полностью определять из уравнения переноса излучения. [c.150]

В работах [6, 44, 47, 48] исходная трехмерная краевая задача распространения сводится либо методом инвариантного погружения [6, 36], либо путем построения решения волнового уравнения в виде ряда по кратности обратного рассеяния [44, 47, 48] к решению уравнений, уже удовлетворяющих условиям динамической причинности. Такая формулировка задачи, с одной стороны, позволяет получить [48, 55] уточненные решения уравнений для низших статистических моментов поля прямой волны, свободные от ограничений френелевского (2.27) и малоуглового (2.48), [c.39]

Любой самосопряженный оператор Яо с абсолютно непрерывным спектром постоянной (возможно, бесконечной) кратности может быть реализован (см. 1.5) как оператор умножения на независимую переменную (Л) в гильбертовом пространстве Ь2 д ()). Здесь —сердцевина спектра оператора Яо, — вспомогательное гильбертово пространство, размерность которого равна кратности спектра. В модели Фридрихса-Фаддеева рассматривается случай, когда = а—замкнутый интервал, а возмущение V оператора Яо является интегральным оператором с гладким ядром г (Л, / ). В рамках этой модели удается не только построить теорию рассеяния, т.е. доказать существование и полноту ВО Ж (Я, Яо) (отвечающих 7 = /), но и проверить отсутствие у оператора Н = Но V сингулярного непрерывного спектра. [c.146]

Эта формула дает разложение распределения (11.140) по кратности рассеяний с помощью (11.140) можно убедиться, что Ро( ,т) = 6( —а при т 1 функции ртЦуХ ) отличны от нуля лишь при 1 [c.610]

Связь глубинного коэффициента ослабления к с оптическими свойствами среды можно легче получить, если рассматривать рассеивающую среду как многоходовую кювету. Действительно полный путь фотона в среде пропорционален кратности рассеяния п. Кратность же рассеяния, по оценкам В. А. Амбарцумяна, связана с коэффициентом поглощения среды а и коэффициентом ослабле- [c.69]

Итак, явление КР позволяет, в принципе, изготовлять состояния поля с коррелированными разночастотными модами, причем в отличие от ПР или ГПР характер корреляции можно непрерывно изменять от чисто квантовой до чисто классической. Абсолютная скорость совпадений увеличивается при уменьшении сдвига частоты со (см. (2)), когда в пределе КР переходит в молекулярное рассеяние на флуктуациях ориентации и концентрации молекул. Очень сильное рассеяние происходит в мутных средах, содержащих взвесь макрочастиц, а также в однородных средах при фазовых переходах критическая опалесценция). При этом, однако, рассеяние квазиупруго (а),- 0) и спектральное разделение а- й -компонент невозможно. Для пространственного разделения коррелирующих полей при квазиупругом рассеянии можно использовать двухлучевую накачку и, в частности, стоячую волну. В последнем случае свет, упруго рассеиваемый в противоположные стороны (под произвольным углом к накачке), должен флуктуировать синхронно. Такой экспериментальный метод может дать дополнительную информацию о кратности рассеяния, функции распределения частиц и др. [c.246]

Эта формула дает разложение распределения (10.140) по кратности рассеяний с помощью (10.140) можно убедиться, что PoiI, х) =o( — Wx), а при /п>1 функции (С, т) отличны от нуля лишь при 1 1 < W T и при этом условии имеют вид [c.596]

Для допустимой моицюсти дозы 0,7 мр ч из формулы (1.19) находим /тд=455 Мэе/ см сек). Сравнивая зту величину с результатом, представленным в табл. 1.13, получаем =2,5-10 . Учитывая геометрический фактор ослабления кг = 49, находим кратность ослабления излучения собственно защитой. Она равна 5,1-10 и эквивалентна 17,7 длин пробега у-квантов. Все это рассчитано без учета вклада в мощность дозы накапливаемого рассеянного излучения. Оценим его роль, ориентируясь на энергию ведущей группы у-квантов 6 Мзв. [c.310]

МзвI см сек) (см. выще). Без учета накопления рассеянного излучения (Ве=1) мы должны иметь кратность ослабления у-кваптов [c.319]

Защита по направлению 1а оказалась недостаточной. Суммарная мощность захватного уизлучения 8,4 10 Мэе (см сек). Оно полностью определяет мощность дозы излучения за защитой. Ориентируясь на допустимую величину 1,4 мр/ч (или /тд =910 Мэе/(сд -сек), определяем дополнительную толщину защиты из бетона. Кратность ослабления излучения дополнительной защитой 92,4. Без учета накопления излучения толщина защиты равна 78 см, с учетом рассеянного излучения — 83 см. Полная толщина защиты из бетона в направлении 1а должна быть 220 см. [c.327]

Особые дифракц. явления возникают при прохождении нейтронов через кристаллы, когда интерференция нейтронных волн, рассеянных на регулярно расположенных рассеивателях, приводит к усилению интенсивности воля в направлениях, соответствующих зеркальному отражению от атомных плоскостей кристалла при выполнении Брэгга — Вульфа условия. IX = 2 соз0, где I — кратность отражения, д —. межплоскостное расстояние, 6 — угол падения нейтронов на отражающую атомную плоскость. [c.273]

Такой выбор нулевого приближения представляет удобства с физической точки зрения, так как в этом случае отдельные приближения в точности соответствуют эассеянпям света различной кратности. В частности, само нулевое приближение эавноспльпо учету рассеяния света одного первого порядка. Однако с вычислительной точки зрения эта форма нулевого приближения невыгодна, так как СЛНП1К0М далека от истинного регаения интегрального уравнения. [c.502]

Дальнейгаее развитие метода последовательных приближений по кратности эассеяния для плоской геометрии с интегрированием но характеристикам и квадратурами на единичной сфере и создание комплекса программ АН (атмосфера плоская) [57-59] позволяет осуществлять численный расчет поляризационных характеристик излучения в неоднородных плоскостратифицированных слоях. Нри этом матрицы рассеяния частицами и матрицы отражения от подстилающей поверхности могут быть произвольными и состояния поляризации источников излучения (внеганего параллельного потока или диффузного источника на границе и внутри слоя) — любыми [60-62. [c.776]

Наклон диффузора относительно оси, параллельной направлению полос, на угол i приводит к уменьшению эффективного расстояния бЬэф = 6L osi (рис. 3.11), и картина медленно деформируется, — полосы расширяются в соответствии с (3.2), сохраняя практически неизменным свой ход. По завершению опыта с двойным диффузором, в лазерный пучок последовательно вводят тройной диффузор и диффузоры более высокой кратности экспозиции (iV > 3) и демонстрируют основные закономерности перехода от двухлучевой ко многолучевой интерференции от N синфазных и равноудаленных в пространстве в направлении перпендикулярном к освещающему пучку точечных источников равной интенсивности, пространственное распределение излучения каждого из которых задается индикатрисой рассеяния. Демонстрация подтверждает, что при увеличении N положение главных максимумов сохраняется, т. е. расстояние между соседними главными максимумами как и при N = 2 определяется формулой (3.2), но они сужаются, причём ширина главных максимумов изменяется пропорционально 1 /N, а в областях между соседними главными максимумами появляется слабые вторичные максимумы, число которых — N — 2. [c.102]

Предположим, что поляритоны равномерно распределены по кристаллу, тогда их спектральная плотность будет функцией только частоты. Пусть при комбинационном рассеянии на оптических й акустических фононах поляритон частоты со преобразуется в поля--ритон частоты со. Вероятность такого процесса в единицу времени рассчитывалась в работах Тайта и Уейера [477] и Мясникова [466]. Она может быть записана в виде ш (со оз ) g (о/), где g (оз) — кратность состояний поляритонов частоты оз. [c.598]

Рассмотрим теперь некоторые реализации лазерно-локационных сигналов, иллюстрирующие возможность использования для интерпретации результатов зондирования. На рис. 3.25 представлены эхо-сигналы, полученные при зондировании атмосферы по трассе, близкой к вертикальной. Форма сигнала отражает сложную структуру городской дымки. Ввиду небольшой геометрической толщины слоев оптическая толщина невелика, расстояние до слоев и угол поля зрения системы тоже малы. Следовательно, рассеяние высших кратностей не может внести существенного вклада, если только аэрозольные слои не представлены очень крупными частицами. Кроссполяризованная компонента в основном повторяет особенности параллельной, хотя их отношение в слоях повышенной замутненности иное, чем в промежутках. Это позволяет пред- [c.96]

Количество пунктов наблюдения в апертурах определяется тем основным обстоятельством, что амплитуда рассеянных волн (РВ), используемых в СЛБО, меньще амплитуды отраженных волн (ОВ), используемых в ОГТ, на 1-2 порядка или в 10-100 раз. Поэтому для выделения РВ аппаратурно-приемными средствами, применяемыми для ОВ, необходимо усиление РВ в 10-100 раз. Это возможно за счет синфазного накопления сигналов РВ с кратностью Ю , так как усиление суммарного сигнала РВ происходит в л/й раз, где п - количество накоплений. [c.111]

После обработки полевых материалов с использованием стандартных процедур, включающих редактирование, фильтрацию - деконвалюцию, нормировку, коррекцию статических поправок и скоростной характеристики и т.п., и нестандартных процедур, проводилось суммирование по кинематической схеме фокусирования АП и АИ в каждую точку исследуемого объема геосреды. Шаг между точками в объеме составлял 25 м по осямх, у иг. Кратность суммирования рассеянных волн в каждой точке составила -2,3-10 дискрет. Объем изучаемой геосреды имел размеры 2x2x1,2 км (по площади 2x2 км и по глубине от 0,3 км до 1,5 км). Общее количество точек обзора при шаге 25 м составило -3,1-10 . В результате обработки бьша получена объемная матрица значений энергии рассеянных волн или 3-мерное поле трещиноватости. Горизонтальные сечения этого поля на глубинах 550, 600 и 650 м и вертикальные разрезы, проходящие через скважину в широтном и меридиональном направлениях, представлены на рис. 4.5. [c.115]

Смотреть страницы где упоминается термин Кратность рассеяния : [c.267] [c.773] [c.774] [c.502] [c.51] [c.202] [c.206] [c.229] [c.251] [c.441] [c.68] [c.136] [c.20] [c.49] [c.49] [c.97] [c.82] [c.215] [c.275] [c.108] [c.117] [c.244]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...