Линия тока жидкости

СВОЙСТВО многофазных систем, состоящее в том, что траектории частиц не обязательно должны совпадать с линиями тока жидкости [725]. [c.47]

Очевидно, что векторы скоростей будут касательны к поверхности тока, а следовательно, через нее так же, как и через линию тока, жидкость не течет. Поэтому расход жидкости, текущей между двумя поверхностями тока ij) и г 2, будет постоянным. [c.175]

Метод аналогий базируется на тождественности уравнений, характеризующих распределение напряжений в упругом теле, уравнениям, описывающим другие физические явления (механические, гидродинамические, электрические и др.). Например, закон распределения напряжений при растяжении стержней математически тождественен закону распределения скоростей потока идеальной жидкости при установившемся движении- в русле, геометрически подобном очертанию растягиваемого стержня. Совпадение указанных законов обусловлено тем, что дифференциальные уравнения силовых линий при растяжении тождественны уравнениям линий тока жидкости. На этом принципе основан метод гидродинамической аналогии. [c.7]

Если а есть вектор скорости движущейся частицы некоторой жидкости, то векторные линии будут линиями тока жидкости. [c.232]

Качественное представление о концентрации напряжений в детали при кручении составляется на основании гидродинамической аналогии. Контур детали рассматривают как край плоского сосуда, по которому протекает жидкость линия тока жидкости у края сосуда совпадает с траекториями напряжении Более плавный переход с большим радиусом дает [c.459]

Приведенные выше исходные данные позволили получить аналитическое рещение для линий тока жидкости на поверхности лопатки. На рис. 13-27 нанесены граничные линии потока влаги, выходящие пз нижней точки входной кромки пластины для обоих граничных условий. Геометрические размеры пластины и параметры среды, при которых выполнен расчет, следующие [c.381]

Рис. 13-27. Линии тока жидкости на поверхности пластины для двух граничных условий подвода влаги извне А и Б).

Выбранную систему ортогональных криволинейных координат, совпадаюш.ую с линиями тока жидкости и семействами ортогональных им кривых, называют естественной системой координат. Удобство этой системы координат заключается в то.м, что в ней уравнения движения предельно упрощаются. Известный недостаток применения естественной системы координат, как и переменных Лагранжа, связан с тем, что эта система заранее не известна и должна определяться в процессе решения путем последовательных приближений. В рассматриваемом случае течения газа в турбомашинах выбор первого приближения облегчается тем, что известны граничные координатные поверхности, а промежуточные поверхности могут быть сразу заданы с достаточной точностью. [c.280]

Во избежание дальнейших недоразумений следует подчеркнуть, что граница пограничного слоя не совпадает с линией тока жидкости. Как видно из рис. 164, линии тока входят в область пограничного слоя, пересекаясь с его границей. Вопрос о характере смыкания течения в пограничном слое и во внепшем потенциальном потоке будет далее количественно уточнен. [c.522]

Показать, что уравнение линий тока жидкости в системе координат, движущейся так, что координаты вихрей суть с, 0), имеет вид [c.364]

Для применения теоремы о количестве движения проведем контрольную поверхность, пересекающую плоскость рис. 78 по двум линиям тока, проходящим над и под крылом и отстоящим друг от друга на расстоянии а, равном расстоянию между крыльями, и по двум прямым длиной а, параллельным плоскости решетки (основания этой поверхности образованы двумя параллельными плоскостями, расстояние между которыми равно единице). Сквозь обе боковые части контрольной поверхности, образованные линиями тока, жидкость не протекает, следовательно, эти поверхности не дают составляющих изменения количеств движения. Далее, так как эти поверхности совершенно одинаковые, то распределение давления на них также совершенно одинаковое, а поэтому они не влияют на результирующую сил давления. Таким образом, необходимо вычислить только изменения количеств движения и силы давления, возникающие на частях контрольной поверхности, параллельных плоскости решетки. Масса жидкости, протекающая сквозь эти части в одну секунду, равна [c.122]

Построение силовых линий облегчается, если применить так называемую гидродинамическую аналогию. Она основана на том, что дифференциальные уравнения силовых линий аналогичны уравнениям линий тока жидкости, вращающейся в сосуде, имеющем форму профиля скручиваемого стержня. Из этой аналогии можно заключить, в частности, что во входящих углах контура сечения, создающих неблагоприятные условия обтекания (рис. 108), силовые линии тесно сближаются, а напряжения резко возрастают (теоретически — до бесконечности), как и скорости движения жидкости в этих точках. Наоборот, во внешних углах образуется застой жидкости, и напряжения в них, как было видно, обращаются в нуль. [c.116]

Происхождение концентрации напряжений легко понять, если вообразить себе траектории напряжений, или, что то же самое, их силовые линии (рис. 227). В удалении от отверстия эти линии взаимно параллельны и отстоят друг от друга на равных расстояниях (равномерное распределение силовых линий и напряжений). В области отверстия силовые линии обтекают его, причем наибольшее сгущение линий образуется по краям отверстия (максимумы напряжений). Картина силовых линий качественно совпадает с картиной линий тока жидкости в канале, если принять отверстие за столб, стоящий посреди канала и вызывающий искривление струй. [c.228]

Качественное представление о концентрации напряжений составляется на основании гидродинамической аналогии. Контур детали рассматривается как край плоского сосуда, по которому протекает жидкость линии тока жидкости у края сосуда совпадают с траекториями напряжений. Более плавный переход с большим радиусом даёт уменьшение скорости движения жидкости у края сосуда и соответственно с этим уменьшает концентрацию напряжений у контура детали. [c.287]

В общем случае можно утверждать, что с гидродинамической точки зрения влияние кавитации на рабочие характеристики гидравлического оборудования обусловлено тем, что в присутствии кавитационной зоны изменяется эффективная форма обтекаемой поверхности, а следовательно, и линии тока жидкости. Поэтому влияние кавитации на характеристики гидравлического оборудования обусловлено главным образом ее влиянием на течение жидкости. Это значит, что любой фактор, нарушающий геометрическое подобие модели и натуры в кавитационной зоне, порождает масштабный эффект. [c.298]

Параллельно-прямолинейная фильтрация. Рассмотрим случай фильтрации жидкости в прямолинейном пласте (рис. 107). Пусть имеется пласт в форме параллелепипеда длиною Ь, шириною (в плане) В и толщиною /г с непроницаемыми кровлей и подошвой (например, с расположенными выше и ниже него глинистыми пластами). На левой границе пласта, принимаемой за контур питания , давление рк, на правой, называемой галереей , — рг. Этим давлениям соответствуют напоры Як и Яр. Так как площадь фильтрации з = Вк) постоянна по длине пласта, линии тока жидкости будут параллельны друг другу, а поля скоростей и приведенных давлений для любого горизонтального параллельного линиям тока сечения [c.200]

Плоско-радиальная фильтрация. Рассмотрим другой простейший случай фильтрационного потока — плоско-радиальную фильтрацию несжимаемой жидкости. Пусть скважина расположена в центре кругового пласта толщиной /г (рис. 109). Обозначим радиус контура питания Rк, радиус скважины Го, давление на них соответственно рк и Рс. Пока скважина не эксплуатируется, в любой точке пласта давление рк, а соответствущий ему статический уровень П —pJ(pg). Для того чтобы жидкость притекала к скважине, необходимо снизить давление на ее забое (нижней точке) рс, т. е. создать условие рк>рс (или Як>Яс, где Яс=рс/(ря)—динамический уровень жидкости в скважине). Если при этом динамический уровень окажется больше глубины скважины, она будет фонтанировать, т.е. жидкость сможет поступать на поверхность земли только за счет затрат пластовой энергии (гидростатического напора). Если Яо меньше глубины скважины (см. рис. 109), добывать жидкость можно только за счет внешних источников энергии (например, насосами). Линии тока жидкости в рассматриваемом случае направлены от контура питания к скважине по радиусу пласта, а поля скоростей фильтрации и давлений для любого его горизонтального сечения одинаковы. Такую фильтрацию называют плоско-радиальной. [c.202]

Проведем в потоке в определенный момент времени произвольную линию тока. Наметим на ней некоторую точку 1. Вокруг этой точки в плоскости, нормальной линии тока, проведем элементарный контур, ограничивающий площадку бЫ] настолько малую, что в ее пределах скорость можно считать постоянной. Если теперь через все точки этого контура в рассматриваемый момент времени провести линии тока, то они образуют трубчатую поверхность тока — трубку тока. Жидкость, двигающаяся в трубке тока, называется элементарной струйкой. Течение в трубке тока является одномерным, так как вследствие ее малых поперечных размеров скорость меняется только вдоль трубки тока. Поскольку поверхность трубки тока образована линиями тока, жидкость через эту поверхность перетекать не может. Следовательно, масса жидкости, проходящая за единицу времени через любое поперечное сечение элементарной струйки (массовый расход), остается постоянной. Поэтому можно записать уравнение постоянства расхода вдоль элементарной струйки [c.42]

Следы и каверны. Легко заметить, что при обтекании неподвижного препятствия или выступа стенки поток обычно отрывается от них, образуя так называемые отделившиеся линии тока. Жидкость между этими линиями тока образует след в непосредственной близости позади препятствия течение обычно имеет относительно спокойный характер ( мертвая вода ). [c.11]

Дальнейшие упрош ения записанных уравнений связаны обычно с предположением о прямолинейности линий тока жидкости у = (у, О, 0). При этом компонента магнитного поля, параллельная скорости, не входит в расчет, и этим облегчается задание В. однако решение пространственных задач для уравнений (3.2) или (3.3) остается сложным. Поэтому рассмотрим двумерные задачи, в которых эффекты продольного поперечного растекания токов изучаются отдельно. [c.530]

Уравнение Эйлера для одномерных течений. Будем исходить из понятия линии тока жидкости, находящейся в движении. Под линиями тока мы понимаем те кривые, направление которых в каждой точке совпадает с направлением скорости в рассматриваемой точке. Совокупность линий тока, проходящих через небольшую замкнутую кривую, образует — при условии непрерывности скоростного поля — так называемую трубку тока. [c.11]

Интеграл уравнения линии тока жидкости Р(г) назван Стоксом функцией те-чения. [c.411]

Уравнение линии тока жидкости (II. 15) принимает вид [c.430]

Интеграл уравнения линии тока жидкости Р г) назван Стоксом функцией те- [c.415]

Оценим поперечный размер у турбулентного следа. Граница между турбулентным и ламинарным течениями и представляет собой границу турбулентного следа. Как мы видели в предыдущем параграфе при рассмотрении затопленной струи, жидкость может только втекать в область турбулентного течения, но не вытекать нз нее. Это означает, что на границе турбулентного следа имеется разрыв линий тока жидкости, аналогичный разрыву, показанному на рис. 12, причем со стороны турбулентной области линии тока параллельны линии границы между турбулентным и ламинарным течениями. Используем это соображение для определения формы границы турбулентного следа. [c.126]

Рис. 1.23. Вверху — схема линий тока жидкости в конвективной ячейке при стационарном движении внизу — одномерная конвекция в кольцевой трубке под действием силы тяготения и фадиента температуры.

Рис.15. Свободная поверхность и линии тока жидкости при заглублении 0.032, 0.064, 0.128 и 0.256 от длины волны.

Трубкой тока называют трубчатую поверхность замкнутого бесконечно малого контура, образующими которого являются линии тока. Жидкость, заполняющая трубку тока, образует элементарную струйку (рис. 7.2, б). [c.226]

Поскольку траектория частицы, обладающей инерцией, не обязательно совпадает с линией тока жидкости, необходимо рас-с.мотреть две полные производные по вре.мени. [c.46]

Условие вмороженности магнитного поля следует понимать так, что магнитные силовые линии как бы приклеены к частицам жидкости или вморожены в жидкость, т. е. если в какой-либо момент времени магнитная силовая линия совпадает с линией тока жидкости, то она совпадает с ней все время. Например, если в пространство, где имелось магнитное поле, втекает среда с достаточно большой электропроводностью, ненамагниченная вна- [c.408]

Например, линии тока жидкости определя-лотся из уравнений [c.192]

Качественное представление о концентрации напряжений составляется на основании гидродинамической аналогии Контур детали рассматривается как край плоского сосуда, по которому протекает жидкость линия тока жидкости у края сосуда совпадает с траекториями напряжений. Более плавный переход с большим радиусом дает уменьшение скорости движения жидкости у края сосуда и соответственно с этим уменьшает концентрацию напряжений у контура детали. Действие разгружающих выточек в детали аналогично уменьшению скорости движения жидкости возле врезающегося в поток выступа, показанного на фиг. 40. а, которое достигается с помо- [c.416]

Гидравлические схемы составляются либо в полуконструктив-ных изображениях, либо в условных (символических) обозначениях гидроагрегатов и элементов гидросистем. Схема в первых изображениях обеспечивает удобство ее чтения и наглядность в понимании взаимодействия входящих в схему гидроаппаратов. В схемах второго вида отсутствуют какие-либо конструктивные элементы, а показывается в условйых обозначениях лишь тип аппарата и даются линии тока жидкости, ввиду чего той наглядности, какая присуща схеме в полуконструктивпых изображениях, здесь не имеется. Однако достоинством этих схем является их универсальность, а также простота исполнения (вычерчивания). В отечественной и международной практике в последние годы получила распространение схемная символика, в которой каждой группе гидравлических аппаратов присваиваются определенные знаки (символы), образующиеся преимущественно из простых контуров (окружностей, прямоугольников и пр.). [c.647]

Теперь мы хотим понаблюдать, что случится, если приводить в движение профиль крыла с острой задней кромкой. (Мы называем переднюю часть крыла, омываемую потоком, передней кромкой, а тыльную часть, где поток покидает поверхность крыла, задней кромкой.) Передняя кромка обычно закругленная, по крайней мере, для крыльев, используемых при дозвуковых скоростях, тогда как заднюю кромку делают как можно острее. На рис. 21 и 22 показаны фотографии течения, в котором ЛИППИ тока стали видимыми благодаря введению тонкого алюминиевого порошка, который, предположительно, следует за линиями тока жидкости. Мы видим, что в первый момент, как ноказано на рис. 21, жидкость стремится обогнуть острую кромку. Одпако можно сказать, что жидкости не нравится этот процесс, потому что па кромке требуется очень высокая (теоретически бесконечная) скорость. Вместо [c.49]

На диаграмме в плоскости г (рис. 200) показано сечение насадка, имеющего стенки А В, А оаВ. Стенка АссВ частично является линией тока. Жидкость течет вдоль линии АооВ, поворачивается в точке В и вытекает из трубки вдоль [c.281]

Качественное представление о кон центрации напряжений составляется н основании гидродинамической аналогии Контур детали рассматривается как кра плоского сосуда, по которому протекав жидкость линия тока жидкости у кра сосуда совпадает с траекториями налря жений. Более плавный переход с боль шим радиусом дает уменьшение скоро сти движения жидкости у края сосуда 1 соответственно с этим уменьшает кон центрацию напряжений у контура детали Действие разгружающих выточек в де тали аналогично уменьшению скорост движения жидкости возле врезающего ся в поток выступа, показанного н фиг. 40, а, которое достигается с помо [c.416]

На рис. 80, а и б показаны линии тока жидкости и раапре-деление скоростей в пограничном слое при обтекании кормовой части ЦИЛ1МН-дра. В данном случае за кормой Цилиндра в отдельных местах наблюдается вихревое движение жидкости. [c.175]

Наконец, ряд существенных Сведений относительно ускорительных течений в удлиненных каналах может быть получен, если считать проводимость среды достаточно высокой (А. И. Морозов и Л. С. Соловьев, 1964 Л. М. Алексеева и Л. С. Соловьев, 1964) или считать, что линии тока жидкости ортогональны линиям электрического тока (А. И. Морозов и Л. С. Соловьев, 1964). Под термином удлиненный канал в данном случае понима-мается то, что параметры потока слабо меняются либо в плоскости поперечного сечения, либо по длине канала. [c.449]

Чтобы получить линии тока жидкости относительно пары вихрей, движущихся со скоростью = уТ/Ала, необходимо на все движение наложить однородный поток со скоростью у = —I Т/Ака, так что функция тока приобрета- [c.152]

Еслн к (6.2) применить операцию rot, то правая часть обращается в нуль, так как ротор от градиента любой скалярной величины равен нулю. Соотношение d(rot v)/di=0 означает, что величина rotv остается постоянной вдоль линий тока жидкости. Так как на бесконечности скорость жидкости равна нулю (или постоянна в зависимости от выбора системы отсчета), то отсюда следует, что rotv=0. Разумеется, этот вывод несправедлив вблизи поверхности обтекаемых тел, где имеются разрывы линий тока, а также в других случаях разрывов линий тока, о которых речь будет идти позже. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...