Площадь когерентности

A — площадь когерентно освещенной поверхности g — фактор, который по существу определяет рассеяние, [c.29]

Выражение (8.50) справедливо при условии, что площадь фотокатода (А) не превышает площади дифракционной картины, или площади когерентности на катоде, т. е. [c.424]

Для которых угол Q велик и, следовательно, площадь когерентности С Л. — Прим. ред. [c.425]

Это указывает на то, что в многомодовом частично когерентном пучке отношение эффективного радиуса когерентности к радиусу поперечного сечения лучевой трубки, охватывающей направление переноса световой энергии и имеющей в начале распространения площадь сечения, равную площади когерентности пучка ( ак ), является инвариантом. [c.94]

Замечая, что модуль комплексного коэффициента когерентности р, зависит только от разности координат (Ах, Аг/) в плоскости (х, г/), можно ввести понятие площади когерентности Ас света совершенно аналогично определению (5.1.28) времени когерентности Те. В нашем случае площадь когерентности определяется выражением [c.203]

Площадь когерентности света, испускаемого таким источником, можно найти, пользуясь результатами задачи 5.15. Для некогерентного источника в форме круга радиусом а площадь когерентности на расстоянии г равна [c.206]

Итак, выражение для площади когерентности может быть представлено в виде [c.206]

В качестве следующего приближения мы примем, что источник по своим размерам намного больше своей площади когерентности Ас и что любая пространственная структура в распределении интенсивности источника является грубой по сравнению с Ас. Все это позволит нам воспользоваться для функции взаимной интенсивности источника приближенным выражением [c.210]

Мы закончим данный параграф замечаниями относительно условий (5.6.34), которые были приняты при выводе обобщенного результата. Если О — максимальный линейный размер источника, а йс — максимальный линейный размер площади когерентности источника, то требуемые условия будут выполняться при [c.213]

Во-первых, нетрудно показать, что необходимость наложения данного условия отпадает, если в контакте с плоскостью отверстия находится собирающая линза с фокусным расстоянием / = 2. Если же такая линза отсутствует, то этим условиям для 2 в данном случае удовлетворить гораздо труднее, чем в случае, рассмотренном в 6, п. Г, поскольку там было явно принято, что площадь когерентности намного меньше площади источника, а здесь подобного предположения не было сделано. [c.216]

Рассмотрим далее другой крайний случай, когда освещение имеет площадь когерентности, много меньшую, чем размер отверстия. В этом случае функция имеет приблизительно свое [c.217]

Условный диаметр солнечного диска при наблюдении с Земли равен 32 (0,0093 рад). Предполагая, что средняя длина волны равна 550 нм, вычислите диаметр площади когерентности солнечного света, наблюдаемого на Земле [c.224]

Но вследствие очень малой площади когерентности света, падающего на линзу, определяемой малой спектральной шириной фурье-образа в выражении (7.2.13), взаимная интенсивность прошедшего света не равна нулю только при очень малых Ах и Ау. Поэтому мы можем сделать следующие предположения, допустимые при достаточно малых Ах и Ау (задача 7.1) [c.293]

Вывод таков система будет вести себя приближенно как полностью когерентная, если некогерентный источник света настолько мал, что площадь когерентности на объекте значительно больше площади, отвечающей амплитудной функции размытия в плоскости объекта. Другими словами, мы требуем, чтобы угловой размер источника, видимый с объекта, был значительно меньше углового размера входного зрачка изображающей оптики. [c.305]

Необходимое условие состоит, очевидно, в том, чтобы площадь когерентности освещения объекта была меньше одновременно [c.305]

Предположим на некоторое время, что для волны, падающей на фоточувствительную поверхность, площадь когерентности намного больше площади фотоприемника. При таком предположении внимание может быть полностью сконцентрировано на эффектах временной когерентности. Тогда можно непосредственно использовать приближенное решение для pw(W), представленное выражением (6.1.31), т. е. плотность гамма-распределения [c.447]

Если фоточувствительная площадь А намного меньше площади когерентности Ас падающего излучения, то, как легко показать, число пространственных степеней свободы Жв равно единице. Если же фоточувствительная площадь намного больше площади когерентности, то (задача 9.4) число пространственных степеней свободы равно отношению площади фотоприемника к площади когерентности (или, что эквивалентно, равно числу пространственных площадей когерентности света, укладывающихся на фоточувствительной поверхности) [c.452]

ВИДНО, что С увеличением площади когерентной границы должна нарастать и упругая деформация на ней. Поэтому чисто когерентная межфазная граница возможна только на сравнительно небольшой поверхности раздела фаз и тем меньшей, чем больше несоответствие их решеток. [c.132]

Скорость совпадений. Рассмотренная одномерная модель применима лишь в сл5 чае идеализированных точечных детекторов с плош адью, много меньшей площади когерентности, и достаточно большого сечения луча накачки. Однако, поскольку вероятность совпадения (17) квадратична по интенсивности накачки, следует использовать фокусировку, которая нарушит условие применимости одномерной модели. [c.241]

Для технологических применений энергии света необходима его фокусировка на минимально возможной площади, что в случае полихроматического излучения неосуществимо. При монохроматическом излучении теоретически диаметр сфокусированного луча лежит в пределах 1,0...0,4 мкм, но отсутствие идеальной монохроматичности и когерентности луча может несколько увеличить этот диаметр. Монохроматический свет достаточной интенсивности получить при помощи обычных источников не представляется возможным. [c.118]

Таким образом, оказывается, что интерференционный опыт, поставленный по схеме Юнга, мон<ет позволить выяснить, насколько когерентны между собой колебания в сечении светового пучка, достигающего щелей и Варьируя расстояние между щелями 51 и и одновременно измеряя видимость интерференционной картины на расположенном за ними экране, можно обследовать когерентность колебаний на всей площади сечения светового пучка, освещающего экран со щелями. Для количественной характеристики результатов такого обследования в сечении светового пучка, перпендикулярном к направлению его распространения, вводится понятие пространственной когерентности. [c.85]

В случае небольших угл. размеров источника света целесообразно вместо пространственно-временной с. в. к. рассматривать две — пространствениую когерентность IVia(0)l=Yi2 н временную когерентность IVii(t)I=v(t) с характерными параметрами — площадью когерентности и временем когерентности т . [c.396]

Площадь когерентности — площадь S(, на плоскости, нормальной направлению ца ясточник, ограниченная кривой, в пределах к-рой с. в. к. между любыми двумя точками не падает ниже нек-рой задан-пой величины Для удалённого квазимонохрома- [c.396]

Если фоточувствнт. площадка счётчнка велика по сравнению с площадью когерентности излучения в (или) время измерения Т больше времени когерентности, то это соответствует малым флуктуациям падающей энергии Q около своего ср. значения и С. ф. приближается к пуассоновской, независимо от свойств света. [c.662]

Здесь 8р — след соответствующей матрицы, а оператор нормального упорядочения N располагает операторы Е слева от оператора Е+. В наиб, важном с практич. точки зрения случае, когда фоточувствит, площадка счётчика меньше площади когерентности излучения 5ког1 а время Г не превосходит времени когерентности 7ног допустимо одномодовое описание светового поля в области счётчика и соотношение (5) принимает вид [c.662]

Те источники шума, которые влияют на полное ОСШ вне лазера, мы будем называть внешними источниками. В качестве примеров можно указать точность визирования и стабильность приемника, площадь когерентности, т. е. ограниченный волновой фронт (вызванный помутнением среды, в которой распространяется излучение), темповой ток, дробовой и джонсоновский (тепловой) шум в фотоприемнике и связанных с ним усилителях, посторонние источники дробового шума, в том числе прямой или рассеянный солнечный свет и т. д. К внутренним источникам шумов относятся шумы тока разряда [1, 2], спонтанное излучение, возможные и конкурирующие лазерные переходы, шумы, вызванные распределением сигнала среди разных мод, каждая из которых имеет равное усиление и одинаково воспринимается [c.455]

Если когерентность охватывает расстояния больше одной длины волны, но используемая оптическая система не может разрешить площадь когерентности, то представление функции (РьРг) в виде б-функции еще допустимо, хотя соответствующее значение величины х уже не равно Я /я. Так как постоянная X в конечном счете влияет на уровень интенсивности, а не на пространственную структуру, ее для простоты часто заменяют единицей. Но поскольку эта постоянная имеет размерность квадрата длины [формула (5.5.21)], то чтобы обеспечить согласованность размерностей, мы сохраним эту постоянную в дальнейших математических выражениях. [c.200]

При выводе теоремы Ван Циттерта—Цернике для представления некогерентного источника использовалась б-образная форма функции взаимной интенсивности источника. Рассмотрим теперь более общую форму теоремы Ван Циттерта — Цернике, которая применима к ограниченному классу частично когерентных источников, включая некогерентный (в указанном выше смысле) источник как частный случай. Роль малой, но ненулевой площади когерентности источника будет ясна из этих результатов. [c.210]

Наша физическая интерпретация обобщенной теоремы Ван Циттерта — Цернике состоит в следующем. Так как функция fi(A ,ATi) имеет более резкую зависимость в плоскости (А , Ат]), чем функция /( , т]) в плоскости ( , т]), коэффициент % х,у) будет плавной функцией в плоскости х, у), тогда как интеграл будет резким в плоскости Ах, Ау) в силу соотношений между обратными ширинами пар преобразований Фурье [5.17]. Интегральный множитель мы интерпретируем как представляющий корреляционные свойства света в зависимости от расстояний между двумя исследуемыми точками xi,y i и х2, г/2), тогда как множитель % х,у) описывает плавное изменение средней интенсивности в плоскости х,у). Точно так же как и в случае некогерентного света, площадь когерентности наблюдаемой волны определяется размером источника, но в дополнение к этому площадь когерентности источника влияет на распределение средней интенсивности в плоскости х,у). [c.212]

Рис. 5.23. Картина дифракции на круглом отверстии при разных состояниях поперечной когерентности [5.34]. Параметр С — отношение площади круглого отверстия к площади когерентности. Предполагается, что иекогерентный источник имеет форму круга. Переменная х — приведенная величина.

Предположим, что, как показано на рис. 7.9, некогерентный источник расположен на произвольном расстоянии 21 перед тонкой собирающей линзой, а освещаемый объект лежит на расстоянии 22 позади линзы. Предполагается, что линза видна со стороны источника под достаточно большим углом, так что, согласно теореме Ван Циттерта — Цернике, площадь когерентности света, падающего на линзу, очень мала по сравнению с [c.292]

В заключение данного пункта отметим следующее. Мы рассматривали волновой параметр вырождения, который является характеристикой излучения, падающего на фотоприемник. Квантовый выход последнего меньше единицы. Следовательно, параметр вырождения фотоотсчетов будет меньше волнового параметра вырождения, и в видимой области спектра вероятность встретиться с подлинно тепловым излучением, для которого классические флуктуации интенсивности доминировали бы в распределении числа фотоотсчетов, оказывается еще меньше. (Правда, квазитепловые источники могут создавать излучение с очень большим параметром вырождения, и в таких случаях классические флуктуации интенсивности могут доминировать в флуктуациях числа фотоотсчетов.) Кроме того, фотоприемник или коллекторная оптика могут охватывать только часть одной пространственной моды источника. (Практически в интервале измерения всегда охватывается очень много временных мод.) В таком случае параметр вырождения фотоотсчетов может снова стать меньше волнового параметра вырождения в результате неполного охвата пространственной моды. Хотя минимальное значение параметра Ж равно единице, нужно учесть уменьшение энергии, достигающей фоточувствительной поверхности. Для этого нормальное значение параметра вырождения фотоотсчетов нужно дополнить множителем, равным отношению эффективной площади измерения к площади когерентности падающего света. В случае протяженного некогерентного источника для параметра вырождения фотоотсчетов можно принять [c.461]

На рис. 9.10 показана типичная зависимость от k отнощения сигнала к щуму для одного кадра. Указаны три различные характерные области. Отметим асимптотическое приближение отнощения сигнала к щуму к единице при больших k (справа) В этой области величина (5/Л )] практически не зависит от яр кости объекта. В средней области величина S/N)i увеличи вается пропорционально среднему числу фотособытий, прихо дящихся на площадь Когерентности. Только на третьем участ ке, где полное число фотособытий, приходящихся на один кадр намного меньше единицы, увеличение апертуры телескопа при водит к повышению отношения сигнала к шуму. Этот послед ний участок, вообще говоря, не имеет практического значения так как здесь получающееся отношение сигнала к шуму мало [c.493]

Покажите, что если фоточувствительная площадь фотоприемника намного больще площади когерентности падающего света, обладающего взаимной спектральной чи- [c.494]

Поле упругих напряжений неизбежно возникает в матрице при образовании когерентных и полукогерентных выделений, так как когерентность решеток обеспечивается упругой деформацией их около границы раздела (см. рис, 166,о, б). Величина упругих напряжений тем больше, чем больше размерное несоответствие структуры матрицы и выделения, выше модуль упругости матрицы и больше площадь когерентной границы. Для продвижения дислокаций через упругую деформированную матрицу требуется приложить напряжение, превышающее среднее напряжение поля упругих деформаций вокруг выделений. Соответствующее упрочнение является результатом дальнодействующего влияния выделений на дислокации, [c.315]

До сих пор при обсуждении понятия объема когерентности для обычного источника мы молча подразумевали,, что этот объем может иметь произвольную форму. Далее будет показано, однако (гл. 10, 2), что для геометрии, которую мы рассматривали, объем когерентности характеризуется размером, ког вдоль направления распространения, иазывае.мым длиной когерентности и равным по порядку величины с/Ал , а в поперечном направлении — площадью когерентности, имеющей порядок Если мы выберем [c.17]

Поскольку амплитуда и фаза па волновом фронте поперечной моды полностью определены, то весь волновой фронт является когерентным (т. е. площадью когерентности, введенной в п. 2.2, является как раз площадь волнового фронта моды). В гл. 10, 9 мы покажем в более общем виде, что процесс распространения и дифракции (который происходит в открытом резонаторе) ведет к пространственной когерентности излучения в результате отфиль-тровыванпя из первоначально некогерентного поля. Временная когерентность излучения, выходящего из пассивного резонатора, определяется шириной линий его мод. Время когерентности есть просто обратная ширина линии резонатора (т. е. постоянная времени излучеимя в резонаторе) [c.24]

Число фотонов о определенном квантовом состоянии, испускаемых черным телом. Фотоны в данном квантовом состоянии занимают одну н ту ясе ячейку в фазово.ч пространстве. Числ/> фотонов в данном состоянии равно параметру вырождения б. Для числа фотонов, занимающих одну ячейку в фазовом пространстве, не существует предела, как не существует предела для интенсивности поля а классической теории. Число фотонов в данном состоянии определяется числом квантов, проходящих площадь когерентности за время когерентности т ог (гл. 10 2). Из (10.1) следует, что [c.47]

Выражение получено для случая, когда поверхность фотокато равняется одной площади когерентности F. Эта площадь пример] равна размеру площади дифракционной картины от источника света месте расположения фотодетектора. [c.132]

Здесь е — эффективность гетеродинирования, зависящая от согла-)вания волновых фронтов гетеродинного луча исследуемого оптиче-сого сигнала, а также от площади когерентности. Постоянные состав-яющие фототока и дробовой шум фотоприемника опущены. [c.137]

Эффектами, родственными световым биениям, явл. корреляции интенсивности, наблюдаемые при установке двух фотоприёмников (напр., счётчиков фотонов) в пределах площади когерентности. На интервалах времени порядка (или менее) обратной ширины спектра излучения обнаруживается превышение числа парных фотонных совпадений над фоном случайных событий. Зависимость этого превышения от расстояния между счётчиками позволяет судить о площади когерентности поля излучения, что нашло применение для измерения диаметра звёзд наряду с традиционным методом звёздного интерферометра. [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...