Слой постоянной толщины

Рассмотрим упругий слой постоянной толщины Н с упругими постоянными X, х плотностью р, лежащий на упругом полупространстве с параметрами р.. Будем предполагать, что скорость распространения поперечных волн в слое Сг меньше соответствующей скорости с 2 в полупространстве [c.256]

Сопоставляя эту таблицу с слоя, мы видим, что когда / j между охлаждением плоского слоя и слоя постоянной толщины, ограниченного какими-нибудь неплоскими поверхностями, составит от 8,5 до ЗУо и менее. [c.95]

Рассмотрим влияние геометрии поверхностей субстратов на термическое сопротивление клеевого соединения (рис. 4-15). При этом прослойку адгезива переменной толщины представим слоем постоянной толщины 6 с эквивалентным объемом адгезива, находящегося между поверхностями субстратов и заполняющего впадины неровностей, т. е. [c.128]

Рассмотрим составляющие общего термического сопротивления клеевой прослойки. Представим термическое сопротивление клеевого слоя переменной толщины (рис. 4-27,а) сопротивлением слоя постоянной толщины бш, эквивалентного по объему адгезиву во впадинах микронеровностей поверхностей субстратов, т. е. [c.149]

Если скорость внешнего потока и, экспоненциально растет по х, на однородно шероховатой поверхности развивается равновесный пограничный слой постоянной толщины. [c.184]

За основной поток примем ламинарный стационарный параллельный поток, продольно омывающий бесконечную плоскую стенку от х =— оо до л =+ оо (см. рис. I). В направлении у поток принимается бесконечным. Все характеристики основного потока, которые в общем случае могут зависеть не только от координаты х, будем считать известными. Внутри ламинарного пограничного слоя постоянной толщины о эти характеристики зависят только от координаты у во внешнем потоке они постоянны. В пограничном слое учитывается влияние трения и теплопроводности во внешнем потоке этим влиянием пренебрегают. Движущейся средой является идеальный газ. [c.296]

В частном случае плоского движения (или движения в слое постоянной толщины на поверхности цилиндра й = 0) уравнения неразрывности и отсутствия вихрей принимают вид [c.341]

Покажем, что объемный расход (в слое постоянной толщины), протекающий между двумя линиями тока, равен разности значений функций тока на этих линиях. Проведем между точками а и Ъ произвольную кривую I и вычислим расход жидкости через нее (ш,- — проекция скорости на нормаль к кривой) [c.61]

Строго говоря, при N оо получается бесконечный плоский слой постоянной толщины в бесконечном упругом пространстве. Внутренние разложения в напряжениях будут представлять собой некоторые ограниченные величины, различные при Х3 —> -f- оо и —оо и удовлетворяющие только условиям равновесия. Таким образом, тонкая оболочка получается безмоментной и не влияющей на распределение напряжений. Подход, излагаемый в тексте, позволяет учесть эффект самостоятельной передачи упругой энергии вдоль оболочки этот подход справедлив в том случае, когда модуль Юнга оболочки существенно больше модуля Юнга основного материала. [c.97]

СЛОЙ постоянной толщины [c.44]

Для слоя постоянной толщины в качестве базисной поверхности выберем срединную поверхность. Безразмерная поперечная координата меняется в пределах —0,5 С 0.5, уравнения вс]5х-ней и нижней лицевых поверхностей С = 0,5. В формулах 3 и 4 следует положить Сг - 0 = 1, Сз 0 = 0. [c.44]

Приведем основные уравнения теории слоя постоянной толщины, ограничиваясь нулевым приближением. [c.44]

Для слоя постоянной толщины с лицевыми поверхностями ( 0,5 формулы (5.6), (5.7) примут вид [c.62]

Запишем формулы (1.7) и уравнение (1.8) для слоя постоянной толщины [c.245]

Запишем выражения (3.13) и (3.14) для слоя постоянной толщины [c.286]

Рассмотрим пластинку толщины Л, собранную из нечетного числа т (т = 2d + 1) упругих однородных трансверсально изотропных слоев постоянной толщины. Примем, что физико-механические и геометрические параметры слоев пластинки, симметрично расположенных относительно ее срединной плоскости, одинаковы. Слои занумеруем снизу вверх" числами —d, —d + 1,. .., d. Уравнения поверхностей раздела /-го и (/ + 1)-го слоев (/ = —d, —d + 1,. .., d — имеют вид [c.129]

Рассмотрим круговую (или кольцевую) пластинку радиуса Ь и толщины h симметричного по толщине строения, собранную из нечетного числа т = 2d + упругих однородных изотропных слоев постоянной толщины и несущую осесимметрично распределенную поперечную нагрузку Z = Z(r). Примем, кроме того, что условия ее закрепления также не зависят от угловой координаты. При перечисленных условиях напряженно-деформированное состояние пластинки будет осесимметричным. Кроме того, обращаются в нуль угловая составляющая вектора перемещений и все связанные с ней величины. Рассматривая уравнения (5.1.29), замечаем, что второе из них удовлетворяется тождественно, тогда как остальные принимают следующий вид [c.138]

Рассмотрим круговую замкнутую цилиндрическую оболочку радиуса R, длины/и толщины h, собранную из т упругих слоев постоянной толщины. Введем систему координат л , <р, z, где х = — расстояние, отсчитываемое вдоль образующей от края оболочки <р = х — угловая и z — поперечная координаты. Координатные линии системы х, <р совпадают с линиями кривизн цилиндрической поверхности и поэтому линеаризованные уравнения статики цилиндрической оболочки можно получить из общей системы (3.5.1) — (3.5.7), полагая в них = 1, А = R тл опуская инерционные и нелинейные слагаемые. Составим эти уравнения, для простоты ограничиваясь случаем ортотропной оболочки, причем считаем, что направления осей ортотропии (армирования) совпадают с направлениями координатных осей, а интенсивности армирования постоянны. Примем также, что тангенциальные составляющие внешней поверхности нагрузки отсутствуют. Замкнутая система уравнений статики слоистой ортотропной цилиндрической оболочки включает в себя следующие группы зависимостей [c.161]

Поверхность раздела между металлом и окислом сильно извилистая, а вдоль этой поверхности в металле существует тонкий слой постоянной толщины порядка 10 мк, который состоит из очень маленьких кристаллов, состав и структура которых отличаются от соседних слоев металла (фиг. 8). [c.463]

В упорных подшипниках с плоскопараллельными участками (фиг. 21) надо учитывать дополнительное сопротивление вращению пяты, оказываемое смазочным слоем постоянной толщины Момент трения от г [c.406]

Имея в виду, что в условиях плоскопараллельного течения среды с постоянной скоростью в слое постоянной толщины 5 [c.280]

Укажем также на работу р], в которой исследовалась устойчивость пограничного слоя постоянной толщины возле бесконечной пластины, температура которой линейно растет с высотой. [c.364]

В частном случае, когда рассматривается слой постоянной толщины (Р = 1), формулы (7.10.6) приобретают вид [c.202]

Отсюда следует сформулированное ранее (см. гл. 5, 3) положение о том, что потенциал скорости и функция тока некоторого течения в слое постоянной толщины можно рассматривать как функцию тока и потенциал скорости с обратным знаком нового течения в слое постоянной толщины. [c.202]

ПЛОСКИХ пленках переменной толщины. Эти уравнения сохраняют свою структуру при конформном преобразовании, характерным свойством которого, отличающим слои переменной толщины от слоев постоянной толщины, будет то, что закон изменения толщины слоя при этом изменяется. [c.203]

В этом случае уравнение (7.10.28) обращается в уравнение Лапласа и вспомогательная функция Ф приобретает физический смысл ее можно рассматривать как потенциал скорости (или функцию тока) течения в слое постоянной толщины Р = ). Обозначив гармоническую функцию Ф через /, формулу (7.10.29) для серии К— запишем в виде [c.210]

Пусть круглая скважина расположена в вершине куполообразного слоя постоянной толщины, подошвой которого является поверхность вращения. [c.316]

VI —объем пространства между выступами контактирующих поверхностей У г — объем слоя постоянной толщины [c.84]

Основным элементом экспериментальной установки является измерительный участок (рис. 4.2). Он состоит из металлической цилиндрической трубы, на которую помещается слой постоянной толщины из исследуемого материала (эбонит). Внутренний и наружный диаметры слоя составляют соответственно 30 и 54 мм, а длина равна 900 мм. Внутри трубы помещается электрический нагреватель, имеющий равномерное размещение витко по длине, что обеспечивает постоянную плотность теплового потока. Нагреватель плотно прилегает к внутренней поверхности трубы, чтобы исключить конвекционные токи воздуха, искажающие температурное поле. Равномерность температурного поля по длине обеспечивается выбором длины трубы значительно больше диаметра l/d> 5). Кроме того, предусматривается тепловая защита торцевых поверхностей [c.131]

Хотя прочность при продольном растяжении зависит, главным образом, от класса, к которому принадлежит композитная система (например, псевдопервому или третьему), важную роль играет и другой фактор, а именно, способность волокна за счет собственной пластичности компенсировать образование хрупкого п ро-дукта реакции. Такой продукт определяет разрушение лишь в случае хрупких (упругих) волокон. Примером такой системы, относящейся к третьему классу, является система Ti—В, в которой образуется реакционный слой постоянной толщины с малой деформацией разрушения. Трещины в нем образуются раньше, чем в волокне, а дальнейшее влияние реакционного слоя зависит от его толщины. К этому классу относится и титан, армированный борными волокнами или такими же волокнами с покрытием карбидом кремния, хотя в последнем случае зависимость толщины продукта реакции от условий изготовления может привести к изменению деформации разрушения. В типичной системе псевдопервого класса А1—В продукт реакции, обладающий малой деформацией разрушения, образуется на отдельных участках. Его толщи- [c.182]

Первый вариант практически трудно осуществим, так как пресскамеры изготовляются методом выклейки из листовой резины (одного или двух слоев) постоянной толщины, поэтому на практике применяется второй вариант. [c.193]

Наиболее исследован установившийся поток через плоские решетки в слое постоянной толщины, называемый просто плоским установившимся потоком, соответствующим идеализированному течению в осевых или радиальных турбомашинах с цилиндрическими или плоскими осредненными поверхностями токов. Неустановившиеся потоки (которые ниже подробно не рассматриваются) изучены только в частных случаях плоского течения несжимаемой жидкости через врашающиеся круговые решетки, колеблющиеся решетки и двухрядные решетки с относительным движением рядов. [c.13]

Для расчета формовой вулканизации при постоянной температуре плит пресса и режима охлаждения изделия на воздухе после извлечения из формы составим программу для ЭВМ, использующую обращение к процедуре TRANS TQ. В программе для исходных данных используем следующие идентификаторы N — число элементарных концентрических слоев постоянной толщины, выделяемых в цилиндре W — число циклов интегрирования по времени, через которое планируется вывод на печать текущих результатов R — радиус цилиндра СО— начальная концентрация несвязанной серы ТО — начальная температура изделия (температура заготовки, укладываемой в разогретую форму) TF — температура формы ТЕ — температура эквивалентного режима вулканизации AS, ES, NS, KS — соответственно параметры Л, E/R, п, k уравнений кинетики связывания свободной серы и параметр интенсивности тепловыделения ВВ — назначенное время вулканизации ВО — время охлаждения изделия, для которого производится расчет температурного поля и степени вулканизации материала DB — шаг интегрирования по времени. [c.206]

В работах К. Ф. Черныхаи Л. В. Миляковой [132, 192] пост )о-ена Теория криволинейного слоя постоянной толщины с Ж1 с1-кими лицевыми поверхностями. Кроме сжатия слоя исследовались и другие виды нагружения силами и моментами, приложенными к лицевым поверхностям, а также давлением на боковой поверхности. Лля вывода двумерных уравнений авторы применили вариационный метод, основанный на принципе Лагранжа. Эластомерный слой считался тонким, и слагаемые порядка Л/й отбрасывались. [c.46]

Методом ра.зделения переменных П1)оиитегрируем уравнения (2.3) и запишем нулевое приближение )ешения для слоя постоянной толщины. [c.268]

Закон роста окисла до 500°С является логарифмическим, однако достигаемые толщины слишком велики, чтобы их можно было объяснить переносом под действием электрического поля. Поэтому следует искать другие причины, например образование полостей. Действительный механизм до сих пор не установлен. Выше 5 °С действует параболический закон окисления при направленной внутрь диффузии ионов кислорода. Выше 850°С отмечается паралинейный рост окисла. Окалина состоит из внутреннего плотного слоя постоянной толщины и наружного пористого утолщающегося слоя окислов. Первоначально утолщение происходит по параболическому закону, но через некоторый период времени скорость окисления становится постоянной, соответствующей формированию внешнего слоя. [c.50]

Задачи об изгибе суживающихся анизотропных трехслойных пластин переменной толщины при действии поперечных нагрузок рассмотрены в [406]. Пластина, симметричная относительно срединной плоскости, составлена из ортотропного заполнителя линейно изменяющейся толщины и двух анизотропных несущих слоев постоянной толщины. Для несущих слоев используется теория изгиба пластин Кирхгофа, заполнитель рассматривается как упругое трехмерное тело с учетом поперечных сдвигающих напряжений и без учета напряжений поперечного обжатия. Основу расчета составляет метод Рэлея-Ритца. Приведены примеры расчетов. [c.14]

В односвязном жидком слое постоянной толщины, заключенном между двумя бесконечно близкими замкнуты> и поверхностями тока, критические точки распределяются так необходимо должны существовать по крайней мере два полюса дачее можно прибавлять по одному узлу и одному полюсу, так что число полюсов будет всегда на два более числа узлов. На фигуре 5 представлены линии токов в таком бесконечно тонком слое, причем имеется один узел и три полюса, из которых два изображены, а третий лежит за чертежом. [c.352]

Таким образом, всякая задача безвихревого движения в криволинейном слое (постоянной толщины) преобразуется с помощью конформного отображения в соответствующую плоскую задачу. Для сферической поверхности мы можем, например, наряду с бесчисленным множеством других методов, применить метод стереографической проекции. В качестве простого примера возьмем, например, случай, когда слой постоянной толщины покрывает всю поверхность шара за исключением двух круговых островов (величина и взаимное положение которых могут быть произвольные). Очевидно, единственное (плоское) безвихревое движение, которое возможно в наполненном жидкостью двусвязном пространстве, это такое, при котором жидкость циркулирует вокруг обоих островов в протибоположных направлениях, причем циклические постоянные для обеих циркуляций должны быть одинаковыми. Так как окружности при проектировании переходят в окружности, то соответствующая плоская задача есть та самая, которая решена в 64, п. 2, [c.135]

Граничные условия таковы /(0)=0 / (0)=0. Если, принимая во внимание соответствие с безвихревым потоком, Г( оэ ) должно быть конечным, то из уравнения (150) следует, что ос ) = = 1, так что и— их—рх, где и обозначает и (со). Предыдущее уравнение с тремя граничными условиями было получено Блазиусом и численно проинтегрировано Хейменцом. Уточненные Ховарцем результаты показаны на рис. 83. Из рисунка видно, что а следовательно, ы/х существенно постоянно везде, кроме слоя постоянной толщины. Это постоянство толщины объясняется [c.220]

Образующийся при температурах до 500° С поверхностный окисел состоит из порошка при температурах выше он представляет собой уже зернистые частицы, которые при температурах выше 880° С становятся тверже и плотным слоем закрывают металл. Неизвестно, диффузией каких частиц определяется скорость окисления урана ири температурах выше 880° С, но Гопкинсон утверждает, что переход при этих температурах от параболического окисления к линейному можно объяснить существованием барьерного слоя постоянной толщины. При температурах выше температуры плавления уран окисляется с А1еньшей скоростью, чем при 750°С, когда на кривой окисления возникает второй максимум скорости. [c.375]

Слоевая изоляция покрывает поверхности герметизируемого элемента в виде слоя постоянной толщины, причем размер слоя в направлении, перпендикулярном к покрываемой поверхности, значительно меньше линейных размеров самой поверхности. Примеры слоевой изоляции представлены на рпс. 61 и 62. В местах пересечения поверхностей толщина изоляции переменная, так как литьевые формы для заливки изделий, как правило, имеют упрощенную конфигурацию. Герметизация изделий путем заливки в съе.мные формы или в кожух не обеспечивает постоянных толщин литой изоляции в различных сечениях изделия, так как наружные поверхности изоляции определяются оформляющими плоскостями фор--мы или кожуха. Слоевая изоляция может быть тонкой и толстой. У тонкослойной изоляции толщина слоя на порядок меньше радиуса кривизны гладких участков герметизируемых поверхностей. У толстослойной изоляции толщина слоя сравнима с радиусами кривизны поверхностей. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...