Понятие о потоке жидкости

Элементарная струйка жидкости является основным элементом, из которого складывается понятие о потоке жидкости. [c.49]

От понятия об элементарной и конечной струйках жидкости в дальнейшем переходят к понятию о потоке жидкости как совокупности струек. [c.61]

Таким образом, непосредственно к стенке прилегает тонкая прослойка жидкости, в которой средняя скорость меняется по линейному закону. Величина скорости во всей этой прослойке мала — она меняется от нуля на самой стенке до значений о при у Уо- Эту прослойку называют вязким подслоем. Никакой сколько-нибудь резкой границы между вязким подслоем и остальным потоком, конечно, нет в этом смысле понятие о вязком подслое имеет лишь качественный характер Подчеркнем, что и в нем движение жидкости турбулентно ). [c.246]

Равномерное движение, при котором система линий токов выражается семейством взаимно параллельных прямых. Площади живых сечений в любом месте струйки жидкости будут при этом одинаковыми. Постоянной, следовательно, будет и скорость в пределах струйки. Постоянство же площадей и скорости в пределах отдельных струек приводит к такому же постоянству живых сечений и средних скоростей для всего потока. Поэтому понятие о равномерном дви- [c.50]

Для характеристики движения вязкой жидкости используются понятия о гидравлическом и пьезометрическом уклонах потока. [c.82]

В ток случае, когда элементарные струйки практически параллельны друг другу (рис, 65), живое сечение целого потока жидкости будет плоским. В связи с этим установим понятие о так называемом плавно изменяющемся движении. [c.86]

Установим понятия о средней скорости потока в рассматриваемом живом сечении и расходе целого потока жидкости. Средней скоростью потока в рассматриваемом живом сечении называется скорость, с которой должны были бы двигаться все частицы жидкости через данное живое сечение, чтобы расход всего потока был равен расходу, соответствующему действительным скоростям этих частиц. Ввиду важности понятия [c.86]

Для характеристики движения реальной жидкости используются понятия о гидравлическом, пьезометрическом и геометрическом уклонах потока. . [c.87]

Понятие подобия может быть распространено на любые физические явления. Можно говорить, например, о подобии картины движения двух потоков жидкости — кинематическом подобии о подобии сил, вызывающих подобные между собой движения — динамическом подобии о подобии картины распределения температур и тепловых потоков — тепловом подобии и т. д. [c.47]

Точное решение задачи теплообмена для передней критической точки разветвления потока вязкой жидкости на круглом цилиндре получено в работах [4, 5]. Посредством использования понятия о тепловом пограничном слое в [6] дано приближенное решение задачи о теплообмене на передней поверхности одиночного цилиндра, обтекаемого средой с Рг 1. В работе [7], исходя из предпосылок, высказанных выше в процессе решения задачи о теплообмене пластины, распространен предложенный [6] метод расчета на область Рг<с1. [c.147]

При вычислении теплоотдачи в турбулентном потоке жидкости в трубе можно принимать двухслойную (Прандтля — Тейлора) или трехслойную (Шваба — Кармана) динамическую схему потока. Предполагается, что в ламинарном подслое перенос тепла и количества движения определяется молекулярным процессом, в турбулентном ядре — молярным перемешиванием, а в переходной области (трехслойная схема) действуют оба механизма переноса. Применительно к высокотеплопроводным жидкостям, когда Рг 1 возникает необходимость учета молекулярного переноса и в области турбулентного ядра (Л. 7. 8]. В литературе при рассмотрении тепловых задач наряду с динамическим слоем вводится понятие о тепловом слое [Л. 1, 2, 6, 11]. Применительно к высокотеплопроводным жидкостям общая теория вопроса была изложена в [Л. 3]. В качестве расчетного выхода Левичем [Л. 3] была рассмотрена суперпозиция двухслойных динамической и тепловой схем потока. Дальнейшее развитие этой теории было сделано Боришанским [Л. 12], рассмотревшим суперпозицию трехслойных динамической и тепловой схем потока. В расчетном плане в этих случаях возникает вопрос [c.436]

Установленное понятие подобия (на примере геометрического подобия) может быть распространено на любые физические явления. Так, например, можно говорить о подобии движения двух потоков жидкости, т. е. о гидродинамическом подобии, о подобии температур и тепловых потоков — тепловом подобии и т. д. [c.62]

В предыдущем параграфе мы познакомились с общими способами описания жидкого потока с помощью понятий о линии тока и функции тока. При этом мы применяли главным образом метод Эйлера. Однако более глубокое понимание законов движения жидкости, а также правильная классификация движений возможны лишь на основе анализа поведения и, в частности, деформаций отдельной жидкой частицы. Естественно,. [c.142]

В реальных потоках вязкой жидкости местные скорости в различных точках живого сечения будут различными. Как будет показано далее, только в отдельных точках живого сечения местная скорость и будет равна средней скорости V. Введение понятия о средней скорости потока в данном живом сечении позволяет проще рещать практические задачи. [c.73]

Понятие о физической величине — одно из наиболее общих в физике и метрологии. Согласно ГОСТ 16263—70 Государственная система обеспечения единства измерений. Метрология. Термины и определения , под физической величиной понимается свойство, общее в качественном отношении многим физическим объектам (физическим системам, их состояниям и происходящим в них процессам), но в количественном отношении индивидуальное для каждого объекта . Так, все тела обладают массой и температурой, но для каждого из них эти параметры различны. То же самое можно сказать и о других величинах — электрическом токе, вязкости жидкостей или потоке излучения. [c.15]

Гидродинамика — раздел гидравлики, в котором изучаются законы движения жидкости и ее взаимодействия с неподвижными и подвижными поверхностями. Движение жидкости представляет собой чрезвычайно сложное перемещение отдельных молекул. В целях упрощения методики расчета вводится понятие о струйчатой модели движения. Согласно этой модели, поток состоит из отдельных элементарных струек, изучение которых в отдельности дает возможность понять закономерности потока в целом. [c.19]

Этот метод основан на понятии о пограничном слое. Как будет показано ниже, он позволяет построить приближенную теорию обтекания тела вязкой жидкостью и определить силу лобового сопротивления тела в потоке вязкой жидкости. [c.239]

В целях упрощения методики расчета вводится понятие о струйчатой модели движения. Согласно этой модели, поток состоит из отдельных элементарных струек, изучение которых в отдельности дает возможность понять закономерности потока в целом. Отдельные частицы жидкости, заполняющие некоторое пространство, перемещаются в различных направлениях и с раз личными скоростями. [c.12]

Пограничный слой. Рассмотрим продольное обтекание поверхности тела безграничным потоком жидкости. Скорость и температура набегающего на пластину потока постоянны и равны соответственно Шо и /о-При соприкосновении частиц жидкости с поверхностью тела они прилипают к ней. В результате в области около пластины вследствие действия сил вязкости образуется тонкий слой заторможенной жидкости, в пределах которого скорость изменяется от нуля на поверхности тела до скорости невозмущенного потока (вдали от тела). Этот слой заторможенной жидкости получил название гидродинамического пограничного слоя. Понятие о гидродинамическом пограничном слое впервые введено Л. Прандтлем (1904 г.). [c.127]

По своему физическому содержанию действие внутренних источников тепла близко к выделению тепла за счет трения при больших скоростях потока ( 11-1). Аналогично процессам теплообмена при течении газа с большой скоростью и в данном случае можно ввести понятие о собственной или адиабатической температуре стенки а.с- Под этой температурой понимают температуру, которую принимает стенка при отсутствии теплообмена с окружающей средой (<7с = 0). При <7с=0 поле температур в жидкости обусловлено только действием внутренних источников тепла. [c.245]

Циркуляция вдоль малых замкнутых линий в потенциальном потоке равна нулю, а в вихревом шнуре имеет некоторое постоянное значение. Отсюда следует, что вихревой шнур состоит из одних ц тех же частиц жидкости, что отвечает и общему понятию о нем. [c.420]

При разработке теории взвешивания наносов в потоке Н. Е. Жуковский исходил из кинематической схемы потока, не учитывая турбулентного перемешивания и степени мутности потока. Введение в теорию взвешивания наносов понятия о незаиляющей скорости на основе современных представлений о турбулентном движении жидкости является дальнейшим развитием этой теории. [c.252]

Понятие о потоке и элементартой струйке жидкости. Расход и средняя скорость [c.25]

СЛОЖНЫЙ физический процесс, точное математическое описание которого связано с чрезвычайными трудностями. Поэтому для облегчения теоретических реш( ний обычно вводятся различные схемы и модели, заменяющие )еальный поток жидкости. Существенно важным является понятие о струйчатой структуре течения жидкости, в соответствии с которым поток представляется как совокупность элементарных струек, вплотную прилегающих друг к другу и образующих сплошную массу движущейся жидкости. [c.68]

В 24 приведены главнейшие понятия о гидравлическом подобии потоков и о критериях подобия вязких жидкостей. Здесь мы изложим применение этих понятий к моделированию лопастных машин. Геометрически подобными лопастными машинами называются такие, в которых все соответствующие размеры находятся в одинаковом отноилении (одинаковое число и форма лопастей, одинаковые углы наклона лопастей Pi и Рз, одинаковые условия подвода и отвода жидкости к рабочему колесу и т. д.). Из условия подобия потоков следует, что [c.253]

Понятие подобия в отношении физических явлений применимо только к явлениям одного и того же класса. Прргаадлежность физических явлений к одному классу означает, что механизм этих явлений описывается одинаковыми по форме и содержанию дифференциальными уравнениями. Так, может идти речь о подобии движения двух потоков жидкости, о подобии теплообмена и т. п. [c.318]

Покажем ), что при использовании формулы Кармана и в предположении постоянства напряжения трения поперек пограничного слоя существует более простой путь построения решения, не требующий предварительного введения понятий о числе Рейнольдса пограничного слоя и законе сопротивления . Этот путь в значительной мере упрощает исследование задач о турбулентном пограничном слое в газовом потоке. Использование простого асимптотического разлонхбния, уже примененного ранее в 103 для несжимаемой жидкости, позволяет обобщить теорию Кармана сопротивления пластины в несжимаемой жидкости на случай газового потока е большими числами М. [c.719]

Понятие о функции тока. Понятие о функции тока связано с понятиями линий и трубок тока. Линии тока представляют собой линии, касательными к которым служат векторы скоростей. Линии тока, проходящие через некоторый замкнутый контур, образуют в пространстве трубку, называемую трубкой тока. Через трубку тока жидкости 1и газы протекают, как через трубку с непроницаемыми стенками. Функция тока сохраняет постоянное значение на каждой трубке тока и физически может быть истолкована, как расход жидкости или газа по трубке тока. Отметим, что поле линий тока представляет собой мгновенное распределение линий тока в пространстве. В этом отношении линии тока отличаются от траекторий частиц. В неуста,повившихся потоках траектории являются следом какой-либо одной движущейся частицы, а линия тока является следом мгновенных одновременных положений различных частиц, касающихся в своих движениях указанной линии тока. В установившихся течениях траектории и линии тока совладают. [c.114]

Было введено понятие о тепловом потоке энтропии dSq, соответствующем получению или отдаче количества тепла dQr через участок поверхности, находящийся при температуре Т. Затем в связи с процессами протекания жидкости через контрольный объем был рассмотрен конвективный поток энтропии. Это привело к уравнению сохранения энтропии, применимому лищь в случае внутренне обратимых процессов, а также к весьма важному понятию о производстве энтропии, обусловленном необратимостью. Этот вопрос был рассмотрен несколько подробнее, причем от некоторого [c.185]

В гл. 13 мы вывели выражения для обратимой полезной работы, получаемой при переходе системы (в отсутствие потоков) или жидкости (в режиме стационарного потока) из некоторого заданного начального устойчивого состояния в мертвое состояние (разд. 13.6), соответствующее тепловому и механическому равновесию с окружающей средой при Го и ро- Этот частный случай равновесия между системой или жидкостью и внещней средой мы назвали ограниченным равновесием, а соответствующие идеальные количества работы — беспотоковой эксергией или эксергией в режиме стационарного потока. Эксергия является характеристикой начального состояния системы или жидкости. Кроме того, в разд. 13.6 отмечалось, что иногда понятие о равновесии необходимо обобщить на случай, когда в конечном состоянии жидкость находится также в химическом равновесии с окружающей жидкостью. Такое равновесие было названо неограниченным. Теперь мы можем расширить изучение термодинамической доступности энергии и охватить этот случай. [c.420]

Доказав теорему о подъемной силе крыла, Н. Е. Жуковский [1.3J инсрпые дал рааьяснение механизма образования подъемной силы. Он показал, что подъемная сила при безотрывном обтекании в стационарном потоке идеальной жидкости возникает благодаря появлению циркуляции скорости по замкнутому контуру, охватьшающему сечение тела. Таким образом был разъяснен и парадокс Эйлера—Даламбера о равенстве нулю реакции потока идеальной несжимаемой жидкости на тело при его установившемся прямолинейном движении. Эта реакция действительно отсутствует, если указанная циркуляция равна 1 улю. И. Е. Жуковский установил возможность изучения несущих свойств крыльев в идеальной среде путем построения неоднозначных потенциальных течений. Важную роль в создании современных вычислительных методов сыграло также введенное им понятие о присоединенных вихрях. [c.11]

Согласно теореме Бернулли, в тех точках потока, где понижается скорость, должно возрастать давление — результат, который вначале казался парадоксальным. Действительно, к это же время в связи как с ньютоновскими воззрениями на давление жидкости на обтекае.мое тело, так и с исследованиями самого Бернулли о давлении жидкости на преграду, прочно установился как будто противоположный взгляд о возрастании давления жидкости с возрастанием ее скорости. Эйлер, которому, кстати говоря, мы обязаны современной формулировкой теоремы Бернулли (напоминаем, что Эйлер первый ввел в гидродинамику четкое понятие давления), пояснил кажущуюся парадоксальность теоремы Бернулли следующими словами вся сложность понимания этого предложения устраняется, если считать, что здесь сравнение производится не между скоростями двух разных течений, а между разными скоростями вдоль данной струи, которая обтекает поверхность тела (курсив наш) — пояснение, заслуживающее быть приведенны.м в любо.м современном руководстве по гидродинамике. [c.23]

Расстояние между стенками обозначим через г. Оно представляет собой размер максимального вихря. Конечно, вместо указанных вертикальных стенок можно задать два потока жидкости в противоположных направлениях на расстоянии 1 друг от друга. Пр1 этом нет необходимости вводить понятия треняя жидкости о отенки. Т.е. они выступам лишь как граничные условия в данной задаче. [c.47]

При неизотермичеоком течении жидкости, когда вязкость и другие физические свойства не остаются постоянными, само понятие о длине гидродинамического начального участка нуждается в уточнении. В общем случае в качестве длины начального участка целесообразно принять то расстояние от входа в трубу, на котором пограничный слой, развивающийся на ее стенках, заполняет все сечение трубы и исчезает влияние начального распределения скорости. Из такого определения следует, что профиль око-,рости и коэффициент сопротивления за пределами начального участка при изотермическом движении остаются постоянными, а при неизотермическом движении могут изменяться по длине. В последнем случае полная стабилизация профиля скорости может наступить лишь после того, как произойдет полное выравнивание температуры но сечению потока. [c.143]

Теплопередача, т. е. процесс распространения тепла в пространстве или передачи тепла от одного тела к другому вследствие разности температур, может происходить путем теплопроводности, конвекции и теплового излучения. При изучении движений газа следует иметь в виду, что теплопроводность (т. е. передача тепла между непосредственно соприкасающимися частями среды, происходящая вследствие молекулярного переноса) практически почти всегда сопутствует конвективному теплообмену (т. е. теплопередаче, происходящей из-за перемещения в пространстве частиц жидкости). Поэтому обычно эти два явления объединяют, вводя понятие о теплообмене вследствие соприкосновения. При этом в технических задачах в ряде случаев можно пренебречь теплопроводностью по сравнению с теплопередачей вследствие вынужденной конвекции, т. е. по сравнению с теплопередачей в потоке, вызваннем внешними причинами (движением самолета, насосом, воздушным винтом и т. д.). [c.516]

ТУРБУЛЕНТНОЕ ПЕРЕМЕШИВАНИЕ — происходящее в турбулентных потоках движение друг относительно друга т. н. турбулентных элементо) — макроскопич. объемов жидкости, размеры к-рых не меньше, чем внутренний масштаб турбулентности т], нанр., в нижних слоях атмосферы ем (см. Турбулентность). Для описания Т. п. пользуются понятием о пути перемешивания — расстояния, на к-рое может перемещаться турбулентный элемент, сохраняя свою индивидуальность. Это понятие — основа ряда полуэмнирич. теорий турбулентности. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...