Образование подъемной силы

Этот эффект играет существенную роль в вопросе об устойчивости самолета. Для пояснения его роли может служить опыт с тонким диском в потоке воздуха. Распределение давлений вокруг диска, обтекаемого потоком, конечно, отличается от рассмотренной нами картины. Однако для диска также наибольшую роль в образовании подъемной силы играет пониженное давление за его передней частью, н поэтому точка приложения подъемной силы лежит ближе к переднему его краю. Этим и объясняется поведение в потоке воздуха тонкого диска, который может вращаться вокруг вертикальной оси, лежащей в плоскости диска (рис. 339). Если диск повернуть вдоль потока, то он не остается в таком положении, а поворачивается [c.559]

По принципу образования подъемной силы в масляном слое подшипники делят на гидродинамические и -гидростатические. Для разделения трущихся поверхностей слоем смазочного материала в нем необходимо создать избыточное давление. В гидродинамических подшипниках это давление возникает только при относительном движении поверхностей вследствие затягивания масла в клиновой зазор. В гидростатических подшипниках давление создается насосом. Основное распространение получили подшипники с гидродинамической смазкой как наиболее простые. [c.460]

При обтекании лопасти с образованием подъемной силы на ее поверхности возникает слой присоединенных вихрей. По закону сохранения завихренности в пространственном течении требуется, чтобы с лопасти в поток сходили свободные вихри, а именно комлевой и концевой вихревые жгуты, а при изменении циркуляции присоединенных вихрей по азимуту и радиусу— поверхность свободных вихрей (рис. 13.1). Вследствие изменения циркуляции присоединенных вихрей по радиусу в поток сходят элементы продольных вихрей, ориентированные по вектору относительной скорости в точке схода. Поверхностную интенсивность таких вихрей обозначим Vnp. Изменение циркуляции присоединенных вихрей по азимуту вызывает сход поперечных свободных вихрей, ориентированных вдоль радиуса. Поверхностную интенсивность этих вихрей обозначим Vnn. Величины 7пр и Vnn определяются выражениями [c.649]

Образование подъемной силы [c.52]

Индуктивное сопротивление О ИНД — часть лобового сопротивления самолета, связанная с образованием подъемной силы. [c.56]

Частые ссылки в научно-популярной литературе на аналогию физических причин образования подъемной силы у профиля крыла и воздушного змея являются несостоятельными. Правильное научное объяснение подъемной силы крыла при небольших углах атаки дает только циркуляционная теория Н. Е. Жуковского. [c.349]

Их назначение—образование подъемной силы, которая дает самолету способность летать. [c.68]

Рис. ПО, Образование подъемной силы у листа картона и у крыла самолета

Закон Бернулли имеет очень большое значение в аэродинамике. Действием его, как мы увидим в. дальнейшем, объясняется образование подъемной силы крыла планера. [c.42]

Аэродинамика становится теоретической основой полета в атмосфере летательных аппаратов тяжелее воздуха. Название своему труду О парении птиц Н.Е. Жуковский дал не случайно. Крыло птицы приняло свою форму в результате длительной эволюции. Оно имеет весьма совершенные аэродинамические свойства. Задача ученых состоит в том, чтобы полнее изучить эти свойства и применить их для летательных аппаратов. Эта задача оказалась весьма сложной. К настоящему времени ученые не все еще выяснили в вопросе образования подъемной силы крыла птиц, особенно машущего крыла. [c.47]

Причины образования подъемной силы и сопутствующие этому явления описаны нами схематически и приближенно. В действительности же картина обтекания потоком воздуха крыла, а тем более всего летательного аппарата, значительно сложнее. [c.52]

На основании рассмотренной выше картины распределения давлений нетрудно определить, где находится точка приложения подъемной силы. Так как в образовании [c.558]

Наглядность картины обтекания вращающегося цилиндра позволяет проследить происхождение подъемной силы и лобового сопротивления и отчетливо разделить роль вязкости в образовании той и другой силы. Подъемная сила обусловлена тем, что скорость жидкости над цилиндром оказывается больше, чем под ним, и поэтому, в соответствии с законом Бернулли, давление под цилиндром выше, чем над ним. Лобовое сопротивление обусловлено главным образом неполным обтеканием цилиндра — наличием позади него области с пониженным давлением. Именно благодаря силам вязкости увеличивается скорость потока, обтекающего вращающийся цилиндр сверху, [c.563]

В ряде случаев при обтекании решетки профилей потоком несжимаемой жидкости в качестве характерных принимают подъемную силу — силу, направленную по нормали к среднегеометрической скорости лУт, и силу, вызванную наличием вязкости и направленную вдоль у . При этом для образования безразмерных коэффициентов делят соответствующие составляющие равнодействующей на скоростной напор, рассчитанный по среднегеометрической скорости. Таким образом, имеем [c.19]

В основе современной теории крыла лежит теорема Жуковского о подъемной силе. Исследуя обтекание тела невязкой жидкостью, Н. Е. Жуковский предложил искать источник силового воздействия на тело в образовании циркуляции скорости, обусловленной наличием вихря. Он получил формулу для определения подъемной силы при безотрывном обтекании произвольного контура несжимаемой жидкостью. М. В. К е л д ы ш и Ф. И. Ф р а н к л ь доказали, что формула Жуковского справедлива и для сжимаемого газа при дозвуковых скоростях течения. [c.161]

При движении пульпы по трубам потери напора обусловлены особенностями движения твердых частиц — перемещаются ли они по дну или движутся во взвешенном состоянии. Взвешивание твердых частиц в неоднородной жидкости происходит из-за образования вследствие турбулентности взвешивающей силы при обтекании твердых частиц потоком. Подъемная сила зависит от скорости движения пульпы (транспортирующей способности потока). Когда эта сила больше гидравлической крупности наибольшей из твердых частиц, находящихся в потоке, то все твердые частицы будут транспортироваться во взвешенном состоянии. Наименьшую скорость потока, при которой частицы взвеси еще не выпадают на дно, называют критической скоростью или скоростью витания — Ов. Для безнапорного гидротранспорта ее находят из выражения [c.131]

Если в какую-либо разреженную область жидкости подавать воздух или иной газ, то возникает явление, называемое искусственной кавитацией (вентиляцией). Искусственную кавитацию можно создавать на телах различных форм на крыльях, телах враш,ения, гребных винтах. Вследствие образования искусственных каверн (воздушных полостей) изменяются поле давления на теле и гидродинамические силы, действующие на тело. Например, при вдувании воздуха на поверхности крыла изменяются его подъемная сила, момент, лобовое сопротивление. [c.9]

Если образование паровых пузырьков возможно, они возникают в жидкости в больших количествах, а так как суммарная поверхность их во много раз превосходит свободную поверхность жидкости, то испарение внутрь паровых пузырьков приобретает преобладающее значение. Паровые пузырьки образуются преимущественно на стенках поверхности нагрева, где имеются выступы или впадины шероховатости (рис. 6-14). Раз образовавшись, паровой пузырек становится центром испарения жидкости. Размеры парового пузырька по мере испарения в него жидкости растут, вследствие чего увеличивается пропорциональная объему пузырька подъемная сила, под действием которой пузырек по достижении определенного размера, характеризуемого так называемым отрывным диаметром, отрывается от стенки и, преодолевая силы гидродинамического сопротивления окружающей жидкости, всплывает наверх, на поверхность жидкости и лопается. Вместо всплывшего пузырька на том же месте сразу или через некоторое время образуется новый паровой пузырек. Путем движения паровых пузырьков из нижних слоев жидкости к поверхности ее осуществляется непрерывный транспорт образующихся внутри жидкости паров в пространство над жидкостью. [c.213]

Когда скорость пара не слишком велика, он протекает через отверстия листа отдельными пузырями. В процессе образования и роста парового пузыря у отверстия листа (рис. 3.7, а) на него действуют подъемная сила и конвективные токи, стремящиеся оторвать его от листа. Силы поверхностного натяжения препятствуют этому. Если вязкость жидкости невелика и влиянием конвективных токов можно пренебречь, то [c.84]

В настоящее время существенно возрос интерес к явлениям свободной конвекции жидкости. Это объясняется тем, что во многих современных областях техники (авиация, атомная энергетика, химическая промышленность и электроника) приходится иметь дело с большими перепадами температур в различных жидкостях, а следовательно, и с существенными подъемными силами. В работе [1] приводится анализ свободного движения жидкости в вертикальном канале, образованном двумя параллельными пластинами, при линейном увеличении температуры по длине канала. [c.189]

Исследуется развитое течение вязкой жидкости под действием подъемных сил в канале, образованном двумя параллельными вертикальными поверхностями и открытом с обоих концов. Как правило, при теоретическом рассмотрении поверхности канала принимаются параллельными направлению действия подъемных сил. [c.190]

Для крыла конечного размаха характерно сопротивление, связанное с образованием подъемной силы оно называется индуктивным и возникает вследствие затрат энергии на образование вихревой пелены, отходящей от крыла вниз по потоку. Для крыльев большого удлинения индуктивное сопротивление зависит от распределения индуктивных скоростей, причем теория Р1есущей линии позволяет при заданных распределениях углов атаки и хорд сечений находить как нагрузки, так и индуктивные скорости. [c.430]

Результат этой работы представляет значительный интерес как косвенное подтверждение теории, предложенной Н.Е. Жуковским и объясняюгцей образование подъемной силы возникновением циркуляции вокруг крыла или возникновением нрисоединенных вихрей. [c.170]

Одним из затруднений, которые представляет теоретическое исследование образования подъемной силы у профилей крыльев произвольной формы, является то обстоятельство, что выполнить практически конформное отображение внега-ней части некоторого контура на внеганюю часть окружности или на полуплоскость, как этого требуют формулы Чаплыгина-Blasius a, за крайне редкими исключениями, мы не умеем. [c.170]

Доказав теорему о подъемной силе крыла, Н. Е. Жуковский [1.3J инсрпые дал рааьяснение механизма образования подъемной силы. Он показал, что подъемная сила при безотрывном обтекании в стационарном потоке идеальной жидкости возникает благодаря появлению циркуляции скорости по замкнутому контуру, охватьшающему сечение тела. Таким образом был разъяснен и парадокс Эйлера—Даламбера о равенстве нулю реакции потока идеальной несжимаемой жидкости на тело при его установившемся прямолинейном движении. Эта реакция действительно отсутствует, если указанная циркуляция равна 1 улю. И. Е. Жуковский установил возможность изучения несущих свойств крыльев в идеальной среде путем построения неоднозначных потенциальных течений. Важную роль в создании современных вычислительных методов сыграло также введенное им понятие о присоединенных вихрях. [c.11]

Подъемная сила крьша. Механизм образования подъемной силы крыла самолета аналогичен механизму образования силы в эффекте Магкуса. Однако возникновение окружного движения объясняется соверщенно иными причинами. [c.306]

В схеме регулятора давления РДУК-2 регулятор управления является командным прибором, а регулирующий клапан — исполнительным механизмом. Работа регулятора давления осуществляется за счет энергии проходящей рабочей среды. Г аз входного давления (см. рис. 60 и 61), помимо основного клапана, поступает через фильтр на малый клапан регулятора управления и после него по соединительной трубке через демпфирующий дроссель — под мембрану регулирующего клапана. Газ сбрасывается в газопровод за регулятором давления через сбросной дроссель. На мембраны регулирующего клапана и регулятора управления по соединительным трубкам подается газ выходным давлением. Благодаря непрерывному потоку газа через сбросной дроссель давление перед ним и, следовательно, под мембраной регулирующего клапана всегда больше выходного давления. Разность давлений по обеим сторонам мембраны регулирующего клапана приводит к образованию подъемной силы, которая при любом установившемся режиме работы регулятора уравновеЩивается массой подвижных частей и действием входного давления на основной клапан. Повышенное давление под мембраной регулирующего клапана автоматически регулируется малым клапаном регулятора управления в зависимости от потребления газа и входного давления через регулятор. [c.215]

Полученные результаты общей теории несущей линии характеризуются, как видно, сравнительиой простотой аэродинамических зависимостей, дают четкое представление о физических явлениях, сопровождающих обтекание крыльев с переменным размахом, позволяют выявить механизм образования подъемной силы и индуктивного сопротивления. Однако применение этой теории ограничено крыльями с достаточно малой стреловидностью и относительно [c.249]

Зависимость Су и Сх несимметричного профиля от угла атаки а приведена на рис. 18.6. Для несимметричного профиля угол нулевой подъемной силы отрицателен (ао= —7" ). При а<ао подъемная сила направлена вниз Ry O, Су<0. Вначале Су возрастает пропорционально а, что качественно соответствует теоретической зависимости (18.6), однако измеренные значения Су получаются меньше теоретических за счет влияния вязкости. При критическом угле атаки сскр коэффициент подъемной силы достигает максимума и при дальнейшем увеличении резко падает, а С возрастает. Это объясняется тем, что отрыв пограничного слоя при увеличении а в области акр распространяется на все большую часть верхней поверхности профиля. Это приводит, с одной стороны, к уменьшению давления на кормовую часть, что увеличивает Сх, и к увеличению давления на среднюю часть верхней поверхности профиля, разрежение над которой имеет наибольшее значение в образовании подъемной силы. Все это происходит за счет уменьшения циркуляции скорости около профиля при отрывном обтекании задней ост- [c.349]

Сила лобового сопротивления крыла включает две основные составляющие — индуктивное сопротйвленвге, возникающее при образовании подъемной силы, и профильное. Оба они зависят от размеров дельтаплана, хотя и противоположным образом. Так, профильное сопротивление прямо пропорционально размерам дельтаплана, а индуктивное — обратно пропорционально. [c.15]

Если скорость скольжения направлена поперек линии контакта (рис. 8.6,в), то создаются благоприятные условия для образования масляного клина, обладающего значительной подъемной силой, и возникает режим жидкостного трения. Именно поэтому нагрузочная способность глобоидных передач примерно в 1,5 раза выше, чем цилиндрических передач с червяками, витки которых очерчены линейчатыми поверхностями (архимедовы, эвольвентные и конволютные червяки). [c.171]

Кроме интерференции, связанной с образованием вихрей, при больших сверхзвуковых скоростях имеет место дополнительный интерференционный эффект, вызванный взаимодействием с возникаюгцими скачками уплотнения (рис. 2.5.8). Как видно из рисунка, при некотором угле атаки щ горизонтальное оперение расположено в зоне между хвостовым скачком и веером расширения. Вследствие этого оно оказывается для потока, прошедшего через веер расширения, под нулевым углом атаки и не будет создавать подъемной силы. Практически эффективность оперения близка к нулю (т1оп = 0)-При большем угле атаки (а2> аО угол скачка возрастает и его плоскость может оказаться перед оперением. Так как линия тока за скачком почти совпадает с направлением набегающего потока, то оперение в значительной ме- [c.201]

Паровая подушка обеспечивает равномерное поступление пара во все отверстия листа, поэтому кинетическая энергия парового потока, протекающего через лист, может рассчитываться по средней скорости пара в отверстиях. Эта энергия, так же как при движении отдельными пузырями, расходуется на образование свобод-. ной поверхности и преодоление сопротивлений. Однако по такой схеме процесса пузыри пара образуются в толш,е жидкости над листом и при достаточно большом слое жидкости и пренебрежении потерями на преодоление сопротивлений вся энергия потока перейдет в поверхностную энергию. При малых уровнях жидкости часть этой энергии будет потеряна в паровом потоке над барботажным слоем. Для погруженных дырчатых листов характерен режим бар-ботажа с зоной стабилизированных значений паросодержанпя ф, где движение паровой фазы обусловливается лишь действием подъемных сил. Поэтому можно считать, что процесс дробления пара в жидкости протекает до конца и вся кинетическая энергия потока переходит в поверхностную. Тогда [c.89]

Образование области О. т. существенно влияет на аэродинамич. (гидродинамич.) характеристики тел. Напр., аэродинамическое сопротивление шара, движущегося с дозвуковой скоростью, в основном определяется О. т. на поверхности задней полусферы. Турбу-лизация ламинарного пограничного слоя изменяет профиль скорости в пограничном слое, уменьшает зону О. т. и в неск. раз уменьшает силу аэродинамич. сопротивления шара. На верхней поверхности крыла самолёта при нек-ром угле атаки также возникает О. т. (рис. 2), область к-рого с увеличением угла атаки возрастает. При этом подъёмная сила крыла сначала проходит через макс, значение при а р, а затем быстро уменьшается. Для предотвращения отрыва потока в авиац. технике на крыле устанавливают предкрылки и закрылки , увеличивающие кинетич. энергию потока в пограничном слое крыла, что позволяет увеличивать ос р и макс, подъемную силу крыла. [c.516]

Опрокидывание циркуляции характеризует режим, при котором в слабообог-реваемых парообразующих трубах вода с восходящего движения переходит на опускное, а пар в зависимости от скорости воды и подъемной силы его, может двигаться вверх либо увлекаться потоком воды вниз. При этом паровые пузыри могут объединяться в более крупные образования, в значительной мере загромождающие сечение труб. Последнее приводит к ухудшению отвода тепла от стенки и перегреву труб. При очень малой скорости циркуляции (менее 0,1 м1сек) режим неустойчив (восходящий либо нисходящий, т. е. пульсирующий). Опрокидывание циркуляции возникает в парообразующих трубах, введенных в водяной объем барабана. [c.108]

Механизм образования кипящего слоя сводится к следующему. Если через слой сыпучего материала продувать снизу газ, слой сначала будет разрыхляться, а при определенной скорости подачи дутья приобретает основные свойства жидкости — подвижность, текучесть, способность принимать форму и объем вмещающего сосуда и т. д. Такое состояние сыпучего материала называется псевдожид-ким или псевдоожиженным. Оно наступит при определенной критической скорости газового потока (W mm), при которой подъемная сила газового потока будет равной общей массе твердого материала. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...