Струйка конечная

Различие коэффициентов сжатия струек при входе в отверстия или каналы того или иного вида решеток должно сказываться слабее, если это сжатие меньше влияет на общий коэффициент расхода всей решетки или (что то же самое) на общий коэффициент ее сопротивления. Если для плоской (тонкостенной) решетки коэффициенты сжатия и расхода практически совпадают, то для утолщенной или трубчатой решетки с относительно длинными продольными трубками коэффициент сжатия обусловливает только часть сопротивления, а следовательно, только частично влияет на общий коэффициент расхода. Такие решетки должны обеспечивать при одинаковом коэффициенте сопротивления p большую степень растекания струи по фронту, чем плоская (тонкостенная) решетка или сочетание плоской и ячейковой решеток и, тем более, чем ячейковая решетка с острыми входными кромками. (Вместе с тем при утолщенных, ребристых или трубчатых решетках эффект подсасывания ускоренными струйками струек с меньшими скоростями в сечениях за решеткой при очень малых величинах / может привести к дополнительному увеличению неравномерности распределения скоростей в конечных сечениях за ними.) Растекания струи перед фронтом и внутри слоевой решетки (насадки) будет рассмотрено дальше. [c.168]

Электромагнитная сила, приложенная к конечному участку элементарной струйки постоянного сечения при поперечном магнитном поле, равна [c.228]

Совокупность частиц, ограниченных поверхностью элементарной трубки тока, обычно называют элементарной струйкой, а поток конечных размеров рассматривают как совокупность элементарных струек. Таким образом мы приходим к струйной модели потока жидкости. [c.32]

Рис. ЗА. Модель потока а—линия тока б — струйка тока в — поток конечных размеров

В предыдущем параграфе было получено уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости. Между тем при решении различных практических вопросов о движении жидкостей приходится иметь дело с потоками конечных размеров. Уравнение Бернулли в этом случае может быть получено, исходя из рассмотрения потока как совокупности множества элементарных струек. [c.77]

Выше было получено уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости и результаты распространены на струйку вязкой жидкости. Выведем теперь уравнение Бернулли для установившегося плавно изменяющегося потока вязкой жидкости, состоящего из совокупности элементарных струек, что и будет являться конечным результатом нашего рассмотрения. [c.86]

Модель элементарной струйки используется также при изучении движения жидкости или газа в трубах и руслах конечных размеров, если в соответствии с поставленной задачей скорость может быть принята одинаковой во всех точках поперечного сечения при такой модели потока скорость будет изменяться только вдоль струйки, являясь функцией только одной координаты — расстояния вдоль оси струйки. Такие потоки называются поэтому одномерными. [c.56]

Однако, как показала практика турбостроения, расчет су.м-марных потерь энергии из-за концевых и вторичных течений, отнесенных к колесу в целом, по интегральному значению коэффициента концевых потерь, зависящего от отнощения длины хорды к ширине канала, и к среднему значению относительной скорости, довольно точен (если, конечно, профилирование лопасти выполнено с учетом действительного характера изменения скоростей и обеспечивает отсутствие резкой разницы течения по отдельным струйкам). [c.66]

Конечно, непременным требованием при этом является сохранение работы каждой элементарной ступени постоянной. В противном случае из-за перераспределения энергии между отдельными струйками в потоке возникнут дополнительные гидравлические потери. [c.50]

Но если на безвихревое движение фиг. 85 наложить циркуляцию в направлении вращения часовой стрелки, то возможно последнюю подобрать так, что скорость на задней кромке будет конечной ). В этом случае элементарные струйки с обеих сторон встречаются и сходят плавно с кромки, без разрыва. [c.872]

Из уравнения расхода жидкости для струйки вытекают интересные следствия относительно формы струйки. Именно из уравнения расхода следует, что свободный конец струйки пе может находиться внутри жидкости. В самом деле, струйка не может закончиться внутри жидкости сечением конечного размера, так как это противоречило бы предположению о непрерывном распределении скоростей в жидкой среде она не может также сойти на нет в форме острия, так как в конечной точке острия, по уравнению расхода, получились бы бесконечно большие плотности или скорости частиц, что физически невозможно. Таким образом струйка не может иметь внутри жидкости ни начала, ни конца она должна, следовательно, иметь начало и конец на свободных границах жидкости или быть замкнутой. Если, например, жидкость перетекает из одного сосуда в другой, то начало всех струек находится на поверхности уровня в том сосуде, из которого жидкость вытекает, а конец—на поверхности уровня в том сосуде, в который она втекает. Если же, например, привести жидкость, находящуюся в сосуде, во вращательное движение, то струйки будут замкнутыми. [c.56]

Живым сечением струйки называется сечение, нормальное в каждой своей точке к линиям тока. Обозначим площадь живого сечения элементарной струйки через rf(o, а конечной струйки — через и. [c.60]

В силу малости живого сечения элементарной струйки местные скорости жидкости в его пределах можно считать одинаковыми для конечных струек равномерность распределения скоростей в пределах живого сечения в общем случае не выполняется. [c.60]

Для конечной струйки вводим понятие средней по живому сечению скорости в данном живом сечении площадью о [c.61]

От понятия об элементарной и конечной струйках жидкости в дальнейшем переходят к понятию о потоке жидкости как совокупности струек. [c.61]

И имея в виду, что кинетическая энергия объема Уг-г при установившемся движении жидкости одинакова как в момент времени /, так и в момент приходим к выводу искомое приращение кинетической энергии в конечном счете определяется -разностью кинетической энергии объемов Уг-з и Уьг. Названные объемы есть результат перемещения за время /торцовых сечений выделенного участка элементарной струйки. Обозначив 1 и 2 скорости в сечениях 1-1 и 2-2 найдем, что соответ- [c.70]

При решении различных практических вопросов о движении жидкостей приходится иметь дело не с элементарными струйками, а с потоками конечных размеров. Уравнение Бернулли в этом случае может быть получено при рассмотрении потока как совокупности множества элементарных струек. [c.77]

Уравнение (52.11) выводится для элементарной струйки газа однако оно часто используется при расчете характеристик потоков конечных размеров (например, при исследовании истечения газа из сопел, течения в трубах и в других случаях) при этом v рассматривается как средняя по сечению потока скорость течения. Для несжимаемой жидкости уравнением сохранения энергии является уравнение Бернулли, записываемое при пренебрежении действием сил тяжести в форме [c.461]

Уравнение энергии (Берну 1ли) для реальной жидкости может быть написано как для элементарной струйки, так и для потока с поперечным сечением конечных размеров. В обоих случаях это уравнение отличается от уравнения для идеальной (т. е. невязкой) жидкости дополнительным слагаемым, учитывающим работу сил сопротивления. [c.99]

Пусть дано крыло, которое в некоторый начальный момент времени находится в покое и из этого состояния приходит в движение, которое мы для упрощения будем считать поступательным и прямолинейным. В первый момент возникшее течение управляется однозначным потенциалом, который, как мы уже видели раньше, допускает две точки нулевой скорости А и В) и точку бесконечной скорости в задней кромке (фиг. 29.1, а.) В действительности, т. е. в физических условиях, эта бесконечная скорость не может возникнуть в жидкости (нри этом падение давления должно было бы быть также бесконечным), но частички жидкости, находящиеся на нижней стороне крыла, стремятся обогнуть заднюю кромку нри начинающемся ее перемещении нри этом скорость их возрастает, и у кромки возникает разрыв скоростей между струйками, стекающими с нижней и верхней сторон профиля (фиг. 29.1,6). Образующаяся таким образом поверхность разрыва является, но существу, вихревым слоем, полное напряжение которого — А Г компенсируется циркуляцией АГ, которая возникает вокруг профиля. Благодаря скорости, вызываемой этой циркуляцией на контуре, точка нулевой скорости В сдвигается к острому концу профиля (к задней кромке). Вследствие этого исчезает стремление частиц обогнуть острый задний конец приходящего в движение крыла, и скорость становится конечной, направленной по касательной к задней кромке, но вихревой слой остается и простирается от первоначальной точки 1 =0) до нового положения задней кромки (I = 1). Явление это продолжается, причем циркуляция Г, образующаяся вокруг профиля, равна полному напряжению вихревого слоя. Частицы, образующие в первоначальном состоянии замкнутый контур С, образуют в момент 1=11 контур вокруг которого полная циркуляция [c.326]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

Указанное перетекание жидкости не происходит при наложении на плоскую решетку спрямляющего устройства в виде ячейковой решетки. Стенки ячеек не дают струйкам, вытекающим из отверстий плоской решетки, продолжить радиальное растекание, а направляют их параллельно осям ячеек. В результате степень выравнивания потока на конечном расстоянии за решеткой возрастает с увеличением р, и распределение ско-росте11 приближается к наблюдае.мому непосредственно на решетке Н = -- 0). Вместе с тем следует отметить, что рассматриваемое спрямляющее устройство в виде ячейковой решетки очень эффективно с точки зрения устранения за плоской решеткой радиального скоса потока, а следовательно, предотвращения перетекания жидкости из центральной области сечения к стенкам аппарата. Однако выравнивающее устройство в виде плоской решетки с наложенной на нее ячейковой решеткой при больших значениях / о Не может обеспечить полного выравнивания поля скоростей. [c.165]

Таким образом, сверхзвуковой поток, прежде чем попасть в межлопаточный канал, проходит через бесконечную систему ударных волн с постепенно увеличивающейся интенсивностью в области между соседними ударными волнами поток разгоняется до все больших скоростей (по мере приближения его к фронту решетки). Перед участком ударной волны, расположенным у входа в межлопаточный канал, газ движется поступательно с числом Маха, равным Мта1- На этом участке происходит наиболее интенсивное торможение потока, в результате которого на выходе из межлопаточного канала устанавливается дозвуковое течение. При этом величина потерь полного давления в различных элементарных струйках, прошедших через систему ударных волн, будет различна, так как интенсивность волн падает слева направо. Следовательно, при рассматриваемом обтекании решетки идеальным невязким потоком газа в достаточно удаленном от входа сечении межлопаточного канала, где статическое давление, а значит, и направление скорости уже постоянны по его ширине, величина скорости останется переменной. С целью упрощения задачи будем предполагать, что в результате турбулентного обмена между струйками поток внутри межлопаточных каналов полностью выравнивается и в соответствии с этим за решеткой устанавливается равномерный по шагу поток с постоянными статическим и полным давлениями, причем направление этого потока совпадает с направлением пластин (угол отставания б равен нулю). Важно отметить, что сделанное здесь предположение о выравнивании потока в межлопаточных каналах существенно отличается от сделанного в предыдущем параграфе предположения о выравнивании потока в сечении далеко за решеткой. В этом последнем случае мы только несколько завышаем потери по сравнению с теми потерями, которые имеются в невязком потоке газа, оставляя при этом неизменным течение в самой решетке, а следовательно, неизменным и силовое воздействие потока на нее. Иное дело при выравнивании потока в лопаточных каналах, при котором вследствие изменения течения в самой решетке происходит не только увеличение потерь, но и изменение величины равнодействующей по сравнению с ее значением в идеальном — невязком потоке газа ). Конечно, можно предположить, что выравнивание пото- [c.90]

В случае плавно изменяющегося течения уравнение Бернулли, составленное для элемента1)иой струйки, можно распространить на поток с поперечным сечением конечных размеров (в таком потоке скорости в различь ых точках поперечного сечения различны). Течение называют плавно изменяющимся, если угол расхождения между соседним ] элементарными струйками настолько мал, что o тaвляющи и скорости в поперечном сечении можно пренебречь. В этих услсвиях распределение давления по поперечному сечению следует закону гидростатики, т. е. величина — +2 одинакова для всех точек сечения. [c.78]

Если при составлении уравнений движения потока несжимаемой жидкости приходилось осреднять по сечению скорости отдельных струек (коэффициент а), то при составлении уравнений движения сжимаемой жидкости следует учитывать, что не только скорости, но и плотности, температуры и давления отдельных струек в предела живых сечений неодинаковы, однако это значительно усложняет исследование. Поэтому при одномерном представлении плавноиз-меняющегося движения сжимаемой жидкости распространяют уравнение для струйки на весь поток иначе говоря, поток конечных размеров рассматривают как одну струйку. [c.124]

Если кран С сильно открыт, скорость течения в трубе окажется значительной и струйка раствора краски будет размываться, равномерно окрашивая всю массу жидкости, что указывает на непрерывное и интенсивное перемешивание ее слоев. Отдельные частицы жидкости или целые группы частиц конечных размеров ( жидкие комки ) ведут себя приблизительно как молекулы по представлениям кинети- [c.138]

Чтооы перейти от уравнения (4. 3), получешого для струйки невязкой жидкости, к уравнению для конечных размеров потока вязкой жидкости, нужно учесть неравномерность распределения окоростей и ускорений в сечении (с помощью коэффициентов Кориолиса и Буосинеска) и потери на трение. Тогда [c.77]

Область пространства конечных размеров, занятая лзижущейся жидкостью, называется потоком. Поток обычно рассматривается как совокупность элементарных струек. Живое сечение потока определяется так же, как в случае элементарной струйки. [c.52]

Известные активные методы снижения шума реактивных струй основаны на изменении аэродинамических характеристик слоя смешения в пределах начального участка струи, для чего, например, формируют коаксиальную струю с большой скоростью центральной струи и меньшей скоростью в кольцевой струе, что приводит к снижению сдвиговых напряжений. Представляется весьма перспективным недавно разработанный метод снижения шума реактивной струи, основанный на формировании коаксиальной струи с "переверн> тым"профилем скорости на выхлопе ТРД, когда скорость во внешнем контуре больше, чем во внутреннем [8.1]. Снижение шума струи за счет изменения ее аэродинамических характеристик в пределах начального участка в некоторых случаях достигается путем вдува тонких поперечных струек в основную струю вблизи выходного сечения сопла [8.1]. Эти струйки создают окружную неравномерность потока, что в конечном счете ослабляет когерентные структуры, являющиеся важным источником шума струи [8.3,8.9]. [c.192]

Капли железоуглеродистого расплава сливаются в струйки и стекают в горн печи. При движении вниз металл контактирует с кусками раскаленного кокса и путем прямого растворения углерода 3Fe-f = Fe3 дополнительно науглероживается. Благодаря науглероживанию в жидком состоянии концентрация углерода в металле повышается до 3,5—4,5 %. Конечное содержание углерода в чугуне будет определяться следующими факторами 1) химическим составом металла, т. е. содержанием в нем кремния, марганца и других элементов, влияющих на растворимость углерода в железе 2) температурой нагрева чугуна 3) длительностью пребывания чугуна в нижней части печи. Чугун тем больше насыщается углеродом, чем дольше он находится в контак те с раскаленным коксом и чем выше его температура. Высокий нагрев увеличивает растворимость углерода в железе. После выпуска чугуна из печи и некоторого его охлаждения углерод выделяется из сплава в виде твердого чешуйчатого графита или спели, которая при хранении чугуна в ковше или в миксере всплывает на поверхность. Кроме углерода, в железо переходят фосфор, кремний, марганец, сера. Содержание углерода в литейном чугуне составляет -4,0 %, а в передельном 4,5 % [c.76]

Мы перейдем теперь к изучению течения без сжатия и вращения и изложим в этом параграфе некоторые теоремы о потенциальной функции, которые с кинематической точки зрения почти очевидны. Вообразив течение жидкости с конечными непрерывными и однозначными скоростями, наполняющее односвязное пространство, ограниченноЬ поверхностью Л увидим, что при отсутствии вращения и сжатия струйки не могут нигде пересекаться, что все они будут разомкнуты и будут лежать своими концами на поверхности / при этом на каждой струйке жидкость будет течь, постоянно направляясь в одну сторону. Отсюда следует, что все скорости жидкости внутри f равны, нулю всякий [c.100]

Так как при М 0 все струйки лежат своими концами на внутренних границах, то получаемое при этом течение жидкости, покоящейся в бесконечности, может быть рассматриваемо как предельный случай движения несжимаемой жидкой массы, заключенной внутри замкнутого со всех сторон неподвижного сосуда при бесконечном возрастании размеров этого сосуда (причем все стенки его удаляются на бесконечное расстояние от конечных границ жидко11 массы). Поясним это примером. Пусть конечные границы жидкой массы представляются поверхностью шара, движущегося со скоростью q-, тогда на поверхности сферы мы должны иметь [c.372]

Если в некоторый данный момент времени выделить в области, через которую движется жидкость, замкнутый, не пересекающий себя контур a d (рис. 3.2), ни одна из точек которого не является особой точкой потока, то через каждую точку такого контура в данный момент времени проходит единственная линия тока. Совокупность линий тока, проведенных через все точки этого контура, образует поверхность, которая называется трубкой то ка. Жидкость, движущаяся внутри трубки тока, образует струй-к у. Внутри трубки тока в данный момент жидкость течет, не пересекая боковых стенок , так как скорости потока касательны к линиям тока. Если контур abed ограничивает бесконечно малую площадку, то струйка называется элементарной. Если контур abed ограничивает конечную площадку, то струйка называется конечной. [c.60]

Я1 — полный напор в начальном живом сечении рассматриваемого участка потока, г2+р2/ рё)+а2Уу / 2д) =Яг—конечный напор. Величины, входящие в уравнение (42), имеют тот же физический смысл и те же названия, что и для элементарной струйки [см. выражение (37)]. [c.65]

Давление. Различают статическое давление — истинное давление в данной точке потока и полное давление или давление торможения, которое было бы получено Б данной точке в случае, если бы поток был изэнтропически полностью заторможен (при расчете полного давления учитывается скорость течения в данной точке). Когда говорится о потоке газа, при отсутствии специальных оговорок, имеется в виду или элементарная струйка или такая струя конечных размеров, которая может рассматриваться как элементарная струйка. При этом под параметрами состояния газа в данном сечении потока имеются в виду соответственно или параметры для данной точки элементарной струйки или осредненные по сечению значения параметров для струи конечных размеров. [c.456]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...