Мертвое состояние

Чем больше Вселенная приближается к этому предельному состоянию, в котором энтропия достигает своего максимума, тем больше исчезают поводы к дальнейшим изменениям, а если бы это состояние было, наконец, вполне достигнуто, то не происходило бы больше никаких дальнейших изменений, и Вселенная находилась бы в некотором мертвом состоянии инерции. [c.145]

Переход из состояния 1 в состояние 0 (мертвое состояние при и рд) [c.222]

Первый частный случай соответствовал переходу системы из заданного устойчивого состояния в мертвое состояние, характеризуемое наличием механического и теплового равновесия с внешней средой. На этом примере было введено понятие об эксергии. Лучше ощутить это новое понятие поможет приложение Е, помещенное в конце настоящей главы. В этом приложении подробно рассмотрена эксергия совершенного газа в условиях стационарного потока. [c.231]

Обратите внимание на тот факт, что при р = Ро (т. е. при Р = 1) эксергия положительна как при Т >Та, так и при Г < Го. Это объясняется тем, что в обоих случаях при переходе в мертвое состояние получается положительная работа. Это видно из диаграммы температура — энтропия, изображенной на рис. Е.2. Диаграмма показывает, что в обоих случаях для перехода в мертвое состояние тепло должно перейти от более теплого к более холодному телу. Таким образом, при Т <С То воображаемая внешняя среда служит в качестве теплового резервуара с бесконечной емкостью, а при Т То — в качестве теплоприемника с бесконечной емкостью. [c.235]

Следуя предложению автора [2], эксергией экстракции будем называть полную обратимую полезную работу, необходимую для экстракции заданной смеси из внешней среды в режиме стационарного потока (в отсутствие заметных изменений кинетической и потенциальной энергий) и для дальнейшего перехода в мертвое состояние, т. е. к Го и ра- Предполагается, что размеры воображаемой внешней среды настолько велики, что ее состав при этом не меняется. Числа различных компонентов в рассматриваемой смеси и во внешней среде обозначим соответственно k м z [k <. г), индексом t —типичный экстрагируемый компонент, причем его парциальные давления во внешней среде и в рассматриваемой смеси в мертвом состоянии обозначим соответственно р. я р. [c.421]

В мертвом состоянии О функция доступности в условиях стационарного потока и функция Гиббса идентичны, так что в равенствах (20.56) — (20.58) величины В и Ь можно заменить соответственно на G и g. [c.424]

После экстракции заданной смеси из внешней среды в общем случае желательно перевести ее в виде стационарного потока в некоторое заданное устойчивое состояние 1, отличное от мертвого состояния 0. При этом потребляемую полную обратимую полезную работу можно назвать эксергией экстракции и перевода в устойчивое состояние 1 и обозначить символом (Sxd)i- Из гл. 13, где мы изучали доступность в условиях стационарного потока, мы знаем, что эта величина превышает (Нх)о на Bi — Bo, поэтому из равенства (20.56) для данного количества определенной смеси получим [c.424]

Отнеся ошибочно вселенную к изолированным системам и считая все явления природы односторонними, т. е. протекающими только в направлении потери работоспособности энергии, Клаузиус пришел к ложным выводам, что энтропия вселенной стремится к некоторому максимуму . Неверен, естественно, и конечный вывод его, утверждающий, что чем больше вселенная приближается к этому предельному состоянию, в котором энтропия достигает своего максимума, тем больше исчезают поводы к дальнейшим изменениям, и если бы это состояние было, наконец, достигнуто, то не происходило бы больше никаких изменений и вселенная находилась бы в некотором мертвом состоянии инерции . [c.153]

Чем больше Вселенная приближается к этому предельному состоянию, в котором энтропия достигает своего максимума, тем больше исчезают поводы к дальнейшим изменениям, и если бы это состояние было, наконец, достигнуто, то не происходило бы больше никаких изменений и Вселенная находилась бы в некотором мертвом состоянии инерции... Найден закон природы, который позволяет уверенно заключить, что во Вселенной не все является круговоротом и что она [c.267]

Под термином работа Клаузиус понимал механическую (упорядоченную) форму энергии, а теплота — это внутренняя (неупорядоченная) форма энергии. Клаузиус считал, что энтропия Вселенной стремится к некоторому максимуму. Это означает, что механическая (упорядоченная) по форме энергия в процессе длительного промежутка времени преобразуется во внутреннюю (неупорядоченную) по форме энергию. Энергия, как сохраняющаяся величина, равномерно распределится по всей Вселенной. После этого, как считал Клаузиус, во Вселенной не будет никаких дальнейших изменений, и она будет находиться в некотором мертвом состоянии [c.83]

Итак, в случае а О все фазовые траектории асимптотически приближаются к устойчивому состоянию равновесия, а фазовый портрет системы имеет вид, показанный на рис. 3.17. Таким образом, при наличии сил сопротивления воздуха планер при любых начальных условиях приходит к единственному устойчивому равновесному режиму. Если начальная скорость планера достаточно велика, то планер совершит сначала одну или несколько мертвых нетель, затем ио волнообразно затухающей траектории будет приближаться к траектории прямолинейного полета. Одна из возможных траекторий полета планера показана на рис. 3.18. [c.66]

Для решения нелинейных задач статики гибких стержней необходимо знать поведение внешних нагрузок в процессе деформации стержня, а также необходимо учитывать изменение краевых условий, например перемещение шарнира (рис. 1.2). Конечное состояние гибкого стержня будет различным, если, например, нагружать стержень в одном случае мертвой- силой ( мертвой называется нагрузка, сохраняющая при деформации системы свое направление), а в другом — следящей, т. е. силой, которая в процессе деформации стержня сохраняет свое направление по отношению к стержню, например образует неизменные углы с подвижными осями. В более общем случае нагружения на стержень кроме сосредоточенных сил и моментов могут действовать и распределенные силы и моменты. [c.15]

Рассмотрим случай, когда нагрузки являются мертвыми , т. е. их компоненты в декартовых осях остаются неизменными. Тогда в связанных осях е/о , например, вектор Ро > = L°P. < >, где L° — матрица перехода от базиса i/ к базису е/о Р — вектор, компоненты которого равны. При переходе к базису е/ , связанному с деформированным состоянием стержня, имеем [c.48]

Так как при деформировании стержня мертвая нагрузка по отношению к связанным осям меняет свое направление, то проекции векторов q, Р( ц и Т< ) на связанные оси зависят от приращения углов (углов, характеризующих взаимное положение векторов е/о и е /). Матрица преобразования базиса i, к базису е, имеет вид L< )=LL , где L° — матрица преобразования базиса i/ к базису е,о , характеризующему естественное состояние стержня L — матриц,а преобразования базиса е,о к базису е, , характеризующему состояние стержня на т-ш этапе нагружения. Элементы матрицы L(Z/,) зависят от углов [c.84]

В третьей главе рассмотрена статическая устойчивость стержней. Изложена теория статической устойчивости криволинейных стержней, когда потеря устойчивости может произойти относительно нового состояния равновесия стержня, сильно отличающегося (например, по форме осевой линии) от его естественного состояния. Большое внимание уделяется характеру поведения нагрузок ( мертвые , следящие и их комбинации) в процессе деформирования стержня. [c.92]

Примеры потери устойчивости стержней. Напомним простейшие задачи статической устойчивости стержней из курса сопротивления материалов. На рис. 3.1,а показан шарнирно закрепленный стержень, нагруженный сжимающей мертвой силой Р. При некоторой силе [Р (критической) прямолинейное состояние равновесия стержня становится неустойчивым и при малых случайных возмущениях переходит в новое состояние равновесия, показанное [c.92]

Флуктуации. После достижения равновесия в изолированной системе ее энтропия, считает Больцман, может незначительно отклоняться — флуктуировать — от своего максимального значения. Опираясь на флуктуационные представления, он предлагает первое научное решение проблемы тепловой смерти Вселенной Если представить себе Вселенную как механическую систему, состоящую из громадного числа составных частей и с громадной продолжительностью существования, так что размеры нашей системы неподвижных звезд ничтожны по сравнению с протяженностью Вселенной, и времена, которые мы называем эрами, ничтожны по сравнению с длительностью ее существования. Тогда во Вселенной, которая в общем везде находится в тепловом равновесии, т. е. мертва, то тут, то там должны существовать сравнительно небольшие области протяженности звездного пространства (назовем их единичными мирами), которые в течение сравнительно короткого времени эры значительно отклоняются от теплового равновесия... Если предположить, что Вселенная достаточно велика, то вероятность нахождения ее относительно малой части в любом заданном состоянии (удаленном, однако, от состояния теплового равновесия) может быть сколь угодно велика... Этот метод кажется мне единственным, при котором можно представить себе второе начало, тепловую смерть каждого единичного мира, без одностороннего изменения всей Вселенной от определенного начала к заключительному конечному состоянию . [c.87]

Линейная система. В начале этой главы (см. 18.1, 18.2) При анализе устойчивости мы неоднократно обращались к рассмотрению возмущенного движения системы около изучаемого положения ее равновесия. При этом всегда предполагалось, что активные внешние силы являются консервативными, т. е. обладают потенциалом. Более того, везде речь шла о силах, сохраняющих свои направления независимо от формы равновесия или движения системы такая нагрузка обычно имеет гравитационное происхождение и называется мертвой . Настоящий параграф посвящен динамическому подходу к исследованию устойчивости состояния идеальной системы, находящейся под действием не только консервативных, но и неконсервативных сил. [c.430]

Рассмотрим механическую систему, состоящую из упругого тела и приложенных к нему внешних мертвых сил, т. е. сил, сохраняющих величину и направление при деформациях системы тело считаем закрепленным таким образом, что его перемещения как жесткого целого исключены (рис. 2.1). Полная потенциальная энергия такой консервативной системы в нагруженном состоянии определяется суммой [c.39]

Потенциал внешних (мертвых) сил в новом возмущенном состоянии равновесия подсчитаем по общей формуле (2.10), учитывая зависимости (2.23) [c.50]

Когда край пластины свободен (или упруго оперт), внешние контурные нагрузки входят в граничные условия линеаризованного уравнения. Так, например, рассмотрим незакрепленный край пластины х = а, нагруженный мертвыми распределенными усилиями q (у) и qy (у) (рис. 4.6, а). Первое граничное условие, очевидно, остается таким же, как и для ненагруженного свободного края Мх = 0. Для получения второго граничного условия рассмотрим равновесие краевого элемента пластины с размерами dy и dx. Уравнение равновесия такого элемента в проекции на ось 2, сформулированное для отклоненного состояния, имеет вид [c.148]

Если оболочка нагружена внутренним гидростатическим давлением р и сжимающей мертвой нагрузкой, интенсивность которой pz = р. то в начальном осесимметричном состоянии равновесия Т = О, Тф = О, 5 = 0. Однако оболочка может потерять устойчивость. Действительно, из формулы (7.50) следует, что ркр = ( 2 — 1) при Пкр = 2, т. е. рщ, = 12 [c.295]

Заметим, что мертвые положения — это те положения кривошипного механизма, в которых кривошип и шатун располагаются по одной прямой. В этих положениях никакое усилие, приложенное к поршню, не в состоянии сдвинуть машины с места. [c.15]

Проследим за изменением давления пара с правой стороны поршня, когда поршень движется справа налево, как изображено на рис. 138, а. Когда поршень отходит от правого мертвого положения, соответствующего положению пальца кривошипа в точке Aq (рис. 137), и движется налево, то кулачковый распределительный механизм обеспечивает открытое положение клапана / и удерживает в закрытом состоянии клапан IV. Свежий пар входит в цилиндр и давит на поршень с полным давлением р . Это продолжается до тех пор, пока поршень не приходит в положение, соответствующее точке Ь графика (рис. 138, б), после чего клапан I закрывается, и в цилиндре начинается процесс расширения пара — кривая Ьс диаграммы. Расширение заканчивается в точке с, когда поршень приходит в левое мертвое положение, соответствующее точке Ag кривошипа (рис. 137). В левом мертвом положении открывается клапан IV и давление пара 14 Н. и. Колчин 209 [c.209]

Компенсатор должен быть растянут в холодном состоянии и величину, указанную на чертеже. Обычно при установке растяжение составляет от 50 до 100% теплового удлинения трубопровода между двумя мертвыми точками. [c.117]

Осмотр мертвых и подвижных опор и кронштейнов, сальниковых уплотнений, компенсаторов и арматуры и состояния изоляции в доступных местах. [c.268]

Если по расчету напряжения, возникающего в стенках труб, можно растянуть трубопровод при монтаже на 100% его ожидаемого теплового расширения (причем усилия в мертвых точках не будут чрезмерными), то в горячем состоянии трубопровод будет испытывать только напряжение от давления заключенной в нем среды удлинившись он останется в ненапряженном состоянии, так как был предварительно растянут на полную величину его последующего расширения. [c.290]

Необратимые процессы протекают так, что система переходит из менее вероятного состояния в более вероятное, причем беспорядок в системе увеличивается. Следовательно, энтропия является мерой беспорядка в системе. Рост энтропии в необратимых процессах приводит к тому, что энергия, которой обладает система, становится менее доступной для преобразо11ания й работу, а в состоянии равновесия такое преобразование вообще невозможно. Состояние равновесия относительно окружающей среды удачно обозначено в английской литературе как dead state (мертвое состояние системы). Таким образом, мы пришли к первоначальной формулировке второго закона в 1 этой главы Невозможно получить работу за счет энергии тел, находящихся в термодинамическом равновесии . [c.78]

Если система находится в состоя нии, отличающемся от мертвого состояния, О на само,произвольно будет изменяться в направлении мертвого состояния, и эта тенденция самопроизвольного изменения состояния прекратится, когда будет достигнуто мертвое состояние. Поскольку изменение состояния от любого заданного к мертвому состоянию является самопроизвольным, то для такого процесса не требуется никакой (Затраты работы со стороны какого-либо источника, внешнего по отношению к системе и среде. На оснозании вышесказанного мы можем1 написать для изменения состояния системы к мертвому состоянию, что максимальная величина работы, которая может быть произведена системой и средой, не меньше нуля, т. е. [c.156]

Из сказанного следует, что для любого состояния системы ее работоспособность равна максимуму (Возможного шижения величины. E+poV—TqS, если систегла обменивается теплом только со средой. Выше было показано, что когда система изменяется от некоторого состояния до мертвого состояния, максимальная величина полезной работы, процесса никогда не бывает меньше нуля -и может быть больше нуля. Поэтому максимально возможная полезная работа может быть получена, когда система изменится обратимо до мертвого состояния, так как если изменение прекращается при некотором другом состоянии, то еще-остается возможность выполнения работы последующим обратимым из- [c.158]

Этот случай аналогичен рассмотренному в разд. 13.7 для беспотоковых процессов. Поступающая в контрольный объем жидкость находится в некотором устойчивом состоянии 1, а выходящая из него жидкость — в мертвом состоянии (разд. 13.6), т. е. при Го и ро. Получаемая при этом обратимая полезная работа называется эксергией жидкости в состоянии 1 в условиях стационарного потока и обозначается символом (St)i. Таким образом, из равенства [c.229]

В гл. 13 мы вывели выражения для обратимой полезной работы, получаемой при переходе системы (в отсутствие потоков) или жидкости (в режиме стационарного потока) из некоторого заданного начального устойчивого состояния в мертвое состояние (разд. 13.6), соответствующее тепловому и механическому равновесию с окружающей средой при Го и ро- Этот частный случай равновесия между системой или жидкостью и внещней средой мы назвали ограниченным равновесием, а соответствующие идеальные количества работы — беспотоковой эксергией или эксергией в режиме стационарного потока. Эксергия является характеристикой начального состояния системы или жидкости. Кроме того, в разд. 13.6 отмечалось, что иногда понятие о равновесии необходимо обобщить на случай, когда в конечном состоянии жидкость находится также в химическом равновесии с окружающей жидкостью. Такое равновесие было названо неограниченным. Теперь мы можем расширить изучение термодинамической доступности энергии и охватить этот случай. [c.420]

На рис. 20.5 схематически изображена полностью обратимая экстракция заданной смеси из воображаемой внешней среды, причем смесь поступает в мертвое состояние в виде стационарного потока. Э а термотопическая установка состоит из нескольких экстракционных модулей, типичный пример которого для компонента i представлен в виде контрольного объема М. В таком экстракционном модуле компонент i после извлечения из внешней среды с помощью полупроницаемой мембраны обратимо и изотермически (при То) сжимается от р до р. . Затем этот компонент еще через одну полупроницаемую мембрану поступает в канал, через который отводится выделяемая смесь. Аналогичный модуль имеется для каждого компонента. [c.421]

Компонентная смесь заЗанного состава при Tq и ро (6 мертвом состоянии) [c.422]

Максвелла соотношения 320, 336 Маха число 328 Маятник математический 27 физический 30 Мембрана полупроницаемая 127, 341 Мембранное равновесие 343 Мертвое состояние 223 Моль 264 Мольная доля 267 Молярная масса 264 эквивалентная 270 МПТШ-68 156 [c.478]

Традиционный метод вывода уравнений равновесия. Уравнения равновесия для прямолинейного в естественном состоянии стержня в простейших задачах, когда осевая линия стержня — плоская кривая, а нагрузки — мертвые , можно получить традиционным методом, который излагается в курсах сопротивления материалов и строительной механики. Если стержень естественно закручен (см. рис. В.21) и нагружен внешними силами и моментами со сложным поведением (например, следящими за нормалью к осевой линии, или следяш,ими за некоторой точкой пространства, или зависящими от перемещений точек осевой линии стержня, и т. д.), то традиционным методом получить уравнения равновесия довольно сложно. Для подобных задач их существенно проще получить из общих уравнений равновесия (1.31) — (1.35) или (1.57) — (1.61) как частный случай для прямолинейных (в естественном состоянии) стержней. [c.129]

В случае Л = О конструкция представляет собой колонну, находящуюся под действием мертвой нагрузки F (типа силы тяжести, направление которой параллельно вектору — ). В данном случае уравнение (50) удовлетворяется при 0i = О для любого значения / это означает, что неискривленное состояние ко- [c.314]

Устойчивость равновесия упругого тела, нагруженного системой мертвых сил, исследуем при допущениях, которые использованы в 9. Для описания возмущенного состояния равновесия, смежного с начальным невозмущенным состоянием, снова восполь-зуемся бесконечно малым параметром а, не зависящим от координат. Но теперь отклонения точек тела от их начальных положений будем определять с точностью до а включительно. Тогда для перемещений точек тела в новом отклоненном состоянии можно, записать следующие выражения [c.57]

Во-вторых, уравнения (2.60) можно рассматривать как условия самоуравновешенности напряжений второго порядка малости. Условия (2.61) можно трактовать как граничные условия на той части поверхности тела S , для которой заданы мертвые внешние нагрузки Рх, Ру, Рг- Поскольку при переходе в новое возмущенное состояние внещние нагрузки остаются неизменными, дополнительные поверхностные нагрузки второго порядка малости на части поверхности равны нулю. Дополнительные поверхностные нагрузки а рх, о руг на части поверхности 5а можно рассматривать как дополнительные реакции связей, возникающие при переходе тела в новое состояние. [c.62]

Внедрение прогрессивных методов холодной объемной штамповки, в частности выдавливания и прессования, ограничивается низкой стойкостью штампов. Заготовка во время прессования и выдавливания подвергается деформированию в условиях объемного сжатия в закрытой полости штампа развиваются высокие удельные давления, доходящие при штамповке легированных сталей до 300 кГ/жж1 Проблема изыскания высокопрочных инструментальных материалов является основной и определяет дальнейшее развитие холодной объемной штамповки. Большое значение имеют также исследования течения металла и определение оптимальной формы инструмента. Например, форма входной части матрицы при прессовании оказывает существенное влияние на образование мертвых зон металла, на условия контактного трения, а следовательно, и на удельное давление применение матрицы для обратного выдавливания не с плоским дном, а с конической выточкой снижает удельное давление при штамповке сталей на 50—70 кГ1мм . Эффективным средством повышения стойкости штампов является помещение матриц в обоймы с прессовой посадкой, что создает предварительное напряженное состояние сжатия и снижает распирающие напряжения, возникающие в процессе штамповки, [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...