Энтропия конвективный поток

Достижение точки бифуркации, отвечающей самоорганизации диссипативных структур в виде ячеек Бенара (рисунок 1.23, а), сопровождается появлением нового механизма переноса тепла, обусловленного возникновением конвективных потоков. При этом жидкость (рисунок 1.23, б) спонтанно разделяется на гексагональные ячейки, напоминающие соты, в результате кооперативного движения молекул жидкости при достижении критической точки, отвечающей ДТ. Общий поток энтропии через жидкость выразится как кр. [c.64]

Тепловой и конвективный потоки энтропии [c.172]

Вычислить (на 1 кг сжатого воздуха) а) разность конвективных потоков энтропии на входе и выходе б) тепловой поток энтропии, поступающий в воздух при прохождении через компрессор [c.205]

Легко видеть, что аналогичную формулировку можно привести для контрольного объема в случае процессов, осуществляющихся в режиме стационарного потока. При этом соответствующие экстенсивные величины относятся либо к единице времени, либо к единице массы проходящей через контрольный объем жидкости. В этом случае образование энтропии в контрольном объеме равно разности между выходящим из контрольного объема конвективным потоком энтропии (разд. 12.8) и входящим тепловым потоком энтропии, т. е. равно величине, на которую энтропия единицы массы входящей жидкости превышает аналогичную энтропию входящей жидкости. Пример такого типа рассматривается в разд. 15.5. [c.252]

Суммарный конвективный поток энтропии AS из контрольного объема С, отнесенный к единице массы сжатого газа, равен [c.255]

Видно, что суммарный конвективный поток энтропии, выходящий из контрольного объема С, равен величине, на которую возрастание энтропии жидкости, проходящей через теплообменник со стороны низкого давления, превосходит уменьшение энтропии жидкости, проходящей со стороны высокого давления. Таким образом, [c.255]

ЭТО показано на рис. 20.3. В ящике имеется равновесная смесь всех четырех компонентов при температуре Т и давлении рв- Через полупроницаемые мембраны смесь сообщается с резервуарами чистых компонентов от Ai до А4, причем каждый резервуар находится при одной и той же температуре Т, но различных давлениях, равных парциальным давлениям компонентов в смеси (это соответствует определению мембранного равновесия, данного в разд. 19.5). Представим теперь, что эти разные компоненты могут обратимо поступать в равновесный ящик или извлекаться из него за счет бесконечно медленного перемещения поршней в нужном направлении и что содержимое ящика может обратимо обмениваться теплом с воображаемой внещней средой, также находящейся при температуре Т. Будет ли при этом тепло поступать в ящик или же уходить из него, зависит, от соотношения между полным конвективным потоком энтропии (разд. 12.8), покидающей ящик вместе с компонентами Аз и А4, и полным конвективным потоком энтропии, поступающей в ящик вместе с компонентами Ai и Аг. [c.415]

Реагенты поступают по отдельности, каждый при некотором давлении р и температуре Т, продукты отводятся также по отдельности, причем при тех же значениях Тир. Число молей каждого компонента, поступающего в контрольный объем Y пли покидающего его, пропорционально соответствующему стехиометрическому коэффициенту в уравнении реакции, что обеспечивает выполнение условия поддержания стационарного состояния устойчивого равновесия смеси в ящике при температуре Т и некотором давлении рв. Для наших нынешних потребностей произвольно предполагается, что парциальные давления всех компонентов смеси меньше, чем р. Следовательно, перед тем как поступить в ящик при соответствующих парциальных давлениях, компоненты Ai и Аг претерпевают обратимое изотермическое расширение, проходя через показанные на рисунке идеализированные турбины и обратимо получая тепло от воображаемой внешней среды, находящейся при температуре Т. Аналогично после извлечения из ящика компоненты Аз и А4 обратимо и изотермически сжимаются в идеализированных компрессорах, обратимо отдавая тепло воображаемой внешней среде. Тепло Qb, поступающее в ящик из внешней среды, будет положительным или отрицательным в зависимости от того, что больше — конвективный поток энтропии (разд. 12.8), выходящей из ящика вместе с компонентами Аз и Ai, или же конвективный поток энтропии, поступающей в ящик вместе с Ai и Аг. Такое же замечание можно сделать относительно суммарного Qin в контрольном объеме Y. [c.418]

Вектор плотности потока энтропии состоит из конвективной слагающей [c.333]

Перенос импульса, энергии и массы сопровождается ростом энтропии текучей среды. Возникновение энтропии в явлениях конвективно-диффузионного переноса может служить характеристикой термодинамических движущихся сил X и соответствующих потоков J. Источник энтропии по основному соотношению термодинамики необратимых процессов пропорционален сумме произведений потоков на термодинамические силы [Л.1-5] [c.24]

Аналогично в случае стационарного потока это будет та часть суммарного конвективного выхода энтропии из контрольного объема, которую нельзя связать с тепловым потоком энтропии, обусловленным переносом тепла к контрольному объему или от него. [c.175]

Поток Лд состоит из конвективного переноса (руз) и других видов переноса энтропии Лд = руз + qs. [c.21]

Таким образом, в замкнутой системе, в которой отсутствует и конвективный поток энтропии, и поток тепла (массонепроницаемые и теплонепроницаемые стенки), энтропия возрастает вследствие необратимых процессов вязкого трения. Если система равновесна, то и второе и [c.532]

Интерпретация уравнения (98.25) очевидна помимо конвективного потока энтропии pSu существуют тепловой поток ЫТ и диффузионный поток — 2 Pala / Т, а. ПЛОТНОСТЬ источников энтропии определя- [c.569]

Было введено понятие о тепловом потоке энтропии dSq, соответствующем получению или отдаче количества тепла dQr через участок поверхности, находящийся при температуре Т. Затем в связи с процессами протекания жидкости через контрольный объем был рассмотрен конвективный поток энтропии. Это привело к уравнению сохранения энтропии, применимому лищь в случае внутренне обратимых процессов, а также к весьма важному понятию о производстве энтропии, обусловленном необратимостью. Этот вопрос был рассмотрен несколько подробнее, причем от некоторого [c.185]

В силу внутренней обратимости процесса, происходящего в С+, AS с — 0. Выходящий из С+ тепловой поток энтропии равен [(Qo) revJV O Выходящий ИЗ С+ конвективный поток энтропии меньше входящего потока (разд. 12.8) на величину 51 — S2. Поскольку внутри С+ энтропия не образуется, эти величины должны быть равны друг другу, так что в качестве уравнения сохранения энтропии имеем [c.228]

Рассмотрены первый и второй законы термодинамики с детальным обоснованием понятия энтропии и элементами эксергетнческого анализа, свойства реальных рабочих тел, термодинамика потока, влажный воздух, а также холодильные установки и тепловые насосы. Изложены вопросы теплопроводности, конвективного теплообмена и излучения. Рассмотрены элементы теории пограничного слоя, современные методы расчета теплообменных аппаратов. [c.2]

Как и всякая обычная жидкость, нормальная компонента обладает вязкостью, обусловленной взаимодействием квазичастиц между собой. Нормальная компонента течёт со скоростью так что масса в сверхтекучем Не переносится с двумя скоростями полный поток частиц I = Р4У3 - - Рп п- Когерентное сверхтекучее движение не обладает антропией. Всё тепловое движение в сверхтекучей жидкости связано с её нормальной составляющей. Конвективный обратимый перенос энтропии, характерный для нормальных жидкостей, в сверхтекучей жидкости осуществляется нормальной комио-нентой со скоростью и может происходить без переноса массы, т. е. при = р,п, р дп = 0. Это приводит к существованию двух типов колебаний (звуков) в объёме сверхтекучего Не помимо обычного звука — колебаний плотности и тока (т. и. первый звук), возможно распространение колебаний иного типа — второго звука, представляющего собой волны энтропии, или температурные волны (см. Звук в сверхтекучем гелии). [c.454]

Регулярное движение (термоавтоколебания), которое возникает в потоке энтропии,— это простейший пример самоорганизации. Много других примеров можно найти в упоминавшейся книге М. В. Волькенштейна Энтропия и информация (в частности, конвективные течения в неоднородно нагретой жидкости). В самой общей постановке разнообразные задачи о возникновении регулярных структур из хаотического движения в настоящее время активно изучаются, по данной проблеме проводятся международные конференции последняя из них называлась Хаос-87 . Обзор достижений этой области математики, в которой ведущую роль играют труды советских ученых А. Н. Колмогорова и В. И. Арнольда, опубликовал Д. Кампбелл . [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...