Вязкие изотропные жидкости

Вязкие изотропные жидкости [c.213]

Вязкие изотропные жидкости 215 [c.215]

Уравнения движения вязкой изотропной жидкости [c.230]

Обращаясь к уравнениям движения сплошных сред в напряжениях (3.3.5) и используя равенства (9.1.4), запишем уравнение движения вязкой изотропной жидкости в векторной форме [c.231]

Пусть в плоской щели, ограниченной бесконечными непроводящими плоскостями 2 = (рис. 1), происходит полностью развитое течение несжимаемой вязкой проводящей жидкости с постоянными и изотропными свойствами, причем скорость течения v компланарна границам и зависит только от z v = (u(z),v(z), 0). Внешнее (не зави- [c.628]

Это уравнение часто использовалось для расчета давления в течениях в пористых материалах. Нужно отметить, что хотя уравнение (8.5.8) в формальном отношении подобно по своему виду соотношению, приложимому и к вязкой несжимаемой жидкости как сплошной среде, в данном случае оно относится к движению в пористом теле. Ассоциированное поле скорости, описываемое уравнением (8.5.6), в этом случае не будет таким же, как для движения сплошной среды между твердыми стенками, описываемого уравнениями медленного движения. Если пористая среда не изотропна, К может зависеть от направления движения, и уравнение (8.5.8) не будет применимо. В равной степени его нельзя, конечно, использовать и для описания давления, передаваемого самими частицами слоя, или для анализа гидродинамических напряжений, действующих на обтекаемые тела и отличных от сил, направленных нормально к их поверхностям. [c.465]

В случае изотропной ньютоновской вязкой среды (жидкости или газа), т. е. такой, что ее физические свойства одинаковы во всех направлениях в пространстве, а выражающие эти свойства физические константы представляют инвариантные скаляры, наиболее общим видом линейной связи [c.354]

Нелинейно-вязкие стабильные жидкости в простейшем случае отличаются от рассмотренной ранее ( 14) классической жидкости тем, что коэффициенты вязкости зависят от тензора скорости деформации и температуры. Для изотропной нелинейной вязкой несжимаемой жидкости, как и для классической, девиаторы напряжений и скорости деформаций пропорциональны [c.218]

В случае изотропной ньютоновской вязкой среды (жидкости или газа), т. е. такой, что ее физические свойства одинаковы во всех направлениях в пространстве, а выражающие эти свойства физические константы представляют инвариантные скаляры, наиболее общим видом линейной связи между тензором напряжений Р и тензором скоростей деформаций S будет [c.446]

Переход от вязкой жидкости к вязко-пластическому твердому телу осуществляется путем подходящего выбора диссипативной функции. Для этой цели можно отправляться от изотропной жидкости п. 6.3 или от одного из частных случаев, например от описанного в п. 6.4. Пожертвуем в данном случае общностью и рассмотрим простейшие формы вязко-пластических тел, которые получаются как предельные случаи жидкости без объемной вязкости и несжимаемой жидкости. При этом модель рис. 6.4 для изменений объема сведется к простой пружине или жесткой связи, а для изменений формы — к модели, изображен- [c.110]

Построить линейные законы Онзагера для вязкого течения изотропной жидкости в магнитном поле, пренебрегая антисимметричной частью тензора давления (Ф = 0). [c.111]

I. Ньютоновская жидкость. Для вязкой ньютоновской жидкости считают, что если она движется как абсолютно твердое тело(или находится в покоев, то в ней наблюдаются лишь нормальные напряжения причем р удовлетворяет уравнению состояния (33.3). Эту жидкость считают изотропной, ее определяющее соотношение включает линейную связь меаду 6" и [c.110]

Ньютоновская жидкость. В основу классической гидромеханики вязкой несжимаемой изотропной жидкости положен обобщенный закон Ньютона [c.248]

Классическая вязкая жидкость — это изотропная жидкость (вообще говоря, сжимаемая), сдвиговое сопротивление которой отлично от нуля и линейно зависит от скорости деформации сдвига термодинамическими параметрами состояния являются плотность р и тем пература Т. [c.153]

В (4-4.16), при условии, что она не входит явно в качестве независимой переменной в уравнения состояния. Это является фактически допущением о состоянии материала (см. уравнение (4-4.36)), но следует подчеркнуть, что чисто вязкие жидкости в этом отношении исключаются из анализа ). На этом основании для того, чтобы соотношение (4-4.41) выполнялось для всех процессов, член, содержащий D, должен быть тождественно равен нулю. Следовательно, тензор, стоящий в соотношении (4-4.41) в квадратных скобках, должен быть изотропным. Итак, получаем [c.162]

Свойства однородности и изотропности. Рассмотрим турбулентное движение вязкой жидкости, заполняющей всё пространство ). [c.129]

В настоящее время вопрос о существовании и о возможных различных видах изотропного турбулентного движения вязкой жидкости теоретически ещё не разобран. [c.131]

Учитывая малость осевых градиентов температурных и нейтронных распределений, удаленные от концов твэла сечения будем рассматривать независимо в условиях плоской деформации. Изучим два предельных случая работы оболочки 1) топливо достаточно жесткое и его изотропное распухание обусловливает одинаковые осевую и окружную деформации оболочки д. = Ig и 0 = 00 2) топливо податливое и нагружает оболочку как весьма вязкая жидкость, тогда в оболочке a = 0,5aQ. [c.131]

Жидкость называется невязкой, если напряжение изотропно, независимо от состояния течения или предыстории течения, т. е. если жидкость неспособна создавать и поддерживать напряжения сдвига. В вязкой [c.99]

Стационарное сдвиговое течение изотропной вязкой жидкости [c.217]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

Более детальное исследование решения уравнения (139) можно найти в статье М. Д. Миллионщиков.Вырождение однородной изотропной турбулентности вязкой несжимаемой жидкости . Докл. АН СССР, т. XXII, Л2 5, 1939, а также в ранее цитированной нашей работе (Труды ЦАГИ. вып. 440, 1939). [c.672]

Большие успехи в деле изучения турбулентности были достигнуты в СССР благодаря работам А. Н. Колмогорова, М. Д. Миллионщикова, А. М. Обухова и других см., например Колмогоров А. H., Локальная структура турбулентности в несжимаемой вязкой жидкости при очень больших числах Рейнольдса. Доклады Акад. Наук СССР, т. XXX (1941), №4 Колмогоров А. H., Вырождение изотропной турбулентности в несжимаемой вязкой жидкости. Доклады Акад. Наук СССР, т. XXXI (1941) Миллионщиков М. Д., Вырождение однородной изотропной турбулентности в вязкой несжимаемой жидкости. Доклады Акад. Наук СССР, т. XXII (1939), №5 Обухов А. М., О распределении масштаба турбулентности в потоках произвольного сечения. Прикл. мат. и мех., т. VI (1942), №2-3 Минский Е. М., О пульсациях скорости при вполне установившемся течении. Журнал техн. физ., 1940, вып. 19 Ландау Л., К проблеме турбулентности. Доклады Акад. [c.160]

Из посл,еднего выражения сразу следует, что, кроме тривиального случая квазитвердого движения газа, о котором уже была речь в гл. VIII при рассмотрении движения вязкой несжимаемой жидкости, механическая энергия вязкого газа не будет диссипироваться в тепло и при изотропном радиальном расширении илн сжатии газа, когда скорости сдвига равны нулю, а скорости относительных удлинений по любым направлениям в пространстве одинаковы [c.805]

Уравнения (6.31), (6.34), (6.37) и (6.38) представляют сооой обратимую (упругую) и необратимую (вязкую) части наиболее общего определяющего уравнения изотропной жидкости, обладающей постулированными здесь термодинамическими свойствами. Прагер [231 и Рейпер [301 установили более общее определяющее уравнение, содержащее две произвольные функции вместо О. Уравнения (6.37) и [c.102]

Однородная и изотропная турбулентность в вязкой сжимаемой жидкости, Изв. АН СССР, сер. геогр. и геофнз., 12, № 6, 501—522. [c.707]

Законы Гука и Навье — Стокса при Т = onst, = onst позволяют замкнуть систему уравнений движения для изотропных упругих сред и вязкой несжимаемой жидкости. [c.172]

Оценка границ области применимости теории стационарного ламинарного пограничного слоя. Теория динамического пограничного слоя основана на возможности пренебрегать продольными изменениями вязкого трения по сравнению с его изменениями поперек слоя. Для плоского слоя в потоке однородной и изотропной жидкости сказанное можно записать в виде сильного неравенства (6.12) д uJдx < д uJдy , Эта гипотеза удовлетворительно выполняется начиная с некоторого расстояния от лобовой точки, тела, омываемого потоком. Вблизи передней кромки или лобовой точки, т. е. при О а х <С л мин соотношение (6.12) не выполняется, так как здесь имеет место резкое продольное изменение трения. Следовательно, в указанной области изменения О <С х а а мин классическая теория пограничного слоя оказывается непригодной. Нижняя граница области применимости классической теории Прандтля приближенно определяется следующим условием [c.264]

Модели для быстрых процессов. Наиболее распространенная модель кости описывает только ее упругие свойства. Намного реже принимаются во внимание эффекты пороупругости. В частном случае двухфазной среды, представляющей собой изотропный линейно-упругий каркас с порами, заполненными вязкой несжимаемой жидкостью, при условии малости деформаций полные напряжения о-складьшаются из напряжений в каркасе и в жидкости без учета электрокинетических эффектов [c.15]

Для определения локальных характеристик движения и теплообмена жидкостей и газов используются уравнения, следующие из основных физических законов сохранения массы, количества движения, энергии в сочетании с обобщенным законом вязкого течения Ньютона и законом теплопроводности Фурье. Это приводит к уравнениям неразрывности, движения и энергии, которые дополняются функциями свойств жидкости от температуры и давления. При отсутствии турбулентности в химически однородных однофазных изотропных средах полученная система уравнений является замкнутой. Эти уравнения справедливы и для описания мгновенных характеристик течения в пределах микромасщтаба турбулентного потока. [c.230]

Известный зарубежный газодинамик Бай Ши-И [88] указывает, что большинство теорий рассматривает только простейшую форму турбулентности — изотропную турбулентность анизотропная же турбулентность наименее разработана. Между тем в подавляющем большинстве случаев движущимся средам, в особенности горящим газовым потокам, свойственна именно анизотропная турбулентность. Не удивительно, что такое грубое допущение, как сведение анизотропной структуры к изотропной, приводит, как отмечает Бай Ши-И [88], к совершенно ошибочным выводам относительно интенсивности турбулентности и пути смешения. Выполненные по теории Тейлора, они резко не совпадают с данными эксперимента. Поэтому вследствие отсутствия надежных теоретических выводов по турбулентному движению вязкой жидкости, заключает автор, приходится опираться только на данные опыта. [c.63]

Единственный другой случай, когда удается полностью определить тензор к, описывающий влияние стенок, представляет частица, расположенная в центре полой сферы, заполненной вязкой жидкостью. Очевидно, что в этом случае тензор к должен быть изотропным. Поэтому, если I — радиус полой сферы, из табл. 7.6.1 йаходим, что [c.340]

Если не учитывать влияния термического разупрочнения на предел текучести а, которое для реальных материалов, по-видимому, становится существенным при приближении рабочих температур к температуре рекристаллизации, то в (3.19)= О и в представленном виде описание неупругого деформирования материала по своим возможностям близко к одному из вариантов теории пластичности и ползучести с анизотропным упрочнением, разработанной Н. Н. Малининым и Г. М. Хажинским [27]. В частном случае = О, что соответствует затвердеванию жидкости в элементе 3 вязкого трения в аналоге (см. рис. 3.5, а), неупругие деформации возможны лишь при выполнении условий (3.29) и (3.31), а их скорости при постоянных действующих напряжениях определяются только скоростями снятия изотропного и анизотропного упрочнения. Если к тому же f = О и /" = О, т. е. отсутствует термическое разупрочнение, то описание неупругого поведения материала отвечает варианту теории пластического течения, разработанной Ю. И. Кадашевичем и В. В. Новожиловым [27]. [c.139]

Разности нормальных напряжений в вязких жидкостях существенно отличаются от разностей нормальных напряжений в высокоэластических жидкостях (рп—рга равна нулю для первой, в то время как для второй равна нулю разность Р22—Рзз). В этой связи интересно заметить, что при простом сдвиге в упругом теле из изотропного материала (8.1) обе разности нормальных напряжений Ри — Р22, Р22 —Рзз отличны от нуля, в то время как при сдвиговом течении изотропной чистовязкой жидкости разность рц—р22 должна быть нулем. [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...