Вырождение однородной и изотропной турбулентности

Однородное изотропное турбулентное движение можно рассматривать как простейший вид турбулентного движения. Возмущённая жидкость, предоставленная самой себе, движется по инерции под действием внутренних сил вязкости происходит диссипация кинетической энергии — движение характеризуется затуханием, происходит вырождение турбулентных возмущений. В изучении изотропной турбулентно- сти основная задача заключается в определении законов затухания ). [c.131]

Напоминаем, что в процессе вырождения однородной и изотропной турбулентности bd представляет функцию г и Смысл соотношения (216) заключается в том, что Л представляет инвариантную, не зависящую от времени интегральную > величину, сохраняющуюся неизменной, несмотря на угасание поля возмущений. [c.798]

Существование интегрального соотношения (216) позволяет решить задачу о вырождении однородной и изотропной турбулентности в той конечной стадии этого вырождения, когда пульсации скорости уже стали настолько малыми, что в уравнении (208) можно пренебречь моментами третьего порядка по сравнению с моментами второго порядка ). В этом случае уравнение (208) становится определенным и имеет вид [c.798]

Вход жидкости безударный 261 Вырождение однородной и изотропной турбулентности 798 Высота гидравлическая 118 [c.898]

Начнем с исследования заключительного периода вырождения произвольной однородной (но, вообще говоря, не изотропной) турбулентности. Как мы уже видели в 11 (см. (11.95)). в регулярном случае спектральный тензор такой турбулентности допускает разложение в ряд Тэйлора вида [c.148]

Более детальное исследование решения уравнения (139) можно найти в статье М. Д. Миллионщиков.Вырождение однородной изотропной турбулентности вязкой несжимаемой жидкости . Докл. АН СССР, т. XXII, Л2 5, 1939, а также в ранее цитированной нашей работе (Труды ЦАГИ. вып. 440, 1939). [c.672]

Большие успехи в деле изучения турбулентности были достигнуты в СССР благодаря работам А. Н. Колмогорова, М. Д. Миллионщикова, А. М. Обухова и других см., например Колмогоров А. H., Локальная структура турбулентности в несжимаемой вязкой жидкости при очень больших числах Рейнольдса. Доклады Акад. Наук СССР, т. XXX (1941), №4 Колмогоров А. H., Вырождение изотропной турбулентности в несжимаемой вязкой жидкости. Доклады Акад. Наук СССР, т. XXXI (1941) Миллионщиков М. Д., Вырождение однородной изотропной турбулентности в вязкой несжимаемой жидкости. Доклады Акад. Наук СССР, т. XXII (1939), №5 Обухов А. М., О распределении масштаба турбулентности в потоках произвольного сечения. Прикл. мат. и мех., т. VI (1942), №2-3 Минский Е. М., О пульсациях скорости при вполне установившемся течении. Журнал техн. физ., 1940, вып. 19 Ландау Л., К проблеме турбулентности. Доклады Акад. [c.160]

Интересные выводы о влиянии взвеси на спектр турбулентности недавно получены Ю. А. Буевичем и Ю.. П. Гупало (1965) в результате теоретического исследования процесса затухания изотропной турбулентности при наличии взвешенных частиц Анализ полученных динамических уравнений для корреляций скорости жидкости и взвешенных в ней мелких частиц свидетельствует, что в конечном периоде вырождения изотропной турбулентности наличие взвешенных частиц не только приводит к более быстрому (экспоненциальному) затуханию флуктуаций, но в случае конечных значений отношения плотностей жидкости и материала частиц обусловливает также заметное искажение энергетического спектра турбулентности по сравнению со случаем однородной жидкости. Оказывается, что эффект наличия взвешенных частиц наиболее суш ествен в диапазоне малых волновых чисел. Авторы отметили, что, вопреки распространенным априорным утверждениям ), именно в этой области волновых чисел и происходит наиболее значительное искажение спектра, указываюш ее на то, что частицы способствуют искажению в первую очередь крупных, а не мелких вихрей. [c.762]

Из уравнения (208) можно вывести интегральное соотношение, играющее в вопросах вырождения однородной и изотропной турбулентности роль, аналогичную уравнет ю сохранения количества движения вдоль незакрученной струи, сохранения момента количества движения в закрученной струе и другим интегралып>1М соотношениям в теории пограничного слоя. [c.797]

Отсюда видно, что формула (15.53 ) (в которой имеет тот же смысл (15.3), что и в случае изотропной турбулентности) будет верна для заключительного периода вырождения произвольной однородной турбулентности, так что результаты, приведенные на рис. 15, вовсе не требуют для своего объяснения предположения об изотропности. Из (15.74) следует, что нормированная продольная корреляционная функция Вц(г, 01Вцф, г) будет одной и той же при всех направлениях вектора г (так что и не будет зависеть от направления), а ненормированные функции 3/ 1 (г, () при различных направлениях г будут различаться лишь значениями множителей ("о I не сум- [c.150]

Таким образом, если принять, что в начальный момент о заключительного периода вырождения спектр турбулентности регулярен в точке й = 0, то все полученные при измерениях в аэродинамических трубах данные о последнем этапе вырождения турбулентности могут быть объяснены на основе модели однородной (но не изотропной) турбулентности, заполняющей безграничное пространство. Если, однако, мы применим эту модель к предшествующему этапу вырождения, в течение которого нельзя пренебречь нелинейными членами уравнений гидродинамики, и попытаемся, исходя отсюда, получить представление о возможном характере спектра в момент /д- то придем к довольно неожиданным результатам. В самом деле, исследования Праудмена и Рида (1954) и Бэтчелора и Праудмена (1956), о ко- [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...