Физические основы температурах

Вводная глава книги содержит краткое обсуждение понятия температура , обзор истории термометрии и вскрывает важное различие между первичной и вторичной термометриями. В гл. 2 рассматриваются истоки известных международных соглашений о термометрии, обсуждаются развитие и современное состояние Международной практической температурной шкалы. В гл. 3 рассмотрены главные методы измерения термодинамических температур, к которым относится газовая термометрия, акустическая термометрия и шумовая термометрия. В гл. 4 описаны реперные точки температуры, тройные точки и точки кипения газов, точки затвердевания и сверхпроводящие точки металлов. Здесь же рассмотрены требования к однородности температуры при сравнении термометров. Три последующие главы посвящены основным методам практической термометрии, термометрам сопротивления, термопарам и термометрии по излучению. Во всех главах, в том числе и во вводной, даны не только физические основы методов высшей точности, применяемых в эталонных лабораториях, но и их подробное описание. Приведены также примеры измерений температуры в промышленных условиях. Книга завершается краткой главой о ртутной термометрии. Каждая глава дополнена обширной библиографией. [c.9]

Физическая основа образования лазерной искры — возникновение в фокальном пятне вследствие нагрева газа термической плазмы, температура которой может достигать 10 К. Неравномерность распределения по объему плазмы электрически заряженных частиц приводит к резкой неравномерности распределения электрического потенциала в этом объеме и, как следствие, — электрическому пробою. Пробой имеет характер миниатюрного взрыва и сопровождается яркой вспышкой. Поскольку на образование лазерной искры расходуется большое количество энергии излучения лазера и в ряде случаев ее образование нарушает ход технологического процесса с применением лазерного излучения (например, сварки), этого явления стараются избегать. [c.126]

В основе применения оптических методов лежит визуализация исследуемого потока или изменений, происходящих с объектом исследования. Визуализация потока возможна, если удается выявить изменения плотности среды, связанные с изменением ее основных физических параметров (температуры, давления, концентрации примесей), или удается выявить поведение инородных материальных частиц, присутствующих в газообразной среде. Пои этом в невозмущенном состоянии исследуемая среда должна быть [c.214]

Формула (4.47) имеет физическую основу и дает неплохие результаты для низких значений Гн, но при 100 °С погрешность составляет более 5 %. Повысить точность можно снятием некоторых упрощающих допущений в частности, можно снять допущение о независимости теплоты парообразования г от температуры и предположить простейшую форму зависимости — линейную [c.131]

Физические основы измерения температуры [c.121]

С этой целью в первой части настоящей книги изложены физические основы теплового излучения. Рассмотрены природа электромагнитной энергии, процессы испускания и взаимодействия излучения и вещества. Дано понятие ноля излучения и основных характеризующих его величин, необходимых при рассмотрении процессов радиационного теплообмена. Затем изложены законы термодинамически равновесного излучения, позволяющие связать процессы теплового излучения с температурой и радиационными параметрами вещества. [c.9]

Установленная опытами зависимость скорости коррозии от температуры наряду с данными по температуре точки рог.ы расширяет физическую основу рационального проектирования и позволяет выдвинуть ряд практических опособов борьбы с коррозией, не противоречащих тре.бованиям экономически оправданного снижения температуры уходящих газов. [c.8]

Физическая основа. Образец выбирается в виде длинного стержня, проволоки или ленты, имеющих постоянное поперечное сечение, и помещается в газовую или разреженную среду постоянной (обычно комнатной) температуры. Среда выбирается так, чтобы физические свойства образца и особенно степень его черноты оставались на протяжении опыта строго обратимыми функциями температуры. В ряде случаев такой средой может быть воздух. Чаще всего, особенно в области высоких температур, испытания проводятся в среде инертного газа или в вакууме. [c.43]

Физическая основа. Суть метода может быть пояснена с помощью рис. 2-13 и 2-14. Образец I произвольной формы находится внутри массивной металлической оболочки 2, температура которой (т) монотонно повышается (или понижается) за счет внешнего притока (оттока) тепла. В прослойке 3 между образцом и оболочкой может находиться воздух или инертный газ либо может быть создано разрежение. Внутри образца в течение опыта периодически, импульсами действует тепловой источник мощностью W. За время импульса мощность источника сохраняется практически постоянной, а изменение температуры образца + Д о в отличие от предыдущего метода остается малым, например, не превышает 10—20 град. Температурное поле [c.49]

Физическая основа и расчетные формулы. Образец изготавливается в виде длинного тонкого круглого стержня (сплошного или составленного из нескольких коротких стержней) и устанавливается внутри вакуумной камеры. В камере стержень первоначально помещается в трубчатую печь и разогревается ею до заданной верхней температуры опыта, затем быстро экранируется от воздействия печи и начинает свободно охлаждаться в зоне камеры с комнатной температурой среды Тс- Этап охлаждения является рабочей стадией опыта. Вмонтированный в камеру малоинерционный радиационный тепломер регистрирует рассеиваемый образцом поток Q (т) и радиационную температуру Гр (т) его поверхности. Для непосредственных измерений среднеобъемной температуры Т (х) образца внутрь него может монтироваться термопара. Теплоемкость с (Ту) вычисляется через поток рассеяния Q (х) и среднеобъемную скорость охлаждения Ьу х). [c.54]

Наряду с определяющей температурой в расчетной практике также пользуются определяющей энтальпией, для которой выражения по форме соответствуют выражениям для определяющей температуры. Эффективность применения определяющей энтальпии в расчетах потоков массы и энергии для течений с диссоциацией без массообмена доказана в [Л. 169, 276, 369]. В [Л. 218, 295] рассмотрены физические основы использования определяющей температуры (или энтальпии) и определяющего состава бинарной смеси в высокоскоростных потоках с массообменом при ламинарном и турбулентном течениях инертных газов, а также в течениях с химическими реакциями. Разработаны методы расчета определяющего состояния. [c.338]

Следует также предусматривать повышение давления и температуры вырабатываемого пара использование новой прогрессивной физической основы рабочего процесса (например, кипящего слоя, циркуляционного слоя, тепловых труб) увеличение интенсивности работы радиационных [c.191]

Физические основы метода нагретой нити такие же, как и у метода коаксиальных цилиндров для определения коэффициента теплопроводности газа требуется измерить радиальный поток тепла через исследуемый газ от нагретой нити, выполняющей роль внутреннего цилиндра, к поверхности внешнего цилиндра. Необходимо также измерить температуры нити и поверхности внешнего цилиндра [Л. 11]. [c.186]

Авторы статьи Физические основы ползучести рассматривают явление ползучести в температурной области выше 0,5 от температуры плавления. В этих условиях проявляются два основных вида ползучести высокотемпературная ползучесть, или ползучесть с возвратом, и диффузионная ползучесть. Скорость для указанных видов ползучести (в отличие от низкотемпературной логарифмической ползучести) зависит как от напряжения, так и от температуры, ЧТО чрезвычайно осложняет детальный анализ структурных процессов вследствие этого связь между основными параметрами ползучести до сего времени отображается полуэмпирическими соотношениями. [c.7]

Физические основы радиационного метода измерения температуры 319 [c.319]

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ РАДИАЦИОННОГО МЕТОДА ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ [c.319]

Физические основы этих явлений заключаются в следующем. При первом нагреве влажный материал подвергается интенсивному прогреву со стороны дымовых газов. При повышении температуры на нагреваемой поверхности и внутри материала выше 100 °С по толщине конструкции появляются взаимосвязанные поля температуры, порового давления и влажности, определяемые законами переноса теплоты и массы в капиллярно-пористом теле. При этом вода превращается в пар. [c.194]

Метод расчета средней поверхностной температуры нагретой зоны. Физические основы анализа процессов, протекающих в тепловых моделях, рис. П2-3, гид, изложены в четвертой и пятой главах. Ниже рассматривается коэффициентный метод расчета средней поверхностной температуры нагретой зоны такого типа аппаратов. Так как вся тепловая энергия, выделяемая в нагретой зоне, в конечном итоге проходит через условную поверхность нагретой зоны и корпус, то /= з, Р/= Р и формула (П2-1) переходит в (П2-3), представим ее в следующем виде [c.212]

В последней, III часта книги рассматриваются физические основы переноса тепла излучением при низких температурах (гл. 14) и теплопередача в гелии II (гл. 15). [c.13]

Физической основой превращения механической смеси частиц керамической массы в монолитную структуру является процесс спекания этих частиц. Твердые частицы массы, нагретые до высоких температур, приобретают пластические свойства, переходя в вязкотекучее состояние. Под воздействием внешних и внутренних сил происходит слияние частиц в более крупные образования — зерна. В процессе кристаллизации при охлаждении массы размеры одних зерен увеличиваются за счет уменьщения и поглощения других, таким образом формируется плотная упаковка зерен и монолитная структура массы. [c.171]

Физические основы взаимодействия излу-и вещества. Эффекты взаимодействия света и вещества с гомогенной изотропной средой могут быть описаны единым параметром - комплексным показателем преломления N (КПП) с учетом его зависимости от частоты, температуры, напряжений и др. факторов [c.55]

Данная книга является логическим продолжением изданной Атомиздатом в 1978 г. монографии Физические основы тепловых труб [6] и неразрывно с ней связана, так как классификация тепловых труб и многие основные понятия даны в названной выше книге. Технологические основы тепловых труб включают рассмотрение многих технологических и инженерных аспектов создания тепловых труб, однако в интересах стройности и необходимой целостности изложения в ней определенное место занимают и отдельные физические вопросы. Авторы сочли целесообразным привести также конкретные примеры разработанных конструкций и достигнутых характеристик тепловых труб различных температурных уровней, показать проблемы, которые возникают при создании этих устройств и их использовании. Проблемы эти разнообразны и, как правило, существенно различны для тепловых труб, предназначенных для работы в различных диапазонах температуры, напрнмер для высокотемпературных тепловых труб [c.4]

Кроме феноменологических подходов к проблеме хрупкого разрушения в настоящее время интенсивно развиваются исследования по анализу предельного состояния кристаллических твердых тел на основе физических механизмов образования, роста и объединения микротрещин. Разработаны дислокационные модели зарождения и подрастания микротрещины [4, 24, 25,. 106, 199, 230, 247], накоплен значительный материал по изучению закономерностей образования и роста микротрещин в различных структурах [8, 22, 31, ИЗ, 183, 213, 359, 375, 381], подробно изучены макроскопические характеристики разрушения, в том числе зависимости истинного разрушающего напряжения от разных факторов, таких, как диаметр зерна, температура и т. д. [6, 101, 107—109, 121, 149—151, 170, 191, 199, 222, 387, 390, 410, 429]. Как отмечалось выше, при формулировке критериев разрушения наиболее целесообразным представляется подход, интерпретирующий механические макроскопические характеристики исходя из структурных процессов, контролирующих разрушение в тех или иных условиях. [c.59]

Цель данной книги — изложение основных принципов термометрии в интервале от 0,5 до приблизительно 3000 К. В течение последних 25 лет по этому вопросу накоплен весьма богатый опыт, и настало время объединить полученные результаты и обсудить достигнутые успехи. Большая часть работ последних лет относилась к низкотемпературной термометрии ниже приблизительно 30 К и их результаты послужили основой Предварительной температурной шкалы 1976 г. от 0,5 до 30 К. Таким образом, температура 0,5 К оказалась удобной нижней границей интервала температур, обсуждаемого в книге. Верхняя граница не обладает такой же определенностью, поскольку термометрия по излучению, рассматриваемая в гл. 7, может быть в принципе распространена на сколь угодно высокие температуры и достаточно лишь теплового равновесия в системе, температура которой измеряется. При всем разнообразии условий в термометрии, охватывающей интервал от температур жидкого гелия до точки плавления платины, общими являются требования теплового равновесия и теплового контакта с термометром. Эти требования неизменно присутствуют при всех термометрических работах и всех температурах на протяжении данной книги. Ясное понимание физических основ каждого из различных методов термометрии представляется обязательным для детального обсуждения их принципов, точности, интервала применения и ограничений. По этой причине каждой из основных глав предпослано краткое изложение физических основ метода в той мере, в какой это требуется для теории и практики термометрии. [c.9]

Наиболее важным является превращение а у и связанное с ним изменение свойств, поскольку при обычных температурах в структуре стали имеется твердый раствор на основе а-Ре, а для большинства видов горячих технологических процессов нагрев производится до структуры твердого раствора на основе у-Ре. Между тем а-Ре и у-Ре имеют разные удельные веса, плотности, магнитные и другие физические свойства. Растворимость С в этих модификациях Ре также различна. Растворимость С в у-Ре значительно превышает максимальную растворимость С в а-Ре, что используется при термической и химикотермической обработке стали. [c.58]

Цепной реакцией называется процесс химического взаимодействия, в котором активная частица (возбужденный атом, молекула с незамкнутыми связями — радикал) может вызвать не одно химическое превращение, а несколько, передавая свою энергию возбуждения вновь образовавшимся частицам. Число превращений, вызванных одной частицей, определяет длину цепи и может исчисляться сотнями и даже тысячами. Механизм цепных реакций очень сложен, так как на развитие цепной реакции ьлияет скорость зарождения активных частиц, скорость развития цепи, скорость обрыва цепей (время жизни активных частиц), а также внешние физические условия — давлёние, температура, скорость отвода теплоты. Математическая теория и физические основы цепных реакций получили свое развитие в трутах [c.309]

Физическая основа теоремы Нернста состоит в том, что при достаточно низких температурах существующий в системе беспорядок устраняется иод влиянием сил взаимодействия между элементарными частицалш. Это происходит в области температур, в которой энергия взаимодействия Е сравнима с тепловой энергией кТ. Следовательно, можно ввести характеристическую температуру Н порядка Elk, соответствующую переходу системы в новую упорядоченную фазу или состояние. При Г=0 наблюдается крутой наклон на верхней из кривых, изображенных на фиг. 2, а в теплоемкости при постоянном внешнем параметре (равной TdS/dT) наблюдается четко выраженный максимум. [В случае перехода первого рода на (6 —Г)-кри-вых имеет место разрыв непрерывности и, следовательно, скрытая теплота.) При температурах много ниже 0 энтропия очень слабо зависит от внешнего параметра, и вещество теряет свою эффективность в качестве рабочего вещества охладительного цикла. [c.422]

Дан анализ структуры и свойств чистых металлов и сплавов, монокристаллов и поликристаллических агрегатов при пластической деформации с привлечением теории дислокаций. Приведены современные физические представления о механизмах пластической деформации, явлений упрочнения, разупрочнения, разрушения, тексту-рообразования в зависимости от типа кристаллической решетки, вида легирования, температуры и скорости деформации, размера зерна, фазового состояния и др. Рассмотрены физические основы разработки новой и усовершенствования суш.ествующей технологии обработки давлением, включая ТМО и обработку в условиях сверхпластичности. [c.2]

Ученый обнаружил, что тепловая радиация может быть определена по изменению электрического сопротивления элемента из прессованного угля, соединенного с приемной площадкой, на которой фокусируется тепловое излучение. Эдисон использовал тазиметр совместно с зеркальным гальванометром Томсона для определения температуры нагретых тел на расстоянии. Эдисон считал свой приемник излучения более чувствительным, чем термостолбик М. Меллони, и рекомендовал его мореплавателям для распознавания приближения ледяных гор, раньше чем они станут видимы невооруженным глазом. Однако для перехода к более широкому практическому использованию инфракрасного излучения и созданию новых оптико-электронных систем необходимо было заложить научный фундамент — физические основы оптико-электронного приборостроения. [c.377]

Физические основы AVLIS. Уран испаряется при температуре 2б00 К под действием электронно-лучевой бомбардировки (рис,. 7,19). Взаимодействие лазерного излучения с парами 248 [c.248]

Физические основы процесса. Статика процесса. В условиях равновесия давление паров и температура твердого вещества находятся в однозначном соответствии. Связь между давлением и температурой фазового перехода определяется по диаграмме состояния (рис. 5.4.1). Кривые фазового равновесия мевду всеми тремя фазами в координатах температура - давление делят диаграмму на три смежные области область твердого, жидкого и газообразного состояния вещества, пересекаясь в п ойной точке В. В этой точке одновременно сосуществуют все три фазы (твердая, жидкая и парообразная). Линия 2 является геометрическим местом точек, отвечающих таким величинам температуры и давления паров, при которых находятся в равновесии твердое тело и пар. Линия 3 соответствует равновесию в системе жидкость - пар, линия I - равновесию в системе твердое тело - жидкость. Линия 4 соответствует метастабильным состояниям равновесия, характерным для некоторых веществ. В этом случае жидкая фаза может существовать при давлении более низком, чем давление тройной точки. Кривая 2 равновесия твердая фаза - пар позволяет определять параметры, при которых возможны процессы сублимации и десублимации. [c.551]

Диаграмма распада аустенита стали Х12Ф1 показывает, что при непрерывном охлаждении на воздухе от 850 °С (температура отжига) структурное превращение в стали носит чаще всего мартенситный характер. Понижение степени легирования аустенита всегда приводит к снижению его устойчивости — к более быстрому и полному распаду. Ускоренные нагревы и охлаждения, отсутствие изотермической выдержки при ТЦО позволяют снизить в аустените степень растворения легирующих элементов. Это приводит при охлаждениях от тех же температур к перлитному или бейнитному превращению в стали. Таковы физические основы режима предварительной (смягчающей) ТЦО стали Х12Ф1. Он заключается в 2—4-кратном ускоренном нагреве до 860 °С с последующим охлаждением на воздухе до 80—20 °С. При такой ТЦО формируется сверхмелкозернистая структура, а твердость становится удовлетворительной для обработки изделий резанием [224]. Снижение твердости при увеличении числа циклов происходит неодинаково быстро в заготовках различного сечения (размера). В крупных заготовках (диа- [c.119]

Физической основой возможности получения таких высоких температур вблизи дна пруда является подавление гравитационной конвекции — всплывания нагретой солнцем вблизи дна жидкости вверх под действием архимедовой силы, если плотность жидкости падает с ростом температуры. Чистая и слабосоленая (в том числе морская) вода подчиняется этому закону по мере нагрева из-за термического расширения плотность уменьшается и нагретая вода всплывает вверх, отдавая тепло воздуху, а ее место замещает холодная. Устанавливается непрерывный процесс конвекции с переносом теплоты нагретого солнцем дна вверх и отдачей ее воздуху. Именно поэтому вода в море не нагревается выше 25—30° С. [c.111]

Физической основой измерения температуры с помощью термопар является открытый в 1822 г. Зеебеком эффект взаимодействия тепловых и электрических процессов в металлических материалах. Если соединить два металлических проводника / и 2 в один замкнутый токовый контур и дать между обоими местами соединения некоторую разность температур АГ, то возникает некоторое относительное гермонапряжение Е. 2 (термоэлектродвижущая сила — т. э. д. с.), которое определяется разницей температур и относительной дифференциальной термо- электродвижущей силой ei 2 Т) [c.237]

Ряд терминов, включенных в словарь, получили несколько иную трактовку, чем принято обычно. Например, термин термометрия трактуется только как область температурных измерений контактными методами, а не как синоним термина температурные, измерения , при этом термин, тирометрия относится только к области температурных измерений бесконтактными методами по тепловому излучению. Такая трактовка имеет ряд достоинств термин, ,температурные измерения становится в ряд таких Терминов как электрические измерения , магнитные измерения и т. п.. являясь общим для той области измерительной техники, которая занимается методами и средствами измерения температуры, а термины термометрия и пирометрия относятся к ее двум разделам, принципиально отличающимся по своей физической основе. С таким делением хорошо коррели-руются термины, ,термометр и, ,пирометр , относящиеся к приборам соответст венно для измерения температуры контактным методом, требующим равенства температуры чувствительного элемента прибора и температуры объекта измерения, и бесконтактным методом, когда этого не требуется. [c.3]

Физические основы резания металлов. Для резания металла к резцу необходимо приложить весьма значютельную силу. Если для разрыва осевой стали нужно развить напряжение 50—60 кПмм , то для срезания слоя металла с тон же стали необходимо напряжение 200 кГ/мм . Под действием приложенной силы стружка весьма, сложно деформируется, перемещается по передней поверхности, резца, подвергаясь дополнительно деформациям под действием сил трения. Работа деформаций превращается в эквивалентное тепло. При этом режущая часть резко нагревается до температур, достигающих 500—1000°. Все эти явления зависят друг от друга, причем эта зависимость весьма сложна. Однако из этой сложной совокупности явлений можно выделить следующие основные физические проблемы резания металлов 1) проблема изучения деформаций и напряжений при резании металлов 2) проблема тепловых и температурных явлений 3) проблема изучения трения ири высоких температурах и давлениях 4) проблема получения определенного качества обработанных поверхностей (точности и чистоты). [c.14]

В ИТПМ СО РАН проведен цикл фундаментальных исследований взаимодействия мелкодисперсных высокоскоростных частиц в твердом состоянии с преградой, изучены физические основы формирования покрытий при низких (близких к комнатной) температурах. На основе этих результатов предложен ряд новых технических решений, запатентованных в России и за рубежом, с использованием метода холодного газодинамического напыления (ХГН) [67, 69, 70]. Комплексность этих результатов позволила создать научные основы технологических процессов и перейти к проектированию и изготовлению оборудования для нанесения коррозионно-стойких покрытий на внутреннюю поверхность длинномерных (до 12 м) труб [142]. [c.248]

Температура каплепадения смазки является эмпирическим показателем, не имеющим физического смысла. Она зависит от условий измерения и не всегда обусловлена одними и теми же свойствами смазок. В некоторых случаях падение первой капли является следствием коллоидной нестабильности смазки упавшая капля состоит в основном из масла, выделившегося из смазки. Бентонитовые и силикагелевые смазки вообще не имеют температуры каплепадения (не плавятся) и верхний температурный предел их работоспособности определяется термостойкостью жидкой основы. Температура каплепадения литиевых смазок обычно составляет 170—200°С, а работоспособны они до 100—130 °С. [c.116]

Из рис. 8.11 видно также, что для любого значення р функция У возрастает или остается постоянной при уменьшении С. т. е. с ростом температуры. Другими словами, при возрастании температуры резонансное поглощение должно Увеличиваться (или оставаться неизменным). Установлено, что этот результат — общий и не ограничивается Л / -приближением. Физической основой этого результата является тот факт, что при уширении резонанса за счет эффекта Доплера ослабление потока нейтронов, обусловленное резонансом, уменьшается (рис. 8.12), в то время как площадь под кривой резонансного сечения по существу постоянна. Следовательно, поглощение, т. е. произведение потока и сечения, увеличивается с возрастанием температуры. [c.343]

На основе анализа и систематизации обширного литературного материала, а также результатов многолетних исследований авторов изложены технологические основы создания весьма эффективных тепловодов — тепловых труб. Рассмотрены вопросы выбора теплоносителей, капиллярных структур и конструкционных материалов для этих устройств. Описаны методы изготовления теп.чо-вых труб и проведения экспериментов с ннми. Представлены примеры достигнутых характеристик для труб в различных диапазонах температур. Рассмотрены основные проблемы, возникающие при создании и работе тепловых труб. Является логическим продолжением вышедшей в 1978 г. в Атомнздате книги Физические основы тепловых труб . [c.2]

Достижения теории упругости, теории пластичности и механики материалов стали широко применяться в практике проектирования. Однако основная тенденция развития сопротивления материалов, на наш взгляд, состоит в расширении его физической базы, усложнении и усовершенствовании простейших моделей деформируемого тела, применительно к которым развиваются те или иные расчетные схемы. Поэтому автору казалось совершенно необходимым написать занойо главу о физических основах прочности на основе дислокационных представлений, уделить значительно большее внимание основам теории пластичности, посвятить специальный раздел теории предельного равновесия. Вопросы динамики, включая теорию упругих колебаний, действие ударных и импульсивных нагрузок и начальные сведения о распространении волн, также являются, на взгляд аэтора, необходимой частью современного курса сопротивления материалов. Расчеты на прочность при высоких температурах поставлены в настоящее время на надежную основу, и в книгу включена соответствующая глава. [c.9]

Повышению точности и достоверности будущей МПТШ способствует ряд достижений в измерительной технике. Характерная особенность термометрии состоит, как известно, в том, что температура может быть измерена только посредством некоторой шкалы, или, иначе говоря, только через измерения других аддитивных физических величин. Поэтому прогресс термометрии особенно сильно зависит от успехов в других областях измерительной техники. Отметим два достижения, оказавшие большое влияние на точную термометрию, развитие которой прослежено в книге Куинна. Это создание очень точных поршневых манометров для измерения давления порядка 0,1 МПа в газовых термометрах, и особенно совершенствование электроизмерительных приборов на основе трансформаторов отношений, позволивших поднять на качественно новый уровень магнитную термометрию и термометрию по сопротивлению. [c.6]

Работа, опубликованная М.Планком в начале XX в., не сразу встретила признание. Многие видные фиаики гого времени были склонны считать предложенный Планком способ вычисления VV > неким математическим фокусом, не имеющим серьезного физического смысла. Большой заслугой Эйнштейна является своевременная поддержка и развитие этой принципиально новой идеи, обусловившей революционные преобразования в физике. В частности, Эйнштейн сразу же предложил использовать формулу Планка для объяснения зависимости теплоемкости твердых тел от температуры вблизи О К, истолковал опыты по фотоэффекту, введя понятие фотона и заложив основы квантовой оптики (см. 8.5). Об этом стоит упомянуть, так как в популярной литературе иногда встречаются попытки представить Эйнштейна ученым, завершившим классическую физику, но не принявшим квантовых представлений. Это совсем неправильная точка зрения. Эйнштейн, бесспорно, был одним из творцов новой квантовой физики, а его сомнения и поиски смысла вероятностного описания, свойственного дальнейшему развитию квантовой механики, отражают глубину подхода этого гениального ученого ко всем проблемам естествознания. Другое дело, что по многим причинам, из которых не последнюю роль играли многолетние попытки решить непомерно трудную задачу создания единой теории поля, за последние 30 лет своей жизни Эйнштейн не внес существенного вклада в бурное развитие квантовой физики. [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...