Физическая величина аддитивная

Аддитивная величина — физическая величина, разные значения которой могут быть суммированы, умножены на числовой коэффициент, разделены друг на друга [80]. [c.11]

Физические величины, характеризующие состояние рабочего тела, делят на экстенсивные и интенсивные. Экстенсивными называют величины, пропорциональные массе рассматриваемого рабочего тела или термодинамической системы. Если система состоит из нескольких частей, то значение экстенсивной физической величины равно сумме значений таких же величин отдельных частей системы, т. е. экстенсивные физические величины обладают свойством аддитивности. К экстенсивным величинам относят объем, внутреннюю энергию, энтальпию, энтропию и др. [c.12]

Процесс измерения большинства физических величин состоит в определении численного соотношения между измеряемой величиной и некоторым ее значением, условно принятым за единицу. Однако температура не обладает аддитивными свойствами, так как при разных ее значениях тела могут иметь различные энергетические состояния и различные физические свойства. Поэтому процесс измерения температуры подобен процессу ком-парирования по данной шкале и определению положения на ней уровня измеряемой температуры. [c.121]

Если ввести допущения о линейной аддитивности, указанную физическую величину можно представить в виде [c.11]

Рассмотрим оператор С какой-либо физической величины, причем будем предполагать, что эта величина является аддитивной, и, следовательно, [c.359]

Пусть, например, гр — некая аддитивная физическая величина, отнесенная к одной молекуле — кинетическая энергия молекулы, ее импульс и др. Тогда выражения [c.451]

Какая физическая величина служит мерой инертности тела Как устанавливается единица измерения этой величины В чем состоят прямой и косвенный способы измерения массы тела Какие величины называют аддитивными Какими опытами подтверждается аддитивность массы [c.54]

Теорема об относительной флуктуации аддитивной физической величины [c.11]

Физическая величина называется аддитивной, если ее значение для сложной системы равно сумме ее значений для всех независимых частей. [c.11]

Мы будем обозначать его через если речь идет о потоке аддитивной физической величины Z. Направление вектора в каждой точке совпадает с направлением переноса величины Z. Длина вектора численно равна количеству Z, переносимому в единицу времени через единицу площади поверхности, перпендикулярной вектору плотности потока. [c.228]

Энергетическая система фотометрических величин и единицы их измерения Ч Фотометрическая величина — аддитивная физическая величина, определяющая временное, пространственное и спектральное распределение энергетических характеристик оптического излучения и фотометрических свойств веществ, сред и тел как посредников переноса или приемников энергии излучения. [c.10]

Третий вид составляют аддитивные физические величины. [c.16]

Аддитивными физическими величинами называются величины, на множестве размеров которых определены не только отношения порядка и эквивалентности, но и операции сложения и вычитания. Операция считается определенной, если ее результат (сумма или разность) также является размером той же физической величины и существует способ ее технической реализации. [c.16]

К аддитивным физическим величинам относятся и разности некоторых физических величин второго вида разность потенциалов, отрезки времени, рассматриваемые как разности моментов времени и др. Но их следует рассматривать как новые физические величины, так как разность потенциалов не является потенциалом, а разность двух моментов времени не является моментом времени. [c.17]

Аддитивная величина Однородная физическая величина, [c.13]

Оказывается, прежде всего, что некоторые аддитивные физические величины выражаются очень просто через операторы Р х), Т (х). Например, импульс одной частицы рх выражается в виде оператора [c.302]

Особенно ярко эта ситуация проявляется, если рассматривать для каждой степени свободы однородные физические величины и при том такие, которые из физических соображений должны быть аддитивны. Так, например, исходя из чисел частиц Пи относящихся к отдельным степеням свободы, можно построить физическую величину, равную их сумме, полное число частиц (К сожалению, на изложенном до сих пор материале трудно построить более наглядный пример.). Полный способ рассуждения должен был бы гласить, что мы образуем сперва из операторов = действующих в частных пространствах. [c.405]

Физически величина с есть погрешность в начале диапазона 8 = с, величина с — погрешность в конце диапазона 8 = с измерения, т. е. с = 8 = с = 8 = 8 + 8 8 = Д(х)А, где Д — аддитивная составляющая погрешности х — предел измерения 8 — мультипликативная составляющая погрешности Д(х) — значение абсолютной погрешности, возрастающей прямо пропорционально текущему значению х измеряемой величины. [c.118]

Таким образом, импульс по определению величина аддитивная. (Аддитивной называют физическую величину, значение которой для всей системы складывается из ее значений для отдельных частей системы). [c.40]

Движущийся объем газа рассматривается как единое физическое тело и движение газа характеризуется следующими физическими величинами, которые являются интегральными характеристиками потока газа и получаются (в силу свойства аддитивности) суммированием таких же характеристик элементарных струек [c.14]

Аддитивные критерии. В аддитивных критериях целевая функция образуется путем сложения нормированных значений частных критериев. Частные критерии имеют различную физическую природу и в соответствии с этим — различную размерность. Поэтому при образовании обобщенного критерия следует оперировать не с натуральными критериями, а с их нормированными значениями. Нормированные критерии представляют собой отношение натурального частного критерия к некоторой нормирующей величине, измеряемой в тех же единицах, что и сам критерий. При этом выбор нормирующего делителя должен быть логически обоснован. Возможны несколько подходов к выбору нормирующего делителя. [c.18]

Состояние системы определяет различные физические свойства ее. Макроскопические величины, характеризующие эти свойства, могут ыть интенсивными и экстенсивными. Первые ке зависят от массы системы (например, температура), вторые, которые называются также аддитивными, пропорциональны общей массе тела. [c.9]

Н.С. Курнаков. Так, механические (например, твердость) и физические свойства сплавов, затвердевающих согласно диаграмме состояния без взаимной растворимости компонентов в твердом состоянии (рис. 37, а), изменяются по аддитивному закону. Физическая сущность закона аддитивности состоит в том, что вклад каждой фазы в величину свойства смеси определяется свойством этой фазы и ее долей в смеси. [c.121]

Из зависимости (122) следует, что тепловой эффект любой реакции при данной температуре отличается от стандартного теплового эффекта на величину, равную разности физического тепла реагирующих веществ и продуктов реакции. Характерно, что когда реагирующие вещества и продукты реакции имеют одну и ту же температуру, их физическое тепло, как правило (при соблюдении закона аддитивности), мало отличается друг от друга, т. е. тепловой эффект практически не зависит от температуры, и при упрощенных расчетах его можно принять постоянным, равным табличному значению. [c.182]

Выражение (11.15) можно рассматривать как определение фазового сдвига б . Отметим, что в него явно входит величина k = (2 iE а значит, и энергия. Как это согласовать с тем. что с физической точки зрения энергия определена с точностью до аддитивной постоянной Фиксировано ли в теории рассеяния нулевое значение энергии если да, то чем [c.306]

Повышению точности и достоверности будущей МПТШ способствует ряд достижений в измерительной технике. Характерная особенность термометрии состоит, как известно, в том, что температура может быть измерена только посредством некоторой шкалы, или, иначе говоря, только через измерения других аддитивных физических величин. Поэтому прогресс термометрии особенно сильно зависит от успехов в других областях измерительной техники. Отметим два достижения, оказавшие большое влияние на точную термометрию, развитие которой прослежено в книге Куинна. Это создание очень точных поршневых манометров для измерения давления порядка 0,1 МПа в газовых термометрах, и особенно совершенствование электроизмерительных приборов на основе трансформаторов отношений, позволивших поднять на качественно новый уровень магнитную термометрию и термометрию по сопротивлению. [c.6]

Чтобы удовлетворять требованиям повторяемости, однозначности и т. д., способы измерения должны отражать свойства измеряемых физических величин. Геометрическое сложение сил, действующих со стороны пружин, отражает векторный характер силы арифметическое сложение весов эталонов отражает свойство аддитивности масс, и т. д. Выбор того или иного способа измерения физической величины подсказывается опытом, и пригодность установленного способа измерения испытывается на опыте результаты измерений должны удовлетворять указанным выше требованиям. [c.16]

Сугцествует ряд физических величин, характеризуюгцих течение газа в целом в данном сечении канала и обладаюгцих свойством аддитивности (характеристики потока в целом получаются суммированием таких же характеристик элементов потока). Важнейшими примерами таких величин являются следуюгцие. [c.24]

При взвешивании на рычажных весах на их чашку ставят гири разного значения массы. Сумма значений массы всех гирь (м + M2 +. . . + м ) определяет значение массы взвешенного товарам, т. е. М= м, +л<2 +. . . + м . Для измерения аддтив-ной величины шкала строится, исходя из свойств аддитивности. Так, шкала для измерения длины, по существу, состоит из последовательного возрастающего ряда значений длины. Значение измеряемой величины в этом случае находят путем приложения линейки к объекту измерений и отсчета числа уместившихся единиц. Считая размеры единицы одинаковыми на всей шкале, значение аддитивной величины Q находят из уравнения Q = n[Q], где IQ 1 - единица физической величины п - числовое значение величины в принятой единице. Это означает, что для измерений аддитивных величин достаточно выбрать единицы и проградуировать в них средства измерений. [c.13]

Необходимо отметить две возможности трактования символов, в физических уравнениях. С одной стороны, их можно трактовать как числовые значения величин (только при условии, что величины аддитивные, т. е. разные значения которых могут быть суммированы, умножены на числовой коэффициент, разделены друг на друга), а с другой стороны, и для неаддитивных величин (величины, для которых умножение на числовой коэффициент или деление друг на друга их значений не имеет физического смысла) возможна качественная интерпретация физических закономерностей. Например, скорость определяется как и = ///, где I — путь [c.29]

Физические величины, свойственные конкретному состоянию рабочего тела, подразделяют на интенсивные и экстенсивные (аддитивные). Первые, например, температура и давление, не зависят от количества вещества в системе, а вторые, например, объем, энергия системы, массы составляющих ее компонентов, изменяются пропорционально величине системы. Все удельные, т.е. отнесенные к единице количества вещества, макропараметры являются интенсивными. Однако не все интенсивные величины характеризуют состояние системы. Так, удельные теплота я=0/М и работа -Ь/М не являются макропараметрами системы. Как будет видно из дальнейшего, эти величины зависят от пути перехода системы из одного состояния в другое. [c.20]

Основные физические и механические свойства сплавов ВК приведены в табл. 15. Большинстао физических характеристик (плотность, теплопроводность, теплоемкость) обладает свойством аддитивности, т.е. слагаются из соответствующих характеристик кобальта и карбида вольфрама с учетом их объемных количеств в сплаве. Теплопроводность сплааов ВК выше в 2 - 3 раза, а коэффициент термического расширения ниже, чем у быстрорежущей стали. Величина коэрцитианой силы определяется содержанием кобальта (ферромагнитная составляющая)в сплаве и зависит от толщины прослоек кобальтовой фазы между частицами W чем больше толщина прослоек, тем меньше коэрцитивная сила. Следоаательно, для одного и того же количества кобальта коэрцитивная сила выше у сплава с меньшим размером карбидных частиц, так как при этом уменьшается толщина прослоек кобальтовой фазы между ними из-за возрастания суммарной поверхности частиц, по которой она распределяется. В то же время, при одинаковой зернистости карбидной фазы коэрцитивная сила выше у сплава с меньшим содержанием кобальта. [c.111]

Функцию тока определяют таким образом, чтобы она была равна нулю на оси враш,ения. Это приводит к определению абсолютной величины функции тока в каждой точке жидкости. Однако абсолютные значения функции тока не имеют определенного физического смысла, так как в Быраже]ши для компонент скорости входят только производные функции г ). Таким образом, функция тока определяется только с точностью до произвольной аддитивной постоянной. [c.123]

Итак, коэффициент Хэф нельзя рассматривать как величину, однозначно характеризующую кондуктивные и радиащюнные свойства полупрозрачного вещества Хэф зависит не только от физических свойств среды, но и от формы и размеров тела, от внешних условий лучистого теплообмена (ei, 62 степени диффузности поверхностей и т. д.). При этом радиационная и молекулярная (кондуктивная) доли полного потока теплоты оказьшаются в общем случае неаддитивными. Этот вьшод следует из взаимосвязи членов и — X dTjdy в уравнении (3.11). Однако в частных случаях лучистая и молекулярная доли полного потока теплоты оказываются аддитивными или близкими к аддитивным, и задача упрощается. [c.80]

Можно показать, что Т (у) зависит от следующих физических параметров Яь а, у, п и, кроме того, от степеней черноты ei и ег, ограничивающих диффузных поверхностей. От тех же величин зависят тепловые потоки (—XidTldy), а следовательно, и эффективная теплопроводность Яэф. Итак, коэффициент Яэф нельзя рассматривать как величину, однозначно характеризующую кон-дуктивные и радиационные свойства полупрозрачного вещества эффективная теплопроводность Яэф зависит не только от физических свойств среды, но также и от формы и размеров тела, от внешних условий лучистого теплообмена. Заметим, что радиационная и молекулярная (кондуктивная) доли полного потока тепла оказываются в общем случае неаддитивными. Этот вывод следует из взаимосвязанности членов дл и (—Xi dTjdy) в уравнении (2-22). Радиационная составляющая потока q зависит от Т у), а температура, в свою очередь, связана с теплопроводностью Я1 кондуктивная составляющая потока зависит от Т у), а температура — от оптических характеристик среды и ограничивающих поверхностей. Однако в частных случаях лучистая и молекулярная доли полного потока тепла оказываются аддитивными или близкими к аддитивным, и задача упрощается. [c.62]

Упрощения возможны различного характера. В некоторых случаях они связаны с упрощением метода расчета концентраций. В других случаях допускаются предположения, которые противоречат даже основным физическим предпосылкам анализа, тем не менее результаты анализа могут оказаться удовлетворительными. Все дело, конечно, в степени упрощения.Так, например, хотя аддитивными величинам в абсорбционном анализе можно считать только оптическ 1е плотности, и то с рядом оговорок, а коэффициен-Т1.1 поглощения аддитивными величинами, вообще говоря, не явля- отся, в некоторых случаях нри анал зе поступаются эт 1м принципом и получают удовлетворительные результаты анализа. [c.655]

АДДИТИВНЫЙ (от лат. addi-tivus — придаточный). Полученный путем сложения. Аддитивная теория чисел — часть арифметики, изучающая законы, по которым числа могут быть составлены из слагаемых того или иного вида. Аддитивные величины — величины, связанные с геометрическими или физическими объектами так, что величина, соответствующая целому объекту, всегда равна сумме величин, соответствующих его частям, каким бы образом объект ни разбивали на части. [c.5]

Рассмотрим теперь любую физическую систему, состоящую из Л независимых одинаковых частей. Примером такой системы может служить идеальный газ, а составных частей — отдельные молекулы. Пусть /, — произвольная а(9(9 -тизная величина, характеризующая 1-ю подсистему, например в приведенном примере — кинетическая энергия -й молекулы. Тогда в силу предполагаемой аддитивности соответствующая величина для всей системы будет = Выразим средний квадрат флуктуации величины Р через аналогичный квадрат для величины fi. Очевидно, F= fi = Nf, где опущен индекс i, так как предполагается, что все составные части системы тождественны. Далее, [c.593]

Масса (щ)— это физическая скальная величина, являющаяся мерой инертных и травягадионвых свойств тела. Масса в классической механике обладает свойством аддитивности (А2.2 ),(А2.2-7). [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...