Твердые вещества — Температура

Температурные коэффициенты линейного расширения некоторых твердых веществ (при температуре 0°С) [c.156]

Из уравнения (6-8) следует, что зависимость fi ,=/ (Г/0), представленная на графике рис. в-2, справедлива для любых твердых тел. Зная константу 0 для данного вещества и атомную массу этого вещества, с помощью графика на рис. 6-2 можно легко определить теплоемкость твердого вещества при температуре Т. [c.158]

Таблица 7.27. Поверхностное натяжение и растворимость твердых веществ при температуре 298 К [12]

Таблица 7.55. Поверхностное натяжение и растворимость твердых веществ при температуре 25 °С [22]

Величины, приведенные в табл. 76, показывают, что молекулярные веса химических пластификаторов колеблются в пределах 200—400. Они значительно ниже молекулярных весов масел и смол, так как молекулярный вес низковязкого масла равен приблизительно 880, молекулярный вес многих смол находится в пределах от 1000 до 2000, а высокополимерных соединений колеблется от 10 000 до 100 000. Как правило, химические пластификаторы являются подвижными жидкостями, но некоторые из них представляют собой твердые вещества. Их температуры замерзания колеблются в широких пределах (от —70 до +69°). [c.444]

Второе граничное условие касается поглощения или выделения скрытой теплоты на этой поверхности. Для определенности предположим, что в области д > Х(О находится жидкость при температуре V2(x, t), а в области X < X (t) — твердое вещество при температуре /). В таком случае, [c.278]

Условия (2.1) и (2.2) являются граничными условиями, которые в данном случае должны удовлетворяться на поверхности раздела. Легко видеть, что если в области х < X будет находится жидкость с температурой V2(x, t), а в области х > Л — твердое вещество с температурой v x, t), то условие (2.2) также будет выполняться. [c.278]

Контактное плавление есть процесс перехода в жидкое состояние приведенных в контакт разнородных твердых веществ при температуре ниже их точек плавления. Как только температура в месте контакта веществ достигает определенного значения, образуется жидкая фаза. Это свойство веществ присуще как металлам, так и неметаллическим материалам. [c.139]

Количество тепла, идущего на превращение 1 кг твердого вещества при температуре его плавления в жидкое состояние при той же температуре, называется скрытой теплотой плавления и выражается в больших калориях (см. табл. 1). [c.78]

Отходы полиэтиленового воска ( ТУ 6-05-361-16-83 ) представляют собой твердое вещество с температурой плавления 85-100 град.С и воспламенения около 300 град.С [c.85]

Поликарбонат — твердое вещество с температурой плавления 235—300° С, устойчивый против разбавленных кислот, растворов солей, окислителей, смазочных масел, углеводородов жирного ряда, но разрушается ще- [c.251]

Рассмотрим характер зависимости теплоемкости твердых веществ от температуры. На рис. 64 показан ход теплоемкости нескольких простых веществ в кристаллическом состоянии в области температур О— 400° К- Из этого рисунка видно, что хотя теплоемкость большинства из них при температуре около 300° К различается не сильно и составляет около 6 кал/г-атом (правило Дюлонга и Пти), при понижении температуры различия становятся более существенными. [c.260]

Рис. 65 показывает, что зависимость теплоемкости от температуры для многих веществ, включая и химические соединения, даже если они сильно различаются по своим свойствам, можно выразить общей кривой, если ввести лишь один параметр 0, характеризующий вещество. Это свидетельствует о существовании закономерностей в изменении теплоемкости твердых веществ с температурой, общих для всех веществ. Классическая теория не могла объяснить этих закономерностей. Характер зависимости теплоемкости твердых тел от температуры был объяснен только на основе квантовой теории. [c.261]

Из уравнения (17) следует, что теплоемкость является однозначной функцией Г/0, т. е. ири равных значениях этой безразмерной величины теплоемкости различных веществ должны совпадать. Если выразить зависимость теплоемкости твердого вещества от температуры в долях ее характеристической величины, получается одна кривая для всех веществ (рис. 1.2), [c.15]

Рис. 1.1. Зависимость теплоемкости некоторых твердых веществ от температуры (при низких температурах).

При камерном сжигании твердых топлив в виде пыли летучие вещества, выделяясь в процессе ее прогрева, сгорают в факеле как газообразное топливо, что способствует разогреву твердых частиц до температуры воспламенения и облегчает стабилизацию факела. Количество первичного воздуха должно быть достаточным для сжигания летучих. Оно составляет от 15—25 % всего количества воздуха для углей с малым выходом летучих (например, антрацитов) до 20— 55 % для топлив с большим их выходом (бурых углей). Остальной необходимый для горения воздух (его называют вторичным) подают в топку отдельно и перемешивают с пылью уже в процессе горения. [c.141]

При помощи термического анализа можно построить кривые нагрева или охлаждения вещества, записывая температуру через равные промежутки времени. Полученные кривые неодинаковы для кристаллического и аморфного веществ. На рис. 2.1,а приведена кривая охлаждения кристаллического вещества, которая показывает, что переход кристаллического вещества из жидкого состояния в твердое происходит при температуре кристаллизации (Ткр). Этот процесс перехода протекает в определенный промежуток времени и сопровождается выделением скрытой теплоты кристаллизации. Поэтому, несмотря на охлаждение металла, температура в течение данного времени остается неизменной (на кривой горизонтальный участок). [c.21]

Г. Тамман установил зависимость между v , Vp и величиной переохлаждения Д< (рис. 2.5) по мере увеличения Д/ вначале и Ор растут до максимума, а затем уменьшаются до нуля. При этом кристаллизация происходит лишь после охлаждения жидкого вещества при температуре ниже теоретической температуры плавления — кристаллизации / .к, а при температуре выше п.н происходит плавление твердого вещества. [c.24]

Если частицы (г) сталкиваются с частицами (в), то в данный момент времени площадь поверхности контакта (фиг. 5.12) имеет температуру Г . Примем, что размер частиц достаточно мал, а теплопроводность твердого вещества достаточно велика, так что температуры Гр и Гр практически постоянны внутри рассматриваемых частиц. В этом случае из уравнения энергии следует [c.225]

Это уравнение, выражающее значение э. д. с. элемента в зависимости от активности реагирующих веществ и продуктов реакции этого элемента, называется уравнением Нернста. Активность растворенного вещества L равна его концентрации в моль на 1000 г воды (моляльности), умноженной на поправочный коэффициент 7, называемый коэффициентом активности. Коэффициент активности зависит от температуры и концентрации и может быть определен экспериментально, если растворы не слишком разбавлены. Если вещество L является газом, то его активность равна его летучести и при обычных давлениях численно приблизительно равна давлению, выраженному в атмосферах. Активность чистого твердого вещества принята равной единице. Активность таких веществ, как вода, концентрация которых в процессе реакции практически постоянна, также принята равной единице. [c.33]

В начале текуш его столетия были заложены основы квантовой физики. Вскоре после этого Эйнштейн [75], Борн и Карман [76] и Дебай [77] применили принципы квантовой теории для объяснения результатов, полученных при измерении теплоемкости твердых тел. Б несколько более поздней работе Эйнштейн [78] признал, что его первоначальное предположение о наличии одной частоты колебаний у всех атомов твердого тела не может рассматриваться как точная физическая модель. Тем не менее его первую работу характеризует глубокое понимание основных особенностей теплоемкости, что полностью оправдывает использование в качестве первого приближения сравнительно грубой первоначальной модели. Теоретическим результатом первостепенной важности было введение представления о свойственной каждому веществу характеристической температуре 0, выше которой тепловое движение полностью нивелирует индивидуальные особенности любой решетки и поэтому действительна универсальная классическая формула Е = 31 кТ. При температурах ниже в теплоемкость, а также многие другие экспериментально определяемые свойства твердых тел весьма критическим образом зависят от особенностей данной решетки. Так, например, аномальная теплоемкость алмаза, значительно меньшая классического значения, в свете этой теории получает прямое объяснение как результат высокой характеристической частоты колебаний решетки v (это подтверждается также исключительной твердостью алмаза). Характеристическая температура алмаза в (A 0=/zv) много выше комнатной температуры, а потому и его теплоемкость при комнатной температуре много ниже значения, которое следует из закона Дюлонга и Пти. Иными словами, алмаз при комнатной температуре находится в низкотемпературной области . [c.186]

Интересно отметить, что на различных твердых веществах (стекло и нейзильбер), которым на кривой (фиг. 98) соответствуют кружочки разных размеров, были получены одинаковые значения температуры наступления сверхтекучести. С другой стороны, скорости переноса насыщенных пленок по стеклу и нейзильберу отличаются в два раза. Это является дополнительным указанием на то, что высокие скорости переноса по неровным поверхностям вызваны не только лишь увеличением геометрического периметра поверхности. Так, было обнаружено, что при температуре 1,53" К величина r p. была одной и той же как для стекла, так и для нейзильбера вплоть до насыщения 93%, после чего скорость переноса по нейзильберу начинала возрастать быстрее (фиг. 99). Можно прийти к заключению, что в этом случае имел место дополнительный перенос гелия сверх осуществляемого по пленке. При условии значительного насыщения этот дополнительный перенос осуществлялся, по-видимому, жидкостью, собирающейся в небольших трещинах на поверхности. [c.872]

L - жидкость в - высоконапорная среда н - низконапорная среда т - твердое вещество э - эжектируемая среда кр - критика (критическая температура, сечение, давление) стр - струя [c.90]

Аналогично протекает процесс испарения твердого тела. Если температура поверхности меньше температуры в тройной точке фазовой диаграммы, то вещество переходит из твердого состояния в парообразное, минуя жидкую фазу. Такой процесс испарения называют сублимацией. [c.422]

Поэтому третье начало термодинамики относится в основном к конденсированным системам, т. е. к твердым и жидким телам (из всех веществ только гелий II остается жидкостью при Т —< О и давлениях порядка 1 бар все другие вещества переходят в твердое состояние до температуры 7 = 0). [c.86]

За более детальными сведениями рекомендуем обращаться к следующим изданиям элементы [1, 2], неорганические вещества [3], органические вещества [7], жидкости [12], ртуть и вода при различной температуре [12], пластмассы, сплавы, минералы, дерево и другие твердые вещества [8, 9, 14], [c.98]

Значения К при средних и высоких температурах для твердых веществ близки к значениям коэффициента теплопроводности хорошо отожженных высокочистых (степень чистоты 99,99%) образцов. [c.338]

Сохранение алкилортосиликатами и дисилоксанами текучести в широком интервале температур является одним из их главных достоинств. Арилпроизводные при комнатной температуре большей частью являются твердыми веществами их температура плавления различна, а температура кипения очень высока. [c.219]

Зависимость растворимости твердого вещества от температуры может быть описана уравнением, совмещающим закон Рауля с уравнением Клаузиуса Клайперона [c.90]

По закону Дюлонга-Пти у твердых веществ для температуры выше некоторой, называемой температурой Лебая, Ср = onst. В этом случае [c.41]

В качестве пленкообразующих веществ (для нанесения ингибитора на упаковочные материалы) рекомендованы водорастворимые воски, смолы, пластмассы или их смеси с добавками (или без них) водорастворимых умягчителей и пластификаторов (полиэтиленгликоли, поливиниловый спирт и др.). Для диспергирования или растворения летучего ингибитора в водорастворимых восках или др. твердых веществах применяются температуры не выше 120° С. [c.123]

Вычисление теплоты плавления может быть проведено и графическим путем. Разрыв на кривой Я —Яго наблюдается при температуре плавления магния, а верхняя и нижняя ветви кривой относятся соответственно к твердой и жидкой фазам. Экстраполяция сглаженных кривых энтальпии жидкого и твердого вещества до точки плавления магния (651° С) позволяет найти АЯпл как разность энтальпий жидкого и твердого вещества при температуре плавления. [c.361]

Обьпная олеиновая кислота представляет собой транс-форму (D при действии на нее азотистой кислоты она переходит в цис-н-зо-мер (II) — вещество, отличное по своим свойствам и носящее название элапдиновой кислоты. Элаидиновая кислота в отличие от олеиновой представляет собой твердое вещество с температурой плавления 51,5° С [c.210]

Для определен11я теплоемкости твердых веществ при температурах выше комнатной применяют различные уравнения. В последнее Еремя наиболее широко используется уравнение [c.19]

Важную роль при проведении исследований в условиях, имитирующих космическое пространство, играют криогенные вакуумные насосы, обеспеч шающие вакуум 10 ° мм рт. ст. В крионасосе при низких температурах происходит конденсация газов на поверхности охлаждения, а остаточное давление соответствует упругости пара твердого вещества при температуре охлаждения. [c.120]

Рис. 7.44. Излучение, испущенное нормально к слою полупрозрачного материала толщиной й, лежащему на непрозрачном основании. 1 — полупрозрачная среда с коэффициентом преломления п и температурой Т 2 — твердое вещество с коэффициентом излучения е.ь = 1—рь при тем- чптрпмииргким пературе Т 3 — полость черного тела при является изотермическим

В общем случае плазмой называется газ, в котором значительная часть (5- 10%) атомов или молекул ионизирована. Плазма являете нормальным состоянием вещества при температуре 10 °, так же как газообразное, жидкое и твердое состояния являются нормальными формами существования вещества при более низких температурах. Это четвертое состояние вещества встречается в природе даже чаще, чем остальные формы существования материи. С ростом температ ры процент ионизированных атомов растет и при температуре Т (2-нЗ) 10 ° газ практически полностью ионизирован, т. е. состоит из ионов (в основном однозарядных) и электронов и совсем не содержит нейтральной компоненты. Дальнейший рост температуры приводит к повышению доли двухзарядных, трехзарядных и т. д. ионов, пока при температуре 10 газ не ионизируется окончательно, т. е. не превратится в смесь голых ядер (лишенных электронных оболочек) и электронов. [c.480]

ТОГО же порядка, что и теплопроводность жидкого гелия (см. фиг. 98), однако при 1° К теплопроводность жидкости намного больше. Авторы высказали предположение, что твердый гелий при температурах ниже 1° К может быть использован в качестве теплопередающей среды. При этом преимуществами твердого гелия являются малых приток тепла по наполнительной трубке (ввиду отсутствия пленки), а также то, что тепловой контакт с солью, стенками и другими возможными веществами, подлежащими исследованию, может быть очень хороигим, так что контактные сопротивления Капицы (см. II. 71) могут оказаться значительно нхсже, чем в случае жидкого гелия. Следует, однако, отметить, что этот метод пригоден лишь и тех случаях, когда возможно использование металлического дьюара. [c.575]

Если обе фазы жидкие или газообразные, то равновесное состояние, к которому каждый раз переходит система после наложения какого-либо возмущения, есть состояние, определяемое условием равепства давлений фаз, которые определяются истинной плотностью фазы и ее температурой. Эффекты прочности, присущие твердым веществам, эффекты поверхностного натяжения, а также эффекты неравновесности из-за существенно различных сжимаемостей и плотностей фаз, приводящие к пульсациям размеров включений (как это имеет место в пузырьковых Ж1ЩК0СТЯХ), нарушают равенство давлений фаз. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...