Тепловой Потери энергии внешние

Разумеется, мы ни в какой степени не являемся принципиальными противниками этого метода, наглядность и простота которого делают его вполне приемлемым всюду, где не требуется особой точности расчетов. Однако несравненно лучшим методом уточнения тепловых расчетов турбин и компрессоров является метод дифференцированного изучения имеющихся в потоке потерь энергии, которые происходят или в результате внутренних явлений в самом потоке, вызываемых внешними воздействиями на него, или из-за изменяемости параметров потока, вызванных непосредственными внешними воздействиями (например, несоответствием конструкции проточной части закономерностям движения расширяющегося потока). [c.25]

Уравнение энергии выводится путем составления энергетического баланса для элементарного объема, отсекаемого в обогреваемом канале двумя близко расположенными сечениями. Изменение энергии вдоль координаты принимается линейным. Основные составляющие энергетического баланса элементарного объема выявляются при детализации притоков и стоков тепла. Приток обусловлен конвективным переносом тепла вместе с рабочим телом, обогревом (в общем случае переменным по длине и времени), теплопроводностью рабочего тела и металлической стенки (продольная передача тепла). Тепловая энергия расходуется (сток тепла) на нагревание рабочего тела в объеме, передачу тепла движущимся рабочим телом, передачу тепла за счет теплопроводности рабочего тела и металла и на увеличение кинетической энергии потока. Составляющие притока и стока энергии неравноценны. Приток и сток энергии за счет теплопроводности рабочего тела и металлической стенки трубы в данной задаче ничтожны" по сравнению с количеством тепла, вносимым движущимся потоком и внешним обогревом. Это легко показать, например, путем проведения статических расчетов. Очевидно также, что переход тепловой энергии в кинетическую энергию потока, а также расходование кинетической энергии на тепловые потери (в результате трения) мало. При исследовании динамики промышленных теплообменников упомянутыми составляющими можно пренебречь. [c.60]

Если пренебречь тепловыми потерями и некоторым незначительным рассеянием энергии, можно считать, что работа внешних сил А) равна потенциальной энергии деформации ( 7) [c.57]

Если пренебречь потерями энергии на тепловое рассеяние во внешнюю среду и деформацию кожуха и считать, что энергия поднятого тела целиком переходит ири ударе в энергию деформации прокладки, то [c.145]

Для исследования термически изолированной системы, в которой протекает адиабатический процесс, очень удобно использовать уравнение (17.3). При этом следует помнить, что для реального газа показатель адиабаты не является постоянной величиной вследствие изменения теплоемкостей газа в зависимости от давления и температуры. Любой реальный процесс в газовой системе сопровождается потерями энергии. Так, при конечной разности температур между системой и внешней средой существует теплообмен, являющийся следствием реальных теплоизолирующих свойств разделяющей поверхности. Помимо этого имеются энергетические потери на трение и диффузию. В результате термомеханическая система оказывается неравновесной и без изменений во внешней среде процесс провести нельзя. В таком случае без затраты внешней работы система не может быть возвращена в начальное состояние и, следовательно, реальные газовые процессы необратимы. Второй закон термодинамики постулирует это правило для идеального и реального газов. Поэтому неопределенно долгое действие тепловой машины становится возможным только при работе термомеханической системы по круговому циклу с несовпадающими процессами прямого и возвратного ходов. [c.394]

В качестве интегральной характеристики теплового слоя используется толщина потери энергии 6 . При сверхзвуковой скорости внешнего потока [c.122]

Трубы для передачи и распределения тепловой энергии подвержены внутренней и внешней коррозии, что часто приводит к утечкам. Проблема тепловых потерь также усугубляется вследствие неадекватной изоляции трубопроводов, которая зачастую оказывается недостаточно толстой [c.67]

По виду отпускаемой энергии паротурбинные ТЭС на органическом топливе подразделяются на конденсационные электрические станции (КЭС) и теплоэлектроцентрали (ТЭЦ), На КЭС установлены турбоагрегаты конденсационного типа, они производят только электроэнергию. ТЭЦ отпускают внешним потребителям электрическую и тепловую энергию с паром или горячей водой. Поскольку ТЭЦ связана с предприятием или жилым районом трубопроводами пара или горячей воды, а их чрезмерное удлинение вызывает повышенные тепло-потери, станция этого типа обычно располагается непосредственно на предприятии, в жилом массиве или вблизи них. [c.185]

Полный напор в любом сечении струйки вязкой жидкости определяется теми же составляющими, что и для невязкой жидкости. Однако значение полного напора в сечениях будет разное, так как часть энергии в вязкой жидкости расходуется на преодоление гидравлических сопротивлений (трение частиц друг о друга, о стенки). При этом часть гидравлической энергии преобразуется в тепловую или механическую (колебание трубопровода) и рассеивается во внешнюю среду. Следовательно, напор в сечении II—II (рис. 4.4) будет меньше, чем в сечении I—I на величину потерь напора. Последние определяются как разность полных напоров в соответствующих сечениях [c.54]

Однако кроме необратимых потерь, учитываемых rjo (т. е. потерь, имеющих место в процессах, совершаемых собственно рабочим телом в цикле), в реальных условиях работы установки имеются потери, обусловленные необратимостью тепловых, механических, химических и электрических процессов в отдельных узлах ее. Поэтому эффективность реальной установки в целом характеризуется так называемым эффективным к. п. д. т е, который представляет собой отношение количества энергии (в форме теплоты или работы), отданной внешнему потребителю, к количеству энергии (в форме теплоты или работы), подведенной к установке. Эффективность системы может быть оценена также работоспособностью ее подсчитав потерю работоспособности в каждом элементе, можно найти потерю работоспособности всей системы. [c.69]

В тепловых расчетах внутренняя валовая мощность получается без учета потерь механической энергии вне корпусов турбин. От этой мощности надо перейти к указанной здесь эффективной мощности путем учета внешних потерь. [c.29]

В установке с турбиной П осуществляется комбинированная выработка двух видов энергии — электрической и тепловой. Цикл служит, как всегда, для производства механической (электрической) энергии, причем холодным источником является внешний тепловой потребитель (фиг. 24). Тепло, сообщенное пару в котле, в идеальной установке с турбиной П используется полностью, потеря тепла во внешнюю среду отсутствует. Турбины П могут рассматриваться как частный (предельный) случай турбин более общего типа КО—с отбором и конденсацией пара поэтому показатели турбин П будут даны ниже на основе рассмотрения показателей турбин КО. [c.38]

Если обозначим к. п. д. установки по отпуску тепла к. п. д. трубопроводов и к. п. д. котельной установки и пренебрежем потерями от рассеяния тепла корпусом турбины, то частный к. п. д. ТЭЦ по производству тепловой энергии, отпускаемой внешнему потребителю, по принятому условному физическому" методу выразится так [c.47]

Потери тепловой энергии в турбине обычно делятся на две группы на внутренние, которые непосредственно влияют на состояние пара, и па внешние, которые не влияют на изменение состояния пара (механические и утечки пара через концевые уплотнения). [c.49]

Качество турбины может быть определено как комплекс ее показателей, от которых в конечном счете зависит стоимость преобразования тепловой энергии пара в кинетическую энергию движения ротора. Такими показателями, характеризующими экономичность турбины, могут быть расх )Д топлива, надежность, долговечность, стоимость, занимаемая площадь и высота здания, требуемая грузоподъемность крана, удобство обслуживания, быстрота пуска, величина потерь тепла во внешнюю среду, величина потерь пара и конденсата, длительность работы масла и многие другие. [c.13]

Общий к. п. д. оценивает все потери тепловой энергии в ГТД, как внутренние, связанные с преобразованием тепла в кинетическую энергию, так и внешние, связанные с преобразованием кинетической энергии в тяговую работу. Общий к. п. д. оценивает эффективность ГТД и как двигателя, и как движителя, характеризуя его экономичность. [c.207]

Частицы окислов металлов приводят к потерям вследствие рассогласования фаз по скоростям и температурам. Эти вопросы широко рассмотрены в литературе на моделях различного уровня сложности. В недавней работе [34] проведено исследование влияния размера частиц оксида алюминия и полноты их сгорания. Обычно предполагается, что частицы имеют сферическую форму, известный размер и равномерно прогреты, а их суммарный объем в потоке пренебрежимо мал. Взаимодействие между частицами не учитывается полная масса и энергия в системе принимаются постоянными считается, что тепловая энергия передается только конвекцией. Внешними силами, за исключением давления газа и сопротивления частиц, пренебрегают. [c.116]

Первый фактор заключает в себе достижение теплового равновесия. Действительно, когда холодный объект вводят в теплое пространство, температура объекта повышается, а пространство охлаждается. Это охлаждение начинается с участков, соседних с объектом, из чего следует значительная неравномерность распределения температур. Постоянный приток энергии дает возможность установить равновесие и компенсировать потери тепла во внешнее пространство, которое, как и объект, подвергаемый сушке, обладает более низкой температурой. Эта сложность в распределении тепла существенно затрудняет расчеты, почему при проектировании установок для нагревания и сушки весьма часто преобладает использование эмпирических данных. [c.239]

Описать конструкцию циклических производящего и потребляющего работу устройств, которые позволяли бы осуществлять полностью обратимый обмен того же количества тепла и между теми же температурами, что и конденсатор-котел из задачи 15.3, если в качестве источника тепловой энергии используется внешняя среда при температуре 20°С. Убедиться в том, что полная работа, совершаемая этими устройствами, должна быть равна потере полной работы вследствие необратимости, найденной в задаче 15.3. [c.451]

Методы измерения энергии и мощности излучения в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной частях спектра были предметом постоянного изучения и совершенствования в течение очень многих лет [1 —11]. Появление лазеров выдвинуло ряд дополнительных проблем, а также несколько упростило дело. Упрощение связано с тем, что большинство лазеров испускает почти монохроматическое излучение. Так как частотные характеристики чувствительности большинства приемников существенно не изменяются в узких спектральных областях, проще становится проблема обработки данных. Более того, поскольку требуется измерять лишь излучение с узкой спектральной полосой становится возможным использование узкополосных фильтров в сочетании с некоторыми типами приемников. Тем самым снижается влияние ряда источников ошибок, внешних шумов и уменьшаются потери, вызванные переизлучением. Разумеется, возникают и некоторые осложнения. От лазеров можно получить значительно большие плотности энергии и мощности, чем от большинства тепловых источников света, и поэтому при работе с разными фотоприемниками нужно быть осторожным, чтобы избежать насыщения или повреждения приемников излучением. Поскольку некоторые лазеры дают крайне короткие импульсы, для измерения мгновенной мощности требуются малоинерционные приемники и связанная с ними аппаратура с соответствующим быстродействием. Для преодоления таких осложнений были затрачены большие усилия по разработке надежных методик, многие из которых мы изложим ниже. Кроме материалов, содержащихся в данной главе, мы рекомендуем читателю несколько обзоров по общепринятым методикам, опубликованным ранее [12—14]. [c.107]

Силы давления, действующие по боковой поверхности отсека, нормальны к этой поверхности и поэтому их работа равна нулю. Работа касательных напряжений на боковой поверхности струйки (напряжений трения) необратимо превращается в тепловую энергию, В связи с этим эффект действия напряжений трения в энергетическом отношении равносилен подводу к каждой единице веса протекающей жидкости некоторого количества теплоты Л(Этр из внешней среды. Потери удельной энергии [c.52]

К числу первых можно отнести сварку нагретым элементом (роликом, клином, лентой и т. п.), присадкой и газовым теплоносителями. Ко вторым относятся сварка токами высокой частоты, инфракрасным излучением, трением и ультразвуком. Следует, однако, отметить, что эта классификация относительно ультразвуковой сварки несколько условна. Свариваемый материал в процессе УЗС находится под воздействием двух факторов 1) скорости колебательного смещения и колебательного давления сварочного наконечника 2) температура сварочного наконечника, которая является следствием внутренних потерь в материале концентратора—волноводном звене, передающем энергию механических колебаний в зону сварки. Эти потери весьма велики, что приводит к его разогреву. Вследствие этого, сварочный наконечник является внешним источником тепловой энергии, которая также существенно влияет на процесс сварки. Отсюда следует, что УЗС по принципу ввода энергии в классификации методов сварки полимеров занимает особое место. [c.143]

Процессы нагрева (охлаждения), при которых происходит переход металла из одного агрегатного состояния в другое, связаны с получением или потерей тепла следовательно, такую систему можно рассматривать как тепловую. По второму закону термодинамики все превращения, самопроизвольно протекающие в природе, вызываются стремлением системы к переходу из неустойчивого состояния в более устойчивое, обладающее меньшим запасом свободной энергии. С изменением внешних условий, например с повышением или понижением температуры, свободная энергия системы изменяется различно для вещества, находящегося в жидком и твердом состоянии. [c.103]

Излучатели с внешней стороны имеют тепловую изоляцию, и весь поток тепловой энергии доходит до нагреваемой поверхности практически без потерь. Теплота, сообщаемая емкости, используется с высоким КПД, что сокращает мощность установки до приемлемых для практики значений. [c.130]

Маятник является одним из древнейших физических приборов. С помощью крутильных маятников были открыты законы гравитационного и электрического взаимодействий, измерено давление света, выполнено множество других физических экспериментов. В последнее время предложен и реализуется ряд новых экспериментов для изучения фундаментальных свойств материи, в которых очень малые силы измеряются с помощью крутильных маятников. Чувствительность таких экспериментов зависит от того, насколько ослаблены сейсмические возмущения, действующие на маятник, а также от стабильности его параметров, например, упругих свойств нити подвеса. Но даже если устранены все внешние возмущающие воздействия, остается один принципиальный источник флуктуаций его амплитуды и фазы колебаний. Это хаотическое тепловое движение молекул в нити подвеса и подвешенном теле. Действующая на него флуктуационная сила зависит от температуры и от добротности маятника. Чем выше добротность маятника, тем медленнее затухают его колебания и диссипирует его энергия, превращаясь в тепло, т.е. хаотическое движение молекул. Это означает, что ослабевает и обратный процесс раскачки маятника хаотическим движением молекул, т.е. уменьшается флуктуационная сила, действующая на маятник. Для того, чтобы уменьшить затухание, тело и нить подвеса изготовляют из высококачественного плавленого кварца — материала с низкими потерями упругой энергии, а также принимают специальные меры для исключения других источников диссипации энергии. В результате добротность крутильных маятников достигает величины -10 . [c.37]

Процесс перемагничивання магнитных материалов в переменном магнитном поле связан с тепловыми потерями части энергии маг нитного поля, что внешне проявляется в нагреве материала. Поте ри в магнитном материале характеризуются удельными магнитны ми потерями Руд или тангенсом угла магнитных потерь tg бщ [c.91]

Для турбины П к. п. д. Yjjya И не зависят от значений параметров рабочего процесса, так как характеризуют физический эквивалент производимой механической и затрачиваемой тепловой энергии при отсутствии потерь во внешнюю среду и условном исключении из полного действительного расхода тепла величины расхода тепла на внешнее потребление. [c.45]

В приведенном сравнении предполагается, что гироскоп не потребляет электрической энергии на поддержание Я = onst. В действительности, даже если не учитывать тепловые потери в статорных обмотках гиромотора и потери на внутреннее трение в упругих элементах конструкции гиромотора, то неизбежные при периодических внешних возмущениях моменты гироскопической реакции вызовут появление в опорах ротора моментов трения, на преодоление которых также будет затрачиваться энергия. [c.100]

Предположим, что процесс нагружения совершается медленно (статически). При этом можно не учитывать кинетической энергии частиц деформируемого тела. Если, кроме того, пренебречь незначительньши тепловыми потерями и рассеянием энергии, то, следовательно, работа внешних сил W целиком перейдет в потенциальную энергию деформации V [c.46]

Уравнения, которыми мы пользовались до сих пор, не учитывают ухода энергии из резонатора в пространство. Если бы перехода энергии между резонатором и внешней атмосферой действительно не было, то движение было бы изолированным и имело бы небольшой практический интерес тем не менее характеристику резонатора составляют его колебания, являющиеся в значительной степени независимыми. Колебания, возбужденные однажды, будут продолжаться в течение згючи-тельного числа периодов без большой потери энергии, и их частота почти совсем не будет зависеть от скорости диссипации. Скорость диссипации является, однако, важной чертой в характере резонатора, от которой существенно зависит при некоторых условиях его поведение. Следует иметь в виду, что рассеяние, или диссипация, о которой мы говорим, означает только уход энергии из сосуда и из пространства вблизи него и ее рассеяние в окружающей среде, но не преобразование механической энергии в теплоту. Такого преобразования наши уравнения не учитывают, если только не будут введены специальные члены с целью пред-ставить эффект вязкости, теплопроводности и теплового излучения [Влияние теплопроводности было рассмотрено Колачеком ).) В предыдущей главе ( 278) мы видели, как выражается дви жение по правую сторону безграничного фланца (фиг. 61) через нормальную скорость жидкости на диске А. Мы нашли, 278 (3), [c.190]

Синхронизация и связанное с ней когерентное сложение колебаний обеспечивают повышение эффективности передачи энергии этих колебаний мембране и их излучение в окружающее пространство. В результате зависимость излучения от частоты становится существенно отличной от равновесного теплового излучения при температуре клетки на резонансных частотах оно возрастает. Естественно, "ЬТозрастание энергии излучения происходит за счет энергии метаболизма, компенсирующей повышение потерь энергии на излучение (а не за счет охлаждения клетки). Трансформация энергии происходит, по-видимому, следующим образом. Нарушение теплового равновесия за счет увеличения излучения на определенных резонансных частотах приводит к перераспределению энергии между белковыми молекулами, осуществляющемуся в процессе энергетического обмена между ними и направленному на восстановление равновесного состояния. Этот процесс связан с преимущественной передачей энергии молекулами, синхронизированным колебаниями мембран, так как излучение на их резонансных частотах превышает излучение на частотах колебаний других молекул. Сохранение температуры клетки обеспечивается снижением отвода энергии метаболизма во внешнее пространство. [c.63]

Модель радиальных потоков [ 10, 30-321 состоит в том, что за основу в вихревом течении принимается разделение двух потоков энергии потока кинетической энергии, направленного от центра к периферии, и потока тепла, направленного в противоположную сторону. Исходный газ в завихрителе термотрансформатора (см. рис. 6.1) создает интенсивный круговой поток, вращающийся по закону свободного вихря. По мере продвижения вдоль вихревого течения этот поток за счет сил внутреннего трения перестраивается в вынужденный вихрь, в результате чего происходит уменьшение круговых скоростей внутренних слоев и увеличение угловых скоростей внешних слоев. Это создает возможность перехода кинетической энергии от центра к периферии. В то же время за счет более высоких значений статической температуры у периферии вихря, по сравнению с центральными слоями, существует поток тепла, имеющий направление, противоположное кинетической энергии. Тепловой по гок по своей величине не в соетоянии компенсировать приосевым слоям потери кинетической энергии. Это и является основной причиной, объясняющей охлаждение центральных и нагрев периферийных слоев вихревого течения. Из модели Хилша-Фултона следует, что максимальный холодильный эффект будет иметь место возле дросселя термотрансформатора (см. рис. 6.1). Однако экспериментальные данные 6, Н, 9, 32, 37] указывают на максимум эффекта охлаждения ГЕОтока на выходе из диафрагмы. [c.158]

Газы в слабых электрических полях и при не очень высоких температурах обладают весьма малой удельной проводимостью. При этих условиях весьма немногочисленные свободные носители заряда — электроны и ионы — образуются лишь под действием внешних ионизаторов невысокой интенсивности—космических лучей и естественного ионизирующего излучения. Поэтому при указанных условиях газы являются отличными диэлектриками с удельным сопротивлением порядка 10 Ом-м, практически не имеющим диэлектрических потерь (tg б порядка 10 ). Повышение электропроводности газов происходит при высоких температурах, начиная с 10 — Ю К, когда энергия теплового движения частиц газа велика и при столкновении они могут ионизовать друг друга (происходит термическая ионизация). Термоионизация воздуха нарастает, начиная с температуры 8000 К. При 20 ООО К воздух ионизуется практически полностью [c.545]

На рис. 7.2 представлена диаграмма Грассмана — Шаргута рассматриваемой компрессионной теплонасосной установки. Здесь видны все потери эксергии в элементах установки в результате протекающих в них необратимых процессов. Величина потери эксергии в каждом элементе установки соответствует уменьшению ширины полосы эксергии и условно изображается заштрихованным треугольником, переходящим в выгнутую стрелку >, (эксергетические потери в i-м элемензе установки). В установку подводится эксергия Е, равная электрической мощности электродвигателя 1, поскольку эксергия электрической энергии не характеризуется энтропией. В электродвигателе происходит потеря эксергии равная сумме потерь электрической энергии в машине и приводе. Следовательно, эксергия на выходе из электродвигателя El = E l — Dj. Эксергия на входе в компрессор Eh = Ef Ey, где v — эксергия паров теплоносителя, выходящего из испарителя V. Эта суммарная эксергия преобразуется в компрессоре в эксергию сжатых паров теплоносителя. Эксергия на выходе из компрессора Е и = Eii — D , где — эксергетические потери в компрессоре, причем Dk )д. Очевидно, эксергия на входе в конденсатор Е щ = Е . В конденсаторе будет потеря эксергии D , связанная с теплопередачей при конечной разности температур между теплоносителем и внешним приемником теплоты и поэтому эксергия на выходе из конденсатора Щи = Ц - De- Большая часть " этой эксергии отдается потребител/о в виде теплового потока повышенной температуры другая часть, равная Е т - Е", = Eiv, есть эксергия на входе в дроссель IV. При дросселировании теплоносителя возникает потеря эксергии от необратимости процесса Одр, вследствие чего эксергия на выходе из дросселя Ei = Е п — Одр. Эксергия на входе в испаритель Е = iV + Е где Щ — эксергия теплового потока, подводимого в испаритель из окружающей среды ее значение Е д = Q I — То/Т )л О, так как Г] То. По этой же причине и потери эксергии в испарителе на конечную разность температур также будут близки нулю. Следова1ельно, эксергия на выходе из испарителя Е = V. [c.311]

Частный к. п. д. комбинированной установки по производству тепловой энергии, отпускаемой внешнему потребителю, характеризует общую тепловую экономичность процессов производства, транспорта и отпуска тепла теплоносителя в пределах ТЭЦ и учитывает потери тепла в котельной, рассеяние тепла в трубопроводах, паровой турбине и в теплоподготовительной установке для отпуска тепла внешнему потребителю (коллекторная установка теплопроводов, выводимых с ТЭЦ бойлерная, паропреобразовательная установки). [c.47]

С помощью уравнения (11-28) определим зависимосп местной плотности теплового потока от местного температурного напора и подставим ее в интегральное уравнение энергии (5-20). Таким образом, полученное уравнение, кроме изменения толщины потери энтальпии, учитывает изменение скорости внешнего течения, плотности, радиуса кривизны поверхности и разности температур поверхности и внешнего течения. После некоторых алгебраических преобразований получим следующее дифференциальное уравнение [c.297]

Нейтронное облучение. Как известно, ядерные реакции сопровождаются потоками элементарных частиц (у-кванты, р-лу-чи, потоки нейтронов и протонов и т. д.), энергия которых гораздо больше энергии связи атомов - твердого тела. Попадая в тело, они вызывают каскад других частиц и в итоге приводят к некоторым локальным нарушениям структуры тела. При достаточной интенсивности или продолжительности действия они могут привести к полной деструкции тела или к потере его работоспособности. Наибольшее влияние оказывают пучки нейтронов и Y-квантов, которые не несут электрического заряда и потому обладают наибольшим проникающим действием. Не имеющие массы Y-кванты воздействуют в основном на электронные оболочки при не слишком высоких энергиях и интенсивностях их действие сводится к нагреванию тела. Нейтроны способны искажать решетку, непосредственно воздействуя на ядро атомов. Нейтронное облучение вызывает ослабление пластических свойств тела, уменьшение вязкости разрушения /Сы и ведет к образованию дефектов, что также охрупчивает материал. Кроме того, в металлах важную роль играет тепловая диффузия протонов и нейтронов, вызывающих охрупчивание совершенно аналогично влиянию водорода (см. 1, 2 гл. VII) протоны могут попадать в тело через поверхность из внешних протонных пучков или же возникать в объеме тела при столкновении нейтронов с ядрами. [c.512]

Для краткого описания основных физических явлений в диэлектриках проследим, как изменяются их свойства при различных внешних воздействиях. Свойства любого вещества можно разделить на четыре условных класса механические, тепловые, электрические и магнитные. К механическим свойствам, отражающим внутренние связи между молекулами и атомами вещества, относятся упругость, прочность, твердость и вязкость. Тепловые свойства, обусловленные внутренней энергией движения молекул, атомов и валентных электронов, характеризуются тепловым расширением, теплоемкостью и теплопроводностью. К электрическим свойствам, обусловленным переносом и смещением электрических зарядов в веществе, относятся электропроводность, поляризация, поглощение энергии (потери) и электрическая прочность. Магнитные свойства, обусловленные упорядочением магнитных моментов электронов в веществе, в большинстве диэлектриков (неферромаг- [c.17]

Рассеяние носителей заряда. При направленном перемещении электрических зарядов во внешнем электрическом поле (дрейфе или диффузии) носители заряда на пути свободного пробега приобретают от электрического поля энергию. Эта энергия тратится при соударениях — взаимодействиях с молекулами и атомами вещества, которые находятся в состоянии теплового движе1)ия. Отдавая энергию при соударении, носитель заряда повышает интенсивность хаотического движения частиц вещества, следовательно, повышает температуру диэлектрика. По этой причине электропроводность увеличивает е", tg6 и р (мощность рассеяния энергии) диэлектрика, которые зависят от плотности протекающего через диэлектрик активного тока. Соответствующие формулы приведены в табл. 3.3. Из них следует, что электропроводность сказывается на величине tg6 и на коэффициенте потерь е" главным образом при низких частотах оба эти параметра убывают с частотой как 1/со. Удельная мощность потерь в этом случае сводится к мощности потерь при постоянном напряжении (р = = оЕ ). Таким образом, снижение с частотой е" и tg6 не означа- [c.76]

Течения газа могут быть классифицированы по признаку сообщения или несообщения рассматриваемому потоку извне тепловой или механической энерпт. Различают адиабатические течения, при которых не происходит теплообмена или передачи механической энергии между потоком газа и внешней средой, и иеадиабатические течения, при которых потоку газа сообщается или отбирается от него энергия. Понятия адиабатического и неадиабатического процессов равно относятся к течению идеального и неидеального газа. Процессы изменения состояния идеального газа при адиабатическом его течении называются изэнтропическимн, В данной книге под течением идеального газа во всех случаях имеется в виду течение, для которого можно не учитывать действие сил вязкого трения (см, п. 2). Данное замечание связано с тем, что иногда идеальными газами называют газы, состояние которых точно подчиняется уравнению Клапейрона, отличая их от газов, близких к состоянию конденсации, для которых последнее уравнение заменяется другими уравнениями (например, уравнением Ван-дер-Ваальса). Во избежание недоразумений, имея в виду последнее отличие, лучше называть газы соответственно совершенными и реальными. В связи с определением течения неидеального газа заметим, что наряду с обычным действием си.л вязкого трения могут наблюдаться и другие необратимые потери механической энергии, связанные с ее переходом в тепловую энергию такие потери имеют место, например, в скачках уплотнения, появляющихся при торможении сверхзвуковые потоков (см. 22). [c.455]

На ТЭС с относительно высокими потерями конденсата у внешних потребителей пара для сокращения добавка химически обработанной воды в пароводяной контур применяют паропреобразователи. Вторичный пар паропреобра-зователей направляют непосредственно потребителям тепловой энергии. [c.89]

Сущность формально-геометрического метода заключается в подмене внутренних причин, обусловливающих тот или иной характер линии сгорания р=/(У), внешним описанием этого сложного участка диаграммы рабочего цикла, причем это усугубляется использованием геометрических представлений. Линия сгорания является сложной кривой, характер которой обусловлен взаимодействием закономерностей, разных по природе закономерностей термодинамики и механики (учитывая характер подвода теплоты и изменение объема газов), химической кинетики (учитывая превращение химической энергии в тепловую) и, в какой-то степени, теплопередачи (учитывая потерю части теплоты в стенки), но только не г1еометрии. Следовательно, и параметры, используе- [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...