Орбита точная

Возможны 4 типа одноимпульсных переходов между гиперболическими орбитами. С нисходящей ветви начальной гиперболической орбиты КА может перейти на нисходящую или восходящую ветвь конечной гиперболической орбиты. Точно так же с восходящей ветви начальной гиперболической орбиты КА может перейти на нисходящую или восходящую ветвь конечной гиперболической орбиты. [c.313]

Может случиться, что комета подойдет близко к Юпитеру или какой-либо другой планете. В результате такого сближения элементы орбиты кометы могут существенно измениться. Предположим, что в течение интересующего нас интервала времени комета не находится под непрерывным наблюдением и ее орбита точно не рассчитана. Тогда, если бы все характеристики гелиоцентрической орбиты кометы подвергались возмущающему действию планеты, то мы не смогли бы отождествить комету, наблюдавшуюся до сближения с планетой, с той же кометой после сближения. [c.150]

Существует еще одна группа методов исследования поверхности Ферми, в которых используются очень тонкие металлические образцы с параллельными плоскими гранями. Метод основан на выявлении резонансных эффектов, обусловленных электронными орбитами, точно укладывающимися между двумя гранями. Самый простой из них — эффект Гантмахера в параллельном поле [14]. Для его наблюдения тонкую металлическую пластину помещают в параллельное ее поверхности магнитное поле и подвергают воздействию микроволнового излучения, поляризованного перпендикулярно полю (фиг. 14.10). [c.280]

С самого начала в астродинамике необходимо четко различать два типа орбит орбиты приближенные, служащие для грубых расчетов эфемерид и для получения общих результатов и оценок, а также орбиты точные, требующиеся для целей навигации в космосе, получения улучшенных значений геофизических величин и т. д. К настоящему времени приближенные орбиты исследованы весьма подробно, причем учитывается влияние и таких возмущающих факторов, как сплюснутость Земли. Однако при этом вводится целый ряд упрощающих предположений что орбита Луны круговая, что Землю можно представить в виде некоторой идеализированной модели, что все возмущающие силы лежат в плоскости орбиты летательного аппарата и т. д. При расчете же точных орбит от этих упрощений нужно отказаться. Землю следует считать отличной и от сферы, и от эллипсоида, и коэффициенты, характеризующие это отличие, равно как и гравитационная постоянная, должны вычисляться с максимальной [c.65]

Если число материальных точек невелико, то легко можно решить эти уравнения числовыми методами с помощью аналоговой или цифровой электронно-счетной машины. Числовые методы являются общепринятыми для расчетов орбит систем, состоящих более чем из двух материальных точек. Решение задачи двух тел может быть выражено в аналитической форме, когда эти тела представляют собой однородные шары ниже мы получим это общее аналитическое решение задачи двух тел. Точные аналитические решения редко встречаются в физике. Они изящны сами по себе, но их научная ценность отнюдь не больше, чем ценность числовых решений. Не следует недооценивать удобства и возможности, создаваемые применением числовых методов расчета. В конце этой главы, в Дополнении 2, мы даем пример числового расчета орбиты. [c.280]

При начальной скорости, большей чем величина v , определяемая выражением (11.23), спутник, как показано в предыдущем параграфе, будет двигаться по эллиптической орбите, для которой точка А является перигелием. Если в точке Л, в которой выключен двигатель ракеты-носителя (н сопротивлением воздуха можно уже пренебречь), скорость ракеты не перпендикулярна к радиусу Земли и имеет достаточно большую величину, то дальнейшее движение будет происходить также по эллиптической орбите, но точка А уже не будет являться перигелием этой орбиты. Таким образом, для вывода спутника на круговую орбиту должны быть точно выдержаны определенные величина и направление скорости ракеты-носителя в момент выключения двигателей. При неточном выполнении этого условия орбита оказывается эллиптической. Поэтому практически орбиты спутников всегда оказываются эллиптическими, но чем точнее осуществлен запуск, тем более близкая к круговой орбита может быть получена. [c.329]

Точно так же, если бы мы захотели эти же координаты преобразовать в координаты х", у", г", отнесенные к плоскости орбиты т", то мы имели бы [c.145]

Указание на вид функции (р(л) дает третий закон Кеплера, относящийся к движению планет, который заключается в том, что квадраты периодов обращения разных планет относятся друг к другу, как кубы их средних расстояний от Солнца. Если этот закон верен, то он, конечно, применим и к орбитам, имеющим точную круговую форму, а не только приближенную. Следовательно, если л, г будут радиусы двух таких орбит, а Т, V — соответствующие периоды обращения, то закон выражается формулою 3 [c.194]

Определение орбиты. Вполне естественно, что определение формы орбит, описываемых под действием сил, подчиняющихся закону тяготения, привело Ньютона и его последователей к исследованию случая других законов для силы и к изучению точно также обратной задачи, а именно к выяснению вопроса, при каком законе для силы, направленной к данной точке, может быть описана данная орбита. [c.221]

Выражение (28.8.2) является точным. Примем теперь некоторые приближения, справедливые в случае, когда отношение sU остается малым в процессе движения. Кроме того, будем считать малым и отношение р/а. (Как уже отмечалось, если в точке А находится Солнце, а в точке В — Земля, то отношение р/а составляет около 1/300 ООО. Для справедливости излагаемой ниже теории нужно еш е допустить, что орбита Земли является круговой.) Рассмотрим слагаемые [c.570]

Радиоэлектроника в указанных случаях была призвана выполнять с помощью быстродействующих электронных вычислительных машин сложные и трудоемкие расчеты различных вариантов траекторий полета космических кораблей, путем использования телемеханических систем обеспечивать с высокой точностью вывод ракет на заранее рассчитанные орбиты, посредством комплексов радиотехнических средств наблюдения производить точные измерения координат, скоростей и других параметров движения искусственных космических объектов, передавать по радио разнообразную телеметрическую информацию с борта космических кораблей на Землю и сигналов управления с Земли на корабль, осуществлять телеграфную, телефонную и телевизионную связь и многое другое. [c.416]

Боровская модель атома в первоначальном виде была еще весьма несовершенной. Прежде всего тогда не было точного представления о структуре электронных орбит. В 1913 г. Бор пользовался для их характеристики лишь одним квантовым переменным ( главным квантовым числом ). Поэтому орбиты получались неизбежно кольцевыми, расположенными в виде концентрических окружностей, в общем центре которых находилось [c.453]

В 1916 г. А. Зоммерфельд, работая над воровской атомной моделью, ввел новый способ квантования электронных систем с помощью двух переменных ( главного и побочного квантовых чисел) и получил для движения электронов необходимые эллиптические орбиты. Благодаря уточнению модели атома Бора были объяснены некоторые спектроскопические данные. Далее Бор в духе классической механики принял массу движущегося электрона постоянной. Зоммерфельд же учел поправки, которые требовала теория относительности, и ввел в теорию Бора релятивистскую массу электрона, заметно меняющуюся в зависимости от изменения громадной скорости электрона, движущегося внутри атома. В результате этого стало ясно, что электронная орбита движется в данной плоскости вокруг фокуса, занятого ядром, т. е. она приобрела вид розетки. Теперь Зоммерфельд смог объяснить тонкую структуру не одного только спектра водорода, но и спектра рентгеновских лучей. Тем самым при построении атомной модели стали учитывать и теорию относительности Эйнштейна. Однако и это новое видоизменение теории Бора, развитое Зоммерфельдом, не давало возможности охватить все опытно наблюдаемые спектральные линии, а модели, содержащие три и более тел (например, гелия), она не в силах была точно рассчитывать. Здесь все время сохранялось противоречие теории фактам, как бы ни усложнялось классическое в своей основе представление об электронной орбите. Только квантовая механика позднее разрешила это противоречие, отказавшись в принципе от классических представлений об электроне как миниатюрном шарике и о точной орбите его движения. [c.454]

Лазерная импульсная С. применяется для измерения высоты облаков, высот полёта летательных аппаратов при аэрофотосъёмке, для точного определения орбиты ИСЗ, снабжённого уголковым отражателем, и т. д. [c.465]

Трудность вычислений состоит в том, что значение Vx сложным образом изменяется при переходе от одной орбитали к Другой. Поэтому Слэтер предложил заменить Fjf. некоторым средневзвешенным значением . Оказалось возможным точно вычислить это среднее значение в случае газа свободных электронов. Результат таков [c.140]

Равенства (4.40). . . (4.42) образуют исходную систему уравнений в оскулирующих элементах, описывающих возмущенное движение спутника с произвольным эллипсоидом инерции с учетом эволюции орбиты. Эта система несколько сложнее уравнений Эйлера, но она позволяет использовать приближенные методы исследования, а вместе с этим достаточно точно характеризовать качественную и количественную картины движения спутника относительно центра масс при наличии возмущающих моментов. [c.99]

При возбуждении электрона в свободной молекуле НР с орбитали 2ра на орбиталь 3 а получается состояние которое обладает резко выраженными ионными свойствами. Иначе говоря, это по существу состояние системы Н+Р" (Джонс и Барроу [636]). Таким образом, как и в методе валентных связей,, при молекулярно-орбитальном подходе получается, что стабильность водородной связи обусловливается влиянием ионного состояния. В то же время связь Зяо-орбитали с ионным состоянием не является достаточно простой, а поэтому лучше рассматривать стабильность водородной связи с точки зрения влияния одной (или нескольких) низколежащей возбужденной орбитали точно так же, как это сделано в книге [22] (стр. 357—359 русский перевод,, стр. 262—263) при объяснении стабильности таких молекул, как ВеН. Данный подход подчеркивает отличие водородной связи от дисиерсионного взаимодействия, которое обусловливается коллективным воздействием всех возбужденных состояний соответствующей симметрии. [c.441]

Бо/ се точные фотометрические наблюдения, проводимые над затмением. Ио, дают i 16,() мни. Если считать величину среднего диаметра орбиты Земли равной 3-10 см, то нолучны [c.415]

Описанный метод дает наиболее точные результаты для ядер с большим Z, так как они имеют р,-мезонные орбиты особенно малых размеров. Так, например, расчет показал, что при изменении предполагаемого значения радиуса R ядра в пределах от О до 1,3 10 Л / СЛ1 энергия излучения, испускаемого [i-мезоато-мом свинца, меняется от 16 до 5,5 Мэе. [c.54]

Поскольку вакансия в узле, прежде занятом ионом хлора, представляет собой нескомпенсированный положительный заряд внутри кристалла, она притягивает к себе электрон точно так, как это осуществляется при введении в полупроводник акцепторной примеси. Особенностью является то, что захваченный вакансией электрон попадает не на большую во-дородоподобную орбиту, поакольку диэлектрическая постоянная щелочно-галоидных кристаллов невелика (от 2 до 3). [c.165]

Как видно, согласно теории Герстнера, частищ.1 воды движутся по замкнутым орбитам, в связи с чем скорости и (переноса вещества — воды) оказываются равными нулю (если пренебречь горизонтальными перемещениями частиц жидкости в пределах диаметра их орбит). Необходимо, однако, отметить, что более точные теоретические исследования в дальнейшем показали, что в действительности орбиты, по которым вращаются частицы жидкости, являются незамкнутыми кривыми, в связи с чем скорость и приобретает некоторую величину (хотя и небольшую, но не равную нулю). [c.619]

Рассмотрим окрестность автоквадратного отображения G в подходящем функциональном пространстве отображений области Dr в себя. Эта окрестность расслоена на орбиты действия группы аффинных замен переменных (точнее, разбита на классы аффинно эквивалентных отображений допуская вольность речи, будем называть эти классы орбитами , хотя они представляют лишь куски орбит). Орбита отображения G, как и близких к G отображений, — гладкое многообразие, размерность которого совпадает с размерностью аффинной группы пространства С". Поэтому окрестность отображения G факторизуется по действию аффинной группы пусть п — проектирование этой окрестности на соответствующее факторпространство. Оператор удвоения переставляет орбиты действия аффинной группы поэтому он опускается до оператора, действующего на факторпро-странстве. Точка яС является неподвижной для этого нового [c.84]

Столь же значительным для исследования космического пространства и будущих космических полетов явился осуществленный 7 апреля 1968 г. запуск советской автоматической станции Луна-14 — искусственного спутника Луны, выведенного на се.леноцентрическую орбиту с параметрами 870 км в апоселении и 160 км в периселении. Совершая облеты Луны с периодами обращения 2 час 40 мин, она передает информацию, необходимую для уточнения гравитационного поля и формы Луны, определения соотношения масс Луны и Земли, разработки точной теории дви- [c.451]

Критические орбиты. При некоторых условиях материальная точка, брошенная точно в напранлении от центра притягивающей силы с некоторою определенною скоростью, зависящею рт ее положения, уйдет в бесконечность, причем скорость ее будет асимптотически стремиться к нулю. Эта определенная начальная скорость в 76 была названа критическою скоростью", соответствующею начальному положению. Орбита, описываемая материальной точкой, начинающей двигаться с критической скоростью в любом другом направлении, называется критическою орбитою". Другими словами, характерное свойство критической орбиты заключается в том, что энергия материальной точки, движущейся по этой орбите, представляет минимальную величину,-достаточную, чтобы точка ушла в бесконечность при надлежащем направлении начальной скорости. Мы увидим, что критическая орбита не обязательно уходит в бесконечность. [c.234]

Следовательно, речь идет о периодическом движении (как эго, впрочем, а priori было ясно на основании двух соображений орбита является замкнутой и секторная скорость постоянна). Вводя период i (или продолжительность обращения) Т, можно придать хорошо известную форму основному соотношению (14) между геометриче- j ским, кинематическим и динамическим элементами р, с, k. Доста- точно вспомнить (п. 1), что [c.180]

Так как Wi = рр тождественно равно р (п. 6, а), то правая часть или, точнее, трехчлен второй степени в скобках должен обращаться в нуль вместе с р, или, если иметь в виду эллиптическое движение, при всяком прохождении через один из апсидов. Далее, если обозначим, как обычно, через а к е большую полуось и эксцентриситет эллиптической орбиты, притягивающий центр которой занимает один из фокусов, то, как это известно, значения р в этих апсидах будут равны а —е) для перигелия и а - -е) для афелия, так что, вычисляя сумму и произведение, мы придем к двум соотношениям [c.352]

Для небесной механики и космодинамики наиболее важна так называемая ограниченная задача трех тел. Она состоит в изучении движения точки малой массы под действием притяжения двух конечных масс в предположении, что точка малой массы не влияет на движение точек конечных масс. Тем самым в ограниченной задаче трех тел точки конечных масс движутся по орбитам, определяемым задачей двух тел, так что движение этих двух точек известно. Таким образом, анализ ограниченной задачи трех тол сводится к исследованию движения только одной точки малой массы. Конечно, эта задача значительно проще общей (неограниченной) задачи трех тел. Но и она не интегрируется (точнее, не проинтегрирована) в квадратурах. [c.244]

РАВНОВЕСНАЯ ЧАСТИЦА — частица, скорость к-рой постоянно совпадает с фазовой скоростью ускоряющей волны. В резонансном режиме ускорения частицы получают энергию от переменного электрич. поля, сосредоточенного обычно в отд. дискретно расположенных местах орбиты (в циклических ускорителях) пли ускоряющего канала (в линейных ускорителях). Пролетая ускоряющий про.межуток, частица приобретает энергию е /соз(р, где е — заряд частицы, U — ускоряющее напряжение, ф — фаза переменного поля в момент пролёта частицей электрич. середины ускоряющего промежутка. Существует только одно значение фазы Фр, к-рое может оставаться всё время постоянным (или медленно меняться по заранее заданному закону). Это значение фазы наз. равновесной фазой. Частица, к-рая каждый ускоряющий промежуток проходит в равновесной фазе, является Р. ч. Орбита, по к-рой в циклич. ускорителе вращается Р. ч., наз, равновесной. Текущее значение энергии Р. ч. в циклич. ускорителях точно соответствует значению магн. поля на равновесной орбите. в. п. мурин. [c.197]

Кругосветные сигналы (КС). Оптим. трассы тяготеют к сумеречной зоне, составляя обычно с терминатором угол 10—20 . Наилучшие условия приёма КС зимой в дневное время, неск. хуже — в ночное время летом и днём в равноденствие. Амплитуда КС практически не меняется при реверсе передающей и првё шой антенн. С ростом солнечной активности приём КС улучшается. Диапазон рабочих частот / = 10—30 МГц с оптим. частотами порядка 15—22 МГц. Осн. особенностями КС являются стабильность времени распространения (138—140 мс), наличие оптим. азимута, ортогонального направлению на подсолнечную точку (см. Магнитосфера Земли), Более точные условия приёма КС сводятся к след, змпирич. правилам критич. частота Г-слоя ионосферы в районе излучателя и его антипода / р //3 траектория КС близка к большому кругу, на к-ром достигается максимум минимума fyn,F2. и минимум продольных градиентов электронной ксшцентрации. При связи между ИСЗ, орбиты к-рых проходят ниже максимума Г-елоя, диапазон наблюдаемых частот расширяется до 40 МГц и вероятность приёма дальних радиосигналов значительно увеличивается, [c.426]

На ИСЗ Envisat-1 планируется использовать также усовершенствованную систему точного определения параметров орбиты D0R1S-NG, аналогичную устанавливаемой на перспективных ИСЗ серии Spot (п.2.2.3.6). [c.142]

Осредненная таким образом система уравнений (4.40). . . (4.42), по-ввдимому, так же как и точная, аналитического решения не имеет, что объясняется довольно сложной зависимостью возмущений как от параметров движения спутника, так и от характеристик орбиты. Доведение задачи до квадратур возможно лишь в отдельных частных случаях, а для получения более общего решения целесообразно бьшо бы вновь воспользоваться асимптотическими методами. Одна1со мы попытаемся провести анализ другим путем. Полученные в процессе осреднения выражения возмущающих моментов по внешнему ввду имеют достаточно много общего [c.100]

В процессе движения КА по орбите продольная ось системы, проходящая через центры тяжести основного и вспомогательного тел, под действием гравитационных моментов отслеживает местную вертикаль, тем самым стабилизируя КА по углам крена и тангажа. Из соображений устойчивости движения системы маховик, вращающийся с достаточно большой скоростью, имеет наибольший момент инерции относительно оси вращения, которая перпй1дикулярна плоскости орбиты. Несмотря на действие возмущающих моментов, ось вращения маховика в течение всего времени движшия системы будет достаточно точно направлена перпендикулярно [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...