О ГС-лазеров P-слоя ДГС-лазеров

Пусть пучок мощного электромагнитного излучения (например, пучок света от лазера непрерывного действия или пучок сверхвысокочастотного радиоизлучения) пронизывает покоящийся газ. В обычных условиях многие газы почти прозрачны для электромагнитного излучения и не взаимодействуют с ним. Однако, если на пути пучка поместить поглощающий излучение слой, то в этом слое за счет поглощения энергии электромагнитного поля начнется выделение тепловой энергии. Таким слоем может служить область самого газа, если газ в этой области нагреть до высокой температуры, при которой он становится ионизованным (превращается в плазму) и сильно поглощает электромагнитное излучение. В зависимости от температуры, до которой нагревается в области поглощения излучения и выделения тепла плазма (при разной плотности потока энергии в пучке, достаточной для ионизации газа, это могут быть десятки тысяч, сотни тысяч и даже миллионы градусов), действуют те или иные упомянутые ранее механизмы передачи тепла близлежащим слоям газа. Нагреваясь, эти слои сами становятся способными поглощать электромагнитную энергию в результате зона тепловыделения в газе перемещается навстречу пучку излучения. По аналогии с горением химически реагирующих смесей описанное явление получило название—в случае, если источником излучения служит лазер,— светового лазерного) горения. [c.110]

Лазерное оплавление напыленных покрытий - один из способов улучшения их свойств. Структура оплавленных лазером слоев характеризуется чрезвычайной дисперсностью, отсутствием оксидных включений и пор. Содержание легирующих элементов в оплавленных участках мало отличается от исходного. При лазерном оплавлении покрытий на оптимальном режиме, полученных напылением, можно добиться такого состояния поверхности, при котором последующая механическая обработка представляет собой отделку (например, шлифование). Поверхностное легирование - это введение в оплавленный слой практически любых легирующих элементов и даже карбидов. Продолжительность процесса измеряется секундами, в то время как при химико-термической обработке (ХТО) - часами. Регулируя мощность лазерного луча, продолжительность нагрева, скорость вращения изделия и шаг перемещения луча, можно достичь различной ширины оплавления 0,05...5 мм. [c.315]

Амплитуда отраженной волны оказывается, таким образом, нечувствительной к рассогласованию фазовых скоростей в среде напомним в связи с этим, что в кристалле KDP обыкновенная волна гармоники и необыкновенная волна основной частоты не могут быть согласованы. Можно утверждать, что отраженный луч излучается слоем толщиной порядка длины волны. Более глубокие слои полубесконечной среды не дают вклада в отраженный луч. Это утверждение уточняется в 6, где строго рассмотрена диэлектрическая пластина конечной толщины. Если величина Е т = 3- 10 в/сж соответствует типичным межатомным полям, коэффициент преобразования (по мощности) в отраженную волну гармоники приближенно характеризуется величиной (Е / ,1 )2. Для относительно небольшой плотности мощности основного излучения, равной 10 вт/см , эта величина составляет около 4- 10 °. Поскольку экспериментально удавалось зарегистрировать вторую гармонику при коэффициенте преобразования, меньшем отраженная гармоника в этом случае будет легко наблюдаться. Отметим также, что сейчас достижимы плотности мощности 10 вт/см в импульсе (для несфокусированного пучка лазера). [c.341]

Рнс. 7.7.8. Зависимость начальной задержки (задержки включения ) от превышения порогового тока [141]. Концентрация акцепторов (Ое) в активном слое лазеров указана на рисунке. Для прямой, отмеченной сплошными кружками, = 2,7-10 СМ" , [c.262]

Поэтому часть поля не взаимодействует с инжектированными носителями и, таким образом, не дает вклада в вынужденное излучение в ДГС-лазерах. Поскольку вынужденное излучение и усиление связаны с потоком фотонов, важно рассмотреть распределение поля с целью определения той части переносимой модой энергии, которая заключена в активном слое лазера. Оптический поток определяется через вектор Пойнтинга соотношением (2.2.57), Из уравнений (2.4.46) —(2.4.48) следует, что Х.Зе пропорционально Поэтому интенсивность излуче- [c.69]

В работе [359] для лидарных исследований по деполяризации света при отражении от облаков использовали рубиновый лазер, работающий в режиме модуляции добротности. При этом применяли специальные диафрагмы с затеняющим телом на их центральной оси для того, чтобы ограничить поле зрения приемной оптической системы по отношению к области, освещаемой расходящимся лучом лазера. Таким образом, оказалось возможным выделить и зарегистрировать ту часть рассеянного в обратном направлении излучения, которая была многократно рассеяна На рис 921,а и б в качестве примера представлены лидарный сигнал, соответствующий многократно рассеянной компоненте излучения, и суммарный лидарный сигнал, соответствующий полному рассеянному в обратном направлении излучению. Области, из которых приходит сигнал, немного разнесены по расстоянию из-за временной задержки между лазерными импульсами Из рисунка очевидно, что в облаке имеются два плотных рассеивающих слоя. Самый сильный лидарный отклик исходят из области, расположенной в 7 км над поверхностью Земли. Сигнала, связанного с многократным рассеянием, верхний слой облака не дает. [c.399]

Несмотря на- то что лазеры использовались для зондирования атмосферы почти с момента их создания, прошло несколько лет, прежде чем они были установлены на борту летательных аппаратов или судов для исследования гидросферы. Дистанционное зондирование океанов, озер и рек нашей планеты возможно в видимом, инфракрасном и микроволновом диапазонах спектра электромагнитного излучения. Действительно, с борта судов, летательных аппаратов и спутников собрано огромное количество данных. Большая часть этой информации получена пассивными методами, до применения лазеров в работах по гидрографии. Лазер не только дополняет и расширяет типы применяемых измерений, но и сообщает новое качество гидрографической научно-исследовательской работе, так как позволяет сочетать поверхностную оптическую локацию с возможностью разрешения по глубине. Следует заметить, что ранее дистанционные методы использовались только для изучения поверхностного слоя воды. Основные причины этого — весьма малая глубина проникновения в воду инфракрасного и микроволнового излучения (рис. 10.1), а также то, что измерения в видимом диапазоне спектра электромагнитного излучения до появления гидрографических лидарных установок были по существу пассивными. [c.471]

Термообработка. При направлении лазерного луча на поверхность металла тонкий поверхностный слой быстро нагревается. По мере перемещения луча на другие участки поверхности происходит быстрое остывание нагретого участка, Так производят закалку поверхностных слоев, приводяш,ую к существенному повышению их прочности. Лазерная закалка позволяет избирательно увеличивать прочность именно тех участков поверхности, именно тех детален, которые в наибольшей мере подвергаются износу. Так, лазерную закалку применяют в автомобильной промышленности для упрочнения головок цилиндров двигателей, направляющих клапанов, шестерен, распределительных валов и т. д. На Московском автозаводе им. Ленинского комсомола производится поверхностная закалка корпуса заднего моста автомобиля Москвич при помощи лазера на СО . [c.298]

Для повышения твердости поверхности применяют также лазерное легирование. Легирующие присадки в виде порошка предварительно наносят на обрабатываемую поверхность. При облучении лазером поверхности заготовки происходит плавление и взаимное перемешивание порошка и материала заготовки в пределах тонкого поверхностного слоя. [c.298]

Поверхностное упрочнение металлов производят ударными волнами при использовании лазеров, генерирующих последовательности импульсов. У поверхности металла образуется слой плазмы. Плазма распространяется навстречу лазерному лучу, в результате чего рождается ударная волна. Поскольку луч представляет собой последовательность импульсов, возникает последовательность ударных волн. Воздействие волн на металлическую деталь оказывает в данном случае такое влияние, как при холодной обработке металла давлением. [c.298]

Простой опыт иллюстрирует искривление лучей в среде с переменным показателем преломления. В кювету с плоскопараллельными окнами наливают глицерин, а затем воду. Через 2 ч между жидкостями образуется слой с переменным показателем преломления и можно наблюдать отчетливое искривление луча неон-гелиевого лазера, проходящего через кювету вдоль такого слоя. Пользуясь формулой (6.18), можно вычислить кривизну лучей в исследуемой среде, если известен закон изменения показателя преломления п х, у, z). [c.273]

Излучение, возникающее при переходах с верхних уровней на нижние, является спонтанным. В среде с инверсной населенностью это спонтанное излучение индуцирует дополнительные переходы. Для того чтобы создать квантовый генератор, в среде с инверсной населенностью необходимо обеспечить условия автоколебательного режима. Такой режим достигается за счет помещения активной среды, т. е. вещества, в котором создается инверсная населенность, -В резонатор, выполняющий роль положительной обратной связи. Резонатор обеспечивает также пространственную и временную когерентность излучения. Простейший резонатор представляет собой два плоскопараллельных зеркала, одно из которых является полупрозрачным. В рубиновом лазере резонатором служат отполированные торцы рубинового стержня, покрытые тонким слоем металла, в полупроводниковом инжекционном лазере на арсениде галлия— это тщательно полированные боковые грани, перпендикулярные плоскости р-и-перехода. [c.318]

Спектральная ширина излучения жидкостных лазеров составляет 4—30 нм. Ее можно сделать значительно уже, если внутрь резонатора поместить какой-либо дисперсионный элемент, т. е. создать селективный резонатор. Такого рода резонаторы могут быть различных типов. Можно, например, поместить внутрь резонатора (между активным слоем и одним из зеркал) обычную призму или интерферометр. Часто заменяют одно из зеркал отражательной дифракционной решеткой. При наличии в резонаторе селективных элементов вдоль оси лазера может распространяться излучение лишь некоторых длин волн. Излучение других волн, отражаясь от решетки или проходя через призму, отклоняется от оси и выходит за пределы резонатора. [c.294]

Отличительной чертой всех полупроводниковых лазерных материалов, в том числе и арсенида галлия, является очень высокий по сравнению с другими лазерными материалами (кристаллы, стекла, жидкости, газы) коэффициент усиления электромагнитного излучения. Благодаря этому удается выполнить условие генерации для миниатюрных полупроводниковых образцов. Типичный лазер на арсениде галлия показан на рис. 35.24, а. Для получения генерации две противоположные поверхности полупроводника полируют и делают плоскопараллельными, а две другие оставляют грубо обработанными, чтобы предотвратить генерацию в нежелательных направлениях. Обычно обе отражающие поверхности не имеют отражающих покрытий, так как показатель преломления полупроводника достаточно большой и от полированных торцов отражается примерно 35 % падающего излучения. Активная область представляет собой слой толщиной около 1 мкм, т. е. немного больше запирающего слоя (примерно 0,2 мкм). В свою очередь поперечные размеры лазерного пучка гораздо больше (около 40 мкм) толщины активной области (рис. 35.24, б). Следовательно, лазерный пучок занимает довольно большое пространство в р- и п-областях. Однако поскольку поперечные размеры пучка все же относительно невелики, выходное излучение имеет большую расходимость (несколько градусов). [c.297]

Одним из важных и перспективных направлений применения методов эллипсометрии является разработка новых технологических процессов в полупроводниковом и оптическом приборостроении. Высокая чувствительность поляризационно-оптических методов, а также возможность проведения измерений в защитных средах делают эллипсометрию совершенным средством исследования кинетики кристаллизации пленок на различных подложках. Особый интерес для технологии полупроводников эллипсометрия представляет в связи с возможностью исследования процесса эпитаксиального выращивания. Методы эллипсометрии позволяют проводить исследования влияния различных факторов (температуры подложки, качества ее механической обработки и химической чистоты и т. д.) на характер роста пленки, а также на ее толщину и значение показателя преломления. В работах [15, 166] приведены результаты измерения толщины эпитаксиальных слоев с помощью эллипсометров на основе СО 2-лазера и лазера на парах воды. При этом погрешность измерения составляла соответственно 0,01 и 0,1 мкм. [c.208]

Один из простейших способов качественной оценки меры плотности выходной энергии лазера — подставить под выходной пучок материал, который может повреждаться. Широкое применение для рубиновых лазеров и лазеров на основе нашла обычная копировальная бумага (рабочим слоем к лазерному пучку) и экспонированная пленка Polaroid (эмульсией к лазерному пучку). На копировальной бумаге остаются заметные следы при плотностях входной энергии порядка 1 дж см . Пленка Polaroid дает в месте попадания излучения л елто-коричне-вое пятно. В некоторых эмульсиях в области повреждения образуется пленка серебра. [c.140]

Сварка лазером. Пластмассы этим способом свариваются при помощи молекулярных лазеров мощностью более 1 кВт при КПД= = 15—20%. Эффективно используется этот вид сварки для соединения пленок с высокими скоростями (рис. ХУИ1.25). Пленки из полиолефинов толщиной 50—150 мкм свариваются СОг лазером со скоростью 33—67 м/с. Пленки из ПВХ лазером свариваются плохо вследствие деструкции поверхностных слоев в фокусе луча. [c.451]

Первое из них связано с учетом достаточно тонких и пока еще недостаточно изученных в количественном плане эффектов трансформации контуров отдельных и перекрывающихся спектральных линий давлением воздуха (сдвиг, интерференция перекрывающихся линий, специфика уширения при переходе от столкновительного к доплеровскому контуру). Второе направление связано с накоплением и статистической обработкой информации о временных флуктуациях метеопараметров и концентраций поглощающих газов по вертикальной и наклонным трассам, а также с уточнением профилей концентраций малых газовых примесей ц короткоживущих компонентов молекулярной атмосферы (например, продукты химических реакций в озонном слое). Успешное решение этого вопроса требует накопления данных лидарных измерений газового состава атмосферы и расширения арсенала спектроскопических методов атмосферной оптики, использующих лазеры с управляемыми спектральными характеристиками. И, наконец, новым, практически не затронутым в научной литературе вопросом является вопрос разработки оптических моделей нелинейно поглощающей атмосферы. Его возникновение связано с увеличением энергии и мощности современных лазеров, применяющихся для исследований атмосферы, до уровней появления нелинейных спектроскопических эффектов. [c.214]

Учитывая, что Оопт = 6,594 й из выражения (6.13) оптимальное значение толщины активного слоя лазера составляет примерно 0,21 мкм [6]. [c.116]

У большинства РОС- и РБО-лазеров дифференциальная квантовая эффективность не превышает единиц процентов, пороговая плотность тока 3—7 кА/см что затрудняет реализацию их функционирования при комнатной температуре. Одним из способов снижения /пор в РОС-и РБО-лазерах является использование решеток с блеском , т. е. с профилем, оптимизированным для определенного диапазона к и углов дифракции. Можно показать, что асимметрия треугольного профиля позволяет повысить /iamax более чем на порядок по сравнению с симметричным профилем. Увеличение глубины профиля в некоторых пределах такжё ведет к возрастанию max при ЭТОМ, однако, ухудшается спектральная селективность. Таким образом, оптимальное значение глубины решетки следует выбирать из компромиссных соображений. Значительное внимание уделяется исследованию и оптимизации ИЛ с РБО. В отличие от РОС-лазеров в РБО-лазерах резонанс отражения приходится на брэгговскую частоту и не подвержен расщеплению. Технология их изготовления относительно проще, чем РОС-лазеров, так как гетероструктуры формируются за один эпитаксиальный процесс, который не требуется прерывать для изготовления решетки, и, кроме того, исключается очень сложная операция заращивания профилированной поверхности. Другое существенное преимущество определяется тем, что дифракционная решетка наносится на пассивный участок волноводного слоя и не усугубляет деградацию характеристик лазера, в то время как использование структур с раздельным ограничением позволяет значительно снизить оптические потери на пассивном участке и обеспечить эффективное взаимодействие световой волны с решеткой. Основные структуры РОС- и РБО-лазеров показаны на рис. 6.14 [12, 18]. Лазеры с периодической структурой [c.118]

Если активный слой лазера нужно легировать Ое до концентрации р = 5-10 см , тогда второй раствор должен содержать Хаз = 2-10-2 д соответствии с рис. 6.2.2, Лое = 2-10- в соответствии с рис. 6.3.6 оставшуюся часть составит Оа. Для третьего слоя АЬ.зСао.уАз, легированного Ое до концентрации Р = 3-10 см- , третий раствор должен содержать Ха1 = 2-Ю- , = 1,7-10-2, Яй 1,2-10-2, оставшуюся часть составит Оа. Так как количества Ое, добавляемые во второй и третий растворы, малы, здесь можно использовать данные для бинарной системы Оа—Аз и тройной системы А1— Оа—Аз. Данные по зависимости концентрации Ое (концентрации дырок) в твердой фазе от концентрации в жидкой фазе А1л 0а1 л-Аз не были опубликованы. Ожидается, однако, что для получения той же концентрации дырок, что и в ОаАз, в третьем растворе нужно несколько большее содержание Ое в жидкой фазе. Это является следствием в несколько раз большей энергии ионизации акцепторного уровня Ое в А1о,зОао, Аз по сравнению с ОаАз (см. рис. 4.3.3, а). Количество Ое, данное в этом примере, было определено экспериментально. [c.143]

Рассмотрим теперь причины возникновения избыточного тока для случая й < 0,2 мкм, л = 0,3 с учетом влияния члена (20сг/Г) [ , + (l/L)lп(l/ )]. Из расчетов тока утечки, возникающего вследствие нарушения электронного ограничения [606], который был дан в 6 гл. 4 следует, что при ожидаемых концентрациях электронов 2-10 см- (см. рис. 7.4.7,б) и л = = 0,3 ток утечки будет меньше 100 А/см . В большинстве ДГС-лазеров слои АиОа] дгА5 делаются достаточно толстыми, чтобы не допустить возникновения потерь связи ас- В результате своих исследований Томпсон и др. [бОв] показали, что потери на рассеяние на неровностях высотой всего 0,01 мкм составляют 12 см . Вследствие того что потери на рассеяние растут с уменьшением й [56], не исключено, что влияние а при малых й может являться причиной различия экспериментальных и расчетных значений /пор при = 0,1 мкм и х = 0,3. Потери на рассеяние величиной 30 см могут увеличить член (20а[/Г[ссг [c.215]

СВЯЗЬ, необходимая для генерации лазерного излучения. Обратная связь может быть также получена посредством периодического изменения показателя преломления внутри оптического волновода, которое обычно создается гофрированием границы раздела между двумя диэлектрическими слоями. Лазеры, в которых обратная связь образуется за счет такой гофрированной структуры, называются лазерами с распределенной обратной связью (РОС) нли с распределенным брэгговским отражателем (РБО). Эти гетеролазеры могут с успехом применяться в интегральной оптике в качестве источников излучения. Основные принципы их работы и конструирования были установлены еще до того, как техдология выращивания гетероструктур была развита до такого высокого уровня, который необходим для практического создания этих приборов [79—81]. В первом лазере с РОС использовался краситель в матрице желатина на стеклянной подложке [79]. После большой предварительной работы, проведенной при низких температурах, в 1975 г. была получена генерация лазерного излучения в гетеролазерах с РОС [82, 83] и РБО [84] при комнатной температуре. [c.112]

Термин И. применяют также по отношению к разл. приборам, понимая под И. прибора его св-во показывать регистрируемую величину с нек-рым запаздыванием. ИНЖЕКЦИОННЫЙ ЛАЗЕР, полупроводниковый лазер, в к-ром для создания инверсии населённости используется инжекция избыточных эл-нов и дырок в прямом (пропускном) направлении через нелинейный ПП контакт, обычно через р—п-переход или гетеропереход. Важнейшей разновидностью И. л. явл. гетеролазер, включающий два гетероперехода, между к-рыми находится активный слой с более узкой запрещённой зоной, чем в прилегающих слоях. И. л. имеет в кач-ве оптич. резонатора плоскопараллельные зеркальные грани самого кристалла или выносные зеркала. Хар-ки нек-рых И. л. даны в табл. в ст. Полупроводниковый лазер. П. Г. Елисеев. ИНЖЕКЦИЯ носителей (от лат. in-je tio — вбрасывание), проникновение неравновесных (избыточных) носителей заряда в полупроводник или диэлектрик иод действием электрич. поля. Источником избыточных носителей служит контактирующий ПП или металл (см. Электронно-дырочный перехбд), свет (ф о т и н ж е к-ц и я), само электрич. поле (лавинная И.) и т. п. При контактной И. внеш. электрич. поле нарушает равновесие потоков носителей заряда через контакт двух тв. тел с разными работами выхода Ф. При приведении ТВ. тел в контакт возникают диффузионные потоки носителей, приводящие к тому, что в приконтактной области дно тело заряжается положительно, а другое — отрицательно. Вблизи контакта возникает электрич. [c.221]

ОПТИЧЕСКИЙ КВАНТОВЫЙ ГЕНЕРАТОР, то же, что лазер. ОПТИЧЕСКИЙ КОНТАКТ, контакт двух тщательно отполированных поверхностей ТВ. тел, сближенных на расстояние, меньшее длины волны света (порядка десятков А). О. к. приводит к высокопрочному сцеплению тел, обусловленному силами вз-ствия между молекулами, адсорбированными из воздуха на контактирующих поверхностях (в случае О. к. в воздухе). В прочности О. к. существ, роль играет вода, проникающая под действием капиллярных сил в микрошероховатости контактного слоя. С возрастанием её кол-ва прочность О. к. на разрыв увеличивается, а сдвиговая — падает. Показатель преломления О, к. зависит от показателей преломления приведённых в контакт тел II кол-ва воды в слое. Коэфф. отражения О. к. стёкол с равными показателями преломления 10-4 10-7. При слабом неравномерном нагревании О. к. легко нарушается. [c.498]

Получение отверстий лазером возможно в любых материалах. Как правило, для этой цели используют импульсный метод. Производительность достигается при получении отверстий за один импульс с больиюй энергией (до 30 Дж). При этом основная масса материала удаляется из отверстия в расплавленном состоянии под давлением пара, образовавшегося в результате испарения относительно небольшой части вещества. Однако точность обработки одноимлульсным методом невысокая (10. .. 20 размера диаметра), Максимальная точность (1. .. 5 %) и управляемость процессом достигается при воздействии на материал серии импульсов (многоимпульсный метод) с относительно небольшой энергией (обычно 0,1. .. 0,3 Дж) и малой длительностью (0,1 мс н менее). Возможно получение сквозных и глухих отверстий с различными формами поперечного (круглые, треугольные и т. д.) н продольного (цилиндрические, конические и другие) сечений. Освоено получение отверстий диаметром 0,003. .. 1 мм при отношении глубины к диаметру 0,5 10. Шероховатость поверхности стенок отверстий в зависимости от режима обработки и свойств материала достигает/ а — 0,40. .. 0,10 мкм, а глубина структурно измененного, или дефектного, слоя составляет 1. .. 100 мкм. Производительность лазерных установок при получении отверстий обычно 60. .. 240 отверстии в 1 мин. Наиболее эффективно применение лазера для труднообрабатываемых другими методами материалов (алмаз, рубин, керамика и т. д.), получение отверстий диаметром мепее 100 мкм в металлах, или под углом к поверхности. Получение отверстий лазерным лучом нашло особенно широкое применение в производстве рубиновых часовых камней и алмазных волок. Например, успешно получают алмазные волки на установке Квант-9 с лазером на стекле с примесью неодима. Производительность труда на этой операции значительно увеличилась по сравнению с ранее применявшимися методами. [c.300]

Лазерная обработка успешно применяется для поверхностного упрочнения отливок из серого, ковкого и высокопрочного чугун()в. Благодаря оплавлению поверхности и образованию ледебуритной эвтектики (отбел чугуна) и мартенеhthoio подслоя твердость на поверхности достигает 7500—9000 МПа Частичное оплавление ухудшает чистоту поверхности. При отсутствии оплавления, твердость [юсле нагрева лазером повышается в результате закалки тонкого поверхностного слоя. Лазерная обработка повышает износостойкость чугунных деталей в 8—10 раз. Лазер может быть использован и для химико-термической обработки, В этом случае перед обработкой лучом лазера на поверхность наносят обмазки или порошки, содержащие насыщающие элементы (А), Сг, С, N, В и т. д.). [c.226]

При постановке этого опыта можно использовать неон-гелиевый лазер, генерирующий на длине волны 0,63 мкм (красная область спектра). На металлическом слое зеркала, нанесенном на прозрачную подложку, делают два почти параллельн - штриха (расстояние между ними равно примерно 0,3 мм). Вводя эти две щели в лазерный пучок и перемещая их на небольшие расстояния в плоскости, перпендикулярной лучу, легко добиться оптимальных условий наблюдения интерференционной картины. Никакая фокусирующая оптика в таком эксперименте не нужна. Лазер располагают в 5—6 м от экрана. Для увеличения масштаба интерференционной картины выбирают направление светового луча так, чтобы он составлял некоторый угол с поверхностью экрана (рис. 5.4). При таких условиях ширина инте1>ферен-ционной полосы равна примерно 1 см, а освещенность и контрастность интерференционной картины вполне достаточны для ее наблюдения на расстоянии 15—20 м. [c.183]

Несмотря на очень большое расстояние между отражающими слоями, достигающее 10 см, резкость интерферограммы I для линии 6058А изотопа Кг, выбранной в качестве международного стандарта длины, весьма велика. Еще лучше интерферо-11)амма III лазерной линии 6328А, иллюстрирующая перспектив-iio i b использования одномодового излучения лазера в метрологических целях. Однако изучение вопроса о том, сколь постоянна 13 разных опытах длина волны лазерного излучения, еще нельзя считать законченным. [c.249]

Остановимся подробнее на описании этого интересного метода получения и восстановления голограммы. Для получения голограмм при облучении лазерным светом толсто( лойных фотографических пластинок используются встречные световые потоки опорной и предметной волны. После обработки фотопластинки в толще эмульсии возникает слоистая структура с расстоянием между слоями d = /./2, где /. — длина волны излучения лазера, используемого для освещения объекта и в качестве опорной волны. Если угол встречи опорной и предметной волны меньше [c.359]

Генерация кратных гармоник впервые наблюдалась в 1961 г. (Франкен с сотр.) при распространении излучения рубинового лазера в кристаллическом кварце, дигидрофосфате калия и триглицин-сульфате. Схема эксперимента, показанная на рис. 41.6, в принципиальном отношении очень проста. На плоскопараллельный слой / слева падает коллимированный или сходящийся пучок лазерного излучения. Из пластинки выходит излучение второй гар [c.837]

Направленность антистоксова рассеяния (см. рис. 41.14) объясняется фазовыми соотношениями между волнами, испускаемыми диполями pas, рэсположенными в различных точках рассеивающей среды, т. е. представляет собой интерференционный эффект, аналогичный эффектам, рассмотренным на примерах излучения лазера (см. 222), генерации гармоник (см. 236) и параметрической люминесценции и усиления (см. 238). Как и любой интерференционный эффект, результат сложения вторичных антистоксовых волн зависит от геометрических условий опыта. Примем, что усиление на толщине d рассеивающего слоя велико ( jd 1, это необходимо для наблюдения ВКР). Пусть, кроме того, радиус возбуждающего пучка а меньше радиуса зоны Френеля с номером, равным as[c.858]

Установлено качественное изменение механизма и кинетики разрушения при ударном изгибном погружении обработанного лазером поверхностного слоя по сравнению с металлом после объемной термической обработки, что связано с торможеиием роста трещины при ее прохождении через слои с различными физико-механическими свойствами. [c.104]

Для устранения другого существенного недостатка газо-плазмен-ных покрытий — пористости, которая приводят к МежкрИсталлитной коррозии, дополнительно предлагается производить в процессе нанесения покрытий локальное пропловление наносимых слоев с помощью лазера. Это способствует так же упрочнению поверхности и поучению высокодисперсной структуры покрытия. [c.105]

СОг-лааера, генерирующих на длинах волн 1,06 и 10,6 мкм соответственно. Вспомогательный маломощный ИАГ М(1-лазер с пассивной модуляцией добротности кристаллом LiF. Fa за счет коротких мощных импульсов, длительность которых 120 не, пиковая мощность 30 кВт при средней мощности 30 Вт удаляет поверхностный окисный слой и создает затравочную зону разрушения. Основной непрерывный СОг лазер излучением мощностью до 500 Вт осуществляет процесс обработки. Наличие затравочной зоны разрушения резко увеличивает поглощательную способность обрабатываемого материала на длине волны основного излучения и повышает эффективность использования энергии СОг-лазера. [c.157]

Совершенно особые свойства имеют трехмерные голограммы, впервые полученные Ю. Н. Денисюком в толстослойных фото.эмульсиях, толщина которых существенно превышает расстояние между соседними интерференционными поверхностями. В этом случае интерференционная структура будет зафиксирована в фото.эмульсии в виде полупрозрачных отражающих слоев серебра, образующих трехмерную дифракционную решетку. Если такую голо- / грамму осветить белым светом, то из его широкого спектра голограмма сама выделит вet только одной длины волны и определенного направления. По.этому при восстановлении трехмерную голограмму не обязательно освещать лазером, а можно пользоваться обычным источником света. [c.27]

В качестве резонаторов полупроводниковых лазеров обычно используют плоские резонаторы, образуемые параллельными гранями кристалла. Для получения более эффективной спектральной селекции применяются внешние резонаторы с соответствующими селектирующи.ми элементами, а также резонаторы с распределенной обратной связью (РОС). В РОС-лазерах периодические возмущения, определяющие спектральную селекцию, вносятся по всей длине активной среды. Коэффициент отражения, обеспечиваемый периодической структурой, оказывается достаточным для возникновения генерации без дополнительных зеркал. Периодическое возмущение, внесенное лишь на конце активного слоя, воспроизводит эффект зеркала и носит название распределенного брэгговского рефлектора. [c.946]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...