Метод рассеянна частиц

Рассмотренные данные измерений являются иллюстрацией применения типичных методов и основой для обобщений, которые будут изложены позднее. В других исследованиях использованы электростатические [37] и емкостные [142, 546] зонды. Применялись также методы, основанные на регистрации рассеяния света [227, 843]. Микрофонный метод счета частиц [741] был использован при исследовании частиц межпланетной пыли вблизи Земли [529]. [c.197]

При анализе теплообмена почти отсутствуют данные о поляризации энергии, излучаемой или отражаемой граничной поверхностью, причем считается, что поляризация оказывает незначительное влияние на теплообмен [462]. Однако поляризация играет важную роль при использовании метода рассеяния света для опознавания частиц и их измерения. [c.253]

Рассмотрим некоторые методы определения концентрации и размера частиц неоднородной среды, основанные на явлении рассеяния света. Лучи света, попадая на частицы неоднородной среды будут рассеиваться во всех направлениях вследствие того, что частицы становятся вторичными источниками излучения. Из теории Ми следует, что угловое распределение света, рассеянного частицами дисперсной среды, однозначно связано с радиусом частицы К. Интенсивность света, рассеянного одной частицей под разными углами к направлению падающего луча (индикатриса рассеяния света), определяется следующим соотношением [c.243]

Рассеянная пористость возникает при уменьшении растворимости газов в материале покрытия при охлаждении последнего. Причины появления такой пористости рассмотрены в работе [93]. Известно, что при большинстве применяемых методов напыления частицы порошка оплавляются. Это обусловливает повышенную растворимость кислорода, азота и других газов в жидком материале при температуре плавления по сравнению с комнатной температурой. При охлаждении и кристаллизации наблюдается выход растворенных газов из кристаллической решетки растворителя благодаря процессу диффузии. Если выход в атмосферу затруднен, то газы остаются в покрытии, образуя мельчайшие поры сферической формы. Такие микропоры могут располагаться в покрытии как по границам частиц, так и внутри их. [c.77]

Одним из важнейших апробированных физических методов исследования структуры дисперсной фазы является метод экспериментального изучения характеристик рассеянного света. Тщательные исследования, проведенные в этой области [Л. 36, 40—44], дают возможность связать измеряемые свойства рассеянного света со структурой светорассеивающих сред. По информации, которую несет рассеянный частицами свет, можно с достаточной степенью точности находить размеры частиц и их концентрацию. [c.212]

Осн. метод изучения др. Г. р.— неупругое рассеяние частиц. Напр., при неупругом рассеянии быстрых электронов возбуждаются все Г. р. с Д7 =0 и Д7 = 1, но имеет место высокий уровень фона. В неупругом рассеянии протонов также могут возбуждаться все виды Г. р., однако кинематич. особенности реакции при энергии протонов р <40—50 МэВ уменьшают вероятность возбуждения Г. р. с ДГ , 5=1. Г. р. выделяются над фоном (связанным с прямым выбиванием протонов из ядра) при р>100 МэВ. [c.458]

В Я. ф. э. можно измерять рассеяние частицы—ср. угловое отклонение на единицу пути ф е/ри р—импульс частицы). Я. ф, э. можно поместить в сильное магн. поле и измерить импульс частицы и знак её заряда, что позволяет определить заряд, массу и скорость частицы. Достоинства метода Я. ф. э.— высокое пространств, разрешение (можно различать явления, отделённые расстояниями меньше 1 мкм, что для релятивистской частицы соответствует временам пролёта с) и возможность длительного накопления редких событий. [c.660]

Оборудование, необходимое для исследований по методу ЯР, мало отличается от оборудования для ОРР. Естественно, применяемый детектор должен быть чувствителен к интересующим продуктам ядерных реакций (обычно а-частицы, дейтроны, протоны и др.). Для поглощения упруго рассеянных частиц используют специально подобранную по толщине прокладку майлара, располагаемую перед детектором. [c.167]

Для контроля магнитопорошковым методом на поверхность намагниченной детали наносят ферромагнитный порошок в виде суспензии с керосином, маслом, мыльным раствором или в виде магнитного аэрозоля. Под действием втягивающей силы магнитных полей рассеяния частицы порошка перемещаются по поверхности деталей и скапливаются в виде валиков над дефектами, повторяя их очертания. [c.251]

В рамках метода эволюции по константе связи, использовавшегося ранее для описания лишь упругих процессов, предлагается новый способ рассмотрения неупругих многоканальных процессов обш его типа. Дифференциальные по константе связи уравнения для амплитуд упругих каналов дополняются простыми алгебраическими уравнениями для неупругих переходов, что в совокупности дает полное и однозначное решение задачи с соблюдением условия унитарности на каждом этапе последовательных приближений. Метод иллюстрируется на примере задачи о рассеянии частицы на связанном комплексе, имеюш ем несколько уровней возбуждения. [c.310]

Книга содержит систематическое изложение теоретической механики и основ механики сплошных сред. Большое внимание уделено фундаментальным понятиям и законам механики Ньютона — Галилея, законам изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии, уравнениям Лагранжа, Гамильтона и Гамильтона — Якоби для класса обобщенно-потенциальных сил, а также законам механики сплошных сред, на единой основе которых рассматриваются идеальная и вязкая жидкости, упругое тело. В книге подробно излагаются-, задача двух тел и классическая теория рассеяния, законы изменения импульса, кинетического момента и энергии относительно неинерциальных систем отсчета, теория линейных колебаний систем под действием потенциальных, гироскопических и диссипативных сил, метод Крылова — Боголюбова для слабо нелинейных систем, методы усреднения уравнений движения. Книга содержит большое количество примеров интересных для физиков, в частности рассматриваются примеры на движения зарядов в заданных электромагнитных полях, задачи на рассеяние частиц, колебания молекул, нелинейные колебания, колебания систем с медленно меняющимися параметрами, примеры из магнитогидродинамики. Книга рассчитана на студентов и аспирантов физических специальностей. [c.2]

Если рассеиватель достаточно мал и имеет не слишком большую оптическую плотность, то интегральные уравнения (4.15) или (4.26) можно решить, методом итераций. Строгие условия сходимости этого ряда последовательных приближений здесь рассматриваться не будут. Интегральное уравнение (4.15) и его аналог для парциальных волн (4.26) имеют точно такую же форму, как. и соответствующее интегральное уравнение для рассеяния частицы потенциалом конечного радиуса действия в квантовой механике (см. гл. 9). [c.105]

В первой и второй частях настоящей книги было рассмотрено соответственно рассеяние классических электромагнитных волн и классических частиц. Теперь мы можем обратиться к рассмотрению рассеяния частиц в квантовой механике. Обозначения, общий подход и многие из методов, излагаемых ниже, будут очень похожи на те, которые были использованы в предыдущих главах, о связано с природой самой квантовой механики. Описание явлений в квантовой теории становится более наглядным при использовании волновой терминологии. Поэтому квантовая теория во многом напоминает классическую электромагнитную теорию. Однако волновой формализм тесно связан с интерпретацией, основанной на представлении о существовании частиц при такой трактовке его изложение целесообразно сопоставлять с рассмотрением гл. 5. [c.143]

Из.ложенное иллюстрирует простейшее, но нетривиа.льное решение. В действительности необходимо учитывать соотношение (9.9) и рассеяние частиц. Имеется ряд приближенных методов решений, не претендующих на точные результаты. [c.388]

Универсальным методом изучения дисперсных сред, применимым в довольно широком диапазоне радиусов капель (0,01—100 мкм), следует считать метод измерения индикатрисы рассеяния. На рис. 2.14 представлены типичные индикатрисы, вычисленные для различных диаметров капель воды. Масштаб инди-катрис разный (для сравнения на рис. 2.14 индикатриса для р=30 должна быть в 70 раз длиннее , чем для р=8 (р=2яг // , где —длина волны падающего света). Изображение на рис. 2.14, а соответствует релеевскому рассеянию частицами очень малых радиусов (Iimp -0). Его характерные особенности следующие [c.43]

Общий метод доказательства П. т. для растущих полных сечений взаимодействия [2], а также её обоб-щенве на диффереяц. сечения процессов, связанных соотношениями кроссинг-симметрии, разработаны в [3—5]. Показано, что в предположении об отсутствии осцилляций амплитуд рассеяния при во дифферент сечения упругого рассеяния частиц и античастиц при фикеяров. аначеинях квадрата переданного 4-импульса I стремятся к одинаковому пределу с ростом [c.83]

РЁДЖЕ ПОЛЮСОВ МЕТОД (метод комплексных угловых моментов) в квантовой механике и квантовой теории поля (КТП) — тео-ретнч, подход, позволяющий связать асимптотику ампли туд рассеяния частиц при высоких энергиях с особенностями парциальных амплитуд /j(i) перекрёстного (i) канала (см. Перекрёстная симметрия) в плоскости комплексного угл, момента /. [c.303]

Ливни в тяжёлых веществах. В тяжёлых веществах (большие Z) образование вторичных частиц особенно эффективно (т. к. мала критич. энергия е и велико значение ifo/e)-Однако решение задачи затруднительно, т. к. при малых е сечение поглощения фотонов в тяжёлых веществах сильно зависит от энергии. Необходимо также учитывать рассеяние частиц. При относительно невысоких энергиях 0 ДЛЯ определения (f, и Г пользуются т. н. методом статистич. испытаний. Разработаны также приближённые методы, позволяющие получить результаты при высо- [c.565]

Магнитопорошковый метод связан с образоланием в местах дефектов при намагничивании потоков рассеяния. Частицы порошка, наносимые на изделие после намагничивания, оседают в местах дефектов. Магнитопорошковым методом выявляются дефекты с раскрытием 1—2,5 мкм, глубиной 25 мкм, длиной до 2,5 мм. [c.364]

Дальнейгаее развитие метода последовательных приближений по кратности эассеяния для плоской геометрии с интегрированием но характеристикам и квадратурами на единичной сфере и создание комплекса программ АН (атмосфера плоская) [57-59] позволяет осуществлять численный расчет поляризационных характеристик излучения в неоднородных плоскостратифицированных слоях. Нри этом матрицы рассеяния частицами и матрицы отражения от подстилающей поверхности могут быть произвольными и состояния поляризации источников излучения (внеганего параллельного потока или диффузного источника на границе и внутри слоя) — любыми [60-62. [c.776]

Авторы работы [122] отмечают отсутствие мод выше o)l при исследовании частиц MgO методами рассеяния нейтронов и электронов, хотя наивысшие моды, полученные этими методами, близки к рамановской частоте 595 см . Шрейер и др. [125] нашли расширение и смеш,ение к высоким частотам рамановской линии при уменьшении размера частиц Sr lj. Как уже говорилось, они ошибочно приписали это явление действию сжимаюш,его поверхностного давления. После термообработки, приводяш ей к спеканию частиц, положение и ширина рамановской линии были такими же, как и у массивного кристалла. [c.311]

Диапазон анализируемых элементов определяется возможными для данных энергий реакциями. К преимуществам метода относятся фактическое отсутствие фона, поскольку энергия испускаемых в процессе реакций частиц велика в сравнении с энергией обратно рассеянных частиц возможность эффективного разделения изотопов какого-либо элемента нераз-рушающий характер исследований высокая чувствительность (до 10"г анализируемого вещества) разрешение до 0,1 мкм при глубине анализируемого слоя в несколько микрометров. Время анализа не превосходит нескольких минут. Интерпретация получаемых данных особенно проста при определении общего содержания примеси. В этом случае, если удается выбрать энергию анализирующих частиц такой, чтобы во всем диапазоне глубин значения энергии бомбардирующих частиц находились в области независимости дифференциального сечения реакции от энергии, то выход продуктов реакции пропорционален количеству анализируемых атомов. Если такой [c.167]

Как интенсивный альфа-излучатель кюрий-242 может применяться в нейтронных источниках (в смеси с бериллием), а также для создания внешних пучков альфа-частиц. Последние используют как средство возбуждения атомов в новых методах химического анализа, основанных на рассеянии альфа-частиц и возбуждении характеристического рентгеновского излучения. Такая установка была, в частности, на борту космической станции Сервейор-У . С ее помощью был проведен непосредственный химический анализ поверхности Луны методом рассеяния альфа-частиц. [c.149]

Исследование взаимодействия атомов и молекул в настоящей работе проведено методом рассеяния пучков на газовых мишенях. Поскольку получение и регистрация пучков эв-энергий затруднительны, в работе используются быстрые пучки и измеряется эффективное полное сечение рассеяния под малыми углами Q (0о, Е). Для этого апературный угол детектора 0о (угол, на который должны отклониться в результате рассеяния частицы, чтобы пройти мимо детектора) сделан малым ( 10 з рад). В этих условиях для потенциала типа V (г)=К1г Ц (00, В) имеет вид [c.221]

Если весовые концентрации двух систем равны, то, измеряя экспериментально отношение интенсивностей рассеянного света, можно сделать заключение о соотношении размеров част1щ этих систем. Используя подходящую стандартную систему с известным радиусом частиц, легко определить радиус част1Щ другой системы. Если же каким-либо образом установлено (например, ультра-микроскоиически.м методом), что частицы двух систем по размерам [c.720]

Вполне аналогичная картина возникает в квантовой электродинамике и псевдоскалярной теории с псевдоскалярной связью [18]. В рамках изложенного метода были рассмотрены процессы аннигиляционного рассеяния частицы на античастице, амплитуды которых прямо связаны с функциями Грина фотона и мезона. Оказалось, что и здесь возникает дополнительное решение, которое, в отличие от обычного, не содержит ложного полюса при пространственно-подобном импульсе. [c.73]

В 1978 году я, будучи младшим научным сотрудником Лаборатории теоретической физики Объединенного института ядерных исследований (г. Дубна), завершил цикл исследований по развитию и приложению метода фазовых функций к описанию рассеяния частиц высокой энергии и решил заняться физикой взаимодействия пи-мезонов с ядрами. Эта область ядерной физики бурно развивалась в то время. Начали работать мезонные фабрики в Америке (Лос-Аламос), Канаде (Ванкувер) и Швейцарии. Строилась Московская мезонная фабрика. Мезонная фабрика — это сильноточный протонный ускоритель с энергией протонов от 600 до 800 МэВ, производящий на мишени вторичный пучок пи-мезонов. Мезонные фабрики впервые позволили систематически [c.404]

По совету моего коллеги, Владимира Борисовича Беляева — одного из ведущих специалистов России по физике малочастичных систем, я познакомился с эволюционным по константе связи методом Киржница. Беляев тогда писал отзыв на кандидатскую диссертацию Н. Такибаева. Мне ЭКС метод понравился. По своему содержанию он был похож на метод фазовых функций. Очень скоро я убедился, что с помощью ЭКС метода можно сформулировать теорию многократного рассеяния частиц на ядрах, внутренне согласованную с условием унитарности. [c.405]

РсасрфорВа фор. ч .т нормируется так, что интеграл от распределения рассеянных частиц по всем возможным углам отклонения равен ке единице, а среднему числу столкновений в слое вещества. Для таких распределений удобно применять расширенный метод наибольшего правдоподобия. Вместо того чтобы нормировать ф-ции Ll пользоваться ф-лой (6), можно непосредственно вычислять максимум ф-ции I., составленной из ненормированных ф-ций [c.468]

В книге по причинам, разъясненным в предисловии авторов, практически не затрагиваются вопросы, относящиеся к многочастичпым задачам с бесконечным числом каналов, таким, как, например, рассеяние частицы на связанном состоянии из двух частиц. В то Ж время обобщение полученных выводов на многочастичные задачи особенно важно, поскольку даже в нерелятивистской теории, как только мы выходим за рамки двухчастичных проблем, имеющиеся строгие результаты становятся крайне ограниченными, хотя соответствующие эксперименты весьма многочисленны. Целый ряд развитых приближенных методов (импульсное приближение, оптическая модель. [c.8]

L /2 ir , Недостатком рассмотренного метода восстановления рассеивающего потенциала является трудность осуществления экспериментов по рассеянию частиц при L — onst. Значительно проще получить экспериментальные данные по зависимости эффективного сечения от угла рассеяния х при заданной энергии Е. [c.135]

Исследования морфологии поверхности с помощью методов рассеяния ионов, электронной и ионной микроскопии страдают одним общим недостатком. В них для анализа используются достаточно высокоэнергетичные частицы — электроны и ионы. При взаимодействии с поверхностной фазой таких частиц, обладающих энергией от кэВ до МэВ, резко возрастает ее дефектность (снова взгляните на рис. 1 введения), изменяется ее химический состав, зарядовая и деформационная неоднородность. Другими словами, сам метод изменяет состояние объекта исследования. Информация, получаемая указанными методами, имеет самостоятельный интерес для физики атомных столкновений. В какой-то мере эти методы полезны при изучении дефектности атомарно-чистых поверхностей, но мало информативны в случае реальных поверхностей с характерным для них сложным составом поверхностной фазы. Более приемлемы для исследования последних оптические методы, использующие сравнительно низкоэнергетическое малоинтенсивное излучение. [c.129]

Упругая дифракция атомных и молекулярных пучков (ДАМП) была открыта Штерном и Эстерманом в конце 20-х годов вскоре после открытия ДМЭ и явилась дополнительным подтверждением реальности существования волн де Бройля. Длина волны для таких частиц, как Не2, Ог, HD, Ne и Не, при энергии E = 10-100 мэВ приближается к величине межатомных расстояний (=0,1 нм), что и обеспечивает дифракцию. При таких энергиях метод действительно является неразрушающим и дает информацию только о внешней поверхности. Упругие и неупругие компоненты рассеянного пучка анализируются с помощью времяпролетного масс-спектрометра. Измерения интенсивности рассеянных частиц, в сочетании с развитой теорией неупругих столкновений, позволили внести существенные коррективы в модели атомарно-чистых поверхностей некоторых полупроводников (Si, GaAs), диэлектриков (NiO, LiF) и металлов (Аи, Pt, Ni). Наиболее широко метод ДАМП используется сейчас для изучения адсорбционных слоев на чистых поверхностях. [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...