Число столкновений среднее

Длину свободного пробега частицы Л, среднее время пробега т = Л/у и число столкновений частиц за 1 с v = 1/т можно связать с характеристиками, определяющими самый процесс столкновения частиц, введя понятие об эффективном сечении столк- [c.39]

Вычислим среднюю длину свободного пробега частиц сорта а. Для этого достаточно разделить расстояние, пройденное молекулами сорта а за время t (очевидно, эта величина равна nat), на полное число столкновений Тогда р [c.96]

Эффективность процессов ударной ионизации определяется, во-первых, средним числом столкновений электронов, приходящимся на единицу длины пути и, во-вторых, вероятностью того, что столкновение электрона с молекулой или атомом закончится ионизацией. Одновременное действие этих двух факторов при разном диапазоне значений р и И обусловливает величину и р газового промежутка при малых рк в основном влияет первый фактор, а при больших - второй. [c.120]

При одновременном действии нескольких механизмов рассеяния подвижность можно найти из следующих соображений. Величина W = 1/т представляет собой среднее число столкновений электрона за единицу времени. При одновременном действии нескольких независимых механизмов рассеяния полное число столкновений за единицу времени равно сумме чисел столкновений, обусловленных разными механизмами рассеяния электрон-фононным ьУф, элект-рон-примесным Шц и т. д. [c.186]

Число столкновений молекул и средний свободный пробег. Столкновения молекул, при которых они ведут себя, как упругие шары, делают траекторию молекулы ломаной, зигзагообразной линией. Прямолинейные отрезки пути от столкновения до столкновения — свободные пробеги длина их весьма разнообразна, но средняя величина их для некоторой температуры и давления, определяемая по большому числу молекул, постоянна. [c.433]

В процессе роста устойчивой капли различают, по меньшей мере, две стадии. Первая из них отличается тем, что на ее протяжении размер капельки существенно меньше длины свободного пробега молекул газообразной фазы. На этой стадии скоростью конденсации управляют законы молекулярного переноса увеличение размеров капли пропорционально числу столкновений молекул пара с ее поверхностью. Для второй стадии характерно превышение радиуса капли над средней длиной свободного пробега. В этих условиях вступают в действие обычные макроскопические законы теплообмена и рост капли определяется [c.138]

Для того чтобы могла произойти реакция превращения исходных молекул Б молекулы продуктов реакции, должны быть разрушены или ослаблены за счет затраты энергии внутримолекулярные связи, существовавшие до столкновения. Напротив, при образовании новых молекул энергия выделяется. В итоге указанных выше затрат и выделения энергии определяется тепловой эффект той или иной реакции. Поскольку энергии разрыва связей очень велики, постольку реакция возможна только в случае, когда кинетическая энергия относительного движения молекул больше энергии активации Е, т. е. энергии, необходимой для разрушения внутримолекулярных связей — величины, различной для различных реакций. При одной и той же средней энерги теплового движения молекул в данном газовом объеме одни молекулы могуг перемещаться с большей скоростью, другие — с меньшей. Поэтому даже при относительно низком среднем уровне энергии теплового движения химическая реакция при отдельных столкновениях молекул возможна- Естественно, при росте температуры число столкновений, сопровождающихся реакцией, увеличивается и, стало быть, существенно увеличивается ско- [c.101]

При полете тела в газе с большой скоростью эффект разрежения обусловлен не просто соизмеримостью размеров тела и средней длины свободного пробега молекул, а соотношением скорости полета тела и средней скорости теплового движения молекул. Эффекты специфические для разреженного газа, начинают проявляться при таких скоростях полета, при которых межмолекулярные столкновения становятся малыми по сравнению с числом столкновений молекул газа с поверхностью летящего (обтекаемого) тела, [c.272]

Использование несамостоятельного газового разряда позволяет осуществлять нанесение покрытий при низком рабочем давлении в камере установки (5 10 Па), что обеспечивает снижение концентрации газов, захваченных пленкой, а также увеличение средней энергии осаждаемых частиц вследствие уменьшения числа столкновений распыленных частиц с молекулами газа на пути к подложке. [c.119]

Я-теорема Больцмана не является следствием законов механики системы частиц. При ее выводе существенным образом используются статистические понятия, например среднее число столкновений и др. Я-теорема поэтому имеет вероятностный характер. Она представляет собой количественную формулировку закона возрастания энтропии для некоторых процессов, происходящих в идеальном газе. [c.227]

Среднее число столкновений электрона 8 до момента прилипания к нейтральному атому [1] [c.430]

Среднее число столкновений при замедлении от энергии Е до энергии Е [c.924]

Среднее число столкновений частицы сорта 1 с частицами сорта 2 в единицу времени равно [c.77]

Поведение тепловых нейтронов в решетке урана с замедлителем не так просто. Очевидно, что для установления действительного теплового равновесия между нейтронами и замедлителем необходимо бесконечно большое число столкновений, а в хорошо сконструированной решетке нейтроны поглощаются ураном после относительно небольшого числа соударений. В результате этого энергетический спектр нейтронов останется сложным, и их средняя энергия будет оставаться значительно выше ЛТ. Эта средняя энергия будет различной даже в разных точках решетки. Действительное распределение по энергиям будет зависеть как от поглощающих свойств материалов, так и от их замедляющих свойств. Последние, в свою очередь, зависят от атомного веса замедлителя, от величины химической связи (эффект Ферми) и от кри- [c.92]

Согласно уравнению (4.2), р эффективное меньше, чем оно> было бы при постоянной плотности п для бесконечной решетки, т. е. для 5с = 0. Утечка зависит также от т, которое в свою очередь возрастает с увеличением средней длины свободного пути нейтронов в замедлителе и с увеличением числа столкновений, которые необходимы, чтобы замедлить нейтроны до тепловых энергий. Величина а следовательно, и утечка, меньше всего для котла с водным замедлителем и много больше для котла с графитовым-замедлителем. [c.94]

Вообще, когда атомный вес А разбавителя возрастает, средняя энергия нейтронов возрастает. Если не рассматривать усложнения, вводимые резонансами и большими сечениями неупругого рассеяния, конкурирующими процессами являются рассеяние, захват и деление. Для получения ясного представления о сравнительной важности этих процессов поучительно сравнить средние длины свободного пробега (Х= l/Na). Для чисто упругого взаимодействия среднее число столкновений V, необходимое для уменьшения энергии нейтронов деления в 10 раз, т. е. от до Е /Ю, равно 7 = 2,3/ , где I —средняя логарифмическая потеря энергии на столкновение, введенная в разделе 9 гл. V. Для удобства значения I для всех атомных весов приведены на фиг. 94. [c.263]

Простейшие оценки фактора В. Методически полезно сделать совсем простую, но заведомо грубую оценку частоты зародышеобразования по формулам (2.30), (2.31), где 1 к и 1 считаются известными функциями состояния жидкости. При вычислении фактора В полагаем % = == = 1, йк — к , где скорость перехода критических пузырьков в следующий класс представлена произведением поверхности критического пузырька на частоту переходов молекул в нар д, отнесенную к единице плоской поверхности. Величина д одного порядка с частотой обратного процесса конденсации пара а или со средним числом столкновений молекул идеального газа со стенкой единичной поверхности, [c.57]

Качественно ход кривой Пашена (рис. 18.4) объясняется следующим образом. Эффективность процессов ударной ионизации определяется, во-первых, средним числом столкновений электронов, приходящимся на единицу длины пути и, во-вторых, вероятностью того, что столкновение электрона с молекулой или атомом закончится ионизацией. Одновременное действие этих двух факторов при разном диапазоне значений р и /г обусловливает величину (/ р газового промежутка при малых рк в основном влияет первый фактор, а при больших — второй. Положение минимума пробивного напряжения газов (327 В для воздуха, 280 В для водорода, 420 В для СО2) соответствует перегибу кривой зависимости а от , т. е. непосредственно связано с ударной ионизацией электронами. [c.148]

Среднее число столкновений одной молекулы в секунду [c.39]

В приложении к первой части учебника излагается общая кинетическая теория газов (15 страниц). В этом разделе, построенном на уровне курса физики, рассматриваются вопросы скорость молекул закон Максвелла давление газа законы Авогадро, Гей-Люссака п Дальтона теплоемкость газов число столкновений п средняя свободная длина пути молекул теплопроводность газов внутреннее тре-Н1 е газов величина и число молекул. Принимая во внимание, что курс физики предшествует курсу термодинамики, можно было бы в учебнике по термодина ике этих данных не приводить, тем более в конце учебника. [c.201]

Однако для плотной плазмы важно наличие тяжелых s-частиц (ионов, атомов), при столкновении с которыми вектор скорости электронов претерпевает хаотическое (в среднем равномерное) рассеяние. При этом становится возможным превращение кинетической энергии электронов в энергию беспорядочного теплового движения других частиц. Полная нерегулярность направлений скорости электронов достигается уже после небольщого числа столкновений. Формула для т имеет вид [c.49]

Разряде накаленным катодом. Количество ионов, образующихся в камере, зависит от тока электронов с катода, давления газа в камере и напряжения на аноде. В напылительной установке, схема которой представлена на рис. 2.3, источником электронов является накаленный катод К. При давлении газа в камере выше 10 Па средняя длина свободного пробега электрона меньше 1 см. Поэтому если расстояние до анода значительно больше этой длины, то на своем пути до анода электрон успеет испытать большое число столкновений с атомами газа. Для то.то чтобы эти соударения приводили [c.64]

Бомбардируя мишень, ионы выбивают из нее атомы, часть из которых попадает на подложку П и, конденсируясь, образует пленку. Таким образом, давление газа в камере влияет на распыление мишени сложным образом. С увеличением давления увеличивается число столкновений электронов с атомами газа на пути от катода до анода. Поэтому должно возрастать и количество образующихся положительных ионов при том же токе катода. Однако вовсе не каждое соударение электрона с атомом приводит к ионизации, даже если энергия электрона достаточью велика. Если же электрон еще не набрал энергии выше энергии ионизации ил й возбуждения атома, то при соударении происходит лишь обмен кинетической энергией между электронами и атомами газа. Хотя массы сталкивающихся частиц в этом случае очень сильно отличаются друг от друга и потери энергии электроном при каждом соударении невелики, тем не менее с ростом давления газа в камере средняя энергия электронов в том же самом электрическом поле уменьшается. Это значит, что уменьшается и относительное число соударений электронов, приводящих к ионизации атомов. Расчет показывает, что среднее количество ионов, создаваемых в газе каждым выходящим из катода электроном, с ростом давления сначала повышается, а затем падает. Эффект этот был открыт А. Г. Столетовым в конце XIX века, исследовавшим влияние газового наполнения на ток в приборе с фотоэлектронным катодом, и получил название эффекта газового усиления. Наибольшее газовое усиление происходит при некоторой величине отношения напряженности электрического поля к давлению, характерной для каждого газа. Для аргона, например, она равна 175 В/м-Па. Это означает, что при напряженьюстях поля 500— 1000 В/м оптимальное давление Аг составляет 3—6 Па (0,02— [c.65]

Газ Диаметр молекулы в см Скорость в Mj eK Средний свободный пробег в см Число столкновений в 1 сек. в 1 см [c.433]

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ — уменьшение кинетич. янергии S нейтронов в результате многократных столкновений их с атомными ядрами среды. Механизм 3. н. зависит от энергии нейтронов. Если S больше порога неупругого рассеяния нейтрона на ядре ( у 0,1 — 10 МэВ), то иейтроны расходуют энергию гл. обр. на возбуждение ядер п ядерные реакции, сопровождающиеся вылетом нейтронов. При одном соударенш нейтрон в среднем теряет значит, долю своей энергии и после небольшого числа столкновений (часто одного) переходят в область энергий Дальне11шее 3. н. происходит только за счёт упругого ядерного рассеяния. [c.44]

Чепмен [12] рассмотрел многочисленные аспекты теории переноса в газе, в котором имеются взвешенные частицы. В случае газов при достаточно низком давлении, или с достаточно малыми частицами, или при малых размерах сосуда длина среднего свободного пробега I может быть большой по сравнению с тем или иным микроскопическим размером d. При этих условиях безразмерное число Кнудсена Кп = Hd велико, межмолекулярпые Столкновения редки и перенос в газе будет зависеть от увеличения числа столкновений молекул с граничными поверхностями. При теоретическом анализе различают зеркальное упругое отражение, например от стенки с абсолютно гладкой жесткой или упругой поверхностью, и диффузное упругое отражение, например от стенки с негладкой упругой поверхностью. Кроме того, столкновения со стенками могут быть неупругими молекула может войти в некоторую полость поверхности и затем выйти оттуда с энергией, отличной от энергии на входе. Эта разница может иметь случайный характер, а может быть и систематической, как это имеет место в случае, когда стенка или слой, с которым взаимодействуют молекулы, горячее или холоднее газа [12]. Такие рассуждения приводят к понятию коэффициента аккомодации. [c.68]

Так как число столкновений пропорционально времени, то, принимая угол, образуемый двумя исходящими из одной точки конфигурационного пространства траекториями (геодезическими линиями соответствующего риманова пространства), за меру геодезического отклонения, получим, что это отклонение возрастает со временем по экспоненциальнолху закону. Действительно, за время свободного пробега т произойдет в среднем столкновение п молекул, и телесный угол, характеризующий неопределенность направления Здг-мерного вектора скорости, / X 2п [c.175]

В таблице 3 приведено среднее число столкновений, необходимое для того, чтобы уменьшить энергию ейтрона от 1 Мэв до 0,025 эв в разных средах. [c.200]

В работах Д. Бернулли, Джоуля, Клаузиуса, Максвелла на основании представления о том, что теплота — это молекулярное движение, был получен целый ряд характерных для газов зако иомерностей, вытекающих из конкретных свойств механического движения молекул. Так, представление о движении молекул с постоянной скоростью по прямолинейным путям, ударяющихся о стенки сосуда, содержащего газ, и вызываюпщх тем самым давление, позволило объяснить отношения между давлением, температурой и плотностью идеального газа. Были введены чрезвычайно продуктивные понятия о среднем числе столкновений (частоте столкновений) и средней длине пути (длине свободного пробега) [c.10]

Если же мы учтем, что нейтроны деления появляются в действительности с энергиями, значительно превосходящими энергию теплового равновесия, то мы будем вынуждены считать, что нейтроны приходят к тепловому равновесию со средой в результате столкновений с ядрами замедлителя в котле. При этом анализ сильно затрудняется. Если бы эффективные сечения захвата нейтронов в замедлителе были бесконечно малы, то нейтроны действительно смогли бы с течением времени сколь угодно близко притти в тепловое равновеске со средой, но так как на практике нейтроны претерпевают лишь ограниченное число столкновений с ядрами замедлителя (после чего поглощаются ими), то средняя энергия спектра тепловых нейтронов слегка смещена в сторону более высокой температуры, нежели температура материалов в котле. (Во всех случаях, когда эффективное сечение поглощения не слишком велико, считается приближенно справедливым закон Максвелла для распределения скоростей нейтронов.) Экспериментально было доказано наличие такого смещения нейтронной температуры относительно температуры окружающей среды. В соответствии с этим мы должны считать, что величина соответствующая реальным процессам в системе с цепной реакцией, несколько больше того значения, которое мы пол чаем в предположении наличия полного теплового равновесия нейтронов со средой. [c.147]

Этот закон была дан Максвеллом в работе Пояснения к динамической теорни газа (1860). В начальной части этой работы, речь идет об определении скоростей сталкивающихся молекул (шаров) и показывается, что все направления скоростей после столкновения равновероятны. Затем в ней говориться о законе распределения скоростей. Максвелл поставил перед собой задачу — определщ среднее число частиц, скорости которых лежат между заданными пределами, после большого числа столкновений между большим числом одинаковых частиц. [c.579]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...