Что такое фаза

Вообще говоря, определить, что такое фаза, почти так же трудно, как определить, что такое состояние. В сущности, фаза — это и есть состояние. Только это не микроскопическое и не макроскопическое состояние, а целая группа макроскопических состояний, которые отличаются от состояний других групп какими-то своими характерными свойствами. [c.126]

Это хорошая иллюстрация к дискуссии о том, что такое фаза. Стекло нужно считать жидкостью, а не твердым телом, потому что в нем решительно ничего не происходит при нагревании, и оно начинает становиться действительно жидким и течь —без всяких фазовых переходов. [c.136]

Что такое фазы газораспределения [c.26]

Мы теперь знаем, что такое фаза и фазовое превращение и... тут же сталкиваемся Q новой трудностью как идентифицировать различные твердые фазы, т. е. как отличить их одну от другой [c.52]

Перечислите физические величины, характеризующие гармоническое колебательное движение. Что такое фаза колебания и что она определяет Что определяет начальная фаза Что такое частота колебаний v и что такое циклическая (круговая) частота Как связаны между собой величины v и а Чему равна амплитуда, период и начальная фаза следующего колебания [c.329]

Определим, что такое фаза. Если физические свойства вещества, составляющего систему, одинаковы во всех ее точках, то система называется гомогенной. Системы, состоящие из нескольких гомогенных, называются гетерогенными. Фазой называется физически однородное тело, являющееся частью гетерогенной системы и отделенное от других частей четко выделенной поверхностью раздела. На границах фаз скачком изменяются некоторые характеристики вещества, термодинамические параметры и функции. [c.198]

Что такое фазы газораспределения и для чего они делаются [c.34]

Что такое фаза внедрения [c.65]

Что такое фазы внедрения, чем они отличаются от твердого раствора внедрения [c.309]

Скрытая теплота парообразования для температур и давлений, отличающихся от нормальной точки кипения и 1 атм, может быть установлена методом, разработанным в примере 5. В этом примере принято, что паровая фаза ведет себя как идеальный газ. так что метод пригоден только для давления ниже 2 атм. Существуют также полуэмпирические методы оценки скрытой теплоты испарения. [c.60]

Если давление системы настолько низко, что паровую фазу можно считать смесью идеальных газов, определение условий равновесия может быть в дальнейшем упрощено. В идеальной газовой системе фугитивность чистого компонента равна общему давлению. Так как смесь идеальных газов также образует идеальный раствор, фугитивность компонента в смеси равна произведению общего давления на мольную долю, или парциальному давлению. Это составляет содержание закона Дальтона [c.282]

Таким образом, для каждого пузырька газа существует сферическая поверхность с радиусом Гц, которая как бы изолирует данный пузырек. Это допущение особенно хорошо выполняется в тех случаях, когда локальное газосодержание является постоянной величиной и равно а. Для того чтобы определить величину Гд, будем предполагать, что дисперсная фаза однородным образом распределена в системе, т. е. газосодержание в любой области системы есть а. Тогда каждая ячейка содержит одинаковое количество жидкости и, следовательно, объем газа в ячейке равен объему газового пузырька. Поскольку статистически каждая ячейка является сферической, запишем [c.106]

Имеются различные варианты метода гетерогенных равновесий. Все они основаны на том, что термодинамические функции исследуемого вещества в одной из равновесных фаз должны быть известными. Такой фазой часто служит газ при давлении, достаточно низком, чтобы его свойства хорошо описывались законами идеальных газов. Условия диффузионного равновесия i-ro компонента в исследуемой конденсированной фазе (растворе, соединении, индивидуальном веществе) и в смеси идеальных газов (G) согласно (14.15) [c.134]

Следует заметить, что идеальная фаза должна иметь определенный и фиксированный в некотором интервале изменения переменных химический состав. Например, идеальность газообразного водорода при нормальных условиях означает, что он состоит из двухатомных молекул, так как молекулярная масса однозначно следует из уравнения состояния (10.7). При низких давлениях и высоких температурах, когда нельзя пренебрегать диссоциацией молекул Нг, водород не является идеальным газом, хотя свойства и атомов Н и молекул Нг в отдельности, при отсутствии химической реакции между ними, должны, очевидно, хорошо описываться уравнениями для идеальных газов. Равновесная смесь химически реагирующих веществ не может, следовательно, быть идеальной, и расчет химических равновесий между составляющими — один из способов учета ее не-идеальности. Это видно также на примере соотношений (16.31) — (16.33), которые позволяют находить активности веществ в растворах по данным о молекулярном составе насыщенного пара, пользуясь уравнениями для идеальных растворов, хотя ассоциированный пар не является идеальной системой. [c.170]

Так как спонтанные переходы одного и того же атома в разные моменты времени, а также разных атомов в одно и то же время никак не взаимосвязаны, то очевидно, что между фазами и амплитудами спонтанно излучаемых волн не будет никакой закономерной связи, т. е. спонтанное излучение некогерентно. [c.339]

Может ли существовать жидкая фаза вещества ниже температу ры кристаллизации Что такое степень переохлаждения [c.158]

В зависимости от того, каким способом зарегистрирована интерференционная структура на светочувствительном материале, а именно в виде вариации коэффициента пропускания (отражения) света или в виде вариации коэффициента преломления (толщины рельефа) светочувствительного материала, принято также различать амплитудные и фазовые голограммы. Первые называются так потому, что при восстановлении волнового фронта модулируют амплитуду освещающей волны, а вторые — потому, что модулируют фазу освещающей волны. Часто одновременно осуществляются фазовая и амплитудная модуляции. Например, обычная фотопластинка регистрирует интерференционную структуру в виде вариации почернения, показателя преломления и рельефа. После процесса отбеливания проявленной фотопластинки остается только фазовая модуляция. [c.22]

Учет этого отличия производится с помощью введения в фор мулу для интенсивности отраженных от кристалла лучей так называемого структурного фактора равного квадрату структурной амплитуды Рш- Структурная амплитуда — величина, характеризующая рассеяние элементарной ячейкой, выраженное в электронных единицах, т. е. отнесенное к рассеянию электрона в тех же условиях (те же 0 и ). Если, например, говорят, что рассеяние элементарной ячейки в направлении, определяемом индексами hkl, равно 20, то это значит, что таким же под углом рассеяния 20 было бы рассеяние 20 электронов, действующих в фазе. Таким образом, амплитуда волны, рассеянной одной элементарной ячейкой кристалла, равна АРны, где А — амплитуда волны, рассеянной электроном. [c.44]

Уместно отметить, далее, что кроме конденсации пара в сосуде больших размеров может иметь место еще так называемая капиллярная конденсация, происходящая в узких капиллярах, щелях и порах твердого тела при условии, что жидкая фаза смачивает поверхность твердого тела. Так как давление насыщенных паров над вогнутым мениском жидкости, образующимся в капиллярах, меньше, чем над плоской поверхностью, то в капиллярах конденсация пара будет начинаться при давлениях, меньших давления насыщения (по отношению к плоской поверхности). [c.234]

Проведение измерений в многофазовых потоках затрудняется тем, что такие течения в общем случае характеризуются структурной неоднородностью, термической и динамической неравновесностью, т. е. компоненты, составляющие среду, могут иметь различные температуру и скорость при переменном поле концентрации фаз и различных структурных формах течения в ядре потока и на периферии. Поэтому к методам и средствам диагностики неоднородных сред наряду с малой погрешностью измерений, простотой и доступностью применения предъявляют и специальные требования. Это прежде всего нежелательность воздействий, вносящих возмущение в структуру потока и инициирующих фазовые превращения. [c.239]

В таблице приведены некоторые свойства гидратированных и безводных соединений магния, образующихся в качестве равновесных фаз в системе MgO—SiOg—HgO, а также тех гидросиликатов магния, которые встречаются в природе или образуются синтетически как метастабильные продукты. Боуэн и Таттл считают, что такая фаза, как аттапульгит, представляет собой метастабильную фазу, образующуюся при распаде талька. [c.374]

Для системы, в которой давление настолько низко, что паровую фазу можно рассматривать как смесь идеальных газов, фугитив-ность компонента в смеси равна парциальному давлению согласно уравнению (9-44). Для неидеального раствора фугитивность компонента в смеси удобно выразить через коэффициент активности согласно уравнению (8-60). Таким образом, критерий равновесия для этой системы может быть выражен в виде [c.283]

Исследования Д. А. [Тетропа и др. показывают, что растворение фазы S при последующем старении даст наибольшее упрочнение по сравнению с тем, какое дают другие фазы этой системы. Поэтому в тройной системе А1—Си— Mg наиболее способными к упрочнению при термической обработке являются сплавы, находящиеся вблизи. шнни а,—(между тачками х у). Такие сплйвы называются высокопрочными дуралюминами. [c.578]

Температуры системы таковы, что непрерывную фазу можно считать прозрачной для теплового излучения. Это условие, вообще говоря, выполняется для большинства одноатомных II некоторых двухатомных газов, таких, как азот, кислород пли гелий, при не слишком высоких телгаературах, например ниже 3000° К [528]. [c.77]

В процессе посткристаллизационной трансформации фрактальной структуры сплава в кристаллическую происходит пространственная перестройка и увеличение количества связей между частицами (уплотнение твердой фазы), а также упорядочение связей по 1шинам и энергиям. Несомненно, что такие процессы, происходящие с фрактальной структурой, должны быть связаны с флуктуациями выделяющейся в процессе образования дополнительных связей энергии. Поэтому данный тепловой процесс может рассматриваться как фрактальный шум. Фрактальным шумом называется последовательность случайных значений какой-либо величины, лежащей в определенных пределах. [c.96]

Может ли сушествовать жидкая фаза вещества ниже температуры кристаллизации Что такое степень переохлаждевия [c.375]

Полагая сейчас, что такой путь (или, как говорят, сценарий) розникновеиия турбулентности действительно возможен ), напишем общий вид функции v(r,/), зависимость которой от времени определяется некоторым числом А различных частот со,-. Ее можно рассматривать как функцию различных фаз ф, = = oi + pi (и от координат), причем по каждой из них она периодична с периодом 2л. Такая функция может быть представлена в виде ряда [c.158]

Это различие указывает на спиновую зависимость ядерногс взаимодействия. Дополнительный квантовомеханический анализ показывает, что знаки фаз у триплетного и синглетного взаимодействий нейтрона с протоном должны быть различны, так как в случае одинаковых знаков отношение Оорто/Опара должно быть гораздо меньше наблюдающегося экспериментально. [c.505]

Однако ниже этой температуры давление затвердевания быстро приближается к постоянному значению. Для объяснения такого поведения существуют три возможности 1) Разность энтропий между жидким и твердым Не при - 0,5° К становится равной нулю вследствие фазового превращения в жидкости. 2) Тепловой контакт между солью и Не при этой температуре нарушается. Поскольку в этом эксперименте тепловой контакт осуществлялся в основном газообразным гелием, эта возможность не исключена (см. п. 68). 3) Если кривая давлений затвердевания имеет минимум, то методом закупоривающегося капилляра с понижением температуры ниже температуры минимума можно продолжать регистрировать давление в минимуме [170], так как при понижении температуры место закупорки образуется в капилляре выше—как раз в том месте, где температура равна температуре минимума. Померапчук [283] показал, что на кривой плавления должен наблюдаться минимум, если ориентация ядерных снпиов в твердом Не происходит при значительно более низкой температуре, чем в жидком Не Чтобы сделать выбор между этимп тремя возможностями, требуются дополнительные исследования. Однако нз рассмотрения фиг. 108 ясно, что давление плавления при абсолютном нуле положительно, так что стабильной фазой является жидкая фаза подобно тому, как это имеет место в случае Не. [c.577]

Поскольку мы знаем, что критическое 1[оле зависит от давления, мы можем пользоваться уравнением (13.3), связывающим разность свободных энергий с критическим нолем, для получения соотношений между некоторыми свойствами обеих фаз, как это обычно делается в термодинамике (см. гл. IX, раздел 3). В частности, с его помощью можно пока.чать, что объем сверхпроводящей фазы превышает объем нормальной фазы для всех температур ниже точки перехода. Разница в объемах возрастает от иуля при Г,,р. (так как переход является переходом второго рода) до нескольких десятимиллиопных при 0° К. Можно ожидать также, что сверхпроводящая фаза будет обладать меньшей сжимаемостью, чем нормальная, причем относительные изменения сжимаемости будут составлять около 10 " при всех температурах. Далее, разность коэффициента теплового расширеш1я нормальной и сверхпроводящей фаз дол-нша быть порядка 10 на 1° К. Эта разность приблизительно равна коэффициенту расишрения нормальной фазы, но величины такого порядка трудно поддаются измерению. [c.640]

Таким образом, от двух источников можно наблюдать неподвижную интерференционную картину только при условии, что сдвиг фаз между ними длительно остается постоянным. Для этого, как мы убедились, не только частоты волн, излучаемых обоими источниками, должны совпадать, но не должно происходить никаких изменений в разности фаз волн, приходящих в каждую точку от обоих источников. Источники, удовлетворяющие этим условиям, называются когерентными. Обеспечить когерентность двух источников можно различными способами. Наиболее простым способом является получение двух волн от одного и того же источника. Все рассмотренные ранее случаи интерференции падающих и отраженных волн относились к этому случаю когерентность обеспечивалась тем, что падающая и отраженная волны происходят от одного источника. Для того чтобы получить интерференцию волн, исходящих от двух различных источников, должны быть приняты специальные меры, обеспечи-Рис. 457. вающие когерентность этих источников [c.712]

Метод молекулярной динамики, а также метод Монте-Карло показали геометрический характер перехода между упорядоченной и однородной фазами, что явилось подтверждением эмпирического закона Линдемана, который описывает плавление широкого класса веществ. В первоначальной своей формуле закон Линдемана сводился к утверждению, что плавление вещества начинается тогда, когда объем твердого тела увеличится примерно на 30% по сравнению с объемом в плотноупакованном состоянии при о К. Закон Линдемана обычно записывают через отношение потенциальной энергии для максимального смещения атома к его кинетической энергии, аппроксимируя движение атома гармоническим приближением и выражая упругую постоянную через температуру Дебая. Такой подход, однако, затемняет геометрическую природу фазового перехода, так как может сложиться впечатление, что такой переход может произойти в системе с чисто гармоническими силами. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...