Диэлектрическая проницаемость среды

Теория Максвелла установила связь между электрическим, магнитным и оптическим параметрами среды. Однако поскольку, по Максвеллу, е и р. — величины, не зависящие от длины волны света, то явление дисперсии (зависимость показателя преломления от длины волны) оставалось необъясненным в рамках электромагнитной теории. Этот пробел был заполнен после того, как Лорентц предложил электронную теорию, согласно которой диэлектрическая проницаемость среды зависит от длины волны падающего света. [c.7]

Итак, для нарушения оптической однородности необходимо нарушение постоянства показателя преломления. Показатель преломления связан с диэлектрической проницаемостью среды е согласно соотношению (см. 156) [c.578]

Здесь N — число частиц в рассеивающем объеме, V" и е — объем и диэлектрическая проницаемость частицы, — диэлектрическая проницаемость среды, в которой взвешены частицы, 8 — угол рассеяния, — интенсивность падающего света, L —расстояние от рассеивающего объема до точки наблюдения. [c.581]

Система М трехмерных осцилляторов взаимодействует с внешним электромагнитным полем. Найти в дипольном пр бли-жении тензор диэлектрической проницаемости среды и приращение энергии осцилляторов. [c.284]

Безразмерная величина в называется диэлектрической проницаемостью среды и указывает, во сколько раз сила взаимодействия в изотропной непроводящей среде меньше силы взаимодействия в вакууме. [c.178]

Фарад на метр равен абсолютной диэлектрической проницаемости среды, в которой напряженность электрического поля 1 В/м создает электрическое смещение 1 Кл/м [c.14]

Рассмотрим сначала некоторые положения теории рэлеевского рассеяния света. Отметим, что в дальнейшем речь будет идти о рассеянии света в низкомолекулярных однородных и изотропных жидких системах, т. е. мы исключаем из рассмотрения растворы высокомолекулярных соединений, жидкие кристаллы, а также жидкости, содержащие какие-либо примеси, нарушающие оптическую однородность рассматриваемой системы. Частота возбуждающего электромагнитного излучения vo долл- на находиться в таком диапазоне, где жидкость для этого излучения прозрачна, т. е. полосы поглощения, обусловленные внутримолекулярными переходами, на шкале частот расположены далеко от vq. При изуче-НИИ рэлеевского рассеяния света используют, как правило, электромагнитные волны, частоты которых расположены в оптическом диапазоне частот. Известно, что в этом диапазоне частот диэлектрическая проницаемость среды е равна квадрату показателя преломления п E=rfi. [c.107]

Диэлектрические проницаемости среды и включений различаются более чем в 4 раза и объемная концентрация включений превышает 0,2 [c.173]

Q, Qi — заряды в к е = вов — диэлектрическая проницаемость среды в ф/м, причем во = 8,86 ф/м — диэлектрическая проницаемость пустоты — относительная диэлектрическая проницаемость (см. табл. 12, стр. 463) В — расстояние между зарядами в м. [c.447]

ДИСПЕРСИЯ [волн — зависимость фазовой скорости гармонических волн от их частоты звука — зависимость фазовой скорости гармонических звуковых волн от их частоты линейная спектрального прибора — характеристика спектрального прибора, определяемая производной от расстояния между спектральными линиями по длине света оптического вращения — зависимость оптической активности вещества от длины волны проходящего через него линейно поляризованного света пространственная — зависимость тензора диэлектрической проницаемости среды от волнового вектора, приводящая, например, к вращению плоскости поляризации света — зависимость абсолютного показателя преломления вещества от частоты света] [c.229]

Излучение Черенкова — Вавилова возникает при равномерном движении заряда в среде со скоростью, превышающей фазовую скорость света с/У е в этой среде (здесь е — диэлектрическая проницаемость среды). Распределение излучаемой энергии по углам и частотам для системы зарядов в среде отличается от (1) множителем е и др. определением А к = а[с)пУ е. Для равномерно движущегося единичного заряда распределение интенсивности излучения Черенкова — Вавилова имеет вид [c.104]

Здесь е — диэлектрическая проницаемость среды, е , — высокочастотная (по отношению к Шц) диэлектрич. [c.76]

Экситон Ванье—Мотта представляет собой водородоподобное связанное состояние электрона и дырки. Энергии связи S и эфф. радиусы а экситона Ванье—Мотта можно оценить по ф-лам Бора для атома водорода. Учитывая, что эфф. массы электрона т, и дырки отличаются от массы свободного электрона то и что кулоновское взаимодействие электрона и дырки в кристалле ослаблена в раз наличием диэлектрической проницаемости среды j эти ф-лы можно представить в виде [c.501]

Относительная диэлектрическая проницаемость показывает, во сколько раз диэлектрическая проницаемость среды больше диэлектрической проницаемости вакуума. [c.161]

Диэлектрическая проницаемость среды (абсолютная) Ф/м [c.53]

Абсолютная диэлектрическая проницаемость фарад на метр / /m Ф/м Фарад на метр равен абсолютной диэлектрической проницаемости среды, в которой напряженность электрического поля 1 V/m создает электрическое смещение 1 С/т [c.77]

Очевидно, что движение пузырьков газа вызывает перераспределение локального объемного газосодержання, что в свою очередь изменяет диэлектрическую проницаемость среды б,.р. Таким образом, электрическое поле в системе становится неоднородным. [c.229]

Выводы и расчеты проводятся в рационализированной международной системе единиц. В этой системе е = Eqe, Вд 8,85430-ф м — диэлектрическая проницаемость вакуума, е — диэлектрическая проницаемость среды относительно вакуума. Аналогично, р = 1qH. = 4it-10 " гн1м. — магнитная проницаемость вакуума. Скорость электромагнитных воля ДЛЯ [c.19]

В настоящем разделе мы рассмотрим задачу более формально, исследуя зависимость диэлектрической проницаемости среды от частоты световых волн, вызывающих смещение электрических зарядов вещества. Как показывает явление Зеемана (см. гл. XXXI), главную роль в оптической жизни атома играет электрон поэтому в дальнейшем мы для удобства будем говорить именно об электроне однако все наши рассуждения остаются в силе и для иных заряженных частиц, входящих в состав атома. В частности, при исследовании показателя преломления в области длинных волн необходимо учитывать влияние ионов, способных к сравнительно медленным (инфракрасным) колебаниям. [c.549]

Как следует из уравнения (12.31), емкость или диэлектрическая проницаемость среды (жидкость-Ьгаз) однозначно характеризует величину б. Схема измерений, построенная на этом принципе,, показана на рис. 12.7, а. Обкладками конденсатора являются орошаемая поверхность 1 и пластина 2. Обычно площадь пластины не превышает 10 мм . Электронная аппаратура, измеряющая емкость, состоит из генератора высокой частоты 3, частотного детектора 4 и электронного потенциометра 5. По измеренной величине С толщина пленки определяется из уравнения [c.253]

Теория поверхностного пробоя была развита Гарреттом и Брат-таном. Из этой теории вытекает, в частности, что при одном и том же заряде на поверхности пробивное напряжение повышается при увеличении диэлектрической проницаемости среды, в которую помещен, р — н-переход. По своему механизму поверхностный пробой может быть как лавинным, так и туннельным. [c.256]

ФОТОДИЭЛЕКТРЙЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ — изменение статической (низкочастотной) диэлектрической проницаемости среды е под действием эл.-магн. излучения. Величина S изменяется за счёт перехода части атомов или молекул в возбуждённые состояния, в к-рых их поляризуе.чость отлична от поляризуемости в осн. состоянии. ФОТОИОНИЗАЦИЯ — ионизация атома или молекулы, находящихся в свободном или связанном состоянии, под действием квантов эл.-магн, поля. Подробнее см, в статьях Ионизация, Многофотонная ионизация. [c.347]

В этом параграфе указан новый механизм, который может быть ответствен за появление концентрационных структур в тонких пленках с большим электростатическим контрастом (Kornev, 1999). Идея этого механизма заключается в следующем. Если диэлектрическая проницаемость пленки е много больше диэлектрической проницаемости среды ех, то границы пленки фактически являются зеркальными для любого заряда. Помещая тестовый заряд в пленку, мы немедленно порождаем цепочку зарядов-изображений, причем расстояние между соседними зарядами в цепочке по порядку величины сравнимо с толщиной пленки, умноженной на ее диэлектрическую проницаемость (Ландау и Лифшиц, 1988). На расстояниях, много больших толщины пленки h, такой тестовый заряд выглядит как заряженная нитка, поэтому потенциал взаимодействия зарядов на этих расстояниях становится логарифмическим. По закону Больцмана среднее расстояние между двумя зарядами в плоскости пленки есть [c.59]

Эта теория позволяет качественно объяснить обнаруженную Каррузерсом и др. сильную температурную зависимость теплопроводности одного из среднелегированных образцов р-типа. При рассматриваемых температурах число электронов, возбужденных из валентной зоны на примесные уровни, очень мало, однако благодаря малой эффективной массе носителей и большой величине диэлектрической проницаемости среды примесные уровни могут перекрыться, образовав зону. В такой зоне появляется проводимость и фононы могут испытывать рассеяние на электронах. [c.265]

В разд. 6.9 мы показали, что на границе между однородной диэлектрической и периодической слоистой диэлектрической средами могут существовать поверхностные электромагнитные волны. Эти моды являются в действительности затухающими блоховскими волнами периодической среды. При данной частоте ш в такой структуре может распространяться большое число как ТЕ-, так и ТМ-мод. Покажем теперь, что поверхностные электромагнитные волны могут также существовать на границе между двумя средами, если диэлектрические проницаемости сред имеют противоположные знаки (например, воздух и серебро). При данной частоте существует лищь одна ТМ-мода. Амплитуда волны экспоненциально уменьшается в обеих средах в направлении, перпендикулярном поверхности. Эти моды называются также поверхностными плазмо-нами вследствие вклада электронной плазмы в отрицательную диэлектрическую проницаемость металлов, когда оптическая частота меньше плазменной частоты (т. е. ш < w ). Ниже мы получим характеристики распространения поверхностных электромагнитных волн. [c.528]

Смотреть страницы где упоминается термин Диэлектрическая проницаемость среды : [c.156] [c.72] [c.269] [c.284] [c.28] [c.599] [c.143] [c.108] [c.323] [c.48] [c.139] [c.75] [c.8] [c.33] [c.128] [c.14] [c.330] [c.128] [c.51] [c.547] [c.230] [c.311] [c.161] [c.608] [c.530]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...