Разупорядочения точки

Разупорядочение ионных кристаллов происходит преимущественно в той подрешетке, ионы которой обладают меньшим радиусом, более низкой валентностью и меньшей деформируемостью. Разные типы разупорядоченности иногда могут переходить один в другой при повышении или понижении температуры. Так, РЫа ввиду большой поляризуемости ионов I при низких температурах обладает катионной проводимостью, в то время как анионная проводимость становится значительной только в области более высоких температур. [c.38]

Гидроцилиндр конструктивно исполнен таким образом, что в сечении представляет собой два цилиндра, разделенные тонкой стенкой. Изломы обоих гидроцилиндров имели характерное, однородное ио шероховатости строение излома, которое определяет усталостное разрушение детали из алюминиевого сплава при ее регулярном нагружении. Развитие трещины в цилиндре № 1 происходило от клиновидной зоны, расположенной у цилиндрической поверхности диаметром 60 мм (рис. 14.17). Указанная зона ориентирована перпендику.лярно цилиндрической поверхности и имела протяженность около 5 мм в глубину при ширине у поверхности около 1 мм. Рельеф излома зоны начального разрушения характеризовался растрескиванием материала, разупорядоченными фрагментами различной формы — типичными элементами рельефа поверхности при вскрытии материала по дефекту в виде направленных неметаллических включений. Граница между начальной зоной "А и зоной последующего роста трещины была четкой и свидетельствовала, что в начальной зоне разрушение материала произошло практически за счет хрупкого проскальзывания, а далее от границы дефекта происходило зарождение усталостной трещины вдоль всего контура начальной [c.754]

Таким образом, если твердое тело состоит из кристаллитов размером несколько нанометров (< 10 нм), то доля поверхностей раздела или доля областей с разупорядоченной структурой весьма велика. [c.15]

Разные теории упорядочения и разупорядочения различаются главным образом допущением, сделанным для изменения выражения Е в зависимости от степени порядка в кристалле. < Степени порядка может быть дано различное определение. Одно из распространенных определений заключается в следующем если из всех N атомов R атомов находится в правильных положениях (как указывалось выше), то вероятность г. что любой выбранный атом находится в правильном положении, равна RjN, а вероятность w, что этот же атом находится в неправильном положении, равна 1—г. Тогда степень порядка определяется уравнением [c.42]

Аморфный металл необычайно тверд и прочен. Это не удивительно. Ведь в разупорядоченной атомной структуре стекол нет места дислокациям. А то, что металл без дислокаций намного прочнее, известно еще со времен расчетов Я. И. Френкеля. Поэтому из аморфного металла получаются очень хорошие лезвия и другие режущие кромки, которые редко нуждаются в заточке. Казалось бы, столь полезные свойства, как прочность и твердость, могут найти применение и в более широкой номенклатуре изделий. Но не будем забывать, что сегодня аморфный металл в основном выпускается в виде тонких лент, что серьезно сужает диапазон его использования. [c.236]

ГИЮ — шероховатые поверхности, пористые среды и т.п., обладающие свойством самоподобия. Это означает, что морфология остается подобной при увеличении в широком интервале. Важной особенностью фрактальных естественных структур является и то, что их формирование требует высокого притока энергии. В этой связи диссипативные структуры могут обладать свойствами фрактальности. С другой стороны, если формирование микроструктуры преимущественно обусловлено явлениями, протекающими вдали от термодинамического равновесия, то ей также свойственна фрактальность. Описание сильно разупорядоченных микроструктур на основе традиционных подходов с использованием плотности микроструктурных элементов затруднительно, так как оно не позволяет отыскать микроструктуры, отвечающие оптимальному упрочнению. [c.76]

Условиями существования ферромагнетизма являются во-первых, атомы с незаполненными внутренними энергетическими уровнями (например, Зс(-уровни у Fe, Со, Ni) во-вторых, расстояния между атомами в решетке должны быть определенными в-третьих, ферромагнетизм существует только при температурах ниже точки Кюри, так как температура действует в направлении разупорядочения атомных магнитных моментов. [c.144]

Области активного растворения железа и области пассивации отвечают отрицательные значения ф.э.п. Это, согласно (1,25), указывает на то, что поверхностные окислы, существующие на железе в области активного растворения и в области пассивации, обладают проводимостью преимущественно электронного типа и содержат избыточные против стехиометрии атомы железа. Поскольку для окислов железа характерна разупорядоченность за счет анионных вакансий, поверхностный окисел в области пассивации железа отвечает общей формуле разупорядоченности [c.21]

Собственное электронное разупорядочение ферритов. Если в состав феррита входят ионы, принадлежащие двум или более переходным металлам с достаточно близким значением ионизационных потенциалов, то возникает возможность электронного разупорядочения. Последнее может быть результатом электронного обмена между разноименными ионами, находящимися в одинаковой под-решетке [c.116]

Зная механизм релаксации дефектов в кристалле, можно оценить изменение концентраций дефектов во времени и, что особенно важно с практической точки зрения, рассчитать концентрацию дефектов, замороженную в кристалле при его охлаждении. Вернемся к кристаллу с разупорядочением типа Френкеля, для которого [c.167]

Бающиеся структуры из структуры чистого жидкого олова и жидкого сплава Ag—Sn, содержащего примерно 25% (ат.) олова. Обе структуры были обнаружены при дифракционных исследованиях (см. раздел 1). Желательно более детальное исследование эвтектических систем с точкой перегиба на линии ликвидус, чтобы определить, действительно ли существует предсказанная несмешиваемость, и установить факторы, которые влияют на форму кривой G jN в жидких сплавах. Несмешиваемость, возможно, вызывается трудностью упаковки атомов разных размеров, возрастающей при более низкой температуре в результате теплового сжатия и уменьшения эффекта разупорядочения, вызываемого тепловым движением. [c.51]

Теория Мотта дает хорошие значения pt/ps для многих металлов, а также предсказывает, что удельное сопротивление металлической жидкости должно быть пропорциональным Т (при постоянном объеме) для всех металлов, вопреки тому, что обычно наблюдается. Ясно, что здесь вовлекается большее число факторов, а не только тепловое рассеяние, и законченная теория должна учитывать вклад в удельное сопротивление, сделанный разупорядочением, проявляющимся в точке плавления то, что теория Мотта дает хорошее совпадение, наводит на мысль, что этот вклад удивительно мал. Первая попытка в этом направлении сделана Шубиным [296, 297], за которой после долгого перерыва последовали попытки Губанова [298—303] и Займана с сотрудниками [304—307]. [c.102]

Обратить внимание -на то, что при высокой температуре F минимальна при полном разупорядочении, т, е. при = 0. [c.176]

Как отмечалось ранее (см. ФМ-1, гл. III, разд. 10), во многих фазах металлических сплавов атомы разного сорта упорядоченно расположены в узлах кристаллической решетки при температурах ниже определенной критической температуры. При идеальном составе с точки зрения упорядочения, когда соотношение атомов компонентов обычно представляет собой простое число, происходящее в сплаве превращение отличается от фазовых превращений,, рассмотренных в настоящей главе. При нагреве упорядоченного сплава идеального состава степень порядка уменьшается по мер повышения температуры легкость дальнейшего разупорядочения возрастает по мере уменьшения степени порядка, так что с ростом температуры степень упорядоченности все быстрее уменьшается, пока окончательно не станет равной нулю при критической температуре. При охлаждении происходят обратные изменения, причем упорядочение возникает быстро, но не доходит до конца при критической температуре Та- При любой температуре ниже критической существует равновесная степень упорядочения. Быстрое начало упорядочения при Тс сопровождается выделением тепла, которое обнаруживается на кривых охлаждения, снятых с небольшой ско- [c.120]

Термический анализ можно использовать только в тех случаях, когда превращение протекает достаточно быстро, чтобы можно было наблюдать тепловые эффекты при используемых на практике скоростях охлаждения или нагревания. Если исследуемый образец претерпевает фазовое превращение, то на его нормальной кривой охлаждения отмечается резкий перелом вследствие выделения скрытой теплоты превращения. В противоположность этому превращение порядок spS беспорядок может не сопровождаться тепловым эффектом, но в температурном интервале превращения удельная теплоемкость значительно изменяется, как описано выше, так что она оказывает влияние на скорость охлаждения ниже критической температуры. Явно выраженное замедление на кривой охлаждения наблюдается при температуре критической точки оно постепенно уменьшается по мере уменьшения удельной теплоемкости до нормальных значений при дальнейшем понижении температуры. Это замедление трудно отличить от критической точки, наблюдаемой при обычном фазовом превращении. Однако при нагревании упорядоченного сплава, приведенного в равновесное состояние, медленное на первых порах, а затем быстрое разупорядочение вызывает уменьшение скорости нагревания в рассматриваемом интервале температур, причем сначала этот процесс идет медленно, а по мере приближения к критической температуре быстрее. При прохождении критической температуры величина удельной теплоемкости очень резко возвращается к значению, характерному для неупорядоченного сплава, после чего резко возрастает скорость нагревания. Кривая нагревания этого типа отличается от кривой в случае истинного фазового превращения, и ее можно рассматривать как доказательство превращения порядок беспорядок. Если превращение идет вяло, то переломы на термических кривых сглаживаются и уже не удается определить точное положение критической температуры упорядочения. Однако в случае превращений, идущих со значительной скоростью, повторное снятие кривых нагревания со сплавов разного состава позволяет построить кривую зависимости температуры начала упорядочения от состава и нанести ее на диаграмму состояния. [c.128]

Модели квазипериодических структур основаны на внесении в идеальную периодическую структуру композита той или иной разупорядоченности. Рассмотрим более подробно двухфазные квазипериодические модели, когда форма и размер однородных включений детерминированы, а их случайные положения заданы вероятностным законом для вектора а случайных отклонений центров включений от узлов заданной периодической решетки, например, как на рис. 2.1, а, 2.2, а и 2.3, а. Считаем, что включения не могут выйти за границы своих ячеек. Расположение периодической решетки относительно координатных осей г случайно. Решетка имеет независимые случайные смещения ti с равномерными законами распределения на соответствующих отрезках [0,Г ] при периодах решетки T вдоль координатных осей г г. Это позволяет предположить наличие свойств статистической однородности и эргодичности как у квазипериодической, так и у соответствующей периодической структуры. [c.24]

Степень анизотропии упругих свойств композита с ориентированными пластинчатыми порами может существенно зависеть от степени разупорядоченности к. Так, численный расчет показал, что если Уо = 0,4, то с ростом степени разупорядоченности А от О до 1 отношение модуля Е к Е1 изменяется от О до 0,5. [c.83]

Рис. 2.28. Статистические моменты деформаций для стеклопластика (структура на рис. 2.3, а) при степени разупорядоченности к = 0,1 2)-, 0,5 (5) и 1 ( ), 5 — решение для структуры на рис. 2.3,5 точки — метод локального приближения [33], кривая 1 — сингулярное приближение [39]

Первый член (91), (97) представляет соЬой непрерывную (по слоевым линиям) трансформанту, вид же второго определяется интерференционной функцией. Компенсацией ослабления могут служить резкие максимумы в интерференционной функции Zi(S)Z2(S), которые возникают при высокой упорядоченности упаковки молекул. Если же интерференционная функция не обладает резкими пиками (объект разупорядочен), то ввиду слабости F влияние второго члена будет невелико, оно выразится, в частности, в возрастании фона на слоевых, а в случае сильной расстройки — и между ними. Поэтому при рассмотрении задач рассеяния в сильно разунорядоченных агрегатах можно вторым членом вообще пренебречь и полагать, что [c.300]

Разложения в ряд 17, 29, 30, 394, 395 Разностное ядро, преобразование к нему 148, 174 Разупорядочения точки 250 Раскрашивание квадратной решетки 168—181 Ренормализационная группа 18 Решеточный газ 31, 37 [c.480]

Важной особенностью фрактальных естественных структур является то, что их формирование требует высокого притока энергии. В этой связи диссипативные структуры могут обладать свойствами фрактальности, С другой стороны, если формирование микроструктуры преимущественно обусловлено явлениями, протекающими вдали от термодинамического равновесия, то ей также свойственна фрактальность. Описание сильно разупорядоченных микроструктур на основе традиционных ггодходов с использованием плотности мик-роструктурных элементов затруднительно, так как оно не позволяет отыскать микроструктуры, отвечающие оптимальному упрочнению. [c.91]

Микроструктура при отжиге претерпевает последовательность структурных превращений, подобную рассматриваемой выше для ИПД Ni. Однако характерным для ИПД NiaAl явилось то, что дальний порядок начинает восстанавливаться в узком температурном интервале вблизи 530 К, т. е. на стадии возврата (рис. 3.15<9). Это упорядочение не является полным, однако дальнейшее увеличение параметра дальнего порядка происходит только при намного более высоких температурах, близких к 1300 К, когда зерна вырастают до относительно больших размеров. Хотя физическая природа разупорядочения интерметаллидов при ИПД и последующее их переупорядочение при нагреве требуют дальнейших исследований, важно отметить, что, следуя полученным результатам, становится ясным, что переупорядочение в NiaAl обусловлено, в первую очередь, не рекристаллизационными процессами, а процессами возврата, связанными с перестройками дислокационной структуры на границах и в теле зерен. [c.143]

Таким образом, общая последовательность эволюции структуры в интерметаллидах на основе NiaAl является подобной той, что была установлена для чистых металлов и разупорядоченных сплавов. Однако специфическая особенность этих материалов связана с установлением дальнего порядка уже на ранних стадиях процесса возврата, т. е. при перераспределении и уменьщении количества дислокаций. Было высказано предположение [73], что непосредственная причина переупорядочения связана с подвижными вакансиями, образующимися в результате разрушения различных дефектов и дислокационных петель, присутствовавших в деформированном материале. [c.145]

В частности, в [356] было отмечено, что генерация дислокаций в нанозернах может быть затруднена и это ведет к торможению аккомодационно-дислокационных процессов. В этой связи можно ожидать снижения уровня сверхпластических свойств в нанокри-сталлических материалах с размером зерен меньше некоторого критического значения. В то же время в нанокристаллическом Zn-22%A1 было выявлено изменение химического состава Zn и А1 фаз, что также могло привести к снижению сверхпластических свойств. К тому же нужно отметить атомное разупорядочение в сплаве Ni3Al( r), подвергнутом ИПД, что также могло повлиять на сверхпластическое поведение. Вследствие этого вопрос о возможности достижения более высоких сверхпластических свойств в этих сплавах при дальнейшем уменьшении размера зерен остается открытым. [c.212]

Как видно из рис, 6, 9, при введении в кремний (германий) золота поверхностное (граница жидкий сплав — газ) и межфазное (граница жидкий сплав — твердый кристалл) натяжения меняются незначительно (слабое увеличение натяжения), т. е. золото не адсорбируется на обеих межфазных границах, в то время как германий или кремний, добавленные к золоту, резко уменьшают поверхностное и увеличивают межфазное натяжение. Такой ход кривых можно объяснить следующим образом. Обе границы являются местом, где атомы жидкой фазы имеют недостаток соседей по сравнению с объемом твердой и жидкой фаз. Это положение, очевидное для границы жидкость — газ, нуждается в обосновании для границы кристалл — собственный расплав. Так как смачиваемость чистой твердой фазы собственным расплавом неполная (0si si = = 14° 0oe -Ge = 15° 0aut-au = 7°), работа адгезии жидкой фазы к твердой фазе того же вещества меньше работы когезии в жидкости (и в твердой фазе), что, по-видимому, нельзя объяснить иначе, как наличием некоторой дополнительной разупорядоченности структуры на границе раздела (по сравнению с объемом жидкой фазы). Таким образом, на межфазной границе кристалла со своим расплавом среднее координационное число должно быть меньше, чем в жидкой фазе. Атомы поверхностно-активного компонента должны адсорбироваться на обеих границах (на границе раздела с газом адсорбция должна быть, очевидно, выше), изменяя межфазное натяжение. [c.12]

ПАРАПРОЦЁСС истинное намагничивание) — возрастание во внеш. магн. поле Н абс. величины намагниченности М на завершающем этапе намагничивания ферро- и ферримагнетиков после процессов смещения и вращения ), П. обусловлен ориентацией в поле Н. элементарных носителей магнетизма спиновых и орбитальных магн, моментов атомов или ионов), остававшихся неупорядоченными вследствие дезорганизующего действия теплового движения. На этапе П. намагниченность М под действием внеш. поля стремится приблизиться к величине абс. насыщения Мд, т. е. к намагниченности, к-рую имел бы ферри- или ферромагнетик при Т— ОК. П. в большинстве случаев даёт малый прирост намагниченности, поэтому практически процесс намагничивания считают законченным при достижении техн. насыщения. Вблизи точки Кюри, где роль процессов смещения и вращения уменьшается, а П., наоборот, увеличивается вследствие увеличения числа магн. моментов атомов, разупорядоченных возрастающим тепловым движением), он почти полностью определяет характер намагничивания ферро- и ферримагнетиков. [c.545]

Несмотря на большое теоретическое значение этой проблемы, мы не будем ее здесь рассматривать. Следует отметить, что разрушение упорядоченного расположения атомов связано с затратой энергии и отсюда—с аномальным повышением удельной теплоемкости в обл1асти критической точки. Эти эффекты подробно исследовал Сайкс [26], аппаратура которого описана ниже. Образование сверхструктуры сопровождается также увеличением электрической проводимости. Это объясняется тем, что вследствие волновой природы электронов их движение сквозь кристалл должно облегчаться при правильном распределении атомов. Наоборот, по мере повышения температуры упорядоченного сплава, электрическое сопротивление увеличивается аномально в области критической точки. Как будет показано ниже, экспериментальные исследования электрического сопротивления проливают свет на ход процессов упорядочения и разупорядочения (см. главу 27). [c.44]

Упорядоченные сплавы с дальним порядком обычно имеют более высокую скорость деформационного упрочнения по сравнению с разупорядоченными или частично упорядоченными сплавами того же состава. Для сплавов со структурой сверхрешетки LI2 в результате упорядочения при температуре около 22 °С скорость деформационного упрочнения может возрасти вдвое, в то время как в сплавах с другой кристаллической структурой приращение скорости упрочнения будет меньше. Высокая скорость деформационного упрочнения, связанная с наличием дальнего порядка, позволяет путем холодной деформации или термомеханической обработки получать очень высокую прочность таких материалов, что на примере сплавов №зА1 + В показано на рис. 19.2 [4]. Износостойкость сплавов в результате быстрого деформационного упрочнения также должна улучшиться, что открывает возможности для замены кобальтовых сплавов, работающих в условиях трения и износа, на упорядоченные сплавы с дальним порядком. [c.291]

Реальные металлические материалы, как правило, являются по-ликристаллическими, то есть состоят из множества отдельных кристаллов, которые в общем случае имеют неправильную форму и называются кристаллитами или зернами. В отличие от идеальных кристаллов, в которых атомы кристаллической решетки расположены строго периодично, реальные кристаллы всегда имеют нарушения регулярности структуры (разупорядоченность), которые называются дефектами. Основными причинами отсутствия у реальных конструкционных металлических материалов идеального кристаллического состояния являются неравновесные условия кристаллизации металла, присутствие в его составе легирующих и примесных элементов, деформация кристаллической решетки вследствие воздействия на нее в процессе изготовления изделий механических, термических, радиационных и других факторов. [c.23]

Если размер дефекта больше нескольких межатомных расстояний, то рассеяние не для всех фононов пропорционально со". Фононы низкой частоты по-прежнему рассеиваются по закону Рэлея сечение рассеяния зависит от объема разупорядоченной области, но не от ее формы. В противоположном случае длин волн, малых по сравнению со всеми линейными размерами дефекта, сечение рассеяния зависит от площади, перпендикулярной направлению фонона, и не должно зависеть от частоты. Тарк и Клеменс [234] нашли, что для тонкого дискообразного дефекта сечение рассеяния в пределе коротких длин волн пропорционально (0 , и получили поправку к закону Рэлея для случая промежуточных длин волн, которая зависит от отношения длины волны к радиусу диска. [c.114]

Опыты с нагревом образца. Многие электронные микроскопы снабжены приставкой для нагрева образца в колонне микроскопа. Такая приставка представляет собой встроенный в столик объекта электронагреватель и позволяет просматривать объекты в процессе нагрева или при постоянной температуре вплоть до 1200 С (при этом необходимо принимать меры предотвращения окисления объекта, особенно при высоких температурах нагрева). Приставку для нагрева можно использовать при исследовании динамики процессов выделения и растворения второй фазы, упорядочения и разупорядочения, полигониза-ции и др. Однако следует иметь в виду, что кинетика (но не механизм) этих процессов, протекающих в тонкой фольге, может отличаться от таковой в массивных образцах, так что подобные исследования целесообразно проводить, используя высоковольтные микроскопы, позволяющие просматривать более толстые образцы. Быстрый локальный нагрев образца легко осуществить электронным пучком для этого достаточно убрать подвижную коиден-сорную диафрагму или изменить режим работы первой конденсорной линзы (увеличить диаметр пучка на объекте). Таким путем можно разогреть небольшой участок, примерно равный по площади первичному пучку на объекте, [c.60]

Если каждый компонент композиционного материала проявляет разброс прочностных свойств, то естественно, что вследствие этого, а также разупорядоченности взаимного расположения элементов структуры процесс структурного разрушения при деформировании композита имеет стохастический характер. Изучение основных закономерностей этого процесса, как было показано, можно осуществлять в реализациях, т.е. на основании статистического моделирования структуры материала. Однако даже при рассмотрении множества реализа ций и осреднении результатов остается открытым вопрос об определении эффективных свойств. Поскольку эффективные свойства композита не зависят от выбора элементарного макрообъема, то для их определения потребовалось бы, строго говоря, исследование деформирования неоднородного тела с бесконечным числом структурных элементов. [c.153]

А. Уббелоде [16] рассматривает различные теории плавления механическую, колебательную, позиционную, ориентационную и др. Расчетами показано, что изменение межатомных сил и температуры, при которых упругая постоянная равна нулю, приводит к преодолению сопротивления сдвигу и переходу из твердого в жидкое состояние. Согласно колебательной теории плавления амплитуда колебаний атомов в решетке должна увеличиваться по мере приближения к температуре плавления. В точке плавления амплитуды колебания достигают критической величины, вследствие чего кристалл становится механически неустойчивым. Теплота плавления пропорциональна работе образования дефектов кристаллической решетки и изменения объема при переходе из твердого в жидкое состояние. В некоторых теориях плавления учитываются концентрации вакансий и плотность дислокаций, которые оказывают влияние на неустойчивость кристаллов против сдвиговых напряжений. Позиционное плавление связывают с разупо-рядочением структуры кристаллов. При плавлении веществ с несферическими молекулами наблюдается ориентационное разупорядочение — изменяется форма и ориентация молекул. Перераспределение атомов в процессе плавления вызывает возрастание энтропии. [c.33]

Так как магнитные свойства ферритов тесно связаны со степенью разупорядочения их структуры, то можно ожидать изменения свойств ферритов во времени. Такие изменения действительно наблюдаются в ферритах. С практической точки зрения представляет интерес рассмотреть процессы дезаккомадации магнитной проницаемости, а также возможные механизмы процессов старения и влияние старения на свойства ферритов. [c.189]

Альтернативным (взаимоисключающим) подходом к вычислению свойств переноса электронов в жидких металлах является вычисление электронных состояний, т. е. зонной структуры для разупорядоченной системы. Несмотря на то что в последние годы в этой области достигли значительного успеха, результаты теоретических расчетов пока невозможно сравнивать с экспериментальными данными. Более детально этим занимался Кьюзак [291]. Большая часть опубликованных работ была проделана с моделью одномерной цепочки жидкости, в которую разупорядочение вносили только, изменяя межатомный промежуток. Такие модели, не способные дать нужные результаты для сравнения с действительной жидкостью, могут помочь найти методы вычисления для использования в более точных аппроксимациях [298, 299, 323, 325]. Результаты, полученные Мейкинзоном и Робертсом [325], показывают, что энергетический разрыв может быть даже при нарушении дальнего и ближнего порядков, но он быстро закрывается, когда степень разупорядочения увеличивается. [c.109]

Большинство теорий предполагает, что возможен перегрев твердого состояния и переохлаждение жидкости, тогда как практически возможно одно только переохлаждение. Эта проблема обсуждалась многими авторами теоретически [75, 88] возможно, что перегрева твердых веществ нельзя наблюдать, даже если это возможно термодинамически, потому что относительное разупорядочен-ные участки в твердом теле, порожденные дислокациями и другими дефектами, действуют как центры зарождения жидкого состояния (дислокационная модель плавления была предложена в работах [560, 561]). Переохлажденные жидкости, конечно, встречаются много чаще, самым обычным примером является стекло переохлаждение бывает в результате очень медленного процесса кристаллизации в этих жидкостях, с очень сложной трехмерной жидкой структурой. Как только эта структура разрушается, например введением окислов щелочных металлов, переохлаждение до стеклообразного состояния становится невозможным. На основании этого нельзя объяснить переохлаждение нормальных жидкостей. Борелиус [555— 557] пришел к выводу, что плавление лишь часть процесса, который начинается ниже и кончается выше точки плавления. Теория предсказывает почти в одинаковой степени как переохлаждение жидкости, так й перегрев твердого состояния (большинство теорий перегрев предсказывает не так часто) имеющиеся данные по переохлаждению [558] количественно совпадают с теорией. [c.158]

При наличии очень сильного взаимодействия между разноименными атомами критическая температура при которой происходит разупорядочение, может оказаться выше температуры плавления материала. Такие сплавы имеют сходство с химическими соединениями (см. гл. IV). Если взаимодействие между разнородными атомами является менее интенсивным, то упорядоченный твердый раствор может стать разупорядоченным при некоторой критической температуре, даже если его состав отвечает строго определенному стехиометрическому соотношению, подобному формуле соединения. Такое явление наблюдается для многих типичных фаз в металлических сплавах при повышении температуры. Наконец, если упорядочивающие силы очень незначительны, как, например, в области малых концентраций при образовании ограниченных твердых растворов, то критическая температура может лежать ниже температуры, при которой возможно достижение равновесия в приемлемых пределах времейи. В таком случае можно сказать, что разупорядоченное состояние является замороженным . Было найдено, что энергия активации, необходимая для перевода полностью упорядоченного сплава в неупорядоченное состояние, оказалась того же порядка, что и энергия активации для диффузии или для возврата после холодной пластической деформации, т. е. около 1,5—2 эв. [c.208]

Тепловая энергия, подводимая при нагревании к упорядоченному сплаву, не только увеличивает амплитуду тепловых колебаний атомов, но также вызывает разупорядочение структуры. Поэтому удельная теплоемкость сплава больше теплоемкости, рассчитанной аддитивно из свойств компонентов. По мере разупо-рядочения структуры удельная теплоемкость возрастает до тех пор, пока около критической точки, где этот процесс идет быстро, она не становится аномально большой. После полного исчезнове- [c.122]

При обсуждении аналогичной проблемы перемещения поверхности раздела в случае роста кристалла из паров проводится различие между сингулярной и несингулярной поверхностями. Сингулярные поверхности соответствуют ориентациям, которым отвечают острые минимумы поверхностной свободной энергии в отсутствие дефектов эти поверхности являются атомногладкими, и обычно считается, что рост в направлении, перпендикулярном таким поверхностям, происходит с помощью ступенчатого механизма. В то же время несингулярные поверхности считаются. достаточно разупорядоченными [атомношероховатыми.— Ред.], так что рост может происходить непрерывно. Другой очень близкий подход к этой проблеме заключается в рассмотрении диффуз-ности границы раздела, т. е. степени разупорядоченности и протяженности переходной области между двумя фазами. Считается, что в случае размытой границы раздела рост может быть непрерывным, в случае же резкой границы для роста требуется наличие ступеней. [c.256]

Для рассмотренной на рис. 2.7 квазипериодической структуры с одноосной разупорядоченностью волокон на рис. 2.9 построены специальные корреляционные функции к х) (2.31) — (2.33). Таким образом, из анализа графиков на рис. 2.8 и 2.9 можно сделать вывод, что для квазипериодических случайных структур корреляционная функция к[х) (рис. 2.9) в отличие от традиционной корелляционной функции (рис. 2.8) обладает важным для численных приложений свойством локальности и быстро затухает при удалении от нулевой точки на расстояния х , превышающие радиус поперечного сечения волокна г р. Результаты расчета для изотропной разупорядоченности волокон в трансверсальной плоскости при значениях степени разупорядоченности к = к2 = 1 представлены на рис. 2.10. На рис. 2.11 приведены результаты построения геометрии основного сечения корреляционной функции к х) плоскостью Х1ОХ2, т. е. множество минимально удаленных от начала координат (х = 0) точек х, в которых функция к[х) равна нулю. Вид этого сечения является важной характеристикой анизотропии разупорядоченности структуры. [c.39]

Например, для однонаправленного волокнистого композита с разупорядоченностью волокон в плоскости г 0г21 когда точка г лежит в некоторой фиксированной ячейке квазипериодической структуры, — локальная координата точки, а(х) — смеш ение центра включения в этой ячейке, такие ряды могут быть записаны следуюш,им образом [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...