Теория Постоянные

Согласно общей теории, постоянные коэффициенты e j гиро-статических членов здесь сводятся только к одному, так что, положив = — 21 = — 2о), мы придем к уравнениям [c.400]

Теория постоянных сил трения [c.877]

При удалении от края это решение стремится к решению w (прогибу оболочки по безмоментной теории). Постоянные определяют из двух граничных условий на левом краю. В качестве характерной длины краевого эффекта берут расстояние х = Х = = и к, на котором экспоненциальные функции вносят вклад в общее решение порядка 4 % (е" = 0,043). При )1 = 0,3 длина краевого эффекта оценивается [c.422]

Если одно из главных напряшений, например Од, равно нулю, то обе теории—постоянного октаэдрического касательного напряжения и максимального касательного напряженпя — допускают представление при помощи одной плоской фигуры. Если за прямоугольные координаты приняты главные напряжения и Оз, то такая фигура представляет собой, очевидно, пересечение координатной плоскости Oj, Og с соответствующими поверхностями текучести—прямым круговым цилиндром и прямой шестигранной призмой. Первая из них пересекает плоскость Од = О по эллипсу пластичности [c.241]

Как отмечено в гл. 2, 3, ряд экспериментальных наблюдений указывает на то, что теория постоянной Холла У н, основанная на модели слабого рассеяния, точна для ряда чистых жидких металлов, однако существует серьезный вопрос о соответствующей теории для жидкостей с низкой электропроводностью. В ряде теоретических обсуждений выдвигалась точка зрения, что в металлах с сильным рассеянием / н должна быть меньше 1/пе [102, 270]. В области а ЗООО Ом- см- довольно твердо установленным является диффузионный механизм переноса де-локализованных электронов. Поэтому представляется оправданным обсуждение теории эффекта Холла, развитой Фридманом [99], которая основана на модели хаотических фаз. [c.106]

В этом случае мы имеем дело, по существу, не с поглощением света, а с его рассеянием (в классической теории). Постоянная затухания при этом выражается формулой (5.60) ), [c.247]

Со времени опубликования труда Гельмгольца много споров вызывал вопрос о том, характеризуется ли данная гласная преобладанием составляющих данного порядка (теория относительной частоты) или преобладанием составляющих данной частоты (теория постоянной частоты), и всякое возможное заключение находило своих защитников. Мы видели, что Виллис решил этот вопрос, даже не давая четкой формулировки его, в пользу теории постоянной частоты. Сам Гельмгольц, если и не совсем явно, все же, повидимому, придерживался такого же мнения, пожалуй, больше на основании априорных соображений, чем в результате опытов. Действительно, если, как это обычно допускается авторами по фонетике, определенный гласный звук связан с данной конфигурацией рта, то вопрос едва ли остается открытым. Затем под руководством Гельмгольца вопрос был далее изучен Ауэрбахом 1), который наряду с другими методами применил и прямой анализ различных гласных при помощи резонаторов, присоединенных к уху. Заключение Ауэрбаха по этому спорному вопросу было промежуточным он считал, что об е характеристики имеют место. Анализ показал также, что во всех случаях первый, или основной, тон был сильнейшим элементом звука. [c.454]

Теорию-ЛСЭ можно построить методами классической электродинамики, не используя квантовомеханических представлений вообще. По этой причине соответствующие системы (электронные пучки в макроскопических полях различных конфигураций) являются, вообще говоря, классическими системами. Вместе с этим квантовомеханическое описание индуцированных процессов в таких системах обладает большей наглядностью и простотой по сравнению с описанием их на языке классической. электродинамики. Поэтому конкретные расчеты некоторых типов ЛСЭ мы проведем, используя как методы квантовой механики, так и методы классической теории, даже несмотря на то, что в конечные формулы, описывающие мощность индуцированного излучения таких систем, полученные методом квантовой теории, постоянная Планка Й не входит вообще (она выпадает в процессе вычислений). 1 . [c.163]

Точка Р являющаяся мгновенным центром вращения в относительном движении, называется в теории зацеплений полюсом зацепления. При переменном значении передаточной функции ,2 полюс зацепления Р занимает на линии центров переменные положения. При постоянном значении полюс зацепления располагается в одной и той же точке на прямой 0 0 . [c.425]

Важно подчеркнуть, что уравнение (2-3.4) не может выполняться в случае, когда обе функции фх и фа постоянны, если фа Ф О, при этом получается ньютоновское реологическое соотношение [7]. Доказательство, которое мы сейчас приведем, является термодинамическим и заслуживает подробного рассмотрения с тем, чтобы показать ошибки, возможные при развитии чисто механической теории без должного учета термодинамики. [c.64]

Теория обобщенных ньютоновских жидкостей применяется, в частности, при анализе установившихся ламинарных течений через трубки постоянного сечения, где лучше всего выполняются предположения, заложенные в уравнении (2-4.1). [c.69]

Таким образом, рассматривая неньютоновские жидкости, следует выдвинуть соответствующие гипотезы гладкости. Теория простой жидкости позволяет получить определенные результаты, поскольку в ней делаются предположения, касающиеся свойств гладкости определяющего функционала. Конечно, можно допускать существование материалов, которые не удовлетворяют таким гипотезам гладкости. Однако альтернативной теории не существует, поскольку не сформулировано альтернативной системы гипотез гладкости, не говоря уже о трудностях, связанных с получением такой альтернативной системы. Ряд результатов (таких, в которых материальные функции могут быть определены из некоторых течений с предысторией постоянной деформации) можно получить без формулировки какой-либо гипотезы гладкости, но далее надо либо следовать теории простой жидкости, либо же выдвигать альтернативную теорию. [c.244]

С позиций кинетической теории газов энтропию можно определить как м< ру неупорядоченности системы. Когда от системы при постоянном давлении отводится теплота, энтропия уменьшается, а упорядоченность в системе повышается. Это можно наглядно [c.27]

В 1913 г. Бор применил квантовую гипотезу к атомным системам и вывел теоретически наблюдаемый спектр атома водорода. Ранее спектр был описан уравнением, содержащим эмпирическую постоянную Ридберга, которую по теории Бора можно вычислить с помощью известных физических постоянных, включая постоянную Планка h. Успех квантовой гипотезы в объяснении излучения черного тела и спектра атомарного водорода обеспечил твердую основу для развития новой механики, которая может дать все результаты классической механики и правильные ответы на вопросы, которые классическая механика не могла разрешить. [c.71]

Хотя этот принцип весьма общий, численная величина h является такой, что неточности не проявляются для окружающих нас тел с их массами и скоростями. Однако когда мы имеем дело с массой и скоростью фотонов и атомных частиц, неточности могут быть оценены и любая теория, с помощью которой можно попытаться описать поведение этих частиц, должна исходить из этих неточностей. Интересно заметить, что если бы численная величина h была близка к единице вместо 6,625 X 10" эрг сек, вычисление траектории мяча или ружейной пули было бы невозможно могла бы быть вычислена только вероятность того, что данный предмет можно обнаружить в определенном объеме и что он обладает количеством движения в заданном интервале. Ньютоновские законы движения, очевидно, справедливы для обычных систем только потому, что постоянная Планка — очень маленькая величина. [c.74]

Таким образом, ионно-электронная теория роста пленок продуктов коррозии дает возможность рассчитать постоянную скорости параболического окисления металлов k . Наблюдается хорошее соответствие теоретических (рассчитанных) и опытных значений этой постоянной (табл. 7). [c.62]

Согласно современной пленочной теории пассивности, скорость коррозии металла в пассивном состоянии не зависит от потенциала полной пассивности 1/,,. п и от потенциала, который положи-тельнее его (см. рис. 210), так как определяется скоростью растворения пассивной пленки, т. е. химическим процессом, а анодный ток расходуется только на образование новых порций окисла, поддерживая толщину его постоянной. [c.307]

Теория твердого тела не позволяет вычислить заранее величину, а часто даже знак термо-э.д.с. и эффектов Пельтье и Томсона, однако она объясняет большинство свойств термопар. Например, зависимость термо-э.д.с. от давления вытекает из зависимости между уровнем Ферми и постоянной решетки. По той же причине изменения в структуре решетки в результате появления вакансий, а также дальнего или ближнего порядка приведут к изменениям термо-э.д.с. Точно так же введение примесей и механических напряжений окажет влияние на термопару, поскольку термо-э.д.с. очень чувствительна к изменениям в рассеянии электронов. [c.273]

Дальнейшее обсуждение механизмов термоэлектричества выходит за рамки настоящей книги, основная цель которой — показать, каким образом можно измерять температуру термопарами. Основная цель краткого знакомства с теорией — выяснить, почему термо-э.д.с. сильно зависит от состава, однородности и отжига материала. Отметим, что во всяком хорошем устройстве для измерения температуры термопарой, где соединение двух электродов находится в области постоянной температуры, роль спая состоит лишь в создании электрического контакта. Каким образом он выполнен и имеется ли диффузия одного сплава в другой в области спая, не имеет значения для величины термо-э. д. с., развивающейся в области температурного градиента. [c.273]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Выход из этого высокочастотного тупика в теории теплового излучения указала квантовая гипотеза Планка. Вместо рассмотрения осциллятора, который принимает любые значения энергии е, Планк постулировал, что разрешенными значениями энергии являются только целые кратные от некоторой произвольной энергии 8о, т. е. го, 2во, Зго,. . где Eo = Лv, а Л — универсальная постоянная (Планка). [c.313]

Для приближенных расчетов при не очень высоких температурах можно рекомендовать использование постоянных мольных теплоемкостей 1Су и [хСр, полученных, с некоторой корректировкой для трех- и многоатомных газов, на основании молекулярно-кинетической теории теплоемкости. Эти данные приведены в табл. 6-1. [c.76]

Анализ такого цикла с точки зрения теории тепловых процессов невозможен, а поэтому термодинамика исследует не реальные процессы двигателей внутреннего сгорания, а идеальные, обратимые циклы. В качестве рабочего тела принимают идеальный газ с постоянной теплоемкостью. Цилиндр заполнен постоянным количеством рабочего тела. Разность температур между источником теплоты и рабочим телом бесконечно малая. Подвод теплоты к рабочему телу осуществляется от внешних источников теплоты, а не за счет сжигания топлива. То же необходимо сказать и об отводе теплоты. [c.262]

Если мы будем рассматривать постоянную е как величину первого порядка (квадратом которой можно пренебречь), то к уравнению (26 ) можем прийти, применяя к движению планет теорию Эйнштейна во втором приближении (тогда как в первом приближении, т. е. при е = 0, мы снова получим уравнение (26), выражающее кеплерово движение). Необходимо добавить, что согласно это теории постоянная s определяется равенством ) [c.184]

Христиченко П. И. Некоторые вопросы теории постоянных литейных оболочек. В сб. Теория пластин и оболочек. Труды II Всесоюзной конференции . Львов, 1961. Киев, изд-во АН УССР, 1962. [c.255]

Следует помнить, что колебания гортани периодичны и что та илн иная гармоника дюжет усиливаться резонансом ротовой полости, как в случае язычкового инструмента ( 90). Мнения авторитетов склоняются, по-видимому, хотя и не вполне решительно, ко второму предположению—к теории постоянной высоты . Обзор соответственного материала, доведенный до 1896 г., имеется в последней главе трактата Рэлея. [c.358]

Опыты, проведенные над течением пластичных металлов при двухосных напряженных состояниях, показывают, что равенство (15.18) хорошо выражает условие, при котором начинаются пластические деформации в пластичном металле при комнатной температуре (см. гл. XVII). В этом случае постоянная является пределом текучести металла при растяжении или сжатии. Для простого или чистого сдвига, в соответствии с формулами (15.16) или (15.18), теория постоянного октаэдрического касательного напряжения дает [c.237]

Теория постоянного наибольшего касательного напряжешш и теория постоянного октаэдрического касательного напряжения, повидимому, достаточно хорошо выражают условия, при которых начинается необратимое течение пластичных металлов. Согласно обеим указанным теориям, напряжения, при которых начинается течение материала, должны быть одинаковы как для случая одноосного растяжения, так и сжатия. [c.257]

Это значение и и принимается в рассматриваемой приближенной теории. Постоянные Сф и в каждом частном случае должны выбираться исходя из граничных условий задачи, а когда этих условий недостаточно,— исходя из условия наибольщего сближения между собой значений Uj и Ыг, определяемых формулами (18.58) и (18.59). [c.415]

Эта трудность связана с тем, что коэффициент преломления в этой теории — постоянная величина, равная ( [х) , что никак не объясняет явление дисперсии. Удовлетворительное объяснение дисперсии и э( к )екта увлечен11я дано Лоренцем в его электронной теории [149] (см. также Розенфельд [211]). В соответствии с теорией Лоренца, эфир вообще не увлекается преломляющей средой и всегда покоится в определенной инерциальной системе — абсолютной системе. Предполагается, что материальная среда состоит из атомов, которые содержат в себе как положительно, так и отрицательно заряженные [c.22]

В основе теории дисперсии и абсорбции света, как она изложена в этой главе, лежат линейные уравнения. По этой причине показатели преломления п и затухания х в этой теории постоянны т. е. не зависят от интенсивности света. Амплитуда монохроматической волны при ее распространении убывает по закону А — = Ло ехр (—2лях1 к), а интенсивность — по закону [c.550]

Эти результаты исчерпывают обшие проблемы траекторной теории для группы Z. Любопытно здесь следующее обстоятельство многие конструкции и формулировки были заимствованы из теории алгебр операторов, с которой траекторная теория постоянно взаимодействовала. Хотя мы излагаем вопросы в чисто метрических терминах, следует иметь в виду, что аналоги основного коцикла, модулярной функции (перечня отношений) и др. имелись, а иногда возникали ранее, в теории факторов. Мы уже упоминали в этой связи работу Дая [68], следует также назвать работы Араки и Вудса (Н. Araki, Е. Woods) [51]. и Конна [63]. Возможна, это первые примеры обратного влияния теории алгебр операторов на эргодическую теорию ранее теория факторов широко использовала конструкции, связанные с пространствами с мерой и их преобразованиями. [c.99]

Если теория постоянного тока. начала разрабатываться прар ски одновременно с первыми открытиями свойств электрического то вопросами теории переменного тока почти совершенно не за лись до второй половины 80-х годов прошлого века. Лишь в от иых работах Э. X. Ленца, Б. С. Якоби, Дж. К- Максвелла и неко" других ученых можно было найти попытки анализа явлений, возн1 щих в цепях периодически изменяющихся токов. [c.436]

В соответствии с авторской традицией постоянного обновления курса настоящее, четвертое издание дополнено кратким изложением некоторых проблем теории механизмов и машин, которые получили значительное развитие в последние десятилетия. Расиш-рено представление о силах инерции в механизмах и дано краткое изло/кеиие теории маишн вибрационного действия ( 63 гл. 13) рассмотрены вопросы динамики механизмов с переменными массами (гл. 18) и динамики механизмов с несколькими степенями [c.8]

Простейшим механизмом зубчатых передач является трех-звеннын механизм. На рис. 7.9 и 7.10 показаны механизмы круглых цилиндрических колес, у которых радиусы / и г., являются радиусами центроид в относительном движении звеньев 1 п 2, и точка Р является мгновенным центром вращения в относительном движении, Если в механизмах фрикционных передач центроиды представляют собой гладкие круглые цилиндрические колеса, то в механизмах зубчатых передач колеса для передачи движения снабжаются зубьями, профили которых представляют собой взанмоогибаемые кривые. Как это видно из рис. 7.9 и 7,10, для возможности передачи движения часть профиля зуба выполняется за пределами центроид радиусов н г , а часть — внутри этих центроид. Окружности радиусов и в теории механизмов зубчатых передач называются начальны.ми окружностями. Профили зубьев подбираются из условия, чтобы нормаль в их точке касания всегда проходила через постоянную точку Р — мгновенный центр вращения в относительном движении колес 1 а 2. [c.145]

Эта модель содержит четыре постоянных параметра а, ji, е. Существуют микрореологические теории [30, 31], согласно которым следует положить а = 2. Если а не слишком сильно отличается от 2, то вклад величины с ростом N быстро становится пренебрежимо малым. Постоянная е вводится в модель с тем. [c.245]

Теоретическое решение задачи о выравнивающем действии сеток (плоских решеток) было дано Колларом в 19.39 г. [167]. Рассматривая одномерную задачу, он применил теорему импульсов к потоку с небольшой начальной неравномерностью распределения скоростей по сечению прямого канала, т. е. состоящему из двух трубок тока с разными начальными скоростями и проходящему через распределительную решетку (сетку) постоянного по всему фронту сопротивления (равномерного живого сечения). На основе этого им получена связь между отклонениями скоростей от среднего по сечению значения [c.10]

Из теории свободной струи [4] известно, что безразмерный расход примесей в ядре постоянной массы ссновного участка [c.328]

При нагружении на линии продолжения трещины в пластической зоне отношение напряжений, параллельных трещине, к напряжениям, ориентированным перпендикулярно к ней, q — = OyylOxx практически постоянно (q — 0,62 0,68) и не зависит от предела текучести, модуля упрочнения (в варьируемом диапазоне), степени нагружения материала у вершины трещины (рис. 4.3), а также от параметра нагружения a = KnlKi. На рис. 4.3 штриховыми линиями отмечена некорректная область, где начальное притупление трещины оказывает влияние на НДС (представлен случай, когда Кп — 0). Вне этой области НДС отвечает нагружению бесконечно острой трещины с притуплением, равным нулю. Полученные результаты в части влияния притупления на НДС достаточно хорошо соответствуют решению по теории линий скольжения, где жесткость напряженного состояния, а следовательно, и параметр q перестает изменяться, начиная с у > 3,81 р (р — радиус притупления трещины) [124]. [c.205]

В теории подобия группу явлений выделяют путем умножения каждой величины, входяи ей в условия однозначности, на постоянные численные множители. Для различных физическпх величин эти множители различны. [c.411]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...