Сохранение заряда

В частном случае незаряженных составляющих условия элект-При химических реакциях сохраняются, как известно, и количества реагирующих веществ, и их общий заряд. Пользуясь уравнением (16.25) реакции образования /-го составляющего в фазе а из подвижных (компонентов, можно выразить условие сохранения заряда равенством [c.150]

Применяя закон сохранения заряда к реакциям [c.434]

Законы сохранения заряда и числа нуклонов [c.259]

Кроме того, предполагается, что закон сохранения заряда выполняется отдельно для тока сверхпроводимости [c.695]

Уравнение такого вида в электродинамике выражает закон сохранения заряда, если под р понимать плотность заряда, а под j - плотность тока. Поэтому ( 6.20а) и (16.206) являются квантово-механическими выражениями соответственно плотности тока и плотности заряда, а уравнение (16.21) представляет закон сохранения заряда. [c.102]

Закон сохранения заряда в транзисторе записывается в виде [c.365]

Уравнение (71.18) совпадает с уравнением сохранения заряда в электродинамике, если под j понимать плотность тока, а под р-плотность заряда. Отсюда можно заключить, что выражения для плотности заряда и плотности тока для уравнения Клейна-Гордона даются формулами (71.16) и (71.17). [c.384]

Кроме уравнений Максвелла в электродинамике существенное значение имеют закон сохранения заряда, или уравнение неразрывности (сплошности), и обобщенный закон Ома. [c.391]

Закон сохранения заряда легко получить из уравнений Максвелла. Применив операцию div к уравнению (XV.2), будем иметь [c.391]

Закон сохранения заряда [c.407]

Ко второй группе мы отнесем точные законы сохранения зарядов. Все эти законы аналогичны закону сохранения электрического заряда. Любой физической системе приписываются целочисленный заряд каждого сорта, причем каждый заряд аддитивен и сохраня- [c.283]

Роль законов сохранения зарядов сводится к запрещению процессов с изменением величины хотя бы одного из суммарных зарядов. Например, распад дейтрона d на положительный пион я+ и у-квант не запрещен законом сохранения электрического заряда, но запрещен законом сохранения барионного заряда, так как дейтрон обладает барионным зарядом В = 2, а положительный пион имеет нулевой барионный заряд [c.288]

Частицы, не обладающие электрическим зарядом, называются нейтральными. В дополнение к этому в физике элементарных частиц вводится понятие истинно нейтральной частицы, у которой равны нулю все без исключения сохраняющиеся заряды. Так, нейтрон является нейтральной, но не истинно нейтральной частицей, потому что он обладает барионным зарядом, равным единице. Примерами истинно нейтральных частиц являются у-квант и т)-ме-зон. Рождение и поглощение истинно нейтральных частиц не запрещено никакими законами сохранения зарядов. [c.289]

Кинематика и законы сохранения зарядов в реакциях и распадах элементарных частиц [c.304]

В этом параграфе мы рассмотрим более детально ограничения, налагаемые на реакции взаимопревращения элементарных частиц механическими законами сохранения и законами сохранения зарядов. Мы начнем с вывода общей формулы для энергетических порогов различных реакций. Сравнив эту формулу с выведенной в гл. IV, 2, мы увидим, что релятивистские эффекты приводят к резкому увеличению различия между порогом и энергией реакции. Дальше мы коснемся одного общего свойства угловых распределений релятивистских реакций. После этого мы перейдем к рассмотрению вытекающих из законов сохранения зарядов правил отбора, называемых иногда алгеброй реакций. [c.304]

КИНЕМАТИКА И ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ ЗАРЯДОВ 305 [c.305]

В диаграммной технике этой операции перемены направления св бодных концов, наряду с использованием законов сохранения зарядов, придается гораздо более глубокий математический смысл. Именно, оказывается, что амплитуды, соответствующие процессам, диаграммы которых получаются одна из другой при помощи такой операции, связаны друг с другом известным в теории функций комплексного переменного процессом аналитического продолжения. Такая связь носит название кроссинг-симметрии (перекрестная симметрия). В простейших случаях типа рис. 7.9, когда весь узел диаграммы сводится к одному числу — константе связи, кроссинг-симметрия сводится к тому, что эта константа оказывается [c.326]

Рис. 7.27 отличается от рис. 7.9 тем, что на электронной линии нанесена стрелка, указывающая ее направление. Эта ориентированность электронной линии имеет такой. смысл если стрелка направлена вдоль оси времени (время, как мы договорились в 5, течет слева направо), то линия означает электрон. Если же стрелка направлена противоположно оси времени, то линия означает позитрон. Так, диаграмма рис. 7.28 описывает виртуальное рождение фотона позитроном. Из сохранения заряда следует, что ориентация линии не может изменяться даже в тех случаях, когда электронная линия [c.332]

В рассматриваемых условиях распределение локального потенциала деформации носит несимметричный характер (хотя средний интеграл его по объему равен нулю согласно закону сохранения заряда) в ограниченной области расши- [c.102]

При этом между двумя физическими законами (3.45) и (3.46) имеется прямая аналогия. Сохранение заряда в электрической системе соответствует сохранению тепла в термической системе. Если в электрической системе величина электрического тока связана с напряжением с помощью закона Ома, то в термической системе величина теплового потока зависит от напряженности температурного поля Т в соответствии с уравнением (3.30), т. е. следует закону Фурье. Другими словами, закон Ома в электрической системе является аналогом закона Фурье в тепловой системе. [c.107]

Существенным здесь является, конечно, не само по себе название того или иного слагаемого в уравнении, а то, что это азвание отражает физический смысл величины и возможность сопоставить ее с известными, измеряемыми характеристиками системы. Так, в приведенном выше примере ни ф, ни fi для компонентов, переносящих заряд, нельзя измерить по отдельности. Общая причина этого — существование дополнительных, ие учтенных в (7.2), (7.3) связей между аргументами функций 5 н и. Если эти связи однозначные и известные, то можно сократить набор переменных, исключив из него зависимые величины, подобно тому, как это было сделано в (5.11), (5.12). Для рассмотренного примера дополнительным соотношением между переменными является уравнение сохранения заряда [c.64]

В пределах точности измерений можно утверждать, что все известные элементарные частицы имеют заряды -j-e, —е или заряд, равный нулю (рис. 15.12). Далее, в пределах точности измерений, ни разу не был зарегистрирован ни один процесс столкновения, при котором не соблюдался бы закон сохранения заряда. Например, неотклоняемость нейтронов в однородных электрических полях позволяет рассматривать заряд нейтрона как равный нулю с точностью до 10- заряда электрона. [c.434]

Здесь из закона сохранения заряда следует, что заряды частиц К и К+ должны быть равнопротивоположны. [c.434]

Составим уравнение сохранения заряда в дифференциальной форме. В элементарном параллелепипеде со сторонами dxdydz при объемной плотности зарядов р за время dt происходит изменение заряда на величину [c.184]

Производную дЫ д1 найдем из закона сохранения заряда, а производную дЕ1д1 — из закона сохранения энергии. Подставив их в формулу (2.24), найдем выражение для о. [c.23]

Электрогндродинамика. Как в магнитной гидродинамике, в электрогидродинамике система уравнения состоит из уравнений Максвелла, законов сохранения заряда, закона Ома и уравнений гидродинамики. [c.407]

Конечно, не все реакции рождения частиц возможны даже при достаточно большой кинетической энергии столкновения. Многие из них запрещены законом сохранения электрического заряда и другими законами сохранения, подробно рассматриваемыми в следующих параграфах. Несмотря на это, можно утверждать, что при достаточно высокой энергии любого столкновения возможно рождение каких угодно частиц. Например, из-за сохранения электрического и барионного (см. гл. И, 2, а также 2 этой главы) зарядов при столкновении двух протонов не может родиться третий протон. Но у протона есть двойник — антипротон р, у которого оба заряда равны по абсолютной величине и противоположны по знаку зарядам протона. Поэтому рождение пары протон — антипротон законами сохранения зарядов не запрещено. Как образно выразился Д. И. Бло-хинцев, при столкновении протон — протон может породиться хоть вся Вселенная, была бы достаточно велика энергия столкновения. [c.274]

Электрический заряд Q здесь измеряется в единицах элементарного заряда е. Сохранение зарядов и их целочисленность до сих пор остаются эмпирическими фактами, не получившими более глубокого обоснования. [c.288]

Как мы уже говорили ( 2, п. 1), в мире элементарных частиц действует принцип все, что не запрещено (законами сохранения), обязательно происходит . Этот принцип позволяет легко разобраться в том, какие реакции и распады будут идти, а какие нет. Для этого достаточно учесть энергетический баланс и законы сохранения момента и зарядов, потому что все остальные законы сохранения накладывают ограничения не на сам процесс, а на его характеристики (интенсивность, угловое распределение и др.). Надо, однако, еще учесть, что если процесс разрешен только для слабых взаимодействий, то он будет протекать с ничтожной интенсивностью. Такого типа реакцию вообще нельзя заметить (если только для этого не приняты сверхособые меры, см. 8, п. 12), а соответствующий распад будет протекать с громадным (например, 10" с) временем жизни. Поэтому наряду с законами сохранения зарядов надо учитывать пр иближенные законы сохранения странности, четности и зарядового сопряжения, нарушаемые только слабыми взаимодействиями. Учтя это последнее замечание, приведем полную сводку условий, пользуясь которыми можно не только легко и быстро сказать, пойдет или нет данный процесс, но и, например, перечислить возможные пути получения тех или иных частиц. Эти условия таковы [c.309]

Для одного и того же процесса можно придумать сколько угодно изображающих его диаграмм Фейнмана, удовлетворяющих законам сохранения зарядов. Амплитуда вероятности процесса будет суммой амплитуд, соответствующих различным диаграммам, не сводящимся друг к другу объединением нескольких узлов в один. Например, при расчете фоторождения пиона на нуклоне диаграмма 7.5 описывает весь процесс и соответствующая ей амплитуда ни с чем складываться не должна. Напротив, если рассчитаны амплитуды Туп, соответствующие диаграммам 7.6 и 1Л, хо для получения полной амплитуды надо взять сумму T ji + и добавить вклады других несводимых друг к другу диаграмм, например, таких, как на рис. 7.8, но уже не прибавлять амплитуду диаграммы 7.5. Возникает естественный вопрос, как отобрать из этих диаграмм те, которые вносят основной вклад в амплитуду, т. е. соответствуют реальному механизму исследуемого процесса. Ответ на этот вопрос не прост и зависит как от типа взаимодействия, ответственного за процесс, так и от особенностей самого процесса. Строго говоря, в процесс вносят вклад все разрешенные точными законами со- [c.320]

В рассматриваемых условиях распределение локального потенциала деформации носит несимметричный характер (хотя средний интеграл его по объему равен нулю согласно закону сохранения заряда) в ограниченной области расширенной решетки около скопления дислокаций его величина имеет порядок (140), тогда как в остальной области недеформированного кристалла вследствие ее значительно большего размера уход компенсирующих электронов оказывает незначительное влияние на электронную мотность и вызывает пренебрежимо малое изменение потенциала. [c.100]

Это ур-ние непрерывности для тока, содержащее в себе закон сохранения заряда для замкнутых изолиров. областей ( yrfS = О, pdV = onst),— один из фундам. физ. принципов, подтверждаемых в любых экспериментах. [c.34]

П. у. характеризуются временем записи (считывания) информации, характерными временем её сохранения, плотностью размещения информации на носителе, ин-фориац. ёмкостью, энергией, необходимой для переключения ЭП, и т. п. Время записи (считывания) информации определяется временем переключения ЭП из одного устойчивого состояния в другое при записи (считывании) информации, характерное время сохранения информации носителем — физ. принципами её хранения. Напр., время сохранения заряда на конденсаторе в полупроводниковом П. у. существенно зависит от величины заряда и скорости его рассасывания (тока утечки). Для увеличения времени сохранения информации она может периодически перезаписываться (регенерироваться). Период регенерации должен быть меньше характерного времена сохранения информации в носителе. Плотность размещения информации определяется характерными размерами ЭП и измеряется отношение.м числа бит, сохраняемых носителем, к его площади (или объёму для объёмных носителей). Информац. ёмкость П. у. определяется произведением полного числа ЭП в П. у. на число бит в ЭП. [c.523]

Закон сохранения зарядов в изолпрован-ных системах алгебраическая сумма зарядов остается постоянной. [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...