Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Эйлера формула для распределения

Эйлера формула для распределения скоростей точек абсолютно твердого  [c.496]

Приведенные результаты показывают, что наличие клинообразной формы балки, даже слабо выраженной, может серьезно видоизменить параболический закон Сен-Венана для распределения касательных напряжений по сечению, в то время как формула Эйлера — Бернулли для нормальных напряжений попрежнему оказывается  [c.400]


Ири лагранжевом представлении движения (31) ускорение индивидуальной частицы легко находится повторным дифференцированием по времени согласно формулам (32). Следуя Эйлеру, необходимо найти распределение в пространстве ускорений всех частиц жидкости, т. е. поле ускорений для этого надо объединить лагранжев и эйлеров. методы, иными словами, с одной стороны, следить за индивидуальной жилкой частицей, с другой, принять во внимание наличие заданного поля скоростей, т. е. распределение скоростей в пространстве, в котором движется точка.  [c.53]

Этот результат качественно отличен от того, который получился бы в случае установившегося потока с тем же распределением скоростей, которое было взято здесь. Взяв источник с расходом Q, считая этот поток установившимся и применяя к нему интеграл Эйлера, мы получили бы в этом случае следующую формулу для избыточного давления  [c.296]

Прямой вывод формулы Эйлера для распределения скоростей точек абсолютно твердого тела  [c.40]

Из изложенного следует, что параметр Л1 зависит главным образом от конфигурации граничных поверхностей, но в определенных условиях и от числа Re. Для геометрически подобных сопротивлений при одинаковых числах Re значения будут одинаковы. При малых числах Re второй член правой части формулы (6.20), т. е. Лl/Re, играет определяющую роль в величине с. но при возрастании Re этот член становится малым, и, следовательно, число Re и вязкость перестают влиять на значение Сс при Re - оо с кв- Величина как видно из формул, определяется характером распределения безразмерного давления по внутренней боковой поверхности местного сопротивления или местным числом Ей. Число Эйлера может зависеть от Re, однако с возрастанием последнего значения Ей стабилизируются и определяются только геометрическими параметрами сопротивления и граничными условиями. Поэтому при больших числах Re, когда силы вязкости практически не влияют на сопротивление, динамическое подобие, а следовательно, одинаковые значения (. обеспечиваются только геометрическим подобием и одинаковыми граничными условиями. Верхней границей такого режима течения на участке сопротивления является значение числа Re, при котором в потоке вследствие больших скоростей возникает кавитация и происходит перестройка структуры течения, а значит, Ц/распределения давления.  [c.146]

Из этой формулы вытекает, что для геометрически подобных местных сопротивлений при одинаковых числах Re значения будут одинаковы. При малых числах Не второй член (6-22), т. е. А /Ке, играет определяющую роль в величине но при возрастании Ке этот член становится малым, и, следовательно, число Не, а значит и вязкость, перестают влиять на величину при Не — оо будет См Скв- Величина Скв . как видно из формул, определяется характером распределения безразмерного давления по внутренней боковой поверхности местного сопротивления или местным числом Ей. Число Эйлера может зависеть от Не, однако, с возрастанием последнего значения Ей стабилизируются и определяются только геометрией и граничными условиями.  [c.159]


Вопросы обычного типа могут касаться определений — Что такое предел текучести или Что такое крутящий момент и как определить его значение некоторых правил — Как будет выглядеть эпюра изгибающих моментов на участке балки, несущем равномерно распределенную нагрузку или В каких случаях применима формула Эйлера для определения критической силы простейших обоснований — Как показать, что через любую точку, взятую в плоскости сечения, можно провести по меньшей мере одну пару главных осей . Можно, конечно, задавать и вопросы, служащие для проверки знания основных формул.  [c.36]

Формулы (9.20) дают полное решение с точек зрения Эйлера и Лагранжа. Эти формулы показывают, что распределение безразмерных характеристик движения будет одинаковым для различных значений энергии взрыва  [c.233]

Она гласит чтобы вычислить скорость точки В — произвольной точки тела, достаточно знать скорость Va некоторой отмеченной точки А и угловую скорость тела и. Иначе говоря, формула Эйлера выражает распределение скоростей в твердом теле. Для ускорений справедлива  [c.31]

Если для идеальной жидкости сила, действующая на обтекаемое тело в направлении потока, равнялась нулю (парадокс Эйлера — Даламбера), то для вязкой жидкости эта сила всегда отлична от нуля. Она складывается из силы трения по поверхности Р х и результирующей силы давления Р х- Сила трения определяется распределением касательных напряжений по поверхности тела и может быть найдена по формуле (6.76)  [c.186]

Так как при движении твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, для вычисления распределения скоростей можно пользоваться формулой Эйлера, согласно которой  [c.101]

В основной возмущенной области течения с 5 О г) решения уравнений Эйлера для области 22 не могут удовлетворить условиям прилипания на поверхности тела. Как и 3.1, приходится вводить в рассмотрение вязкий пограничный подслой 32 (см. рис. 3.6) с масштабами координат и функций (3.13) и уравнениями (3.14). Далее сращивание решений для уравнений энергии в областях 3 и 32 приводит к появлению области 62, в которой распределение энтальпии торможения описывается формулами (3.27)-(3.30).  [c.84]

В динамике твердого тела Эйлер разработал теорию моментов инерции и получил формулу распределения скоростей в твердом теле. В 1750 г он получил уравнения движения в неподвижной системе координат, которые оказались малопригодными для применения. В цикле работ 1758-1765 гг. Эйлер впервые ввел подвижную систему координат, связанную с телом, и получил уравнения Эйлера-Пуассона в окончательной форме (вклад Пуассона, отразившийся в названии, видимо, состоит в систематическом их изложении в своем известном курсе механики). В них также используются углы Эйлера, получены кинематические соотношения, носящие имя Эйлера, а также указан случай интегрируемости при отсутствии поля тяжести. Этот случай Эйлер доводит до квадратур и разбирает различные частные решения. Отметим также вклад Эйлера в прикладные науки — кораблестроение, артиллерию, теорию турбин, сопротивление материалов.  [c.20]

Для произвольной точки А поверхности Е тела т справедлива формула Эйлера распределения скоростей в твердом теле  [c.264]

Во-первых, абсолютно твердое тело есть идеализированная модель физически твердого тела и, следовательно, должно рассматриваться как сплошная среда. Во-вторых, при таком подходе выясняется близкое родство основных формул, дающих законы распределения скоростей точек среды ( рмулы Коши— Гельмгольца для деформируемой среды и формулы Эйлера для абсолютно твердого тела.  [c.22]

ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ. Имеются в виду импульс, кинетический момент и кинетическая энергия, которые уже рассматривались применительно к системе свободных материальных точек в 10. В случае, когда система точек образует твердое тело, выражения для этих величин принимают специфический вид в связи с тем, что скорости точек тела образуют распределение, описываемое формулой Эйлера Vp = Vs+[ oXSP], Таким образом, в каждый момент времени скорости зависят от точки тела, а зависимость их от времени проявляется только через векторы Vs, ю, которые являются общими для всех точек тела.  [c.204]


Статья состоит пз двух частей в первой устанавливается распределение по длине балки реакций от листов иерекрытия, во второй выводится на этой основе уточненное выражение для критической нагрузки, на порядок отличающееся от применявшейся ранее формулы Эйлера.  [c.48]

В формулах (1.53) влияние вязкости учитывается теперь лишь одним безразмерным комплексом — числом Рейнольдса. Если вязкость слабо влияет на распределение давления, характеризуемое числом Эйлера, то в правой части модифицированного уравнения (1.52) П = F (Пг, Пз) число Ш = Re может быть отброшено. Для большинства задач гидродинамики влияние безразмерного комплекса Щ = Fr в этом уравнении является опре-Д6ЛЯЮШ.ИМ [74],  [c.31]

Потенциальный поток идеальной жидкости, плавно обтекающий какое-либо тело, обусловливает такое распределение местных нормальных давлений по поверхности тела, что результирующая этих давлений не дает составляющей в направлении вектора скорости 1/оо. Для случая плоскопараллельных течений это утверждение было доказано, исходя из первой формулы Чаплыгина, в 10. В общем случае потенциальных пространственных безотрывных течений этот парадоксальный результат был впервые доказан Л. Эйлером, и мы будем его называть парадоксом Эйлера . Парадокс Эйлера противоречит повседневному опыту, указывая одновременно, что гипотеза о потенциальности и безотрывности обтекания не учитывает важных явлений при течениях реальной жидкости.  [c.338]


Смотреть страницы где упоминается термин Эйлера формула для распределения : [c.85]    [c.363]   
Теоретическая механика (1981) -- [ c.0 ]



ПОИСК



Прямой вывод формулы Эйлера для распределения скоростей точек абсолютно твердого тела

Формулы Эйлера распределения скоростей

Эйлер

Эйлера формула

Эйлера формула для распределения скоростей точек абсолютно твердого

Эйлера формула для распределения тела, прямой вывод

Эйлера эйлеров



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте