Эйлера формула для распределения

Эйлера формула для распределения скоростей точек абсолютно твердого [c.496]

Приведенные результаты показывают, что наличие клинообразной формы балки, даже слабо выраженной, может серьезно видоизменить параболический закон Сен-Венана для распределения касательных напряжений по сечению, в то время как формула Эйлера — Бернулли для нормальных напряжений попрежнему оказывается [c.400]

Ири лагранжевом представлении движения (31) ускорение индивидуальной частицы легко находится повторным дифференцированием по времени согласно формулам (32). Следуя Эйлеру, необходимо найти распределение в пространстве ускорений всех частиц жидкости, т. е. поле ускорений для этого надо объединить лагранжев и эйлеров. методы, иными словами, с одной стороны, следить за индивидуальной жилкой частицей, с другой, принять во внимание наличие заданного поля скоростей, т. е. распределение скоростей в пространстве, в котором движется точка. [c.53]

Этот результат качественно отличен от того, который получился бы в случае установившегося потока с тем же распределением скоростей, которое было взято здесь. Взяв источник с расходом Q, считая этот поток установившимся и применяя к нему интеграл Эйлера, мы получили бы в этом случае следующую формулу для избыточного давления [c.296]

Прямой вывод формулы Эйлера для распределения скоростей точек абсолютно твердого тела [c.40]

Из изложенного следует, что параметр Л1 зависит главным образом от конфигурации граничных поверхностей, но в определенных условиях и от числа Re. Для геометрически подобных сопротивлений при одинаковых числах Re значения будут одинаковы. При малых числах Re второй член правой части формулы (6.20), т. е. Лl/Re, играет определяющую роль в величине с. но при возрастании Re этот член становится малым, и, следовательно, число Re и вязкость перестают влиять на значение Сс при Re - оо с кв- Величина как видно из формул, определяется характером распределения безразмерного давления по внутренней боковой поверхности местного сопротивления или местным числом Ей. Число Эйлера может зависеть от Re, однако с возрастанием последнего значения Ей стабилизируются и определяются только геометрическими параметрами сопротивления и граничными условиями. Поэтому при больших числах Re, когда силы вязкости практически не влияют на сопротивление, динамическое подобие, а следовательно, одинаковые значения (. обеспечиваются только геометрическим подобием и одинаковыми граничными условиями. Верхней границей такого режима течения на участке сопротивления является значение числа Re, при котором в потоке вследствие больших скоростей возникает кавитация и происходит перестройка структуры течения, а значит, Ц/распределения давления. [c.146]

Из этой формулы вытекает, что для геометрически подобных местных сопротивлений при одинаковых числах Re значения будут одинаковы. При малых числах Не второй член (6-22), т. е. А /Ке, играет определяющую роль в величине но при возрастании Ке этот член становится малым, и, следовательно, число Не, а значит и вязкость, перестают влиять на величину при Не — оо будет См Скв- Величина Скв . как видно из формул, определяется характером распределения безразмерного давления по внутренней боковой поверхности местного сопротивления или местным числом Ей. Число Эйлера может зависеть от Не, однако, с возрастанием последнего значения Ей стабилизируются и определяются только геометрией и граничными условиями. [c.159]

Вопросы обычного типа могут касаться определений — Что такое предел текучести или Что такое крутящий момент и как определить его значение некоторых правил — Как будет выглядеть эпюра изгибающих моментов на участке балки, несущем равномерно распределенную нагрузку или В каких случаях применима формула Эйлера для определения критической силы простейших обоснований — Как показать, что через любую точку, взятую в плоскости сечения, можно провести по меньшей мере одну пару главных осей . Можно, конечно, задавать и вопросы, служащие для проверки знания основных формул. [c.36]

Формулы (9.20) дают полное решение с точек зрения Эйлера и Лагранжа. Эти формулы показывают, что распределение безразмерных характеристик движения будет одинаковым для различных значений энергии взрыва [c.233]

Она гласит чтобы вычислить скорость точки В — произвольной точки тела, достаточно знать скорость Va некоторой отмеченной точки А и угловую скорость тела и. Иначе говоря, формула Эйлера выражает распределение скоростей в твердом теле. Для ускорений справедлива [c.31]

Если для идеальной жидкости сила, действующая на обтекаемое тело в направлении потока, равнялась нулю (парадокс Эйлера — Даламбера), то для вязкой жидкости эта сила всегда отлична от нуля. Она складывается из силы трения по поверхности Р х и результирующей силы давления Р х- Сила трения определяется распределением касательных напряжений по поверхности тела и может быть найдена по формуле (6.76) [c.186]

Так как при движении твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, для вычисления распределения скоростей можно пользоваться формулой Эйлера, согласно которой [c.101]

В основной возмущенной области течения с 5 О г) решения уравнений Эйлера для области 22 не могут удовлетворить условиям прилипания на поверхности тела. Как и 3.1, приходится вводить в рассмотрение вязкий пограничный подслой 32 (см. рис. 3.6) с масштабами координат и функций (3.13) и уравнениями (3.14). Далее сращивание решений для уравнений энергии в областях 3 и 32 приводит к появлению области 62, в которой распределение энтальпии торможения описывается формулами (3.27)-(3.30). [c.84]

В динамике твердого тела Эйлер разработал теорию моментов инерции и получил формулу распределения скоростей в твердом теле. В 1750 г он получил уравнения движения в неподвижной системе координат, которые оказались малопригодными для применения. В цикле работ 1758-1765 гг. Эйлер впервые ввел подвижную систему координат, связанную с телом, и получил уравнения Эйлера-Пуассона в окончательной форме (вклад Пуассона, отразившийся в названии, видимо, состоит в систематическом их изложении в своем известном курсе механики). В них также используются углы Эйлера, получены кинематические соотношения, носящие имя Эйлера, а также указан случай интегрируемости при отсутствии поля тяжести. Этот случай Эйлер доводит до квадратур и разбирает различные частные решения. Отметим также вклад Эйлера в прикладные науки — кораблестроение, артиллерию, теорию турбин, сопротивление материалов. [c.20]

Для произвольной точки А поверхности Е тела т справедлива формула Эйлера распределения скоростей в твердом теле [c.264]

Во-первых, абсолютно твердое тело есть идеализированная модель физически твердого тела и, следовательно, должно рассматриваться как сплошная среда. Во-вторых, при таком подходе выясняется близкое родство основных формул, дающих законы распределения скоростей точек среды ( рмулы Коши— Гельмгольца для деформируемой среды и формулы Эйлера для абсолютно твердого тела. [c.22]

ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ. Имеются в виду импульс, кинетический момент и кинетическая энергия, которые уже рассматривались применительно к системе свободных материальных точек в 10. В случае, когда система точек образует твердое тело, выражения для этих величин принимают специфический вид в связи с тем, что скорости точек тела образуют распределение, описываемое формулой Эйлера Vp = Vs+[ oXSP], Таким образом, в каждый момент времени скорости зависят от точки тела, а зависимость их от времени проявляется только через векторы Vs, ю, которые являются общими для всех точек тела. [c.204]

Статья состоит пз двух частей в первой устанавливается распределение по длине балки реакций от листов иерекрытия, во второй выводится на этой основе уточненное выражение для критической нагрузки, на порядок отличающееся от применявшейся ранее формулы Эйлера. [c.48]

В формулах (1.53) влияние вязкости учитывается теперь лишь одним безразмерным комплексом — числом Рейнольдса. Если вязкость слабо влияет на распределение давления, характеризуемое числом Эйлера, то в правой части модифицированного уравнения (1.52) П = F (Пг, Пз) число Ш = Re может быть отброшено. Для большинства задач гидродинамики влияние безразмерного комплекса Щ = Fr в этом уравнении является опре-Д6ЛЯЮШ.ИМ [74], [c.31]

Потенциальный поток идеальной жидкости, плавно обтекающий какое-либо тело, обусловливает такое распределение местных нормальных давлений по поверхности тела, что результирующая этих давлений не дает составляющей в направлении вектора скорости 1/оо. Для случая плоскопараллельных течений это утверждение было доказано, исходя из первой формулы Чаплыгина, в 10. В общем случае потенциальных пространственных безотрывных течений этот парадоксальный результат был впервые доказан Л. Эйлером, и мы будем его называть парадоксом Эйлера . Парадокс Эйлера противоречит повседневному опыту, указывая одновременно, что гипотеза о потенциальности и безотрывности обтекания не учитывает важных явлений при течениях реальной жидкости. [c.338]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...