Эйлера формула суммирования

Эйлера формула суммирования 394, IX. [c.477]

Сумму ряда в (54.20) вычислим с помощью формулы суммирования Эйлера (см. 46). Вводя у = 1/1 Т 1, имеем [c.268]

Воспользуемся для оценки этого выражения формулой суммирования Эйлера [c.294]

Интервал интегрирования (а... 6) делим на я равных частей (Ь — a)-.n = h, лг, = я + >.Л (X = О, 1, 2... я), следовательно, х , = а, дг = 6, далее предполагаем у = f (х- . Если /(дг) имеет непрерывные производные до порядка 2л то имеет силу формула суммирования Эйлера [c.105]

Формула суммирования Эйлера выражает связь между интегралом по конечным разностям и обыкновенным интегралом [c.255]

Экстенсивная величина 1.20, 3.4 Эйлера — Маклорена формула суммирования 4.5 [c.636]

При высоких температурах Г > 0 можно использовать формулу суммирования Эйлера — Маклорена (см. [2]) [c.214]

Указание. Использовать формулу суммирования Эйлера [c.280]

Эйлера — Маклорена формула суммирования 214 Эйлера теорема 131 [c.448]

Применим к вычислению правой части этого равенства формулу суммирования Эйлера — Маклорена [3 ]. Согласно этой формуле имеем [c.228]

Здесь V = VI — V2, I =" V2 — vз, а суммирование в (17.140) проводится по V, I, и, I, з, 3, а. Символы и обозначают углы Эйлера, соответствую-щ,ие поворотам, которые совмеш,ают векторы к и я соответственно с вектором р [вокруг осей к X р и я X р см. обсуждение, непосредственно перед формулой (15.24)]. Напомним, что спиральности частиц 2 и 3 измеряются в системе центра масс пары (2,3), а спиральность частицы 1 —в системе общего центра масс. [c.509]

Используя формулу суммирования Эйлера — Маклорена, получить высокотемпературное разложение вращательной части статистической суммы г (Г) (3.8) для гетероядерных двухатомных молекул. Вычислить величину г (Т) при Т = 300,4° К для HG1 (0г = % 121к = 15,02° К) и найти отклонение от классического значения Т/ г- [c.214]

Приближённое суммирование рядов. Если общий член ряда есть f(k) и найти интеграл по конечным разностям затруднительно, можно воспользоваться формулой Эйлера—Макло-рена, дающей зависимость между интегралом по конечным разностям и обыкнЬвенны.м интегралом [c.254]

Для составления уравнений движения воспользуемся методом Лафанжа. Уравнения Лафанжа второго рода для описания движения твердого тела можно получить из вариационного принципа Д Аламбера-Лафанжа (1.11), если выбрать на шестимерном конфигурационном многообразии твердого тела локальные координаты. Для этого достаточно, например, задать радиус-вектор полюса Гр как функцию криволинейных координат ( ,, 2, Яз) и выразить компоненты ортогонального оператора Г через углы Эйлера в формуле (1.1). Выполняя преобразования, аналогичные проделанным в 4.9 с заменой суммирования на интеграл по мере, получим уравнения Лафанжа второго рода, описывающие движение свободного твердого тела. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...