Мариотт

Гипотеза наиб, линейных деформаций (Мариотт, 1682 г.) С ах а - v(.[c.7]

Примерно в то же время французский ученый Амонтон разработал газовый термометр постоянного объема. В качестве термометрического вещества он использовал воздух и нашел, что отношение самого большого летнего тепла к самому большому зимнему холоду в Париже составляет приблизительно б 5. Затем он пошел далее и заключил, что самая низкая возможная температура должна соответствовать нулевому давлению газа. Это можно считать первым шагом на пути изучения понятия температуры. Согласно Амонтону, мы можем определять температуру как величину, просто пропорциональную давлению газа, и таким образом для создания шкалы необходима лишь одна фиксированная точка. Несмотря на более раннюю работу Бойля и Мариотта, эта идея не была поддержана, по-видимому, по весьма веской причине — газовый термометр представлял собой слишком сложный прибор. Тогда не сумели понять, что созданная таким образом шкала содержит гораздо больший физический смысл, чем шкала Фаренгейта. [c.32]

Идеальными газами называют такие, которые полностью подчиняются законам Бойля — Мариотта и Гей-Люссака. В идеальных газах отсутствуют силы взаимного притяжения и отталкивания между молекулами, а объемом самих молекул пренебрегают, считая его бесконечно малой величиной по сравнению с объемом, в котором они помещаются. [c.22]

Закон Бойля — Мариотта [c.22]

Закон Бойля—Мариотта устанавливает зависимость между удельным объемом и абсолютным давлением идеального газа в процессе [c.22]

Графически в системе координат pv закон Бойля — Мариотта изображается равнобокой гиперболой (рис. 2-1). Эта кривая получила название изотермы, а процесс, протекающий при постоянной температуре изотермическим. [c.22]

Зависимость между параметрами (2-5) может быть получена также из совместного рассмотрения законов Бойля— Мариотта и Гей-Люссака, поэтому часто эту зависимость называют объединенным законом Бойля — Мариотта и Гей-Люссака. [c.24]

Уравнение (2-10), называют уравнением состояния Клапейрона— Менделеева, так как оно впервые было предложено Д. И. Менделеевым в 1874 г. Уравнение Клапейрона — Менделеева является наиболее общим для идеальных газов, так как связывает три закона идеальных газов (Гей-Люссака, Бойля — Мариотта и Авогадро) и включает универсальную газовую постоянную, не зависящую от природы газа. [c.27]

Закон Бойля—Мариотта и Гей-Люссака. Его определение и уравнение. [c.27]

Парциальный объем каждого газа можно определить по закону Бойля — Мариотта. При постоянной температуре имеем [c.31]

Для нахождения парциального давления каждого газа при задании смеси объемными долями можно воспользоваться законом Бойля — Мариотта, из которого следует, что при постоянной температуре [c.35]

При постоянной температуре объем газа изменяется обратно пропорционально его давлению (закон Бойля —Мариотта). [c.93]

Вторая гипотеза была выдвинута в 1682 г. Э. Мариоттом согласно этой гипотезе, прочность материала в исследуемой точке достигает критического состояния при максимальном значении линейной деформации е. Экспериментальная проверка и в этой гипотезе обнаружила ряд весьма существенных недостатков. [c.239]

Наибольших линейных деформаций (Мариотт, 1682 г.) тах Oi— у(о2+Оз) Не рекомендуется [c.10]

Понятие относительная скорость в науку ввел Мариотт. 189 [c.189]

Р. Гук (1635—1703) опубликовал закон линейной упругости в 1678 г. в работе О восстановительной способности или об упругости и сформулировал его так Какова сила — таково растяжение . Тот же закон был независимо открыт Э. Мариоттом в 1680 г. [c.34]

Закон Бойля — Мариотта 81 [c.360]

Независимо от него позже этот закон установил Э, Мариотт, и теперь он имеет название закона Бойля — Мариотта. [c.63]

Связь между давлением и плотностью дается законом Бойля — Мариотта (температуру газа мы считаем постоянной). Так как плотности обратны объемам, то но закону Бойля — Мариотта [c.512]

Полученные данные позволяют, в частно сти, получить так называемую котельную формулу (Мариотта) для определения толщины стенок криволинейных поверхностей, подверженных заданному давлению. [c.36]

Ум(13-31) Будем полагать, что толщина стенок трубы соответствует формуле Мариотта (2-50) е— , и поэтому вместо (13-31) имеем [c.128]

Теорией изгиба балок занимались такие крупные ученые, как Мариотт, Яков и Иоганн Бернулли, Лейбниц, Эйлер, Лагранж и др. В разных странах создавались научные общества, которые впоследствии оформлялись в Академии наук. Организация их, издание научных трудов оказали большое влияние на развитие науки. В становлении науки о сопротивлении материалов и теории упругости заметную роль сыграло образование во Франции в 1795 г. Политехнической школы, созданной в духе прогрессивных веяний, связанных с Французской революцией. Инженерное образование в ней было поставлено на высоком уровне особую роль играли вопросы математики и механики. Первый систематический курс по сопротивлению материалов был выпущен профессором этой школы Навье в 1826 г. [c.6]

Объединяя законы Бойля — Мариотта и Гей-Люссака, Клапейрон в 1834 г. получил уравнение состояния идеального газа pV= T, где постоянная с для данной массы газа зависит от его природы. На основе тех же законов и закона Авогадро Д, И. Менделеев в 1874 г. установил уравнение состояния pV--(m M)RT, где постоянная R одна и та же для всех газов. [c.31]

T. e. в этом процессе объемы газа меняются обратно пропорционально давлениям (закон Бойля—Мариотта). [c.56]

Определить расход воды, вытекающей из сосуда Мариотта (рис. III. 18) через цилиндрический насадок диаметром а = 25 мм при h, равном а) 0,5 м б) 0,7 м. [c.76]

Компрессионный ртутный вакуумметр. Относится к числу жидкостных приборов давления с предварительным сжатием. Давление в вакуумметре измеряется разностью уровней ртути к в сообщающихся сосудах, но в отличие от и-образного манометра здесь в одном из сосудов газ предварительно сжимается, и поэтому значением А измеряется давление сжатого газа, значения которого а соответствии с законом Бойля—Мариотта будет в е раз больше давления в вакуумной системе (здесь е — степень сжатия). [c.163]

На основе закона Бойля-Мариотта [c.163]

Напряжения растяжения от внутреннего давления, равные для тонкостенных труб по формуле Бонля-Мариотта Стр = 0,5pd/s, уменьшаются с увеличением толщины стенок. Термические же напряжения, как видно из формулы (112),.при заданной интенсивности теплового потока возрастают с увеличением толщины стенок. [c.374]

Это гипотезы наибольших нормальных напряжений сГщах (Г.Гапилей) и наибольших линейных деформаций (Мариотт, 1684 г.). [c.50]

Как известно из общего курса физики, материальные тела обладают сложной молекулярной структурой, причем молекулы среды совершают тепловые движения хаотичные в газах, более или менее упорядоченные в жидкостях и аморфных телах и колебательные в кристаллических решетках твердых тел. Эти внутренние движения определяют физические свойства тел, которые в модели сплошной среды задаются наперед основными феноменологическими закономерностями (например, законы Бойля — Мариотта, Клапейрона — в газах, законы вязкости — в ньютоновских и неиыотоповских жидкостях, закон Гука — в твердых телах). [c.103]

Постоянная Лошмидта. От гипотезы Авогадро до первых попыток определения числа молекул в заданном объеме газа прошло 50 лет. Они быпш годами разработки учеными основных представлений о внутреннем строении газов, основ молекулярно-кинетической теории, выяснения физической сущности газовых законов. К открытому Бойлем — Мариоттом закону (29) спустя почти 150 лет добавился закон Гей-Люссака, связывающий линейной зависимостью увеличение объема газов и повышение их температуры. Эти два опытных закона были объединены в один обшд1Й закон Менделеева — Клапейрона [c.66]

Очередную попытку привлечения молекулярно-кинетических представлений к расчетам параметров газа выполнил в 1845 г. англичанин Уотерстон. Из его расчетов, как следствие, вытекали законы Бойля — Мариотта и Гей-Люссака. Но судьба и этой работы поразительна, о ней отзываются как о пустой, если не бессмысленной, основанной на чисто гипотетических принципах . Только спустя почти 50 лет она была обнаружена в пыли [c.66]

При дальнейших расчетах необходимо принять во внимание, что упругие свойства газа зависят от температуры. При быстром сжатии газа выделяется тепло, которое не успевает распространиться в соседние объемы. Так как при повышении температуры сжимаемость газа уменьшается, т. е. AplAp возрастает, то это приводит к увеличению скорости распространения импульса по сравнению с той, которая имела бы место при неизменной температуре. Сжатие газа без отвода тепла носит название адиабатического сжатия. При адиабатическом сжатии вместо закона Бойля —Мариотта, который справедлив при неизменной температуре (изотермическое сжаТие), связь между объемом и давлением дается соотношением [c.579]

Это так называемая формула Мариотта, позволяющая рассчитать напряжение, вОзни-каюигее в материале трубы, или определить требующуюся толщину е тонкостенных труб, работающих под гидростатическим давлением р, если в формулу (2-50) вместо а подставить значение допустимого напряжения. [c.36]

АДолекулы одного газа представлены вертикальными черточками, а другого — горизонтальными (рис. 1.2). На рис. 1.2, а молекулы рассеяны по всему объему. Если молекулы первого газа собраны в одной части объема, а молекулы другого газа — в другой, как это показано на рис. 1.2, б, то уменьшение объема газа при Т = onst вызывает пропорциональное увеличение давления (закон Бойля—Мариотта). Подбирая соответствуюш им образом доли от общего объема, можно добиться того, что каждый газ достигает давления смеси. Объемы, которые занимают эти газы, называют парциальными, приведенными к давлению смеси. Сумма парциальных объемов равна объему смеси (закон Амага) [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...