Резонанс существенный

На величину амплитуды колебаний при резонансе существенно влияет коэффициент демпфирования очевидно, является желательным возможное увеличение этого коэффициента (см. 26). [c.108]

Параметрические резонансы существенно отличаются от резонансов при вынужденных колебаниях. Основные свойства и математические методы исследования колебаний параметрически возбуждаемых линейных систем описаны а т. 1, гл. VII. [c.229]

Отметим, что частота краевого резонанса существенно зависит от коэффициента Пуассона, повышаясь с его увеличением. В связи с этим такую зависимость предлагалось использовать в качестве основы для экспериментального определения величины v [226]. [c.187]

Наличие резонансов существенно осложняет формальную классификацию. [c.59]

Из рис. 21 видно, что при учете запаздывания в окрестности пересечения ветви кулоновских экситонов и фотонов происходит изменение групповой скорости нормальных волн, что оказывается особенно существенным при рассмотрении их взаимодействия с фононами. Смешивание состояний, о котором идет речь, является отражением того очевидного факта, что нормальные электромагнитные волны в среде, особенно вблизи резонансов, существенно отличны от нормальных волн в вакууме. [c.337]

Для наблюдения циклотронного резонанса существенно, чтобы циклотронная частота (28.6) была больше частоты столкновений или сравнима с ней. Как и в случае металлов, для выполнения этого условия требуется, вообще говоря, работать с очень чистыми образцами при очень низких температурах, чтобы уменьшить до минимума рассеяние как на примесях, так и на фононах. [c.193]

Из формул (2)—(4) следует, что эффективные поперечные сечения и при заданном радиусе пузырька максимальны, когда /=/о, т. е. когда падающая звуковая волна оказывается в резонансе с колебаниями пузырька. Важно то обстоятельство, что величины и при резонансе существенно превышают геометрическое поперечное се- [c.397]

Наличие фазовых переходов II увеличение соответствующего коэффициента сро приводит к уменьшению сдвига фаз а, и для достаточно мелких пузырьков и достаточно малых частот а уменьшается почти до 0. Наличие поверхностного натяжения и фазовых переходов с увеличением их интенсивности приводит к появлению второго резонанса при размерах п частотах существенно меньших, чем а а>е) и м (ао) и к уменьшению эффекта первого резонанса. Другими словами, при увеличении фо уменьшается макси- [c.306]

Вместе с тем раскачка системы возможна и в том случае, когда внешняя сила будет достигать максимума не в такт каждому отклонению, а через один, два, три такта. Следовательно, в параметрических колебаниях существует не одно резонансное состояние, а целый ряд состояний. Более детальное исследование вопроса показывает, что резонансное состояние наступает не только при точном выполнении указанных соотношений частот. Существуют целые области резонансных состояний. Ширина этих областей зависит от амплитуды параметрического воздействия (в рассматриваемом примере от величины Ро)- Наиболее существенным является резонанс при отношении [c.497]

Дифференциальные уравнения для функций yi представляют собой неоднородные уравнения гармонического осциллятора. Для каждого из этих уравнений могут возникать явления частотного резонанса при некоторых сочетаниях частоты ш с частотами правой части. При переходе частот через резонансные соотношения возможны существенные изменения закона движения. О [c.251]

При обычном резонансе амплитуда вынужденных колебаний возрастает прямо пропорционально времени i, если отсутствуют силы сопротивления. При наличии сил сопротивления свойства движения существенно изменяются. В частности, амплитуда остается ограниченной при возрастании времени. [c.321]

Перейдем теперь к обсуждению природы диа-, пара- и ферромагнетизма. При этом отметим еще раз тот факт, что магнитную активность проявляют все тела без исключения. Следовательно, за магнитные свойства вещества ответственны элементарные частицы, входящие в состав любого атОма. Такими частицами являются протоны, нейтроны и электроны. Опыт показывает, что магнитный момент ядра, состоящего из протонов и нейтронов, примерно на три порядка меньше магнитного момента электрона. Поэтому при обсуждении магнитных свойств твердых тел магнитными моментами ядер обычно пренебрегают. Не следует думать, однако, что ядерный магнетизм вообще не играет никакой роли. Имеется ряд явлений (например, ядерный магнитный резонанс), в которых, эта роль чрезвычайно существенна. [c.321]

Выше уже указывалось, что кристаллы с точечными дефектами в определенном количестве могут быть термодинамически равновесны. Однако в ряде случаев возникают и избыточные неравновесные точечные дефекты. Различают три основных способа, с помощью которых дефекты могут быть созданы быстрое охлаждение от высоких до сравнительно низких температур (закалка) дефектов, которые были равновесны до закалки, пластическая деформация, облучение быстрыми частицами. Возникающие в этих случаях типы точечных дефектов, как правило, те же, что и вблизи термодинамического равновесия. Однако относительные доли каждого типа дефектов могут существенно отличаться от характерных для равновесия. Поэтому в изучении дефектов решетки особую роль играют экспериментальные методы, такие, как изучение электросопротивления (зависимости его от температуры и времени), рассеяния рентгеновских лучей и нейтронов, зависимости теплосодержания от температуры и времени, механических свойств, ядерного гамма-резонанса, аннигиляции позитронов и т. д. [c.235]

В отличие от описанного пути нахождения методом медленно меняющихся амплитуд приближенного решения уравнения (3.3.1), мы для упомянутого ранее случая существенного различия между р и (UQ (т. е. области, далекой от резонанса) должны поступить несколько иначе. [c.122]

Наблюдаемые ширины адрон-адронных резонансов варьируются в пределах от нескольких десятков МэБ до 300 МэБ, что соответствует временам жизни в интервале 10" — 10" с. Отдельные резонансы имеют существенно более узкие ширины. Экспериментально установлено порядка сотни различных резонансных адронных изотопических мультиплетов. Верхний предел масс резонансов непрерывно повышается. Недавно (1977 г.) открыт резонанс с массой 9,5 ГэВ. Кварковая структура определена однозначно далеко не для всех резонансов. Поэтому многие опытные свойства резонансов будут приведены без кварковой трактовки. Современные методы регистрации далеки от того, чтобы давать возможность непосредственно измерять времена жизни резонансов или проходимые ими [c.363]

Уравнения (28.7) показывают, что амплитуда )-й гармоники первой главной координаты возрастает неограниченно, пропорционально времени, а амплитуды остальных гармоник остаются постоянными и достаточно малыми, т. е. существенно не влияют на изменение этой координаты. Амплитуда /-й гармоники второй главной координаты, так же как и всех остальных ее гармоник, остается постоянной и достаточно малой. Поэтому в случае резонанса /-го по- [c.137]

В уравнениях, приведенных в 2, 3 и 5 для цилиндрической и кубической трубки, встречаются две постоянные — о я /о. которыми существенно обусловливается резонанс теперь мы постараемся вычислить эти постоянные для некоторых случаев. При этом необходимо определить потенциал скоростей для всего рассматриваемого объема воздуха и для движения, которое в цилиндрической трубе поддерживается ее основанием, в кубической же трубе — произвольной частью сосуда. Это опять-таки возможно кри некоторых определенных предположениях относительно ограничения объема воздуха. Мы примем, что для расстояний от отверстия порядка длины волны или больших, простирающихся в бесконечность, объем воздуха или ничем не ограничен, или ограничен частью произвольной конической поверхности, вершина которой расположена в отверстии. Обозначим через г расстояние переменной точки от этой вершины и допустим, что для значений г порядка длины волны или больших, имеет место уравнение (19) [c.282]

Вне области резонанса кривые р, соответствующие различным у, располагаются достаточно близко одна от другой. В области же резонанса отличие ординат кривых р при одном и том же значении а, но разных у, весьма существенно. Вследствие сказанного учитывать сопротивление среды необходимо в том случае, когда ожидается или представляется возможной близость к резонансу. Если имеется гарантия, что колебания будут [c.112]

Из (17.162) видно, что если / = о, то резонанс может наступить при /со = Юс, т. е. число резонансных частот бесконечно велико — все они кратны основной круговой частоте ю. Конкретная система, характеризуемая определенной величиной Юс, теоретически может оказаться в состоянии резонанса в связи с тем, что Юс окажется равным одному из /ю, хотя практически обычно оказываются существенными лишь несколько первых резонансов. Если функция /(/) не периодическая, то резонансы условные. [c.127]

Существенным в проблеме прохождения системы через резонанс является способ учета рассеяния энергии. Последний основывается на тех или иных гипотезах. [c.133]

Управляемая машина представляет собой соединение трех частей источника энергии (двигателя), механической системы и системы управления движением. До недавнего времени можно было при исследовании колебательных явлений, происходящих в машинах, не учитывать динамическое взаимодействие этих частей машины. Динамическая независимость двигателя, механической части и системы управления обусловливалась прежде всего существенным различием их характерных постоянных времени собственные частоты механической системы располагались обычно за частотой среза системы управления, постоянная времени двигателя значительно превышала наибольший период свободных колебаний. В этих условиях только при прохождении через резонанс в процессе разгона и выбега проявлялось в какой-то мере взаимодействие источника энергии с механической системой, связанное с резким увеличением диссипации энергии на резонансных режимах в остальном же анализ и синтез функциональных частей машины могли проводиться независимо. [c.5]

Измерение теплоотдачи осуществлялось в одном сечении — вблизи входного сечения экспериментального участка. Результаты опытов по относительной теплоотдаче К в зависимости от частоты и относительной амплитуды представлены на рис. 46. С увеличением относительной амплитуды влияние колебаний на теплоотдачу увеличивается. Максимальное увеличение теплоотдачи при AuJuq 2 составляет К = 1,25. С увеличением частоты теплоотдача увеличивается, достигает максимума, а затем уменьшается, достигает минимума и, наконец, снова увеличивается. Такое изменение теплоотдачи в данных опытах объясняется тем, что теплоотдача в условиях резонанса существенно зависит от формы стоячей волны (от относительного расположения пучности и узла скорости). [c.137]

Если энергия падающей частицы велика, то для резонанса существенны высоко расположенные уровни составного ядра, расстояние между которыми мало по сравнению с энергией частицы. Обычно интервал энергии, в котором находятся падающие частицы, также гораздо больше этого расстояния. Поэтому необходимо усреднить значение ширины по интервалу немонохроматичности частиц. Усреднённую ширину можно считать не зависящей от энергии частицы. Иными словами, величину можно заменить её значением при резонансе, т. е, считать, что [c.224]

Самолет на вибрирующей палубе в общем случае является нелинейной динамической системой. Входными сигналами системы являются перемещения палубы Лк в-точках контакта с самолетом (шасси самолета), а выходными — реакции опор нагружающие планер. Если самолет имеет трехопорную систему, то — реакция носовой опоры, Я2 — сумма реакций главных опор шасси, Н — перемещение палубы в точке контакта с пневматиком носовой опоры, а Лг — в точках контакта с пневматиками главных опор. Частотный диапазон амплитудно-частотных характеристик можно разделить на следующие зоны дорезонансную, низкочастотного резонанса, межрезонансную, высокочастотного резонанса и зарезонансную. Расчеты, выполненные И. А. Лобаревым, показывают, что на резонансную частоту амплитуды значительное влияние оказывает жесткость амортизаторов и пневматиков. Снижение жесткости амортизаторов и пневматиков в 10 раз уменьшает резонансную частоту, низкочастотного резонанса в 3... 4 раза и на порядок уменьшает амплитуду низкочастотного резонанса. Существенное влияние на амплитудно-частотные характеристики динамической системы планер — шасси оказывают демпфирующие свойства амортизаторов. [c.56]

Рассмотренное движение точки существенно отличается от ранее изученных, так как раньше функция x t) была ограниченной, а в данном случае х мож ет яри д(Зстаточно большом t стать сколь угодно большой, потому, что в последнее слагаемое входит множитель t. Это явление называют резонансом. [c.206]

Между обычным и параметрическим резонансами име-ются существенные различия. Действительно, если на систему с линейным упругим элементом действует возмущающая сила, пименяющаяся по гармоническому закону, то дифференциальное уравнение движения приводится 1 виду [c.251]

Существенно большие успехи были достигнуты в схеме Sf/(3)-симметрии, основанной на теории групп. St/(3)-симметрия не только повторила результаты схемы Саката, но и позволила правильно классифицировать барионы и барионные резонансы. Наибольшим успехом 517(3)-симметрии было предсказание свойств 2 -ги перона, который вскоре после этого был открыт. [c.704]

Амплитуды вынужденных колебаний зависят не только от соотношения между частотами ш и (Оц, но и от величины сил трения в системе. Как видно из (17.22), чем больше затухание а, тем меньше при прочих равных условиях амплитуда вынужденных колебаний. Но вдали от резонанса силы трения вообш.е не играют заметной роли поэтому и изменение величины сил трения мало изменяет амплитуду вынужденных колебаний. В области резонанса, где именно силы трения играют сс-новную роль, изменение их существенно сказывается на изменении амплитуды вынужденных колебаний. В частности, при резонансе, как видно из (17.25), амплитуды вынужденных колебаний изменяются обратно пропорционально Ь. Поэтому с увеличением сил трения вся кривая резонанса опускается вниз, но максимум этой кривой опускается гораздо резче, чем области, далекие от резонанса (рис. 394) кривая резонанса при увеличении сил трепия притупляется. Менее резкими становятся и изменения сдвига фаз в области резонанса. С увеличением затухания системы все явление резонанса становится все менее и менее заметным и при больших затуханиях (6 порядка 1 и больше) вообще исчезает. [c.611]

Для вынужденных колебаний в линейной колебательной системе в области резонанса это сразу видно из полученных выше зависимостей амплитуды и фазы вынужденных колебаний от частоты виеншей силы (графики этих зависимостей приведены на рис. 388 и 389). Вследствие сильной зависимости амплитуды и фазы вынужденных колебаний от Частоты, соотношение между амплитудами и фазами разных гармоник в спектре внешней силы н в спектре вынужденных колебаний нарушается и форма вынужденных колебаний может очень существенно отличаться от формы внешней силы. Пример этого был приведен выше для маятника, раскачиваемого толчками, при малом затухании форма вынужденных колебаний будет близка к гармонической. [c.621]

Резонанс напряжения на емкости с1макс С л получается при 7 =1 —1/2Q , т. е. при более низкой чем со,, частоте р, а резонанс напряжения на индуктивности ul макс при у = = 1/(1 — 1/2Q2), т. е. на более высокой чем щ частоте р. Все три максимума совпадают только при Qq- -oo (практически при Qo>10 )- На этом примере легко убедиться в том, что при небольших величинах добротности электрических колебательных контуров (Qn = 2 — 5) резонансные максимумы Ul, с, ur отличаются друг от друга по частоте на несколько процентов, что может быть весьма существенно при использовании таких систем в радиоизмерительных устройствах. [c.85]

Мы уже позггакомились с тем, как неизохронность проявляется при обыкновенном силовом резонансе (см. рис. 3.25), и теперь следует рассмотреть ее для случая параметрического резонанса. Постараемся выяснить некоторые наиболее существенные особенности поведения интересующих нас систем при допущениях и предположениях, весьма далеких от строгости, но позволяющих правильно оцепить характер параметрического резонанса в ряде нелинейных систем. Для простоты рассмотрим консервативную систему, состоящую из индуктивности и конденсатора с сегнето-электриком (рис. 4.5). Пусть в этой системе происходит такое периодическое изменение индуктивности, что [c.135]

Наличие фазовых переходов и увеличение соответствующего коэффициента приводит к уменьшению сдвига фаз ф, и для достаточно мелких пузырьков и достаточно малых частот ф уменьшается почти до 0. Наличие поверхностного натяжения и фазовых переходов с увеличением их интенсивности приводит к появлению второго резонанса при размерах и частотах, существенно меньших чем аДсОе) и г(яо), и к уменьшению эффекта первого резонанса. Другими словами, при увеличении уменьшается максимальная амплитуда первого резонанса и увеличивается максимальная амплитуда второго. Если частота не очень велика, то даже для квазиравповесных фазовых переходов (р -> - °о) оба резонансных размера проявляются. При более высоких частотах (см. рис. 2.7.3 для (Юе/(2я) = 18 10 с ) при достаточно больших р и, в частности, при р -> оо первый резонансный размер газового пузыря пе проявляется и кривая (а ,) имеет только один максимум. [c.219]

К сожалению, возможности проверки квантовой электродинамики ограничены эффектами, обусловленными процессами с участием сильно взаимодействующих частиц, потому что соответствующие диаграммы уже не поддаются точному расчету. В первую очередь начинает сказываться вкрапление р-мезонной линии, а также пионной петли в фотонную линию (рис. 7.69). В опытах первой группы эти поправки становятся существенными, начиная с уже доступных расстояний см. В опытах второй группы эта поправка сказывается по-разному, в зависимости от конкретных условий. Раньше всего вклад диаграммы рис. 7.69, а становится заметным в р-мезонном резонансе для процессов е" -f е+ е + е и е + е Г + j,+. Оба экспериментальных сечения при энергии 765 МэВ, соответствующей массе р-мезона, имеют отчетливые резонансы, следующие из расчетов по квантовой электродинамике. Это нарушение КЭД происходит уже на расстоянии порядка Ю см. Однако вдали от резонансов (или для процесса е + е е + е, в котором таких резонансов нет) поправки за счет сильных взаимодействий начнут сказываться только от расстояний порядка 5х X10 см, т. е. при энергиях столкновения порядка 10—15 ГэВ (в СЦИ). Ускорители на встречных пучках на такие энергии сейчас строятся. На них можно будет провести последнюю проверку пределов применимости КЭД. При более высоких энергиях эффекты [c.395]

Другой, более существенный источник погрешностей связан с дискретностью определения частоты, на которой устанавливаются резонансы в изделии. Дискретность обусловлена интервалом между резонансами столба воды, по минимуму которых определяют резонанс изделия. Для точного определения положения резонансной-частоты изделия нужно увеличить высоту столба воды. Однако чем больше высота столба, тем медленнее должна быть модуляция частоты, чтобы частота колебаний сигнала, отраженного от изделия, в момент прихода к преобразователю незначительно отличалась от частоты его колебаний под действием генератора прибора. Отсюда возникает отмеченная выше взаимосвязь ограничений производительности и точности иммерсионнорезонансного способа контроля. [c.130]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

В этом параграфе описан метод определения вкладов нескольких работающих машин в вибрационное поле нрисоединен-ных конструкций, когда ни один из источников не может работать автономно [58]. В этом случае, как это следует из результатов предыдущего параграфа, необходимы дополнительные сведения относительно частотных характеристик рассматриваемой системы. На практике трудно делать какие-либо достоверные оценки этих величин на отдельных частотах. Так, для двух одинаковых машин, установленных зеркально симметрично на некоторой конструкции, едва ли будут точно выполняться соотношения (4.35) ввиду небольших естественных отклонений от симметрии. Даже малое смещение частоты одного из местных резонансов несущей конструкции может значительно исказить равенство (4.35) в этой частотной области. Поэтому оценки переходных характеристик целесообразно делать в достаточно широких полосах частот, где местные отклонения частотных характеристик мало сказываются на поведении интегральных переходных характеристик. Кроме того, измерения в полосах частот мало чувствительны к небольшим изменениям режима работы машины (изменения нагрузки, случайные рхзмеиония частоты вращения вала и т. п.), в то время как они существенно сказываются на точности измерения спектральных характеристик, в частности взаимных спектральных плотностей машинных сигналов. По этим причинам в приводимом нин e методе разделеиня источников, основанном на оценках переходных характеристик между машинами, мы будем оперировать сигналами, получаемыми из реальных машинных акустических сигналов путем пропускания через фильтры с шириной полосы А(в, а характеризовать эти сигналы будем величинами, относящимися ко всей частотной полосе (среднеквадратичными значениями, коэффициентами корреляции). Вопрос о выборе полосы Асо будет рассмотрен в конце параграфа. [c.128]

Система с идеальным источником энергии. Опыты с идеальным источником энергии проводились в два этапа сначала были получены зависимости x=f (v) для различных фиксированных значений скорости ф = Q= onst, затем — зависимости х=/ (Q) для различных фиксированных значений частоты v. На основании этих зависимостей возможно построение поверхности ж=/ (v, Q), что дает полное представление о характере колебательной скорости X в широком диапазоне изменения частоты v и скорости Q. Для получения указанных зависимостей при помощи интегратора медленно (квазистационарно) изменялась частота v (Q= onst) и скорость й (v = onst) эти изменения на рисунках обозначены соответственно как v (т) и Q (т ), где т — медленное время. Скорости изменения v и Q варьировались, поэтому на ниже приведенных рисунках имеются почернения различной степени. В областях захватывания и их близких окрестностях скорость изменения частоты V выбиралась намного меньше, чем в других областях это связано с тем, что скорость изменения частоты существенно влияет на резонансные свойства системы амплитудные кривые деформируются, зона резонанса сдвигается, расширяется или сужается и т. д. [c.35]

В реальных машинах с роторным двигателем коэффициент не-равиомерностц в установившемся режиме обычно не превышает 0,2 таким образом, относительная ошибка в определении угловой скорости по первому приближению пе превышает 1%. Большая ошибка может иметь место в том случае, если м 1/(тТм), т. е. если угловая скорость главного вала машины существенно превышает частоту так называемого двигательного резонанса машины, равную 1/(тт ) [c.86]

Взаимодействие сложной колебательной системы с иеидеаль-ным источником энергии наиболее существенно проявляется в областях основных резонансов ири v pj s = 1,. .., га. В каждой (p,v)-ii резонансной области (р — индекс собственной формы, >v — номер гармоники возмущения) динамический анализ системы в первом приближении может осуществляться па основе рассмотрения только двух уравнений системы (9.77) [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...