Эффективное магнитное поле

Для достижения малой чувствительности датчика к влиянию свойств деталей (химический состав, термообработка, марка стали) в приборе использован игольчатый сердечник, намагничиваемый эффективными магнитными полями с напряженностью 100—200 э. Магнитные свойства сталей при этих полях мало различаются между собой. [c.16]

Изменение расстояния между линиями в спектре одного и того же изотопа в различных соединениях характеризует изменение эффективного магнитного поля Не- Так, величина поля в точке, где расположено ядро Fe в соединении РегОз, оказалась примерно в 1,5 раза больше, чем в металлическом железе (500 и 330 кэ соответственно). В обзоре [411] подробно обсуждается [c.462]

Измерение параметров ЯГР-спектров позволяет находить эффективные магнитные поля, градиенты электрических полей, действующих на ядра, электронную плотность на ядре. Эти величины полезны для обсуждения вопросов об электронной структуре атомов в чистых веществах, твердых растворах и соединениях, о зарядовом состоянии и характере связей резонансного атома. Поскольку мессбауэров-ские ядра можно вводить в большое число различных матриц с различным хи.мическим окружением, удалось накопить значительный экспериментальный материал о величине и направленности связей, соотношении в них ионной и ковалентной составляющих, образовании гибридных связей и т. д. [c.166]

Различные соединения мессбауэровских изотопов (в частности, железа) характеризуются разными значениями ИС, квадрупольного н магнитного расщепления. Поэтому возможна их идентификация в сложно.м ЯГР-спектре. В табл. 8.2 приведены значения ИС (б), эффективного магнитного поля (Яэф) и квадрупольного расщепления (Д ) для некоторых соединений железа. [c.167]

Ферромагнитный резонанс (электронный магнитный резонанс в ферромагнетиках) представляет собой процесс избирательного поглощения энергии электромагнитного поля на частотах, совпадающих с собственными частотами прецессии магнитных моментов электронной системы во внутреннем эффективном магнитном поле. [c.182]

Измерение параметров ЯГР-спектров позволяет находить эффективные магнитные поля [11.81, градиенты электрических полей [11.9], действующих на ядра, электронную плотность на ядре [il.lOj. величины полезны для обсуждения вопросов об [c.145]

Исследования физических свойств железомарганцевых сплавов выявило аномалии в изменении температуры Нееля, коэффициента линейного расширения, эффективного магнитного поля на ядрах железа (см. рис. 30). По результатам этих исследований авторами работы [2] были разработаны антиферромагнитные высокопрочные стали с особыми физическими свойствами. Физико-механические свойства этих сталей приведены в табл. 43. [c.294]

В случае ферромагнетиков эффективное магнитное поле Ядф, действующее на диполи, состоит из приложенного поля Н плюс внутреннее поле, которое пропорционально намагниченности J ( молекулярное поле Вейс-са) [c.523]

Здесь V, Е и j - векторы скорости газа, электрического поля и плотности электрического тока, (р - электрический потенциал, В х) - осредненная по 2 компонента внешнего поля В х,х), Вея - эффективное магнитно поле, которое надо использовать в выражениях для МГД-силы и в законе Ома. Индуцированное магнитное поле не учитывается. [c.576]

Поскольку эффективное магнитное поле почти равно Я(g)., энергия системы ядерных моментов в значительной мере определяется значением Н(д).. Спин-спиновое взаимодействие вносит лишь пренебрежимо малый вклад, так что [c.154]

Рис. 15.8. Температурная зависимость энтропии системы спинов (5 = 1/2) в предположении, что внутреннее эффективное магнитное поле Вд = ЮО Гс. Образец изотермически намагничивается (вдоль кривой аЬ), а затем для него создается тепловая изоляция. При выключении внешнего магнитного поля со- стояние образца изменяется он переходит из Ь в с. Чтобы сохранить масштабы диаграммы в обозримых пределах, начальная температура Г1 дана меньшей, чем обычно используемая в опыте (то же относится и к внешнему магнитному полю).

Здесь Вр не что иное, как эффективное магнитное поле, или обменное поле, которое действует на спин с номером р для этого поля согласно (16,16г) и (16.16в) имеем [c.555]

В приближении усредненного поля эффективное магнитное поле ef связано с магнитным моментом ферромагнетика соотношением Ва + ХМ = Bei, где К = Тс/С, Ва — внешнее магнитное поле. [c.589]

Предположим, что на спин электрона проводи.мости в металле действует эффективное магнитное поле, обусловленное сверхтонким взаимодействием электронного спина с ядерным спином. Пусть г-компоненту этого поля, воспринимаемого электроном проводимости, можно записать в виде [c.627]

Поляризация в направлении, перпендикулярном плоскости рассеяния, может возникать даже в том случае, когда мишень сферически симметрична. Простой пример этого — рассеяние быстрых электронов сферически симметричным электрическим полем (скажем, кулоновским полем). Движущиеся электроны чувствуют эффективное магнитное поле, которое взаимодействует с их магнитным моментом и приводит к появлению в гамильтониане члена, пропорционального 0-г X р спин-орбитальное взаимодействие). В результате возникает поляризация [625, 627]. [c.258]

Из (2.2) — (2.4) можно получить выражение для эффективного магнитного поля [c.372]

В последнем выражении без потери общности мы заменили В на Н и соответственно будем называть эффективным магнитным полем полученную суммарную (термодинамически обратимую) полевую величину, которая в отсутствие диссипации характеризует скорость прецессии спина, определяемую по [c.369]

Перед тем как приступить к этому, отметим, что явление релаксации спина, как это легко видеть, совершенно аналогично явлению затухания механического гироскопа в воздухе. Действительно, если гироскоп, приведенный во вращение, подвесить на длинной нити и направить его ось под углом к вертикали и затем отпустить, то он начнет прецессировать вокруг вертикали, т. е. вокруг направления силы тяжести. Для магнитного гироскопа , рассматриваемого в этой главе, роль силы тяжести играет эффективное магнитное поле Но, как [c.370]

Таким образом, эффективное магнитное поле есть В = 2тж д. [c.354]

Возвращаясь к квантовомеханической задаче, находим что это эффективное магнитное поле приводит к появлению эффективного вектора-потенциала А в гамильтониане. При этом в нашем эксперименте с вращающимся кольцом мы будем наблюдать изменение максимального значения тока при изменении угловой скорости. С помощью этого эксперимента можно измерить величину д1т. [c.354]

Гамма-резонансные спектры сплавов, осажденных при разном перенапряжении катода, имеют вид, характерный для магнитного расщепления, с уширенными крайними пиками и состоят из нескольких основных спектров, отвечающих атомам железа в различном окружении (рис.2). Этим основным спектрам соответствуют средние эффективные магнитные поля Н,ф о = 333 кЭ - ни одного атома никеля в качестве ближайших соседей атомов железа Н,ф, = 342 - один, Н, г = 351 - два, Нэф 3 = 360 - три атома никеля в первых двух координатных сферах. Определяя площади под пиками спектров, отвечающих атомам железа в различном окружении, можно определить долю атомов, имеющих по соседству один, дйа и т.д. атомов никеля. [c.25]

Средний размер зерна в образце, мвм Под- спектр Относительная интегральная интенсивность (площадь) подспектра Эффективное магнитное поле, кЭ Изомерное сдвиг относительно эталонного Q-Fe, мм/с Ширина внешних пиков спектра на 1/2 высоты, мм/с [c.85]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

Ферромагнитный резонанс ФМ.Р , т. е.. электронный магнитный резонанс в ферромагнетиках, представл,яет процесс избирательного поглоп ения энергии. электромагнитного поля на частотах, совпадающих с собственными частотами прецессии магнитных моментов электронной системы во внутреннем эффективном магнитном поле [13.20]- ФМР имеет некоторые особенности по сравнению с другими резонансным.и методами. [c.189]

При исследовании температурной зависимости параметра кристаллической решетки 7-фазы в сплавах, содержа- щих от 19,1 до. 37,76% Мп, кроме аномалий свойств при переходе из парамагнитного состояния в антиферромаг-нитное были обнаружены аномалии в низкотемпературной области примерно при —100 °С. При этой температуре наблюдали вторую аномалию удельного электросопротивления, модуля нормальной упругости и парамагнитной восприимчивости [115, 118, 119, а в сплаве с 40% Мп — изменение хода кривой эффективного магнитного поля на ядрах железа [120, 121]. Природа явления, обуславливающего аномалии свойств в районе температур —100°С наиболее подробно изучена в работах [115, 119]. Авторы работы [119] проводили исследование на порошковых желе- [c.72]

Упорядоченная система электронных спинов ферромагнетика создает на ядрах металла эффективное магнитное поле Hi, достигающее в разных соединениях Fe значений 300—500 кЭ. Под действием этого поля энергетические уровни ядра Fe расщепляются на ряд зеемановских компонент. С учетом правил отбора для магнитных переходов оказываются возможными 6 линий поглощения 7-излучения, соответствующих переходам ядра из 2-кратнорасщеп-ленного основного уровня на 4-кратнорасщепленный первый возбужденный уровень. [c.36]

При выводе этого соотношения для обеспечения коллинеарности векторов Но и Is, когда направление [100] является осью трудного намагничивания, предполагалось, что Но 2 /Тд. Величина На = 2 Ki/Ig характеризует эффективное магнитное поле магнпто-крпсталлической анизотропии. [c.324]

Энергию анизотропии можно рассматривать как некоторую потенциальную энергию, которая является следствием взаимодействия магнитных моментов материала с некоторым эффективным магнитным полем, направленным вдоль оси легкого намагничивания и называемым полем анизотропии Яа. В случае магнитоодно- [c.22]

Результаты и их обсуждение. Мессбауэровские спектры образцов магниевого феррита представляют собой характерные шестикомпонентные расщепления (см. рис., а — д), которым соответствуют эффективные магнитные поля, изменяющиеся от 465 кэ для образца типа 4—О до 432 кэ для об- [c.18]

Следует иметь в виду, что подобие мессбауэровских спектров не является обязательным следствием подобия кристаллических структур, что было обнаружено при изучении никель-цинковых ферритов марок 400НН и 1000НН. Эффективное магнитное поле в этих случаях для образцов, прошедших диффузионный обжиг, равно II кэ и резко отличается от поля, характерного для спеченных ферритов ( 370 кэ), в то время как параметры решетки для этих образцов одинаковы. Приведенные данные свидетельствуют о том, что распределение ионов в элементарной ячейке не достигает еще своего равновесного значения на этапе диффузионного обжига. [c.219]

Приведенная формальная классификация веществ па диа- и парамагнетики пе раскрывает их физ. природы. Для ее выяспения необходимо знать генезис и величину энергии взаимодействия между элеме1г-тарными носителями М. е, , к-рая связана с их магнитными моментами. Энергию можно сопоставить с нек-рым эффективным магнитным полем пли с критнч. темп-рой Область П < [c.39]

Рис. 15.10. Энтропия системы сиинов (5 = 1/2) как функция отношения х.В1квТ. В реальны.х экспериментальных условиях начальная температура образца порядка 1 °К, а внутреннее эффективное. магнитное поле В порядка 100 Гс. Тогда ЦвВ 1квТ1 10- /Ю и состояние образца отвечает

Весьма перспективным материалом для постоянных магнитов является СОбЗт ). В этом материале энергия анизотропии отвечает эффективному магнитному полю величиной 290 кГс (29 тесла) это было установлено экспериментально на монокристаллах СобЗгп. [c.589]

Стокса — Кирхгофа 41 Фотоакустическая спектроскопия 363 Электроакустическое эхо 295 Эффективное магнитное поле [c.5]

С феноменологической точки зрения магнитоупорядоченные кристаллы описываются с помощью вектора намагниченности М, представляющего собой магнитный момент единицы объема кристалла, и так называемого эффективного магнитного поля //дфф, ь. оделирующего все силы, действующие на магнитный момент со стороны других атомов (в том числе немагнитные обменные силы) и со стороны внешнего поля. Если учитывать только обменные силы, то эффективное поле можно представить в виде [c.370]

Здесь g=2 ijfi — так называемое гиромагнитное отношение, цб— магнетон Бора, // фф — эффективное магнитное поле, действующее на магнитный момент, которое формально можно ввести с помощью функциональной производной от полной магнитной энергии магнитоупорядоченного кристалла по вектору намагниченности [c.371]

СТИ энергий ДДЯ состояний со спином по ПОЛЮ и против поля, но обязанное ему эффективное магнитное поле по направлению всегда совпадает с мгновенным направлением спинового магнитного момента и не влияет на резонансную частоту. К сожалению, имеются два обстоятельства, затрудняющие использование этого критерия. Во-первых, электронный спиновый резонанс в металлах трудно наблюдать из-за скин-эффекта и, во-вторых, возникают осложнения вследствие анизотропии -фактора. Резонансные измерения дают значения g, усредненные по всей ПФ, и не всегда очевидно, как их сравнивать с сильно анизотропными значениями -фактора, полученными при исследовании осцилляций дГвА. Тем не менее мы увидим ниже, что исследования спинового резонанса часто оказываются очень полезными. [c.537]

Плотность тока в луче можно регулировать, меняя его диаметр на изделии без изменения величины общего тока, с номондью магнитной линзы. Такая линза представляет собой катушку с тот ом, ось которой совпадает с осью луча. Для повынюния эффективности работы ее помещают в ферромагнитный экран. В этом случае магнитное поле концентрируется в узком немагнитном зазоре. Фокусное расстояние липзы (/, см) — расстояние от середины этого зазора д,о минимального сечения прошедшего сквозь линзу пучка — [c.160]

Максимальная температура обычной сварочной дуги, горящей в чистом гелии = 24,59 В), составляет 810X246 = 19 845°. При наличии в дуге паров других элементов эффективный потенциал уменьшается и соответственно снижается температура дуги. Поэтому возникает вопрос, почему же при сварке и резке плазменной струей в некоторых случаях получают температуру 30 000° и более. Это как будто противоречит вышеуказанному. Но в действительности никакого противоречия нет. Температура столба дуги-плазмы зависит от многих факторов, в том числе от упругих соударений частиц в ней. Чем их больше, тем выше температура. Представим себе, что мы каким-то путем (подачей газа по бокам столба или размещением дуги в постороннем магнитном поле) заставим столб дуги сжаться, т. е. уменьшить свое сечение. Так как сварочный ток не меняется, количество электродов, проходящих по сечению столба дуги, не изменится, а количество упругих и неупругих соударений увеличится. Плазма становится более высокотемпературной и в определенных условиях может достигать ранее указанных температур. [c.134]

Наиболее эффективным методом преобразования координат в теории ПОЛЯ является метод конформных преобразований. Этот метод получил широкое применение для определения магнитного поля в воздушном зазоре ЭМП с учетом явнополюсности, зубчатости, эксцентриситета и т. п. [41]. Главное ограничение в практическом использовании метода состоит в том, что граничные поверхности целесообразно подбирать так, чтобы они были параллельны или перпендикулярны силовым линиям и имели постоянную магнитную проницаемость. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...