Барионные резонансы

Л-гипероны и барионные резонансы со странностью S = — 1 [c.378]

S-Гипероны и барионные резонансы S = —1иГ=1 — буквой 2 [c.665]

Н-Гипероны и барионные резонансы с 5 =—2 и 7" = = /2 — буквой S [c.665]

На рис. 284 изображены три траектории Редже для нескольких барионов и барионных резонансов. Из рисунка видно, что каждая из трех траекторий проходит через две точки, соответствующие реально обнаруженным частицам или резонансам, причем все траектории имеют примерно одинаковый наклон, а точки на каждой траектории удалены одна от другой но моменту количества движения па две единицы . [c.697]

Эти простые закономерности траекторий Редже дают возможность примерно предсказывать значения масс новых барионов и барионных резонансов по известным частицам или резонансам с данным набором квантовых чисел. Аналогичные траектории могут быть построены также для мезонов и мезонных [c.697]

Таблица 36.6. Характеристики барионных резонансов [5]

Первый метод состоит в изучении положения и ширин резонансных пиков в сечениях различных процессов. Например, по приведенным на рис. 7.43 экспериментальным зависимостям от энергии полных сечений столкновения положительных и отрицательных пионов с протонами можно сделать заключение о существовании четырех барионных резонансов с 5 = О при энергиях 1232, 1520, [c.364]

Стрелками отмечены массы барионных резонансов. [c.364]

БАРИОНЫ и БАРИОННЫЕ РЕЗОНАНСЫ [8] [c.819]

При больших массах существует еще целый ряд барионных резонансов с / = 3/2 и возрастающими с ростом массы величинами снина. Их обозначают также символом А и указывают в скобках их массу (например, резонанс с/ = 3/2, 7=11/2п массой 2420 МэВ обозначается А(2420)). [c.95]

Барионные резонансы с / = 1/2 наблюдаются в 7г р-системе. Эти резонансы обозначают символом ТУ, также указывая их массу. Нанример, видимые на рис. 4.4 резонансы нри сцм = 1520 и 1650 МэВ обозначают соответственно ТУ(1520) и ТУ(1650). Кварковый состав ТУ-резонансов такой же, как у нуклонов. Для них возможны только состояния с зарядами (5 = 1 и (5 = 0. [c.95]

Резонансы образуются и при других сочетаниях частиц, например пиона с нуклоном. Наиболее известен из них барионный -резонанс (Д-изобара) с и= 1232 МэБ, 7 = 3/2, /=3/2, который за ядерное время распадается по схеме А - р+п . [c.261]

Введены некоторые новые, более принятые в настоящее время обозначения (например, для заряда античастиц, резонансов, барионного числа). [c.10]

Сводка результатов по мезонным адронам, т. е. мезонным резонансам, дана в табл. 42. Для мезонных адронов в последнее время также были предложены унифицированные обозначения. Они строятся по тому же принципу, что и в барионном случае, т. е. одинаковыми буквами обозначаются частицы и резонансы [c.669]

Значения основных квантовых чисел (В, S я Т) для всех известных барионов, мезонов и резонансов приведены в табл. 43. Кроме того, в таблице даны значения гиперзаряда У = В -Ь S, мультипольности изотопического мультиплета М = 2Т + [c.669]

Из общих соображений ясно, что этот набор фундаментальных частиц надо искать среди барионов (чтобы можно было сконструировать частицы и резонансы как с S = 1, так и с В = = 0) со спином V2 (чтобы можно было конструировать частицы с любыми целыми и полуцелыми спинами). Среди них обязательно должны быть изотопический синглет и изотопический дублет (чтобы можно было составлять любые изотопические мультиплеты, т. е. системы с целым и полуцелым Изотопическим спином). Наконец, среди них должна быть частица со странностью S = 1 (чтобы можно было строить странные частицы). [c.675]

Кроме обычных элементарных частиц, время жизни которых определяется их нестабильностью относительно электромагнитного (х сек) и слабого (t lO сек) процессов распада, в настоящее время открыто несколько десятков весьма короткоживущих (t 10 сек) квазичастиц, или резонансов, нестабильных относительно сильного взаимодействия. Резонансы, как и обычные частицы, характеризуются массой, барионным зарядом, спином, электрическим зарядом, изотопическим спином, четностью, странностью. Единственным отличием их от обычных сильновзаимодействующих частиц (мезонов и барионов) является очень малое время жизни из-за быстрого распада. Если сравнение резонансов с обычными частицами производить в преде- [c.703]

В такой форме (нестабильные частицы, рождающиеся во взаимодействиях) резонансы были обнаружены для яЛ, лК, 2л, Зл и многих других систем из сильновзаимодействующих частиц. Эти резонансы получили соответственно названия Yi -, К -, р- и I, (о-резонанса. Каждый из них при своем образовании и распаде ведет себя как единая элементарная частица с вполне определенными свойствами электрическим и барионным зарядами, массой, спином, изотопическим спином, четностью, странностью, временем жизни (точнее, шириной резонанса). Резонансу, как и обычной частице, можно приписать определенное значение импульса и энергии. Таким образом, формально резонанс отличается от обычной частицы только меньшим временем жизни, малое значение которого определяется его нестабильностью относительно сильных взаимодействий. [c.280]

Существенно большие успехи были достигнуты в схеме Sf/(3)-симметрии, основанной на теории групп. St/(3)-симметрия не только повторила результаты схемы Саката, но и позволила правильно классифицировать барионы и барионные резонансы. Наибольшим успехом 517(3)-симметрии было предсказание свойств 2 -ги перона, который вскоре после этого был открыт. [c.704]

Однако из сопоставления с открытыми барионными супер-мультиплетами видно, что известные барионы и барионные резонансы не удается удовлетворительным образом классифицировать по схеме Сакаты , которая, таким образом, дает правильное описание только для мезонов и мезонных резонансов. [c.304]

В табл. 36.6 в колонке Импульс пучка приведены значения импульса р первичных частиц (л- или К-мезо-нов), отвечающие образованию соответствующего бари-онного резонанса в я (К)р-соударения в лабораторной системе отсчета. Символ 21 являегся спектроскопическим обозначением барнонных резонансов со странностью 5 = 0, —2 символ Li, ц — спектроскопическим обозначением барионных резонансов со странностью S = — 1 L — символ орбитального состояния мезона и бариона, образующих данный резонанс, причем символам S, Р, [c.992]

АНТИБАРИОНЫ — античастицы по отношению к ба-рионам. А. обладают полуцелым спином (являются фер-мионамн) и отрицат. бараонным числом. Электрически за ряж. А. имеют электрич. заряд, противоположный электрич. заряду соотв. барионов. При одинаковой поляризации спинов бариона и А. их магн, моменты про-тивополоншы но направлению. Столкновение А. и бариона может вызвать их аннигиляцию в несколько мезонов. Времена жизни (относительно распада) бари-оиа и его А. совпадают, Распады антинейтрона, антигиперонов и А., соответствующих очарованным и красивым барионам, обусловлены слабым взаимодействием, а А., соответствующих барионным резонансам,— сильным взаимодействием. В рамках составной — кварковой модели адронов А. рассматриваются как связанные состояния трёх антикварков, м. Ю. Хло)юв. [c.104]

Из октетов строятся неприводимые представления более высокого ранга, например первые два декуплет и 27-плет. Декуплет образуют барионные резонансы с = = l2, а также -гиперон. Барионные резонансы с j — /2 и = /2 группируются в октет J = /2 ) и декуплет j = Аналогично строятся унитарные [c.811]

Барионные резонансы (изобары). Барионными резонансами называются образоваи ия, распадающиеся на барионы и мезоны. К ним относится первЬш открытый Ферми нуклонный резонанс с Л1=1238 Мэв (рис. 96). Эти резонансы называют также нуклон-ными изобарами. [c.260]

Системы из трех кварков являются барионами (от греческого слова baryos, или тяжелый). Нуклон — самый легкий из всех барионов. Гипероны (Л , S, S и Q) тяжелее нуклона и распадаются в результате слабого взаимодействия. Существует большое число барионных резонансов. Для этих частиц вводится барионный заряд (или барионное число), равный +1 для барионов, —1 для анти-барионов и О для всех остальных частиц. [c.57]

В обычном стабильном в-ве при не слипгеом высокой темп-ре С. в. не вызывает никаких процессов и его роль сводится к созданию прочной связи между нуклонами в ядрах (энергия связи составляет в ср. ок. 8 МэВ на нуклон). Однако при столкновениях ядер или нуклонов, обладающих достаточно высокой энергией, С. в. приводит к многочисл. ядерным реакциям. Особенно важную роль в природе играют реакции слияния (термоядерного синтеза), в результате к-рых четыре нуклона объединяются в ядро гелия. Эти реакции (при существ. участии также и слабого вз-ствия) идут на Солнце и явл. осн. источником используемой на Земле энергии. Начиная с энергий сталкивающихся нуклонов порядка неск. сотен МэВ, С- в. приводит к рождению л-мезонов, а при ещё больших энергиях — к рождению странных частиц К-мезонов, гиперонов), < очаро-ванных частиц, красивых частиц и множества мезонных и барионных резонансов. Все эти сильно взаимодействующие ч-цы наз. адронами. [c.678]

Все силыю взаимодействующие частицы и резонансы называются адронами (крупными частицами). Их число велико. В таблице 27 приведены некоторые барионные адроны, а в таблице 28 приводятся мезонные адроны. В таблицы включены только те адроны, для которых характеристики определены достаточно надежно. Во второй колонке таблиц приводятся старые обозначения адронов, не употребляемые в настоящее время. В первой колонке таблицы приводятся обозначения, предлол<енные в последнее время, исходя из следующей системы обозначений [c.378]

Обобщением идей Э. Ферми и Ч. Янга на странные частицы является модель С. Саката, которая разрабатывалась Л. Маки, Л. Б. Окунем, М. А. Марковым и другими. Согласно этой модели истинно элементарными, сильно взаимодействующими частицами являются только три частицы протон, нейтрон и Л<>-гиперон — вместе с их античастицами. Все остальные барионы, мезоны и резонансы — являются составленными из этих частиц по следующей схеме [c.385]

В настоящее время силью взаимодействующих частиц и резонансов (называемых BMe i-e адронами ) известно так много, что уже можно пытаться их классифицировать с некоторой надеждой на успех. Описание таких попыток начнем с систематизации имеющихся сейчас данных об адронах в виде двух таблиц таблицы барионных адронов и таблицы мезонных адронов. (В таблицы включены только те адроны, параметры которых определены с достаточно высокой степенью надежности.) [c.665]

Значительно дальше удается продвинуться в вопросе классификации сильно взаимодействующих частиц и резонансов при помощи схемы Гелл-Ма нна и Неемана (1961 г.), в которой одним из барионных супермультиплетов является восьмерка барионов р, п, А, S+, 2°, S", Н°. Эта схема получила название SU 3)-симметрии (октетной симметрии, восьмипутки, восьмеричного пути). [c.680]

Сильновзаимодействующие частицы и резонансы вместе называются адронами. В последнее время было предпринято несколько удачных попыток классифицировать адроны на основе унитарной симметрии. Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе определенных совокупностей (унитарных мультиплетов, сверхмультиплетов, супермультиплетов) адронов с одинаковыми спинами и четностями (псевдоскалярный мезонный октет, векторный мезонный нонет, барионный октет V2+ и барионный декуплет /2+). [c.704]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...