Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Неупругость

В данной главе были рассмотрены методы и алгоритмы решения МКЭ упругопластических и упруговязкопластических неизотермических задач для случаев различного вида нагружения— квазистатического (длительного, кратковременного, циклического) и динамического. Решение упругопластических задач базируется на теории течения, а упруговязкопластических — на теории ползучести с изотропным и анизотропным упрочением. Показано, что решение упруговязкопластической задачи, учитывающее как установившуюся, так и неустановившуюся стадии ползучести, можно свести к решению упругопластической задачи, где поверхность текучести зависит от скорости неупругой деформации.  [c.48]


Здесь Ае" — неупругая деформация в цикле нагружения ki, ki, l, С2 — эмпирические константы материала.  [c.132]

В общем случае для корректной оценки повреждения при усталости надо учитывать нелинейную деформацию Ае [73, 233], возникающую на фоне упругой деформации Ае (Ле рассчитывается на основании предела текучести, определяемого с тем или иным допуском на необратимую деформацию). Считая действие неупругой и пластической деформации адекватным,  [c.141]

Рассмотрим способы определения параметров полученных уравнений (2.107) и (2.111). Величину Sm можно рассчитать при известных значениях долговечности до зарождения макро-трещины при одинаковом размахе пластической (неупругой) деформации и различной величине максимальных напряжений в цикле. Например, если известна долговечность при изгибе и кручении то в соответствии с уравнениями (2.107) мо-  [c.143]

Размах неупругой деформации при знакопеременном упругопластическом деформировании материала в условиях объемного напряженного состояния может быть различным при одном и том же размахе полной деформации. Поэтому долговечность материала в этом случае не описывается однозначно размахом полной деформации.  [c.148]

При постепенном закрытии трубопровода с помощью установленного на его конце затвора в трубопроводе возникает инерционное повышение давления. Решение задач такого типа, в предположении неупругости жидкости и стенок трубопровода, также основано на использовании уравнения Бернулли (XII—3) для фиксированного момента времени. Рассматривая сечения потока на свободной поверхности в баке и в конце трубопровода, получим  [c.343]

Принимая закон закрытия затвора линейным и считая трубопровод и жидкость неупругими, определить максимальное повышение давления в трубопроводе в процессе закрытия.  [c.368]

Определить максимальное повышение давления в трубопроводе в процессе закрытия, считая его стенки и жидкость неупругими и пренебрегая потерями напора.  [c.369]

Считая трубку и жидкость неупругими, определить количество поступающего из. масленки смазочного. масла за один оборот коленчатого вала, если отверстие остается при этом открытым в течение Т = 1 с.  [c.370]

Ответ. М — 200 м для неупругой системы Ah = 100 м.  [c.372]

Паровой молот массы 12 т падает со скоростью 5 м/с на наковальню, масса которой вместе с отковываемой деталью равна 250 т. Найти работу А, поглощаемую отковываемой деталью, н работу Ач, потерянную на сотрясение фундамента, а также вычислить коэффициент т] полезного действия молота удар неупругий.  [c.328]

Шар массы т, движущийся поступательно со скоростью Ц], встречает покоящийся шар массы тг, так что скорость его образует при ударе угол а с линией, соединяющей центры шаров. Определить 1) скорость первого шара после удара, считая удар абсолютно неупругим 2) скорость каждого из шаров после удара в предположении, что удар упругий с коэффициентом восстановления к.  [c.329]


Для укрепления грунта под фундаментом здания сваи массы 714 = 50 кг вбивались копром, боек которого массы Лф =450 кг падал без начальной скорости с высоты А =2 м при последних десяти ударах свая углубилась на б = 5 см. Определить среднее сопротивление грунта при вбивании свай. Удар считать неупругим.  [c.330]

Предполагая, что удар неупругий и что масса шара сосредоточена в его центре, который после удара остается в точке С, определить наименьшую величину скорости V, при которой призма опрокинется.  [c.332]

При абсолютно упругом ударе двух тел А = 1 и Tq = T, г. е. потери кинетической энергии не происходи . При абсолютно неупругом ударе к = 0 и  [c.536]

Участок и начинается после точки Л, когда диаграмма становится криволинейной. Однако до точки В деформации остаются упругими, т. е. при разгрузке образец восстанавливает свою первоначальную форму и размеры. При дальнейшем увеличении нагрузки за точкой В появляются неупругие деформации. В точке С начинается процесс деформации детали без увеличения внешней нагрузки. Этот процесс называется процессом текучести материала. В зоне текучести у стальных образцов существенно меняются электропроводность и магнитные свойства. Поверхность полированного образца покрывается линиями, наклоненными к его оси (линии Чернова).  [c.133]

На входе в канал плотность твердых частиц постоянна (Рро)-Столкновения частиц со стенкой считаются неупругими. Рассмотрим область, где скорость и практически постоянна, т. е. внешнюю область относительно гидродинамического пограничного слоя, в которой у-составляющая скорости жидкости равна 0. Уравнение движения в направлении х при х = xlu( имеет следующий вид  [c.488]

Существуют приближенные теоретические методы определения критических сил при потере устойчивости в неупругой стадии, но их рассмотрение выходит за рамки настоящего курса.  [c.271]

Как видим, при абсолютно упругом ударе ударный импульс вдвое больше, чем при абсолютно неупругом.  [c.402]

ПРИ НЕУПРУГОМ УДАРЕ ДВУХ ТЕЛ. ТЕОРЕМА КАРНО  [c.403]

Считая, что соударяющиеся тела движутся поступательно, и обозначая их общую скорость после абсолютно неупругого удара через и, получим для кинетической энергии системы в начале и в конце удара значения  [c.403]

Максимальная температура обычной сварочной дуги, горящей в чистом гелии = 24,59 В), составляет 810X246 = 19 845°. При наличии в дуге паров других элементов эффективный потенциал уменьшается и соответственно снижается температура дуги. Поэтому возникает вопрос, почему же при сварке и резке плазменной струей в некоторых случаях получают температуру 30 000° и более. Это как будто противоречит вышеуказанному. Но в действительности никакого противоречия нет. Температура столба дуги-плазмы зависит от многих факторов, в том числе от упругих соударений частиц в ней. Чем их больше, тем выше температура. Представим себе, что мы каким-то путем (подачей газа по бокам столба или размещением дуги в постороннем магнитном поле) заставим столб дуги сжаться, т. е. уменьшить свое сечение. Так как сварочный ток не меняется, количество электродов, проходящих по сечению столба дуги, не изменится, а количество упругих и неупругих соударений увеличится. Плазма становится более высокотемпературной и в определенных условиях может достигать ранее указанных температур.  [c.134]

Традиционным подходом к решению задач упруговязкоплас-тичности (наличие мгновенной пластической деформации и деформации ползучести) при переменном во времени термосиловом нагружении является комбинация двух отдельных задач — упругопластической и вязкоупругой. Найденные из первой задачи пластические деформации являются начальными деформациями для задачи вязкоупругости, решение которой осуществляется численным интегрированием во времени уравнений ползучести с применением шагово-итерационной процедуры метода начальных деформаций [10]. Как видно, такой метод исключает возможность анализа НДС элемента конструкции, когда пластическое (неупругое) деформирование материала обеспечивается мгновенной пластической деформацией и деформацией ползучести одновременно. Для решения подобного рода задач можно использовать подход, разработанный в работах [43, 44]. Он основан на введении мгновенных поверхностей текучести, зависящих не только от неупругой деформации (неупругая деформация равна сумме мгновенной пластической деформации и деформации ползучести далее неупругую деформацию будем называть пластической), но и от скорости деформирования. В этом случае решение вязкопластической задачи сводится  [c.13]


Считая действие неупругой и пластической деформаций адекватным, уравнение Мэнсона—Коффина можно расширить на многоцикловую область  [c.132]

Процесс малоциклового усталостщ)го разрушения ОЦК металлов может быть подразделен на три этапа множественное зарождение микротрещин на самых ранних стадиях циклического упругопластического деформирования, стабильное подрастание микротрещин за счет эмиссии и стока дислокаций в их вершины и, наконец, нестабильное развитие микротрещин до ближайших эффективных барьеров, которыми могут являться микронапряжения или границы деформационной субструктуры. Исходя из указанной схематизации усталостного разрушения ясно, что долговечность до зарождения макроразрушения определяется двумя параметрами НДС неупругой деформацией (точнее, размахом неупругой деформации в цикле) и максимальными напряжениями в цикле. Первый параметр определяет скорость стабильного роста микротрещины, а второй — ее критическую длину.  [c.148]

Дял всех полимеров хареятерно повышение предела прочности о увеличением скорости нагружения (рис. 9). При этом уменьшается влияние неупругих деформаций.  [c.28]

Если изменение открытия трубопровода происходит весьма быстро, предположение о неупругости системы становится неприемлемыми. Учет упругих свойств жидкости и стенок трубопровода приводит к расс.мотрению процесса распространения вдоль трубопровода волн упругих де-, формаций и связанных с ними волн резкого повышения и понижения давления (явление гидравлического удара).  [c.345]

Построения выполнить, учитывая упругость системы (скорость ударной волны а — 1000 м/с) и считая систему неупругой. Для этих случаев сравнить ударное повышение напора при времени полного закрытия = 211а.  [c.371]

Для некоторых металлов (например алюминия, титана, монокристаллов молибдена и вольфрама) в процессе возврата и поли-гопизации происходит заметное понижение прочности и повышение пластичности. Однако их жаропрочные свойства при этом повышаются. У меди, никеля и их сплавов на определенной стадии поли-гонизации твердость, пределы текучести, упругости и выносливости, а также пластичность повышаются. Одновременно сиижаючся неупругие эффекты. Упрочнение происходит в результате закрепления подвижных дислокаций атомами примесей в дислокационных стенках, возникающих при полигонизации, ( ,е([)ормировациого металла.  [c.54]

Закон пропорциональности между напряжением и деформацией является справедливым лишь в первом приближении. При точных измерениях, даже при небольших напряжениях в упругой области, наблюдаются отклонения от закона пропорциональности. Это явление называют неупругостью. Оно проявляется в том, что деформация, оставаясь обратимой, отстает по фазе от действующего напряжения. В связи с этим при нагрузке — разгрузке на диаграмме растяжения вместо п 5Ямоп линии получается петля гистерезиса, так как линии нагрузки и разгрузки не совпадают между собой.  [c.62]

Если =1, то удар называется абсолютно упругим. В этом случае u = v и при ударе точки изменяется tojhjKo направление скорости па противоположное. При k = Q удар считается абсолютно неупругим. Скорость точки при лаком ударе о неподвижную 1юверхность после удара w = 0. В более общем случае абсолютно неупругого удара точки по дви-жуп1ейся поверхности точка гюсле удара  [c.529]

Установим изменение кинетической энергии в случае абсолютно неупругого удара при мгновенном нaJюжe[lии связей для точки и системы в отсутствие ударного трения. По теореме об изменении количества движения для точки (рис. 156) имеем  [c.532]

I. е. количество движения при ударе двух тел не изменяется. Вели удар a6 ojnoTHo неупругий, то скорости тел после удара одипаков1.г и равны й. Из (20) тогда имеем  [c.535]

При абсолютно неупругом ударе двух поступательно движущихся тел для каждого тела налагаемая связь не является стационарной и условия = 0 и 52 й = 0 тю опделплюсти не выполняются. Они использовались при выводе теоремы Карпо для системы. Но выполняется условие для двух тел  [c.536]

При вращении двух тел вокруг одной оси (рис, 159) 0,02 с угловыми скоростями до удара со, и oj в одном и том же направлении и моментами инерции отгюсительно этой оси J и можно применить теорему Карно, если удар гел выступами при сближении абсолютно неупругий. Здесь выполняется условие при енимосги этой георемы для двух тел 5 ы = 0, так как 5 = 5j + 52 = 0, хотя для каждого тела в отдельности 5 1 i7 9 0 и 2 й 7 0. Согласно теореме Карно, имеем  [c.538]

РС1ПСПИС. Гру / перед ударом вследствие падения с высоту h имеет скорость Vf = /2fih, направленную вниз. В результате абсолютно неупругого удара оба тела приобретут одинаковую скорость ы и будут дальше двигаться вместе как одно тело. Для определения этой скорости применим теорему Карно для мгновенного наложения связей  [c.539]

Трош,енко В. Т. Усталость и неупругость металлов. Киев, Наукова думка, 1971.  [c.689]

Аналитическое решение возможно для простого случая, когда Рр Э Р (например, осаждение из смеси типа газ — твердые частицы), Р е = F = onst, а столкновение частиц с дном сосуда и другими частицами у дна является неупругим. Уравнение (9.7) преобразуется к виду  [c.387]

Из рассуждений, приведенных в 153, 9ледует, что при неупругом ударе происходит потеря кинетической энергии соударяющихся тел. Наибольшей эта потеря будет при абсолютно неупругом ударе. Подсчитаем, какую кинетическую энергию теряет система при абсолютно неупругом ударе двух тел.  [c.403]


Смотреть страницы где упоминается термин Неупругость : [c.213]    [c.80]    [c.132]    [c.162]    [c.342]    [c.329]    [c.532]    [c.532]    [c.534]    [c.537]    [c.626]    [c.400]   
Методика усталостных испытаний (1978) -- [ c.142 ]

Материаловедение Учебник для высших технических учебных заведений (1990) -- [ c.89 , c.90 ]

Трещиностойкость металлов при циклическом нагружении (1987) -- [ c.67 ]



ПОИСК



11, 12, 52 — Инварианты скорости деформаций неупруги

53 — Методы исследования аффектов перераспределения напряжений и деформаций в неупругой области

Анизотропия и квазианизотропия, причины анизотропии, анизотропия и напряжения, модели ВТИ, ГТИ СПЛОШНЫЕ НЕУПРУГИЕ ИЗОТРОПНЫЕ СРЕДЫ

Анизотропия неупругих деформаций

Анизотропия характеристик неупругой деформации

Балка неупругая

Векторный метод анализа неупругою деформирования элементов конструкций

Векторный метод расчета кинетики неупругого деформирования конструкций

Вероятности упругих и неупругих столкновений

Взаимности принцип неупругого рассеяния

Взаимодействие абсолютно неупругое

Влияние произвольно заданных сил неупругого сопротивления

Влияние сил неупругого сопротивления на свободные колебания линейной системы с одной степенью свободы

Вынужденное неупругое рассеяние

Вынужденные колебания систем с внутренним неупругим сопротивлением

Глубокое неупругое рассеяние электронов

Дефорация неупругая за цикл

Деформация вмсокоэласткчсская неупругая

Деформация неупругая

Диаграмма зависимости нагрузки от перемещения, неупругий изгиб

Диаграммы реальные в неупругой области

Зависимость между двойным лучепреломлением п напряжениями при неупругих деформациях оптически чувствительного материала

Задача об абсолютно неупругом соударении шаров

Закон Видемана — Франца неприменимость в случае неупругого рассеяния

Закономерности неупругого деформирования

Изгиб неупругий

Изменения физических свойств пород-коллекторов нефти и газа в процессе их упругой и неупругой деформации. при объемных напряженных состояниях

Изучение коррозионной усталости по определению неупругих деформаций металла

Карно закон потери энергии при неупругом ударе

Квантовая теория неупругих столкновений

Кинематика процессов неупругого рассеяния

Колебания давления неупругой жидкости в неупругих труУравнительные башни

Колебания масс жидкости в системе напорный туннель—уравнительный резервуар как неустановившееся движение неупругой жидкости в неупругих трубопроводах 14-6. Колебания масс воды в системе напорный туннель — уравнительный резервуар

Контактирование неупругих тел при качении

Концепция устойчивости неупругих систем

Краевая задача механики неупругого деформирования и разрушения структурно-неоднородных тел

Кривизна из неупругого материала

Кручение неупругое

Линейные системы с одной степенью свободы при действии сил неупругого сопротивления

Математическое моделирование процессов неупругого поведения и накопления повреждений материала

Материалы неупругие

Метод единичной нагрузки исследование неупругого изгиба

Метод эволюции по константе связи (неупругие процессы)

Методика исследования усталости и неупругости

Механизм неупругого деформирования

Микромеханизм неупругого деформирования кристаллических тел

Модели неупругого конструкционного материала

Модели неупругого поведения конструкционного материала в неизотермических условиях (В. С.Зарубин)

Моделирование процессов неупругого поведения н разрушения конструкций при сложном нагружении

Модель неупругого деформирования поликристаллического материала в неизотермических условиях

Момент неупругие напряжения

НЕУПРУГИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ РАСПАД ЧАСТИЦ

НЕУПРУГОСТЬ Идеальная пластичность

Напряжения и деформации в нелинейно-упругом и неупругом телах

Нейтральная ось неупругом изгибе

Нейтроны рассеяние в кристаллах неупругое

Несущая способность конструктивных элементов при наличии неупругих циклических деформаций

Неу пру гость Теория неупругого деформирования

Неупругая микромеханика усадочных напряжений в композитах

Неупругие балки из упруго-идеально-пластического материала

Неупругие балки кривизна

Неупругие балки нейтральная ось

Неупругие балки остаточные напряжения

Неупругие балки прогибы

Неупругие пластинки

Неупругие стержни

Неупругие столкновения. Масса замкнутой системы частиц

Неупругий продольный изгиб прямолинейных колонн

Неупругий удар и среда Кельвина — Фойгта

Неупруго ядерное рассеяние

Неупругое (е—N) -рассеяние. Партонная модель

Неупругое (и динамическое) развитие трещины

Неупругое выпучивание

Неупругое деформирование композитов и процессы структурного разрушения

Неупругое деформирование при сложном напряженном состоянии

Неупругое и потенциальное рассеяние

Неупругое и упругое столкновения

Неупругое кручение стержней кругового поперечного сечения

Неупругое кручение стержня

Неупругое поведение при выпучивании стержней

Неупругое рассеяние атомов и молекул

Неупругое рассеяние атомов и молекул молекулах

Неупругое рассеяние и закон Видемана Франца

Неупругое рассеяние и реакции (многоканальная теория)

Неупругое рассеяние медленных нейтронов в кри сталлах

Неупругое рассеяние нейтронов

Неупругое рассеяние нейтронов однофононные процессы

Неупругое рассеяние фотонов на атомах

Неупругое рассеяние электронов на атомах

Неупругое рассеяние, Фотонов

Неупругое рассеяние, Фотонов рассеяние, Электронов рассеяние

Неупругое рентгеновское рассеяние

Неупругое соударение электрона с атомом

Неупругое туннелирование с рождением акустических и локализованных фононов

Неупругость металлов

Нормальный контакт неупругих -тел

О границе между упругим и неупругим деформированием

О признаке закритической деформации и постулате устойчивости неупругого деформирования в связи со свойствами нагружающей системы

Общее понятие о неупругом ударе

Общие закономерности процессов неупругого деформирования

Одномерное неустановившееся движение неупругой жидкости

Основные модели, оценка поглощения, коэффициенты отражения, анизотропия неупругих сред ДИСКРЕТНЫЕ (НЕСПЛОШНЫЕ) СРЕДЫ

Основные проблемы удара двух тел, гладких или шероховатых, упругих или неупругих. Изображающая точка

Основные уравнения динамики неупругих сред

Особенности расчета неупругого неизотермического деформирования конструкций

Остаточные напряжения при кручении неупругом изгибе балок

Остаточные напряжения, вызываемые неупругим изгибом

Отражение молекул неупругое

Переменные нагружения неупругих тел Историческая справка

Плоская неупругая деформация. Задана о двустороннем нагружении полосы

Полностью неупругий удар двух тел

Поперечные колебания прямых стержней с внутренним неупругим сопротивлением

Потеря кинетической энергии при неупругом ударе двух

Потеря кинетической энергии при неупругом ударе двух тел Теорема Карно

Потеря кинетической энергии при неупругом ударе. Теорема Карно

Прбгибы балок неупругих

Предельное равновесие составного стержня из неупругого материала с неупругими связями сдвига

Прогнозирование неупругого деформирования с учетом процессов структурного разрушения

Прямой центральный удар двух тел. Неупругий-удар. Упругий удар

Рассеяние некогерентных пучков неупругое

Рассеяние неупругое

Рассеяние фононов неупругое

Режимы с подбрасыванием 22—25 — В случае абсолютно неупругого удар

Связь неупругих систем - Концепция

Связь теории неупругого деформирования с общими теориями

Связь эффективных поперечных сечений упругих и неупругих процессов

Силы осцилляторов, измерение неупругого рассеяния электронов

Система с внутренним неупругим сопротивлением

Системы с одной степенью свободы без неупругих сопротивлений при нелинейной восстанавливающей силе

Системы с одной степенью свободы при действии сил неупругого сопротивления

Соотношение между изгибающим моментом и кривизной при неупругом изгибе

Сопротивление внутреннее неупругое

Сорэ решетка рассеяние неупругое

Соударение абсолютно неупругое

Соударение неупругое

Стабилизация процесса деформирования неупругого

Статистический подход к описанию закономерностей неупругого деформирования

Статически неопределимые- балк неупругие прогибы

Стержни с вырезом неупругие

Столкновение абсолютно неупругое

Столкновение абсолютно неупругое упругое

Столкновение неупругое

Столкновение частиц неупругое

Столкновения неупругие, эффективное сечение

Структурная модель и некоторые общие вопросы теории неупругого деформирования. Связь с проблемой малоциклового разрушения

Структурная модель среды и техника неупругого решения

Схемы неупругий

Т-матрица неупругих процессов

Твердое тело с неподвижной абсолютно неупругое

Тело абсолютно упругое (неупругое

Теории неупругого деформирования в условиях неизотермического нагружения и ионизирующего излучения

Теории неупругого деформирования материала

Теории неупругого деформирования металлов, основанные на введении внутренних параметров состояния

Теории пластичности, ползучести неупругости при сложном нагружении — Основные положения н расчетные зависимости

Теория неупругого деформирования материалов, чувствительных к виду напряжённого состояния

Теория неупругого последействия

Трелоара неупругий

УСТОЙЧИВОСТЬ НЕУПРУГИХ СИСТЕМ Зубчанинов, В.Д.Потаnoe, С.А.Шестериков)

Удар абсолютно неупругий

Удар двух произвольных тел, гладких и шероховатых, упругих и неупругих. Изображающая точка

Удар неупругий

Удар неупругий (inelastic

Уравнения для неупругой области 15 упругой и: уйруГШЛйстичйской: области

Уравнения неупругого изгиба

Уравнения неупругого состояния

Уравнения обобщенной модели неупругости

Уравнения теории неупругого деформирования в случае обобщённого плоского состояния

Условия упругого и неупругого состояний

Устойчивость неупругая

Устойчивость неупругих систем

Учет развития неупругих деформаций и изменения динамических характеристик зданий и сооружений при сейсмических воздействиях

Характеристики напряженно-деформированного состояния циклической неупругости

Часть А. Повторно-переменное неупругое деформирование и разрушение. Методы изучения и основные закономерности

Численный алгоритм расчета неупругого деформирования металлов с учетом зависимости от времени

Шкалы неоднородностей, коэффициенты отражения, азимутальный AVO-анализ, раздельная оценка вариаций насыщения и давления, геомеханика трещиноватости и флюидопотоков, трещиноватость и геологическая структура НЕУПРУГИЕ ДИСКРЕТНЫЕ СРЕДЫ

Энергия когезионная в линейно неупругом материале

Энергия когезионная в нелинейно неупругом материале

Энергия потерянная при неупругом удар

Эффективное сечение деления неупругих столкновений



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте