Энергия потерянная при неупругом удар

Из-за постоянства давлений в камере при смешении несжимаемой жидкости величина ДЯ — потеря кинетической энергии, представляет собой общие потери механической энергии. Эта потерянная энергия идет на нагревание, подобно энергии, теряемой при неупругих ударах, когда также происходит выравнивание скоростей. Справа в (9.29) стоит увеличение внутренней энергии после смешения. Из (9.29) можно вычислить температуру смеси Г3. [c.118]

Если разности — и и V2 — и будем называть потерянными, при ударе скоростями первого и второго тела, то равенство (225) выражает теорему Карно ) потерянная при неупругом ударе кинетическая энергия равна кинетической энергии, соответствующей потерянным скоростям. [c.582]

Разности Vi — и и v — и. можно назвать потерянными скоростями тел А -и В. Полученный нами результат представляет частный случай теоремы Карно потеря кинетической энергии системы при неупругом ударе равна кинетической энергии системы, соответствующей потерянным скоростям. [c.312]

Если удар не является абсолютно неупругим (k O), то аналогичными преобразованиями можно найти, что кинетическая энергия, потерянная при ударе двух тел, определяется равенством [c.404]

Формула (101.5) выражает теорему Карно кинетическая энергия, потерянная телами при неупругом ударе, равна кинетической энергии тел, соответствующей их потерянным скоростям. [c.268]

Полагая к = О, получим выражение для потерянной кинетической энергии при неупругом ударе в ином виде, чем мы имели выше по теореме Карно, а именно [c.583]

Потеря кинетической энергии при неупругом ударе двух тел. Теорема Карно. Из рассуждений, приведенных в 161, следует, что при неупругом ударе происходит потеря кинетической энергии соударяющихся тел. Наибольшую величину эта потеря имеет при абсолютно неупругом ударе. Подсчитаем величину потерянной системой кинетической энергии при абсолютно неупругом ударе двух тел. [c.420]

Потерянная кинетическая энергия при неупругом ударе двух тел будет [c.135]

Получена теорема Карно для системы потеря кинетической энергии при абсолютно неупругом ударе в случае мгновенного снятия связей и отсутствия ударного трения равна кинетической энергии от потерянных скоростей точек системы. Накладываемые на точки системы связи при ударе должны создавать ударные импульсы, перпендикулярные скоростям точек после удара. Это выполняется, если связи являются стационарными и не создают ударных сил трения. [c.515]

Потерянная при абсолютно неупругом ударе кинетическая энергия, идущая на деформацию поковки, представляет собой полезную работу и определяется по формуле (9), в которой полагаем, что Огд, = 0 и 01.с= 01. т. е. [c.833]

N за каждую фазу удара равны между собой и скорость шара после удара равна по модулю его скорости до удара. При 1 А О удар называется не вполне упругим. Так как при неупругом и не вполне упругом ударе u< v, то в этих случаях, очевидно, происходит потеря кинетической энергии шара. Потерянная при ударе кинетическая энергия переходит главным образом в тепловую хорошо известен факт, что при ударе тела нагреваются и иногда весьма значительно. [c.576]

Теорема Карно. При абсолютно неупругом прямом центральном ударе двух тел потерянная кинетическая энергия соударяющихся тел равна кинетической энергии, соответствующей потерянным скоростям-. [c.415]

Мы можем на этом примере проверить теорему Карно, которую мы докажем ниже во всей ее общности. Заметим прежде всего, что удар происходит вследствие того, что на систему внезапно накладывается новая связь оба тела, которые вначале были независимы, пришли в соприкосновение. С другой стороны, в рассматриваемом случае абсолютно неупругих тел эта внезапно наложенная связь сохраняется после удара. При этих условиях потерянная кинетическая энергия равна кинетической энергии, которую имела би система, если бы каждая ее точка имела скорость, которую она теряет в результате удара. При этом за потерянную скорость каждой точки принимается, по определению, геометрическая разность ее скоростей до и после удара. [c.439]

Назовем (их—Ог) потерянной скоростью, тогда потери напора при внезапном расширении равны скоростному напору, соответствующему потерянной скорости. Это есть формула Борда, которая была введена им при рассмотрении потери энергии при ударе неупругих тел, поэтому иногда потери/тв.р называют потерями на удар. [c.189]

Соотношение (4.7) составляет содержание теоремы Карно при неупругом ударе двух тел потеря кинетической энергии равна ки нетической энергии потерянных скоростец, умноженной на полоа жительный коэффициент (1 - к)/ + к). При к= 1 (абсолютно уп ругий удар) кинетическая энергия сохраняется, а при к = 0 (абсолютно неупругий удар) потеря кинетической энергии наибольшая и равна кинетической энергии потерянных скоростей. [c.226]

Разности ftiijj—u ) и (Oax—Ux) показывают, насколько уменьшилась при ударе скорость каждого из соударяющихся тел. Их можно назвать потерянными при ударе скоростями. Тогда из формулы (165) вытекает следующая теорема Карно кинетическая энергия, потерянная системой тел при абсолютно неупругом ударе, равна той кинетической энергии, которую имела бы система, если бы ее тела двигались с потерянными скоростями. [c.404]

Векторную величину v — и называют потерянной скоростью. Теорему KajiHo для точки можно сформулировать в следующей форме потеря кинетической энергии тонки при абсолютно неупругом ударе и отсутствии ударного трения в случае мгновенного наложения связей равна кинетической энергии от потерянной скорости. [c.515]

КАРНО ТЕОРЁМА в теории удара — кинотич. энергия, потерянная системой при абсолютно неупругом ударе, равна Toii кинетич. энергии, к-рую имела бы система, если бы её точки двигались с потерянными скоростями [c.243]

КАРНО TEOPEMA, теорема о макс. коэффициенте полезного действия тепловых двигателей (франц. физика Н. Л. С. Карно, N. L. S. arnot 1824) кпд T)=(7 i—T lTi Карно цикла максимален и не зависит от природы рабочего в-ва и конструкции идеального теплового двигателя, он определяется только темп-рами нагревателя fi и холодильника Гг- К. т. сыграла важную роль в установлении второго начала термодинамики. КАРНО ТЕОРЕМА в теории удара, теорема о потере кинетич. энергии при абсолютно неупругом ударе. Названа по имени франц. математика Л. Н. Карно (L. N. arnot). Кинетич. энергия, потерянная системой при ударе, равна той кинетич. энергии, к-рую имела бы система, если бы её точки двигались с т. н. потерянными скоростями, т. е. Tfi—Ty= —S/т/(Уо,—Uij) , [c.244]

Допустим теперь, что масса пг1 ударяющего тела значительно больше массы /Па ударяемого тела, тогда дробь т21т1 мала в сравнении с единицей и Т будет почти равно То,т . е.Т То- Таким образом, хотя удар и является абсолютно неупругим, тем не менее после удара почти вся кинетическая энергия сохраняется, т. е. по окончании удара система начинает двигаться почти с той же кинетической энергией, которая у нее была до начала удара. Следовательно, не происходит и деформации соударяющихся тел. На практике такой результат, очевидно, необходим при забивке свай, гвоздей и т. п. Вот почему при забивке свай или гвоздей масса гпх ударяющего тела (бойка или молота) должна быть большей по сравнению с массой сваи или гвоздя. В этом случае полезным является запас кинетической энергии, который остается в системе, не переходя в другие формы энергии. Этот запас полезно расходуется на перемещение тел после удара и на преодоление при этом сопротивлений. При этом потерянная кинетическая энергия То—Т, идущая преимущественно на деформацию сваи, является бесполезной работой. Поэтому в рассматриваемом случае коэффициент полезного действия (7)1) будет (см. третью из формул 7) [c.833]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...