Столкновение абсолютно неупругое

Поскольку столкновение абсолютно неупругое, то электрон и возбужденный атом неподвижны в системе центра масс, движуш ейся со скоростью V = с рх/( 1 +Ш2С ). Следовательно, правая часть (1) в соот- [c.480]

Перейдем к существу вопроса. Различают три типа столкновения частиц абсолютно неупругое, абсолютно упругое и промежуточный случай — неупругое. [c.115]

Абсолютно неупругое столкновение. Это такое столкновение, в результате которого обе частицы слипаются и далее движутся как единое целое. Пусть две частицы, массы которых nii и Ша, имеют до столкновения скорости Vi и V2 (в /(-системе). После столкновения образуется частица с массой т + т-2, что прямо следует из аддитивности массы в ньютоновской механике. Скорость v образовавшейся частицы можно найти сразу из закона сохранения импульса [c.115]

Обратим внимание на то, что полученные результаты (1) и (2) весьма похожи и по форме, и по смыслу на случай абсолютно неупругого столкновения (см. 4.6). [c.153]

Покажем прежде всего, что требование, чтобы закон сохранения импульса выполнялся в любой инерциальной системе отсчета, и учет релятивистского преобразования скоростей при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой приводят к выводу, что масса частицы должна зависеть от ее скорости (в отличие от ньютоновской механики). Для этого рассмотрим абсолютно неупругое столкновение двух частиц — система предполагается замкнутой. [c.210]

Во многих случаях реальные столкновения тел или частиц, рассматриваемые в физике, можно схематизировать и свести их к двум предельным идеализированным типам удара абсолютно упругому и абсолютно неупругому. [c.58]

Обычно столкновение тел из таких упругих материалов, как резина, слоновая кость, сталь, стекло и др., близко к абсолютно упругому удару. Столкновение пластилиновых шариков, прыжок человека на движуш,уюся тележку, захват электрона положительным ионом и другие взаимодействия можно практически рассматривать как абсолютно неупругий удар. [c.58]

Неупругое и упругое столкновения. При абсолютно неупругом ударе все сталкивающиеся частицы [c.429]

Аналогично исследуется абсолютно неупругое столкновение материальной частицы и фотона. Он представляет собой поглощение фотона материальной частицей. Здесь также полная собственная масса возрастает так как собственная масса фотона равна нулю, то это означает, что получена материальная частица с большей собственной массой, чем масса исходной сталкивающейся материальной частицы. [c.431]

Если рассматривать абсолютно неупругий центральный удар (коэффициент восстановления равен нулю и после удара = й] - II2 =0), то изменение кинетической энергии в результате столкновения равно второму слагаемому в (20). На основе теоремы о движении центра инерции системы в пренебрежении внешним воздействием на систему электрон - атом первое слагаемое при ударе не изменяется. [c.9]

По современным представлениям, наиболее вероятен следующий механизм взаимодействия молекул набегающего потока с поверхностью спутника. Частица при соударении отдает практически всю свою энергию и приходит в температурное равновесие с местом удара (несколько теперь нагретым). Когда это нагревание пройдет, частица выходит в пространство с тепловой скоростью, равной тепловой скорости молекул оболочки спутника. Так как эта тепловая скорость существенно меньше тепловой скорости наружных частиц, то можно идеализировать эту картину гипотезой абсолютно неупругого удара, когда частицы полностью теряют свою энергию при столкновении со спутником (и не отражаются). [c.37]

Происходит реакция шх + гп2 — шх + неупругое столкновением электрона массы т с неподвижным атомом массы Ш2. В результате абсолютно неупругого взаимодействия образуются электрон и возбужденный атом массы Пайти величину [c.480]

А3.6. Столкновения. Под столкновениями понимают разнообразные процессы взаимодействия между телами, не обязательно сопровождающиеся непосредственным соприкосновением тел. При этом тела, находящиеся на достаточно большом расстоянии друг от друга, рассматриваются как свободные. Сближаясь, тепа взаимодействуют между собой, в результате чего они могут соединиться в одно тело (абсолютно неупругий удар), могут возникать новые тепа (например, распад частиц или реакции химические, ядер-ные), тела могут разойтись, изменив свое внутреннее состояние или не изменив его. Столкновения без изменения внутреннего состояния тел называются абсолютно упругим ударом. Абсолютно упр е столкновения обладают свойством обратимости (во времени), присущим всем консервативным системам. [c.36]

Пример. Центральный абсолютно неупругий удар неупругое столкновение) двух шаров. При абсолютно неупругом ударе между телами действуют непотенциальные силы, и после такого удара тела движутся как одно целое с общей скоростью. [c.91]

В настоящее время изучено достаточно много неупругих взаимодействий между тяжелыми частицами (см. обзор [109]). В вакуумной области спектра эти исследования особенно интересны тем, что в результате столкновения обычно излучаются резонансные линии газов, что соответствует возбуждению самых низких уровней, т. е. изучаются наиболее вероятные процессы возбуждения. Так же, как и при изучении электронных столкновений, одной из основных трудностей является измерение абсолютных интенсивностей, но, в отличие от работ, изучающих электронные столкновения, здесь нет проблемы реабсорбции излучения. При атомном столкновении передается значительный импульс и это приводит к существенному уширению я сдвигу спектральных линий. Благодаря этому уменьшается поглощение. Сказанное подтверждается рис. 8.15 [ПО], из которого видно, как меняется форма резонансной линии Аг I К= [c.341]

Действуя в духе идеальных мысленных экспериментов, рассмотрим теперь случай, когда весь наш идеальный газ состоит только из одной частицы. Поначалу кажется, что это абсолютно абсурдный подход, но не будем слишком поспешны в своих суждениях. Если одна частица заключена в сосуде объемом V со стенками, находящимися при температуре Т, то рано или поздно она придет в равновесие с этими стенками. В каждый момент времени она, разумеется, находится в одной определенной точке пространства и имеет вполне определенную скорость. Однако мы можем условиться проводить все процессы настолько медленно, что частица не только успеет в среднем заполнить все пространство объема V, но и сможет многократно поменять величину и направление скорости при неупругих столкновениях со стенками сосуда. В этом случае можно говорить о частице, имеющей максвелловское распределение по скоростям и в среднем равномерно заполняющей сосуд. Здесь очень важным является условие, что мы ничего не хотим знать о частице кроме того, что она соударяется со стенками и оказывает на них среднее давление и что ее распределение по скоростям является максвелловским с температурой Т. [c.27]

Предположим, наконец, что тела системы — абсолютно упругие. При столкновении двух -упругих тел их взаимодействие состоит из двух частей сжатия, как при столкновении неупругих тел, и восстановления, которое можно сопоставить со взрывом. В этом случае обе силы взаимодействия равны и противоположны друг другу, так что потеря живой силы при сжатии целиком компенсируется ее возрастанием при восстановлении. [c.322]

Сокращение лоренцево 188, 196 Столкновение абсолютно неупругое 115 -- упругое 116 [c.248]

При соударении таких тел (например, глиняных шаров) происходит следующее. В момент столкновения возникают быстрые деформации — шары будут быстро сжиматься поэтому возникают значительные силы, которые будут сообщать обоим шарам ускорения, направленные в противоположные стороны. Так будет продолжаться до тех пор, пока скорости шаров не окажутся равными. В этот момент деформации шаров перестанут изменяться, а значит, исчезнут и силы (так как они существуют только до тех пор, пока деформации изменяются). Поэтому перестанут изменяться и скорости шароз и оба шара будут продолжать двигаться с одинаковой скоростью. Это и есть случай абсолютно неупругого удара. [c.146]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

Чепмен [12] рассмотрел многочисленные аспекты теории переноса в газе, в котором имеются взвешенные частицы. В случае газов при достаточно низком давлении, или с достаточно малыми частицами, или при малых размерах сосуда длина среднего свободного пробега I может быть большой по сравнению с тем или иным микроскопическим размером d. При этих условиях безразмерное число Кнудсена Кп = Hd велико, межмолекулярпые Столкновения редки и перенос в газе будет зависеть от увеличения числа столкновений молекул с граничными поверхностями. При теоретическом анализе различают зеркальное упругое отражение, например от стенки с абсолютно гладкой жесткой или упругой поверхностью, и диффузное упругое отражение, например от стенки с негладкой упругой поверхностью. Кроме того, столкновения со стенками могут быть неупругими молекула может войти в некоторую полость поверхности и затем выйти оттуда с энергией, отличной от энергии на входе. Эта разница может иметь случайный характер, а может быть и систематической, как это имеет место в случае, когда стенка или слой, с которым взаимодействуют молекулы, горячее или холоднее газа [12]. Такие рассуждения приводят к понятию коэффициента аккомодации. [c.68]

А. п. может протекать обратимо (см. Обратимый процесс) и необратимо. В случае обратимого А. п, энтропия системы остаётся постоянной, в необратимых — возрастает. Поэтому обратимый А. п. наз. также изоэнтро-нийным процессом. АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАЗМАГНИЧИВАНИЕ (адиабатное размагничивание), метод охлаждения, применяемый гл. обр. для получения темп-р ниже 1К. См. Магнитное охлаждение. АДИАБАТНАЯ ОБОЛОЧКА, оболочка, не допускающая теплообмена между рассматриваемой системой (физ. телом) и внеш. средой. Абсолютной А. о., полностью теплоизолирующей тела, не существует. Для теплоизоляции применяют обычно в-ва с низкой теплопроводностью (асбест, пеностекло и др.), сосуды Дьюара или пользуются спец. методами (напр., в плазм, установках контакту высокотемпературной плазмы со стенками установки препятствует сильное магн. поле). АДРОННЫЕ СТРУИ, направленные пучки адронов, образующиеся при соударении ч-ц высокой энергии (напр., при аннигиляции пары е+ е в адроны) в глубоко неупругих процессах или при столкновении двух адронов характеризуются малыми (<500 МэВ/с) перпендикулярными (к оси пучка) составляющими импульсов входящих в струю ч-ц и большими (>1 ГэВ/с) продольными составляющими импульсов. А. с. возникают в процессе превращения в бесцветные адроны цветных кварков и глюонов путём рождения из вакуума большого числа виртуальных пар кварк-антикварк. См. Квантовая хромодинамика. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...