Столкновение частиц неупругое

На входе в канал плотность твердых частиц постоянна (Рро)-Столкновения частиц со стенкой считаются неупругими. Рассмотрим область, где скорость и практически постоянна, т. е. внешнюю область относительно гидродинамического пограничного слоя, в которой у-составляющая скорости жидкости равна 0. Уравнение движения в направлении х при х = xlu( имеет следующий вид [c.488]

Перейдем к существу вопроса. Различают три типа столкновения частиц абсолютно неупругое, абсолютно упругое и промежуточный случай — неупругое. [c.115]

При неупругом столкновении частиц возможно изменение кинетической энергии взаимодействующих частиц и их внутреннего состояния. Для реакции Аа + Afi Ау + А а сохранение импульса приводит к соотношению (1.4.4). Если G — скорость центра инерции, а ga , gvo—относительные скорости частиц до и после столкновения, то v и V можно определить по формулам (1.4.7), а [c.15]

Если Dam > 1. то реакция считается быстрой, а если Dam <<( 1, то, наоборот, медленной. Во втором случае час.-тота упругих соударений значительно больше частоты неупругих столкновений частиц. [c.347]

При неупругом столкновении частиц с элементом поверхности на единицу площади действует нормальная сила (давление), равная [c.414]

Термическая ионизация заключается в образовании электрически заряженных частиц в газах от воздействия на газ высоких температур в результате неупругих столкновений частиц газа, имеющих большие запасы кинетической энергии. Образование электрически заряженных частиц в газах уже становится заметным при температуре около 2000°К. [c.72]

СТОЛКНОВЕНИЕ НУКЛОНОВ [н у к л о н - н у-к л о и н ы е (NN-) столкновения] — взаимодействие нуклонов падающего пучка с нуклонами мишени, приводящее к изменению направления движения, спина (упругое столкновение) или к более сильному изменению системы — к образованию новых частиц (неупругое столкновение). Основную роль при С. н. играют процессы сильных взаимодействий. [c.84]

Термическая ионизация представляет собой процесс ионизации газа при высоких температурах за счет неупругих столкновений частиц газа, имеющих большие запасы кинетической энергии. [c.19]

Процессы столкновения частиц можно разделить на два типа упругие и неупругие. Столкновение называют упругим, если кинетическая энергия частиц в процессе столкновения сохраняется. При неупругих столкновениях кинетическая энергия сталкивающихся частиц не сохраняется. Например, при неупругом столкновении электрона с атомом часть кинетической энергии, передаваемой электроном атому, может быть затрачена на его возбуждение, т. е. на переход атома из одного энергетического состояния в другое. В ядер ной физике и физике элементарных частиц изучаются неупругие столкновения еще более общего характера, в ходе которых может меняться сама природа сталкивающихся частиц такие процессы называются ядерными реакциями. [c.95]

Рассмотрим теперь процесс неупругого столкновения частиц типа ядерной реакции. Следует заметить, что полное и строгое рассмотрение таких процессов выходит за границы применимости классической механики. Однако при некоторых допущениях (о которых будет сказано ниже) законы сохранения энергии и импульса так же, как и в случае упругих столкновений, позволяют рассчитать скорости всех частиц, участвующих в ядерной реакции. [c.103]

Для того чтобы столкновение было неупругим, необходимо, чтобы удар был достаточно резким, иными словами, скорость сближения частиц [c.339]

Рассмотрим теперь квантовую частицу, у которой имеется ограничение Ах Ар > Й для неопределенностей по координате Ах и импульсу Ар. Пусть эта частица находится в смешанном состоянии, например представляет собой набор волновых пакетов с вероятностью С, нахождения в г-м пакете. Такая частица мало отличается от классической, если каждый из волновых пакетов не успевает расплываться за время наблюдения. Столкновение частицы с теплой стенкой приводит к тому, что только один из волновых пакетов остается реально существующим после неупругого отражения в остальных пакетах частицы нет, и они автоматически уничтожаются. И если в данном [c.100]

При неупругих соударениях частиц энергия передается в виде энергии диссоциации Шд, возбуждения или ионизации Wi, причем за одно столкновение может быть передано сразу несколько электрон-вольт. При этом электрон нейтрального атома переходит с низкого уровня на более высокий, потенциальная энергия атома растет и атом возбуждается либо ионизируется. [c.43]

Наряду с заряженными частицами возникновению у-квантов внутри защиты способствуют также нейтроны. Это происходит при неупругом рассеянии нейтронов в результате (п, у)-реакций и, как правило, при (п, х)-реакциях с испусканием заряженных частиц X. Скорость протекания этих реакций в единице объема защиты определяется произведением ФиЕ, в котором Ф — плотность потока нейтронов, а 2 — макроскопическое се чение соответствующей реакции. Произведение Фц2 называется также плотностью столкновений. Для определения плотности столкновений необходимо найти пространственное распределение нейтронов в защите. При этом целесообразно использовать многогрупповой метод расчета, основы которого изложены в гл. IV. Если задана плотность тока нейтронов различных энергий на поверхности активной зоны и защита является однородной средой, то можно успешно использовать теорию возраста. [c.112]

Абсолютно неупругое столкновение. Это такое столкновение, в результате которого обе частицы слипаются и далее движутся как единое целое. Пусть две частицы, массы которых nii и Ша, имеют до столкновения скорости Vi и V2 (в /(-системе). После столкновения образуется частица с массой т + т-2, что прямо следует из аддитивности массы в ньютоновской механике. Скорость v образовавшейся частицы можно найти сразу из закона сохранения импульса [c.115]

Наша задача найти возможные импульсы частиц после неупругого столкновения. [c.121]

Покажем прежде всего, что требование, чтобы закон сохранения импульса выполнялся в любой инерциальной системе отсчета, и учет релятивистского преобразования скоростей при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой приводят к выводу, что масса частицы должна зависеть от ее скорости (в отличие от ньютоновской механики). Для этого рассмотрим абсолютно неупругое столкновение двух частиц — система предполагается замкнутой. [c.210]

Само собой разумеется, что в том случае, когда основные силы консервативны, то и все движения должны быть консервативны, если только проанализировать их достаточно детально. Поэтому учет трения — это, в сущности, бухгалтерский учет если какая-то часть энергии уходит в бесполезной для нас форме, то мы можем назвать это трением. При обсуждении в гл. 3 закона сохранения импульса мы рассмотрели неупругое столкновение двух частиц. При этом кинетическая энергия не сохраняла постоянного значения но мы допустили, что сумма [c.162]

Рис. в.6. Даже при неупругом столкновении импульс должен сохраняться. Рассмотрим столкновение, при котором частицы соединяются вместе. Перед столкновением = [c.183]

Пример. Неупругое столкновение. Предположим, что две одинаковые частицы сталкиваются и слипаются, образуя новую, составную частицу. В системе отсчета S, относительно которой центр масс находится в покое, имеем (по определению центра масс) [c.383]

Однако рассеяние заряженных частиц на электронах атомной оболочки часто сопровождается ионизацией атомов, приводит к потерям энергии и торможению частицы. При столкновении нуклонов или я-мезонов с нуклонами, как увидим ниже (гл. IX), возможно рождение новых частиц, изменение структуры и состояния сталкивающихся частиц. Такие процессы называются неупругим рассеянием или неупругими столкновениями. [c.27]

Неупругое столкновение сопровождается рождением новых частиц с кинетической энергией Q. Найти скорость выделения энергии. [c.105]

Во многих случаях реальные столкновения тел или частиц, рассматриваемые в физике, можно схематизировать и свести их к двум предельным идеализированным типам удара абсолютно упругому и абсолютно неупругому. [c.58]

Для газов характерна передача энергии возбуждения от частиц одного сорта частицам другого сорта при неупругих столкновениях между ними. Такая передача тем более эффективна, чем более точно совпадают уровни энергии сталкивающихся частиц. [c.895]

Постановка задачи в теории столкновений. Если параллельный пучок частиц, например электронов, падает на некоторую частицу, например атом, то в результате взаимодействия с этим атомом частицы пучка могут, во-первых, изменить направление своего движения и, во-вторых, претерпеть изменение энергии. Если столкновение произошло без изменения энергии сталкивающихся частиц, то говорят об упругом столкновении (рассеянии). Столкновение с изменением энергии сталкивающихся частиц называется неупругим. [c.234]

Действие ядерных излучений на вещество в общих чертах состоит из следующих процессов. Во-первых, налетающие частицы, сталкиваясь с электронами, выбивают их, производя в веществе ионизацию (иногда возбуждение) атомов. Во-вторых, налетающие частицы достаточно высоких энергий при неупругом ядерном столкновении с ядрами могут частично разрушать ядра, например, выбивая из них протоны и нейтроны, ведет к появлению в веществе новых изотопов, в том числе новых элементов. Эти новые изотопы часто оказываются радиоактивными. В результате в веществе возникает наведенная активность. В-третьих, при выбивании электронов во многих веществах, особенно органических, могут разрушаться или, наоборот, возникать различные химические связи, что приводит к изменению химической структуры вещества. В-четвертых, при упругих столкновениях налетающих частиц с ядрами атомы вещества выбиваются из своих положений в кристаллической решетке в другие узлы или в междоузлия. В результате в решетке образуются разного рода дефекты, влияющие на различные физические свойства кристаллов. [c.456]

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

Важно отметить, что оценка (3.7.1) слишком груба и не дает полного представления о вкладе неупругих столкновений е коэффициенты переноса. Естественно, что исследование процессов переноса в реагирующем газе с помощью уравнения Больцмана приводит к новым скобочным выражениям и интегралам столкновений, существующим только для реагирующего газа. Вычисление этих интегралов возможно, если детализирована динамика неупругого взаимодействия частиц. Одна из возможных моделей (можно показать, что при некоторых дополнительных связях между сечениями она отвечает и принципу микроскопической обратимости) [c.127]

Аналитическое решение возможно для простого случая, когда Рр Э Р (например, осаждение из смеси типа газ — твердые частицы), Р е = F = onst, а столкновение частиц с дном сосуда и другими частицами у дна является неупругим. Уравнение (9.7) преобразуется к виду [c.387]

Результаты столкновения частицы с ядром могут быть различными поглощетгае частицы ядром с вылетом из него каких-нибудь ядерных частиц, упругое или неупругое рассеяние частицы и т. п. Иначе говоря, в результате взаимодействия может произойти переход системы двух взаимодействующих частиц в определенное конечное состояние. Каждому из таких конечных состояний соответствуют своя вероятность и свое парциальное значение сечения. Сечение, характеризующее вероятность перехода в одно из всех возможных переходов, равно сумме Е парциальных переходов. [c.248]

Взаимодействие частиц. Метод М. и а. п. даёт возможность изучать акт столкновения между двумя частицами в отличие от хим. и газодинамич. методов, в к-рых из-за множеств, столкновений частиц друг с другом наблюдаются лишь усреднённые эффекты. В не-к-рых экспериментах измеряются эфф. сечения упругих и неупругих соударений частиц, движущихся под разными углами и с разными скоростями. В др. экспериментах наблюдаются хим. реакции между частицами и изучается угл. и энергетич. распределение продуктов реакции [Лестер (Lester), 1971 Дж. Росс (J. S. Ross), 1966 Р. Дж. Гордон (R.J. Gordon) и др., 1971]. Типичный эксперимент 2-го типа показан на рис. 1. [c.198]

Лит. Шкловский В. И., Эфрос А. Л., Электрон-лыс свойства легированных полупроводников, М., 1979 Л и ф-шиц И. М., Г р е д е с к у л С. А., Пас тур Л. А., Введение в теорию неупорядоченных систем, М., 1982 Мотт Н., Дэвис а.. Электронные процессы в некристаллических веществах, пер, с англ., 2 изд., т. 1—2, М., 1982 3 а й м а н Д ж., Модели беспорядка, пер, с англ., М., 1982. А. Л. Эфрос. НБУПРУГИЕ ПРОЦЕССЫ (неупругое рассеяние) — столкновение частиц, сопровождающееся изменением их внутр. состояния, превращением в др. частицы или дополнит, рождением новых частиц. Н. п. являются, напр., возбуждение или ионизация атомов при их столкновении, ядерные реакции, превращения элементарных частиц при соударениях или множеств, рождение частиц. Для каждого типа (канала) Н. п. существует своя наименьшая (пороговая) энергия столкновения, начиная с к-рой возможно протекание данного процесса. Полная вероятность рассеяния при столкновении частиц (характеризуемая полным эфф. сечением рассеяния) складывается из вероятностей упругого рассеяния и Н. п. при этом между упругими и неупругими процессами существует связь, определяемая оптической теоремой. Герштейн. [c.343]

Столкновение частиц — один из основных процессов, в которых проявляются их свойства. Эти столкновения могут быть упругими, когда конечное состояние содержит те же частицы, что и начальное, и неупругими, когда рождаются новые частицы. На рис. 4.1 представлены величины полного (Jtot и упругого (Jei сеченпй рр-столкновений в зависимости от импульса налетающих протонов в лабораторной системе координат. [c.88]

В методе ДМЭ обычно используются пучки электронов с энергией , = 10—500 эВ, которым соответствуют длины волн де Бройля 0,4-0,06 нм. Глубина проникновения электронов в кристалл определяется длиной свободного пробега и зависит от механизма неупругих столкновений частиц с атомами решетки, т.е. от потерь энергии. Основным механизмом потерь при таких Е, является возбуждение электронов в заполненной зоне твердого тела. Поскольку их плотность в валентной зоне различных материалов = 2,5 см , то глубина проникновения составляет несколько периодов решетки (0,5—1 нм). При таких энергиях практически исключено какое-либо заметное дефектообразование на атомарно-чистых поверхностях. [c.132]

Неупругое столкновение. Это такое столкновение, в результате которого внутренняя энергия разлетающихся частиц (или одной из них) изменяется, а следовательно изменяется и суммарная кинетическая энергия системы. Соотнетстиующее приращение кинетической энергии системы принято обозначать через Q. В зависимости от знака Q неупругое столкновение называют экз о энергетическим (Q>0) или эндоэнергетическим (Q<0), В первом случае [c.120]

Порог. Существует много неупругих столкновений, в которых внутренняя энергия частиц способна изменяться только на совершенно определенную величину, зависящую от свойств самих частиц (таковы, например, неупругие столкновения атомов и молекул). Несмотря на это, экзоэнергетические столкновения (Q>0) могут происходить при сколь угодно малой кинетической энергии налетающей частицы. Эндоэнергетические же процессы (Q<0) в таких случаях обладают порогом. Порогом называют минимальную кинетическую энергию налетающей частицы, начиная с которой данный процесс становится энергетически возможным. [c.121]

Взаимодействие атома с электроном или другой частицей, в результате которого часть кинети ческой энергии частицы превращается в энергию возбуждения атома, называется неупругим столкновением. [c.313]

Решение. Пусть дифференциальное сечение неупругого рассеяния частиц Ь на частицах а равно а. Вероятность неупругого взаимодействия (в течение интервала dt) частиц, движущихся с относительной скоростью = а—Vft, dW = nbavdt, где пь — концентрация частиц сорта Ь. Если с мишенью взаимодействует не одна, а Na частиц, то число столкновений в элементе объема dV в течение времени dt dv = aunaribdidV. Следовательно, удельная мощность реакции [c.105]

Из квантовой теории следует (гл. I, 3, п. 4), что ядро, как и атом (и вообш,е всякая пространственно ограниченная система), имеет не непрерывный, а дискретный энергетический спектр. Энергетические уровни ядер принято изображать так, как это сделано на рис. 2.2, где приведено несколько низших уровней ядра натрия. Каждой горизонтальной черте соответствует энергетический уровень, энергия которого, отсчитанная от энергии основного состояния, указана слева (в кэВ). Нижней черте соответствует основное состояние. Из этого рисунка, например, видно, что для того, чтобы перевести ядро натрия в возбужденное состояние, ему необходимо передать энергию не менее = 440 кэВ. И действительно, если бомбардировать натриевую мишень а-частицами, то при низких энергиях происходят только упругие столкновения а-частиц с ядрами, а при энергиях, превышающих 440 кэВ, появляются и неупругие столкновения, при которых вылетающие частицы имеют энергию на меньше начальной. [c.32]

Изучим м( тод Чепмена—Энскога на примере решгния этого уравнения. Введем характерные масштабы процессов. Пусть Тг — характерное гидродинамическое времн течения — характерная длина dgl, — характерные линейные размеры упругого и неупругого столкновения соответственно. Вообще говоря, скорости упругих и неупругих процессов могут различаться, что приводит к целому спектру характерных масштабов Однако мы будем предполагать здесь, что неупругим процессам можно сопоставить один характерный линейный масштаб Если частицы не стишком сильно различаются по массам и отсутствуют сильные внешние поля, влияющие на движение заряженных чгстиц в смеси газов, то можно использовать и один масштаб скорости V — среднюю тепловую скорость молекул. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...